Теория ноля квантовая

Глава 1 КВАНТОВАЯ ТЕОРИЯ НОЛЯ, ТРУДНОСТИ И МЕТОДЫ [c.9]

Одпако развитие физики частиц показало, что наряду с электромагнитными существуют также другие взаимодействия и ноля. Для их общего описания была создана квантовая теория ноля, использующая и обобщающая методы, впервые разработанные в КЭД. [c.80]

Поэтому исследованию упругого рассеяния частиц нри разных энергиях и переданных импульсах (а также спиновых состояниях, об этом будет рассказано немного дальше) посвящено множество экспериментов. Особенно тщательно изучалось упругое рассеяние при малых переданных импульсах ( далекие столкновения ), поскольку оно наиболее прямым образом связано с важнейшими постулатами квантовой теории ноля и может служить для их проверки. [c.91]

Вакуум физический (в квантовой теории ноля) — низшее энергетическое состояние системы квантовых нолей. Среднее число частиц — квантов ноля равно нулю, однако возможно рождение нар виртуальных частиц и ненулевое значение квантовых чисел. [c.257]

АВТОМОДЕЛЬНАЯ АСИМПТОТИКА в квантовой теории ноля — независимость асимпто-тич. формы амплитуд U сечений процессов взаимодействия элементарных частиц при высоких энергиях и больших передачах импульса (глубоко неупругих процессов, инклюзивных и эксклюзивных процессов, адрон-адронных взаимодех ствий) от размерных ди-намич. параметров, таких как массы частиц, эфф, радиус сильного взаимодействия и др. Единств, переменными, от к-рых зависит А. а., являются безразмерные отношения больших кинематич. инвариантов, характеризующих рассматриваемый процесс (не меняющиеся при выборе единиц измерения энергии и импульса частиц), т, е. автомодельное асимптотич. поведение тесно связано с масштабной инвариантно-стью при высоких энергиях. Автомодельное поведение в физике высоких энергий находится в близкой аналогии со свойством подобия или самоподобия (автомодельности) в задачах газо- и гидродинамики (см. Автомодельное течение), откуда И был заимствован термин (см. также Автомодельность). [c.18]

Квантовая теория ноля обладает масштабной инвариантностью, если ур-ние движения поля ф не содержит размерных параметров (типа массы), а константа связи g принимает критич. значение g , при к-ром бета-функция в ур-нии ренормализационной группы обращается в нуль. В конформно-инвариантной теории поля (см. Конформная, инвариантность в квантовой теории поля), характеризующейся исчезновением следа тензора энергии-импульса при g = go, А, р. является сохраняющейся величиной, зависящей от константы о- [c.88]

Существование и Boii TBa А. определяются в соответствии с фундам. принципом квантовой теории ноля — её инвариаитпостью относительно С РТ -преобразования (см. Теорема СРТ). Из СРГ-теоремы следует, что масса, [c.118]

В квантовой теории ноля большое значение имеют также Д. с. для более сложных, чем ф-ции Грина, ф-ций отклика формфакторов., ам-плитуд рассеяния и др. Особую роль играют Д, с. для амплитуды упругого рассеяния вперёд, связывающие, в силу оптической теоремы, непосредственно наблюдаемые величины действит. часть амплитуды и полное сечение рассеяния. Эксперим, проверка Д. с., выведенных непосредственно из общих принципов квантовой теории поля, показала применимость этих принципов вплоть до масштабов —10 см. Д. с. послужили исходным пунктом целого ряда методов описания сильного взаимодействия (см. Дисперсионных соотношений метод). Одиако они в значит, мере утратили свою исключит, роль в связи с успехами квантовой хромодинамики как динамич. теории сильного взаимодействия. [c.642]

В квантовой механике и кнантовой теории нолей сказанное выше справедливо по отношению к ср. значениям соответствующих операторов. [c.130]

В рамках К. х., наряду с традиц. расчётами геом. и электронной структуры молеку.т, развиваются квантовая теория полимерных молекул, движения ядер в ходе хим. реакции, теория фотово буждепил и т. п. Успешное развитие методов К. х. во многом зависит от развития методов квантовой механики, квантовой теории ноля и статистич. физики, методов вычислит, математики. [c.311]

Представление предложено С. Манделстамом (S, Mandelstam) в 1959 и строго доказано в квантовой механике потенциало.м взаимодействия определ. класса. Характерной особенностью М. п. в этом случае является нулевое значение спектральной плотности p . Однако в квантовой теории ноля его удалось доказать лишь в рамках перенормированной теории возмущений, [c.45]

ПРОПАГАТОР (функция распространения, причинная функция Грина) в квантовой теории ноля (КТП) — функция, характеризующая распространение релятивистского поля (или его кванта) от ощтого акта взаимодействия до другого. П. является решением классич, волнового ур-ния с 6-образной правой Частью, удовлетворяющим специфич. краевым условиям. Простейший П. ОЦх — у) скалярного поля ф(з ) описывает распространение скалярной частицы между точками пространства-времени х а у н может быть представлен в виде 4-мериого интеграла Фурье [c.145]

Теория -распада Ферми по существу аналогична теории зл.-магн. процессов. Ферми положил в основу теории взаимодействие двух слабых токов (см. Ток в квантовой теории ноля), но взаимодействующих между собой не на расстоянии путём обмена частицей — квантом поля (фотоном в случае эл.-магн. взаимодействия), а контактно. Это взаимодействие между четырьмя фермионными полями (четырьмя фермионами р, п, е и нейтрино V) в совр. обозначениях имеет вид рц-е . Здесь — константа Ферми, или константа слабого четырёхфермиОЕцого взаимодействия, эксперим. значение к-рой Ор К) эрг-см (величина Ср/Ьс имеет размерность квадрата длины, и в единицах А = с = 1 константа Ор 10 Л/ , где М — масса протона), — оператор рождения протона (уничтожения антипротона), п — оператор уничтожения нейтрона (рождении антинейтрона), е — оператор рождения электрона (уничтожения позитрона), V —оператор уничтожения нейтрино (рождения антинейтрино). (Здесь и в лаль-нейшем онераторы рождения и уничтожения частиц [c.553]

Эта теорема была доказана Блохом и Доминисисом [58] для частного случая равновесного идеального газа. Ранее аналогичная теорема была доказана Виком в квантовой теории ноля. Существует несколько теорем, относящихся к усреднению динамических неременных но состояниям свободных частиц, и все они часто называются теоремами Вика. Мы будем следовать этой традиции. [c.99]

Подобные ситуации возникают в любой нолевой теории, где нелокальные эффекты учитываются в рамках разложений но градиентам. Нанример, хорошо известные ультрафиолетовые расходимости в формулах квантовой теории ноля связаны именно с этим [92]. [c.228]

Термин, возникший в квантовой теории ноля и обозначающий кванты соответствующих полей (электромагнитного и сходных с ним), имеющие сини 1 и обеспечивающие одну из симметрий — так называемую калибровочную ипвариаптность этих полей. [c.80]

Хорошо известно выработанное в классической физике понятие поля (например электромагнитного). В квантовой теории все поля, осуществляющие взаимодействия частиц, кваптоваппы и взаимодействие состоит в обмене квантами поля. В частности, квантами электромагнитного ноля являются фотоны, обмен которыми между заряженными частицами обуславливает это поле. С классической точки зрения такой процесс должен нарушать закон сохранения энергии или импульса и потому невозможен (свободная частица, па которую пе действуют внешние силы, не может ни испустить, ни поглотить другую частицу). Однако с точки зрения квантовых представлений никакого криминала в таком процессе нет и он не только возможен, но занимает центральное место в квантовой теории ноля. [c.81]

Преобразования С, Р и Т связаны фундаментальной теоремой квантовой теории ноля, согласно которой все процессы должны быть инвариантны относительно совместного действия этих трех преобразований. СРТ-теорема является прямым следствием основополагающих постулатов теории, и если бы эта теорема оказалась несправедливой, пришлось бы радикально переделывать всю квантовую теорию поля (в отличие от (7-, Р- и СР-инвариаптпости, нарушение которых, хоть и оказалось неожиданным, вполне вписалось в общую схему квантовой теории поля). [c.115]

Диаграмма, приведенная па рис. 10.2, на языке, заимствованном из квантовой теории ноля (КТП), отображает взаимодействие двух токов, адронного и лентонного. Адронный ток в данном случае проявляется в превращении нейтрона в протон, а лептопный ток — в рождении электрона и электронного антинейтрино (в КТП рождение античастицы эквивалентно уничтожению частицы, поэтому лептопный ток на рис. 10.2 — образование пары е йе — соответствует превращению 1Уе е ). [c.173]

П. 3. и. может быть получен с помощью квантово-механич. теории (см. Квантовая олектродииамика, Эйнштейна койфсрициенты). С точки зрения квантовой электродинамики, электромагнитное ноле состоит из частиц — фотонов, и П. з. и. является частным случаем распределения Возе — Эйнштейна (см. Бозе — Эйнштейна статистика). [c.31]

Методы дисперсионных соотношений в теории С. в. Основные иоложения. Попыткой обойти вопрос об элементарности частиц и избежать проблемы перенормировок, возникающей нри квантово-полевом подходе (см. Перенормировка ааряда, массы), является метод дисперсионных соотношений. Основатели метода — М. Гольдбергер и И. И. Еого-любон.Е методе дисперсионных соотношений основные величины — не поля, а амплитуды переходов, характеризующие рассматриваемые процессы, т. е. величины, тесно связанные с наблюдаемыми в экспериментах. Этот метод представляет практич. реализацию программы В. Гейзенберга (1943 г.), согласно к-рой теория должна строиться без участия величин, описывающих пространственно-временную локализацию полей (нанр., ф-операторов ноля), а непосредственно для амплитуд перехода — элементов -матрицы (см. Матрица рассеяния) на основе общих принципов лоренц-инвариантности, локальности и унитарности. Эти принципы и требования перенормируемости теории в квантовой теории ноля приводят к единственно возможному лагранжиану взаимодействия я-мезонов и нуклонов [c.526]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...