Локальность и теория рассеяния

Введение. Существующие направления в локальной теории рассеяния элементарных частиц можно условно объединить по степени использования ненаблюдаемых величин (матричных элементов вне массовой поверхности) в следующие три группы. Это, прежде всего, динамический (лагранжев) метод, копирующий в своей основе нерелятивистскую квантовую механику и дающий подробное пространственно-временное описание процесса рассеяния. Далее, это аксиоматический метод, опирающийся на определенную систему аксиом с одной из них — аксиомой причинности — связан выход за массовую поверхность. Наконец, это дисперсионный метод (метод матрицы рассеяния), получивший развитие в последние годы и имеющий дело только с наблюдаемыми величинами. [c.32]

Из теории рассеяния электромагнитных волн следует, что определяющими характеристиками оптической активности аэрозольных частиц являются комплексный показатель преломления и размер или распределение частиц по размерам. В ряде случаев могут оказаться существенными также такие характеристики частиц, как форма и внутренняя структура неоднородных частиц. При распространении оптического излучения не меньшее значение имеет пространственно-временная изменчивость аэрозоля. Для вертикальных трасс определяющей характеристикой становится распределение аэрозоля по высоте, а для горизонтальных трасс — локальные неоднородности и временная изменчивость. [c.87]

Оптика атмосферы в значительной мере определяется рассеянием света на молекулах и частицах [27]. При решении задач теории рассеяния света аэрозолями принято считать, что в любом локальном объеме воздуха при нормальных условиях их можно представить как систему однородных сферических частиц различного размера. В связи с этим в пределах настоящей главы излагаются теория и численные методы решения обратных задач светорассеяния полидисперсными системами сферических частиц. Разумеется, указанная система частиц рассматривается не более как морфологическая модель (если акцентировать внимание на форме рассеивателей, играющих важную роль в подобных задачах) реальной дисперсной рассеивающей среды. Оптическое соответствие модели и среды требует надлежащей проверки, о чем подробно говорится в заключительном разделе главы. В основе аналитических построений излагаемой ниже теории лежит понятие оператора перехода, осуществляющего преобразование одного элемента матрицы полидисперсного рассеяния в другой. В результате для матрицы Мюллера, адекватно описывающей прямые задачи светорассеяния системами частиц, удается построить матрицу интегральных (матричных) операторов взаимного преобразования ее элементов. [c.14]

Изложенные в главе методы аппроксимации спектрального хода аэрозольного коэффициента ослабления (рассеяния) могут быть использованы при решении разнообразных задач оптического зондирования атмосферы и прежде всего тех, которые основываются на явлении молекулярного поглощения. В частности, к ним можно отнести восстановление профилей концентрации озона по данным лазерного зондирования, когда в дифференциальной методике требуется корректно учесть влияние вклада аэрозольного и молекулярного рассеяния. В главе подробно излагается так называемая методика локального прогноза, развитая на основе качественных методов теории аппроксимации оптических характеристик светорассеяния в атмосфере. Кратко обсуждены математические аспекты, связанные с постановкой и решением обратных атмосферно-оптических задач, использующих явление поглощения газовыми составляющими. Физическое содержание этих задач и их практическую значимость можно найти в работах [8, 10, 11]. [c.225]

Волновые функции атомов разреженного газа обычно представляют себе в виде плоских волн. Это допущение, почерпнутое из стандартной двухчастичной теории рассеяния, где всегда можно считать, что in) и out) состояния находятся вне области взаимодействия, кажется здесь вполне естественным. В самом деле, в разреженном газе длина свободного пробега много больше среднего расстояния между атомами. Поэтому рассеянные волны успевают распространиться на большое расстояние от точки рассеяния, и их локальная структура приближенно выглядит как плоская волна. В действительности, этот вопрос требует более детального исследования, поскольку в отличие от обычного двухчастичного рассеяния атомы газа постоянно взаимодействуют друг с другом. [c.220]

Этот результат о локальности — не самое лучшее из того, что можно ожидать. Так, например, в нём ничего не говорится о парах контуров в гиперплоскости /= О, таких как на рис. 24, которые на самом деле также должны коммутировать. Однако и такого результата достаточно для теории рассеяния. [c.190]

Все изложенное относилось к рассеянию звука на турбулентных неоднородностях в атмосфере. В океане также имеется турбулентное движение, поскольку гидродинамические числа Рейнольдса Re благодаря большим масштабам движения могут быть очень велики. Мы уже отмечали, что для условий морской среды основные представления локально изотропной теории турбулентности в довольно широких пределах выполняются. Поэтому развитая теория рассеяния может быть применима для условий моря и океана. Она с успехом была использована для вертикального зондирования как атмосферы, так и для изучения по глубине неоднородностей толщи морской среды. [c.186]

Вообще говоря, обычные кинетические уравнения можно обосновать в двух случаях во-первых, когда возмущение слабо, во-вторых, когда возмущение имеет локальный характер. Например, рассеяние электронов на фононах можно отнести к явлениям первой группы. По крайней мере в пределе можно представить очень слабое рассеяние электронов на фононах и обосновать использование обычных вычислений по теории возмущения. В этом случае можно использовать теорию ван Хова. К явлениям второй группы можно отнести примесную проводимость. Взаимодействие электрона [c.419]

От отмеченного недостатка свободна теория рассеяния для возмущений, гладких лишь локально. Равенство (1.9.3), придающее точный смысл (1.9.2), будем сейчас рассматривать лишь на множествах о и финитных элементов /о и /. При этом предполагается,что о С V Go) и i С T iG). Лля локально гладких возмущений справедлив аналог теоремы 1. В нем рассматриваются локальные ВО, определяемые соотношением (2.2.5). [c.178]

При построении теории рассеяния для пары Яо,Я мы считаем в этом параграфе, что ] — 1, но рассматриваем локальные ВО И (Я,Яо Л), связанные с произвольным интервалом Л С М. Напомним (см. п.З 2.3), что при ] — [ полнота ВО 1У (Я, Яо Л) эквивалентна существованию обратного ВО Ж (Яо,Я Л). Поэтому из устанавливаемого далее существования ВО У Н, Но] А) и 1Ф (Яо,Я Л) следует полнота всех этих ВО. Существование ВО достаточно проверять на системе интервалов Л , объединение которых исчерпывает Л с точностью до множества нулевой меры. [c.183]

Изложению свойств операторов относительно гладких в слабом смысле, посвящен 1. В 2 приводятся точные условия, позволяющие оправдать стационарную схему 2.7, и даются соответствующие обоснования. Связь при этих предположениях стационарного подхода с нестационарным обсуждается в 3. Там же рассмотрен принцип инвариантности. С помощью понятия слабой Я-гладкости в 4 указываются эффективные достаточные условия того, что некоторый оператор является интегральным (см. п. 3 1.5) в соответствующем прямом разложении. Эти результаты используются в 5 при обосновании формульных представлений 2.8 для матрицы рассеяния. Построение полных изометрических ВО эквивалентно теореме разложения по некоторым специальным собственным векторам оператора Н Эта точка зрения развивается в 6. Наконец, в 7 рассматривается рассеяние при относительно компактных возмущениях, а в 8—локальный вариант теории. [c.192]

Обобщение понятий на случай пары пространств также предложено Т.Като [110]. Такое обобщение имеет принципиальный характер, поскольку до некоторой степени выводит теорию рассеяния за рамки теории возмущений. Например, введение нетривиального отождествления полезно в многоканальных задачах [82, 92]. Идея связывать ВО с интервалом спектральной оси (локальные ВО) принадлежит М.Ш.Бирману [40], причем им же указаны и локальные условия существования таких [c.403]

В [65] строгая теория переноса излучения впервые применена к движущейся среде — земной атмосфере. Представлена полная система уравнений динамики атмосферы с включением уравнений, описывающих лучистый теплообмен. Рассмотрены вопросы применимости закона Кирхгофа к атмосфере, локальное термодинамическое и другие виды равновесия. Сформулированы граничные условия для лучистой энергии. В этой работе ранее, чем в книгах но теории переноса излучения, притом в абсолютно четкой и строгой физической форме, определены характеристики поля излучения (интенсивность и поток излучения), характеристики взаимодействия излучения с материальной средой — атмосферой (коэффициенты рассеяния, поглощения и излучения, индикатриса рассеяния). [c.776]

Рассеяние, вычисленное таким образом, обычно слишком велико (за исключением жидкого натрия), его можно скорректировать возвращением к величине а (К), входящей в уравнение (41), в котором а(К)= 1. Вычисленное удельное сопротивление снижается на 60%, но значения остаются все еще слишком большими, возможно, в результате игнорирования зависимости а К) от К (см. рис. 13). Для натрия совпадение оказывается плохим выявляется добавочный механизм рассеяния, по крайней мере, в жидком натрии (возможно, во всех жидких металлах), который может быть вызывается локальными получающимися при нагревании флуктуациями плотности положительных ионов (теория Губанова). Этот второй вклад в рассеяние электронов проводимости был назван плазменным рассеянием. Он имеет большое значение при малых величинах К. Займан [304] установил, что сопротивление натрия определяется только плазменным рассеянием (см. также [313]). Даже тогда, когда плазменное рассеяние учтено, совпадение между наблюдаемыми и вычисленными удельными сопротивлениями для большинства металлов плохое. Разделение сопротивления на две части позволяет, однако, объяснить температурную зависимость удельного сопротивления и изменение сопротивления после плавления. [c.105]

Введение. В предыдущей работе этой серии [1] (в дальнейшем цитируется как I) было предложено выражение для матрицы рассеяния нелокальной теории поля (НТП) с жестким форм-фактором, удовлетворяющее всем необходимым требованиям унитарности и релятивистской инвариантности и переходящее в локальном пределе в обычное выражение для б -матрицы. [c.119]

В связи с развитием орбитальных средств оптического зондирования атмосферы и подстилающей поверхности возникает необходимость решения целого класса обратных атмосферно-оптических задач и разработки на этой основе соответствующего программного обеспечения интерпретации оптических наблюдений. Если методы зондирования, изложенные в предыдущей главе, носили локальный характер, т. е. были связаны светорассеянием с локальными объемами исследуемой среды, то теперь нам предстоит рассмотреть методы интерпретаций оптических сигналов, формируемых рассеянием света во всей атмосфере. Используемые ниже уравнения переноса имеют теперь более сложную аналитическую форму. Обратные задачи светорассеяния, формулируемые в целом для рассеивающей среды, служат теоретической основой оптического мониторинга атмосферы, осуществляемого в целях восстановления полей оптических характеристик из наблюдений рассеянных потоков солнечной радиации. При выводе исходных функциональных уравнений теории зондирования атмосфера как оптическая среда считается сферически однородной. [c.148]

Теория Губанова заключается в вычислении в пределах концепции свободных электронов, возмущения электрона, вызванного искажениями и разунорядочением кристаллической решетки. Не сделано никакой попытки ввести параметр, который бы прямо отражал действительно существующую структуру жидкости. Общее рассеяние рассматривается в виде трех отдельных вкладов 1) рассеяние на тепловых колебаниях, связанное с теорией Мотта 2) жидкостное рассеяние — прямой результат структурного разупорядочения и 3) рассеяние на дефектах — результат локализованных отклонений от среднего порядка — возможно дырки в жидкости или локальные флуктуации плотности. Теория Губанова, математически усложненная, сводит теорию Мотта до отдельного случая. [c.103]

Рассеяние света в однородной среде обусловлено тем обстоятельством, что та среда, которую мы выше определили как однородную, таковой на самом деле никогда ие является из-за наличия локальных прострапстпепно-временных флуктуаций ее физико-химических параметров, приводящих к флуктуациям усредненных оптических характеристик. На флуктуации, как па причину, обусловливающую рассеяние света однородной средой, обратил внимание еще Эйнштейн в 1910 г., развивая теорию рассеяния света [И]. Флуктуации показателя преломления могут быть обусловлены флуктуациями термодинамических характеристик (плотности и температуры) и физико-химических характеристик (концентрации, анизотропии) среды. Из-за независимости процесса флуктуаций в различных элементарных объемах среды в различные моменты времени световые волны, рассеянные этими объемами, находятся в случайных фазовых соот-ношеииях, не компенсируют друг друга, возникает рассеяние света средой как целым. [c.129]

Методы дисперсионных соотношений в теории С. в. Основные иоложения. Попыткой обойти вопрос об элементарности частиц и избежать проблемы перенормировок, возникающей нри квантово-полевом подходе (см. Перенормировка ааряда, массы), является метод дисперсионных соотношений. Основатели метода — М. Гольдбергер и И. И. Еого-любон.Е методе дисперсионных соотношений основные величины — не поля, а амплитуды переходов, характеризующие рассматриваемые процессы, т. е. величины, тесно связанные с наблюдаемыми в экспериментах. Этот метод представляет практич. реализацию программы В. Гейзенберга (1943 г.), согласно к-рой теория должна строиться без участия величин, описывающих пространственно-временную локализацию полей (нанр., ф-операторов ноля), а непосредственно для амплитуд перехода — элементов -матрицы (см. Матрица рассеяния) на основе общих принципов лоренц-инвариантности, локальности и унитарности. Эти принципы и требования перенормируемости теории в квантовой теории ноля приводят к единственно возможному лагранжиану взаимодействия я-мезонов и нуклонов [c.526]

В 30—35 мы рассмотрим простейший случай изолированного точечного дефекта замещения, расположенного в узле идеальной решетки. При этом предполагается, что единственной характеристикой дефекта является его масса, отличаюихаяся от массы замещенного атома. В 30 определяется группа симметрии системы с дефектом — она представляет собой точечную группу узла, введенную в т. 1, 60. В 31, 32 устанавливается корреляция между фононами идеального кристалла и зонными колебаниями кристалла с дефектом вводятся также локальные колебания. В 33 кратко излагается динамическая теория решетки, содержащей изотопический дефект, и указывается, каким образом симметрия позволяет упростить (факторизовать) динамическую матрицу, подобно случаю идеального кристалла. В 34, 35 рассмотрены элементы теории инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния, причем основное внимание опять обращено на связь правил отбора с симметрией. Наконец, в 36 обсуждается вопрос о нарушении симметрии внешними агентами, например обобщенными напряжениями. Наибольший интерес, пожалуй, представляет та возможность, которую нарушение симметрии (дефекты и внешние напряжения) открывает для наблюдения процессов, обычно запрещенных в идеальном кристалле таким образом, нарушенная симметрия может быть мощным средством получения информации об идеальном кристалле. [c.224]

Так как обычно теория экситонов Френкеля строится в представлении ЛКАО, то при рассмотрении этих экситонов в неупорядоченных системах мы придем к уравнениям такого же типа. Однако для экситонов Ваннье, в которых расстояние между электроном и дыркой велико, такое локальное представление не подходит. В особенности это относится к обыкновенным электронам проводимости в металлах, так как поведение этих электронов нельзя корректно описать при помощи лишь конечного числа атомных орбиталей. Известно, что блоховские состояния в идеальном кристалле всегда можно представить в виде линейной комбинации локализованных функций Ваннье, аналогичных атомным орбиталям гp(f) в разложении (8.10) соответствующие коэффициенты удовлетворяют уравнениям типа (8.11). Так как каждая блохов-ская зона дает лишь одну функцию Ваннье для каждого узла решетки, то могло бы создаться впечатление, что зону проводимости металлического сплава можно описать, слегка модифицировав модель сплава с сильной связью. Однако представление Ваннье справедливо лишь для идеальных кристаллов, обладающих решеткой с трансляционной симметрией нет априорного рецепта, по которому можно было бы выбрать локализованные функции двух типов, приписав их двум компонентам бинарного сплава, причем так, чтобы система (8.11) разумным образом аппроксимировала уравнение Шредингера (8.9). Во всех таких системах влияние беспорядка на электронные состояния приводит к необходимости воспользоваться несколько иным способом аппроксимации, основанным на теории рассеяния (гл. 10). [c.338]

В теории рассеяния весьма удобны (см. 6.4) предположения локального характера. В работе Л.С.Коплиенко [61 получены и локальные признаки существования ФСС. По сравнению с условиями существования и полноты волновых операторов они несколько более ограничительны. Тем не менее из локальных признаков по-прежнему удается получить новые эффективные условия глобального характера. Так, в [61] установлено существование ФСС и описан класс допустимых функций / при условии, что [c.398]

При дальнейшем рассмотрении процессов дальнего тропосферного и ионосферного распространения укв мы будем интерпретировать ряд жспернменталшо выявленных закономернск тей . пользуясь первой гипотезой, т. е. теорией рассеяния радиоволн на локальных неоднородностях диэлектрической проницаемости. [c.8]

В первой части книги представлены некоторые вопросы теории и практики методов, разрабатываемых в Отделе физики неразрушающего контроля АН БССР, а также результа-1Ы исследования физических процессов и явлений, протекающих в материалах при воздействии переменных и постоянных полей, статических и динамических нагрузок. В области теории нелинейных процессов в ферромагнетиках получены общие соотношения для расчетов гармонических составляющих э. д. с. накладных преобразователей в зависимости от коэрцитивной силы, максимальной и остаточной индукции при наложении постоянного и переменного полей. Даны обзор по теории феррозондов с поперечным и продольным возбуждением, практические рекомендации по их применению. Приведены результаты исследований магнитостатических полей рассеяния на макроскопических дефектах, обоснована возможность их моделирования, рассмотрены режимы записи указанных полей при магнитографической дефектоскопии, обеспечивающие максимальную выяв ляёмость дефектов. Анализируется характер изменения магнитных, механических и структурных свойств высоколегированных и жаропрочных сталей в зависимости от режимов термической обработки для обоснования метода контроля по градиенту остаточного поля ири импульсном локальном намагничивании, который широко используется при контроле механических свойств низкоуглеродистых сталей. [c.3]

Условие локального разрушения. Во многих теориях процесса накопления рассеянных микродефектов условием локального разрушения является достижение параметром степени поврежденности, принятым в теории, предельного значения, определяемого. в макроопыте. В этом смысле такие теории по своей структуре напоминают феноменологические механические теории предельного состояния в локальной области. Однако в последних сопоставляются не значения параметра разрушения, найденного теоретически для сложного напряженного состояния, и предельное значение этого параметра, полученное экспериментально (макроопыт) для линейно напряженного образца, а теоретически находится значение фактора, ответственного за наступление предельного состояния в локальной области. [c.598]

Совр. интерес к К. и, в квантовой теории поля (КТИ) обусловлен обнаружением масштабной инва-щаптности в глубоко неупругих процессах рассеяния лептонов нуклонами и изучением операторных разложений би локальных операторов квантовых полей вблизи светового конуса. В КТП К. и. приводит к появлению дополнительного сохраняющегося квантового [c.453]

Однако теория возмущений не всегда применима. В таких случаях пользуются др. методами, в к-рых центр, роль играют рассмотрение М. р. в целом и изучение общих свойств её матричных элементов, прямо описывающих амплитуды процессов рассеяния и рождения. Гейзенберговы локальные операторы могут быть тогда выражены через расширенную за поверхность энергии М. р. и играют важную роль, поскольку через них накладывается центральное в 5-матричном подходе условие причинности Боголюбова. Это условие приводит к обращению в нуль матричных элементов М. р. в определ. пространственно-временных областях. С др. стороны, условие унитарности в комбинации с положительностью масс всех состояний полной системы (условием спектральности) приводит к обращению в нуль фурье-образов тех же матричных элементов в определ. импульсных областях. Из этих двух свойств можно вывести, что для каждого заданного числа и сорта частиц амплитуды всех возможных реакций суть граничные значения одной аналитической функции многих комплексных переменных, фактически зависящей лишь от их лоренц-инвариантных комбинаций. Из этих свойств голоморфности можно вывести ряд непосредственно связывающих опытные факты физ. следствий. Так, в простых случаях двухчастичного рассеяния, напр. для рассеяния пионов на нуклонах, выписываются дисперсионные соотношения, выражающие вещественную часть амплитуды рассеяния через интеграл от её мнимой части (см. Дисперсионных соотношений метод). На этом пути приходят и к др. важным модельно независимым результатам, не опирающимся на конкретную форму взаимодействия, таким, как перекрёстная симметрия, правила сумм, асимптотические теоремы, результаты относительно асимптотич. автоиодельно- [c.72]

ФАДДЁЕВА — ПОПОВА ДУХИ — вспомогательные поля, к-рые вводятся в теорию Янга — Миллса полей для того, чтобы записать матрицу рассеяния в виде хронологически упорядоченной экспоненты от локального действия или в виде функционального интеграла от ехр (5 , где 5 — локальное эфф. действие, включающее помимо классич. действия Янга — Миллса фиксирующий калибровку член и действие Ф.— П. д. (см. также Калибровочные поля). Действие Ф.— П. д. [c.263]

Статические искажения в твердых растворах, которые связаны с различием в размерах отдельных атомов, мошно оценить по величине диффузного рассеяния рентгеновских лучей [4, 99, 114], а также из квазитемпературного уменьшения интенсивности брэгговских отражений [12, 13, 43, 47]. В первом случае интенсивность диффузного рентгеновского излучения, рассеянного твердым раствором, определяется коэффициентами завися-ш ими от характера локального расположения атомов, и коэффициентами Рг, которые отражают различия в размерах атомов компонентов. Согласно теории, [c.175]

Работы Колмогорова послужили основой последующего развития теории локальной структуры турбулентности в 40—60-х годах текущего столетия. За этот период была изучена локальная структура не только поля скорости, но и полей концентрации пассивных примесей и температуры (включая случай температурно-стратифицированной тяжелой жидкости, в котором, благодаря появлению архимедовых сил, температуру уже нельзя считать пассивной примесью ), давления и турбулентного ускорения. Полученные сведения нашли приложения к задачам об относительном рассеянии частиц и дроблении капель в турбулентной среде, образовании ветровых волн на поверхности моря, распределении неоднородностей электронной плотности в ионосфере, пульсациях коэффициента преломления в атмосфере и создаваемых ими рассеянии и флюктуациях параметров распространяющихся электромагнитных волн и к ряду других интересных задач. [c.18]

По своему характеру исследованные изменения напряжения дуги могут быть отнесены к колебаниям релаксационного типа. Это обстоятельство заставляет предполагать участие в них каких-то нелинейных элементов в сочетании с кумулятивными процессами и значительными потерями энергии в течение каждого периода. Нелинейными элементами в данном случае служат явления испарения металла катода и эмиссии электронов даряду с ионизацией газа. Сопряженными с ними кумулятивными процессами могут быть локальное нагревание катода ионной бомбардировкой и формирование плазмы и граничащего с катодом объемного заряда. Что касается потерь энергии, то они должны быть связаны преимущественно с диффузионными потеря.ми зарядов в катодной области дуги и рассеянием тепла, выделяющегося на катоде. В настоящее время было бы преждевременным пытаться развить количественную теорию -колебаний дугового цикла ввиду большой неопределенности исходных данных. Тем не менее общую картину возникновения колебаний в результате нарушений равновесия между процессами дугового цикла в чисто качественном плане можно уже представить себе довольно отчетливо. [c.152]

Предположение об идеальности газа электронов проводимости, на к-ром основано большинство работ по термодинамич. свойствам М., является первым приближением, недостаточным в ряде случаев. В кинетич. задачах необходимо учитывать взаимодействие между электронами, взаимодействие электронов с другими квазичастицами (наир., фононамп) и рассеяние электронов на различных локальных неоднородностях кристаллич. решетки (на атомах примеси, на вакансиях, на дислокациях). В простейших случаях взаимодействие квазичастиц может быть описано как их столкновения, однако часто необходимо принимать во внимание изменеиие закона дисперсии отдельной квазичастицы в зависимости от ф-ции распределения квазичастиц (элементарных во 1буждеиий ), подобно тому как это сделано в теории Ферми-жид-кости. [c.200]

В первой главе изложена теория обратных задач светорассея ния полидисперсными системами частиц. Как известно, атмосфер ные аэрозоли играют существенную роль в физических и химиче ских процессах, происходящих в атмосфере, а также в значительной степени обусловливают пространственно-временную изменчивость ее оптических характеристик. Помимо этого, явление аэрозольного светорассеяния широко используется в дифференциальных методиках зондирования газовых компонент атмосферы на основе эффектов молекулярного поглощения. Здесь аэрозоли играют роль диффузно-распределенного трассера. Решение обратных задач молекулярного рассеяния не вызывает особых затруднений, чего уже нельзя сказать о рассеянии на аэрозолях. Сложный характер взаимодействия оптического излучения с аэрозольными системами делает задачу интерпретации соответствующих оптических данных весьма затруднительной. Обратные задачи оптики дисперсных рассеивающих сред следует рассматривать как особый класс обратных задач оптики атмосферы. Соответствующую теорию вычислительных методов удобно строить на основе так называемых оптических операторов теории светорассеяния полидисперсными системами частиц. Оптические операторы осуществляют взаимные преобразования одних оптических характеристик светорассеяния локальными объемами дисперсных сред в другие. Так, с помощью соответствующего оператора, зная спектральный ход аэрозольного коэффициента ослабления, можно-прогнозировать спектральный ход коэффициента рассеяния, либО обратного рассеяния и т. п. Для построения указанного оператора требуется знание показателя преломления аэрозольного вещества и морфологии частиц. Ниже в основном будет использоваться предположение о сферичности частиц рассеивающей среды. Операторный подход весьма просто распространяется на молекулярное рассеяние, что позволяет в рамках единого методологического подхода построить теорию оптического зондирования рассеивающей компоненты атмосферы. [c.8]

При значительно меньше, т. е. в случае когда можно пренебречь вкладом молекулярного рассеяния, (1.63) превращается в систему (1.50) предыдущего раздела. Представленные выше операторные уравнения решают полностью задачу разделения аэрозольной и молекулярной компонент рассеяния по данным поляризационного зондирования. В заключение можно заметить, что обычно в практике атмосферно-оптических исследований предпочитают разделение компонент рассеяния осуществлять более простым путем, а именно предварительно оценивать значение Р с по профилям температуры и давления. Конечно, это требует сопутствующих измерений, которые, кстати сказать, не всегда могут обеспечить требуемое пространственное разрешение. Дело в том, что рассмотренная выше теория касалась локальных объемов атмосферы, и предполагалось, что соответствующая оптическая информация получена с помощью поляризационных нефелометров (самолетные оптические лаборатории [20]) либо бистати-ческих лидаров [56]. Указанные оптические системы зондирования обеспечивают получение больших объемов измерительной информации и с высоким пространственным разрешением. В рамках изложенной выше теории мы пытались решить сложную задачу разделения компонент рассеяния чисто оптическим путем, не прибегая к помощи метеорологических измерений и тем более к стандартным моделям молекулярной атмосферы. С учетом этого [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...