Области дуги катодная

Температура столба дуги 6 зависит от материала электрода и состава газов в дуге, а температура катодного 5 и анодного 7 пятен приближается к температуре кипения металла электродов. Эти температуры для дуги покрытого стального электрода составляют соответственно 6000 и 3000 К. При этом в анодной области дуги, как правило, выделяется значительно больше тепловой энергии, чем в катодной. [c.185]

Баланс энергии дуги. Как для катодной, так и для анодной областей дуги можно составить подробную схему баланса энергии. Например, для участка анода основные составляющие баланса следующие в) приход — потенциальная и кинетическая энергия электронов, конвективная и лучистая теплопередача от столба плазмы б) расход — плавление, излучение и теплоотвод в материал анода. Однако механизм явлений в переходных областях дуги пока недостаточно ясен, поэтому проводить точный расчет всех составляющих баланса энергии трудно. В катодной области остается неизвестной доля ионного тока, коэффициент аккомодации энергии ионов для данного катода, изменение работы выхода электронов вследствие эффекта Шоттки и т. п. [c.74]

Из ЭТИХ примеров видно, что обычно в анодной области дуги выделение энергии значительно больше, чем в катодной (см. рис. 2.27). Это учитывается технологами при выборе полярности электрода и изделия. [c.76]

Рассмотрение приэлектродных областей дуги показало, что катодная область, служащая источником электронов, определяет основные свойства дуги. Исходя из вида катодов, сварочные дуги целесообразно разделить на две группы а) металлические (Ме-дуги) в парах с плавящимися, холодными катодами и б) дуги в газах, с неплавящимися термокатодами. В качестве примера последних рассматриваются W-дуги (вольфрамовые). [c.78]

А — анодная область К — катодная область 1 — деталь 2 — столб дуги 3 — электрод [c.450]

В связи с этим плазменная дуга формируется в специальном устройстве — плазмотроне, состоящем из двух основных элементов — электрода и формирующего сопла, через канал которого пропускается столб электрической дуги вместе с плазмообразующим газом, подаваемым под определенным давлением (рис. 2.2). При этом в установившейся дуге различают несколько характерных однородных участков разряда. На поверхности электрода расположена катодная область. Между катодной областью и верхним срезом цилиндрической части отверстия сопла расположен участок, называемый закрытым столбом. Этот участок находится в относительно спокойном потоке холодного газа. Между входным и выходным срезами внутри сопла расположен участок столба, который подвергается сжатию холодными стенками канала сопла. Между нижним срезом сопла и верхней плоскостью разрезаемого листа находится открытый столб дуги, стабилизированный соосными потоками собственной плазмы и оболочкой более холодного газа. В полости реза (между верхней плоскостью разрезаемого листа и анодной областью) расположены рабочий участок дуги, а также плазменная струя и факел плазмы. [c.37]

В настоящее время использование водорода при плазменной резке ограничено, так как это связано с целым рядом трудностей. Водород взрывоопасен и легко воспламеняется, его не легко обнаружить, так как он не имеет запаха, транспортировка водорода затруднена. Наиболее доступным химическим соединением, содержащим водород, является природный газ, состоящий в основном из метана. Однако (как показали исследования) углерод, входящий в состав метана, оказывает отрицательное действие на электрод. Она образует с вольфрамовым электродом карбиды вольфрама, что приводит к довольно быстрому износу катода [75. Опыт использо вания химически связанного водорода показал, что газ, содержащий водород, должен подаваться в катодную область дуги. Например, в качестве водородной добавки используют смешанный газ , который состоит из следующих компонентов 19,8 % N2, 79,9 % На, 0,3 % СН4, или 24 % N2, 72-74 % Н2, 1,5 % СН4, 1 % СО2, 0,03 % СО. [c.53]

Сварочная дуга (рис. 9) состоит из катодной, анодной областей и столба дуги. Катодная область расположена у катода и является источником электронов, ионизирующих дуговой промежуток. Предполагают, что длина катодной области равна длине свободного пробега электрона в газе. Анодная область расположена у анода и концентрирует электроны. Пространство, ограниченное катодной и анодной областями, называется столбом дуги. Столб дуги нейтрален — суммы зарядов отрицательных и положительных частиц равны. Температура катодной области достигает. 3200°С, а анодной—3400°С. Разница температур обусловлена тем, что катодом выбрасывается больше заряженных частиц, которые сильно бомбардируют анод, в результате чего выделяется большое коли- [c.45]

Сварочная дуга (рис. 8) состоит из катодной и анодной областей, столба дуги. Катодной областью называют пространство, расположенное у катода, анодной— у анода. Пространство между катодной и анодной областями называется столбом дуги. Расстояние между конечной точкой электрода и нижней точкой поверхности расплавленного металла свариваемого изделия составляет длину дуги. Дуга бывает короткая (3—6 мм) и длинная (более 6 мм). Плавление электрода при длинной дуге протекает неравномерно, увеличивается разбрызгивание, понижается производительность, капли расплавленного металла более подвержены окислению, дуга горит неустойчиво. На свариваемом изделии в ванне расплавленного металла под действием струи газов дуги образуется углубление, называемое кратером. Под действием тепла дуги металл свариваемого изделия расплавляется на определенную глубину, которая называется глубиной проплавления или проваром, а жидкий расплавленный металл — сварочной ванной. [c.31]

В сварочной дуге дуговой промежуток разделяется на три основные области анодную, катодную и столб дуги. В процессе горения дуги на электроде и основном металле имеются активные пятна, представляющие собой более нагретые участки электрода и основного металла, через которые проходит весь ток дуги. Активное пятно, находящееся на катоде, называется катодным, а пятно, находящееся на аноде, — анодным. [c.35]

Следует подчеркнуть, что во всех упоминавшихся работах по существу употреблялись лишь косвенные методы оценки величины эмиссионной поверхности. В одних случаях (на ртутном катоде) она отождествлялась с поверхностью яркого свечения катодной области дуги, тогда как в других случаях (на твердых катодах) ее размеры оценивались на основании величины эрозированной поверхности З ь самого катода, подвергшегося воздействию разряда. Но ни та, ни другая величина не способна дать точное представление об истинных размерах области 5,- высокой плотности тока у катода и существующих в ней градиентах поля. В самом деле, как мы увидим ниже, 5 представляет собой в действительности относительно большую область поверхности металла, подвергшегося плавлению в результате сообщаемой катоду положительны.ми ионами тепловой энергии. Вследствие рассеяния энергии в металле размеры этой области могут в десятки и сотни раз превосходить величину поверхности 5 -, к которой подводится тепловая энергия. При этом принципиально невозможно установить связь между величинами 5 й и Sj, так как зависит преимущественно не от величины поверхности 8 , а от энергии, доставляемой к этой поверхности. Не лучше обстоит дело и с оценкой плотности тока по величине видимой поверхности свечения 5 катодного пятна. Во-первых, катодное пятно обладает сложной структурой и подвергается непрерывным и чрезвычайно быстрым изменениям, скорость которых нам в точности неизвестна. Вследствие этого размеры катодного пятна, оцененные по величине фотографического изображения, могут оказаться сильно преувеличенными даже при наименьших доступных на практике экспозициях. Чем выше разрешающая способность примененной аппаратуры, тем меньшая величина поверхности катодного пятна должна выводиться из подобных наблюдений. 18 [c.18]

Излучение катодной области дуги [c.22]

Возможный путь объяснения сплошного спектра пятна указывают особенности его линейчатого спектра. Как выяснилось из ряда наблюдений, линейчатый спектр катодной области дуги 22 [c.22]

Силы, действующие в катодной области дуги [c.27]

Резюмируя все сказанное о спектрах, силах и испарении в катодной области дуги, в настоящее время можно выразить уверенность в том, что в нормальной дуге с холодным катодом вблизи катода должна существовать область с большой плотностью атомов испаряющегося металла. По-видимому, испарение металла играет существенную роль в механизме дуги, являясь необходимым условием образования больших объемных зарядов у катода. Отсюда следует, что на дугу можно смотреть, как на форму разряда, поддерживающуюся за счет интенсивного разрушения собственного катода. Этот вывод находится в полном соответствии с рассмотренными ниже результатами исследования электрической эрозии твердых катодов. [c.31]

Баланс энергии катодной области дуги как критерий применимости теории [c.62]

Б. КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ ПРОЦЕССЫ КАТОДНОЙ ОБЛАСТИ ДУГИ И ЕЕ ВОССТАНОВИТЕЛЬНЫЙ МЕХАНИЗМ [c.112]

Рис. 40. Расположение опыта по фотографированию свечения неона в катодной области дуги в двух проекциях.

О дальнейших стадиях восстановительного процесса можно судить с уверенностью на основании результатов исследования полусферических областей с возбужденными атомами неона. Естественной реакцией дуги на увеличение катодного падения должно явиться увеличение эмиссионного тока катода с одновременным увеличением средней энергии электронов, поступающих в плазму из области катодного падения. Эти потоки быстрых электронов способны вызвать усиленную ионизацию ртутного пара даже в условиях начавшегося снижения его концентрации, тем самым положив начало активизации дуги. Ее заключительной стадией, от которой зависит исход данного критического состояния, является усиленная бомбардировка катода положительными ионами. Результатом этого увеличения притока энергии к катоду при благоприятном стечении обстоятельств должно явиться новое бурное вскипание катода с последующим восстановлением нарушенных условий высокой плотности пара в катодной области дуги. [c.131]

Рассмотренный процесс восстановления дуги при посредстве ее переходной формы протекает по всем признакам по типу повторного дугового пробоя разрядного промежутка. Его отличительной чертой следует считать то, что в течение короткого промежутка времени характер всех процессов в катодной области дуги, включая ионизацию ртутного пара, резко изменяется. Весьма вероятно, что при этом существенную роль приобретает ионизация посредством однократного удара. На указанной стадии катодное падение поддерживается в среднем на таком уровне, при котором возросшая интенсивность ионизации пара компенсирует понижение его плотности. Это состояние, названное нами переходной формой дуги, резко неустойчиво и должно завершиться либо восстановлением основной формы дуги, либо ее погасанием. Как показывают осциллограммы, исход зависит от стечения случайных обстоятельств. Таким образом, восстановление дуги при посредстве ее переходной формы носит ха-9 131 [c.131]

При такой форме написания зависимости (13) роль снижения полем диффузионных потерь в механизме стабилизации дуги выступает с предельной четкостью. Сопоставление коэффициентов при Я2 в (17) и (23) позволяет оценить величину среднего свободного пробега электронов Хе в катодной области дуги и соответствующее ему приведенное давление ртутного пара. Получающиеся в результате такой оценки величины порядка-10 мм рт. ст. согласуются с данными других наблюдений и во всяком случае не кажутся абсурдными. [c.148]

С точки зрения магнитогидродинамики имеется еще одна принципиальная возможность объяснения неустойчивости дуги, и стабилизации ее магнитным полем. Следует считаться с тем,. что катодная область дуги может обладать электродинамической неустойчивостью одного из типов, свойственных плазменному шнуру, сжатому собственным магнитным полем [Л. 182 и 183]. В том, что такое предположение нельзя считать абсурдным, убеждает оценка величины магнитного давления у границ катодного пятна [c.148]

Из приведенного вычисления следует, что катодная область дуги, действительно, может представлять собой плазменный шнур, сжатый собственным полем. Но тогда заслуживает серьезного внимания версия об электродинамической природе неустойчивости дуги, особенно ввиду обнаруженного стабилизирующего действия магнитного поля. В данном случае легко наметить путь проверки указанной возможности. Он состоит в сравнении действия на дугу продольного и поперечного магнитных полей. Для измерений продолжительности существования дуги в поперечном поле было применено устройство катода, описанное подробно в одной из следующих глав (см., рис. 90). На этом катоде катодное пятно совершало в поперечном поле упорядоченное движение по замкнутой траектории. При этом также было установлено увеличение продолжительности существования дуги с ростом напряженности поля., С целью сравнения стабилизирующего действия на дугу продольного и поперечного полей на рис. 50 построены кривые зависимости значений тока, соответствующих продолжительности горения разряда около 10 сек, от напряженностей магнитного поля продольной и поперечной ориентации. Изохрона, изображенная сплошной кривой, относится к условиям дуги, подвергнутой действию продольного поля. Пунктирной кривой пред- [c.149]

Пленка оксида покрывает капли расплавленного металла и препятствует сплавлению их между собой и основным металлом. Для разрушения и удаления пленки и защиты металла от повторного окисления при сварке используют специальные флюсы или ведут сварку в атмосфере инертных газов. Флюсы состоят из смеси хлористых и фтористых солей щелочноземельных металлов (Na I, K I, Ba Ij, LiF, aFj и др.). Действие флюсов основано на растворении пленки оксидов. При сварке в защитных газах пленка разрушается в результате электрических процессов в том случае, если она оказывается в катодной области дуги. Это реализуется при сварке плавящимся электродом на постоянном токе обратной полярности и сварке не-плавящимся электродов на переменном токе с использованием специальных источников тока (см. разд. 5, гл. II, п. 6). [c.236]

По длине дугового промежутка можно вьщелить три области (рис. 2.1) катодную, анодную и находящийся между ними столб дуги. Катодная область включает в себя нагретую поверхность катода (катодное пятно) и часть дугового промежутка, примыкающую к ней. Температура в пятне на стальных электродах достигает 2400... 2700 °С, и здесь выделяется до 38 % общей теплоты дуги. В катодной области происходит разгон электронов. Падение напряжения в ней f/к = 10...20 В. [c.15]

В дальнейшем нас будут интересовать преимущественно данные, относящиеся к дуге ииЗ(Кого давления с холодным катодом, для чего имеются следующие основания. Названный тип дуги получил необычайно широкое распространение в форме ртутной дуги в преобразовательной технике. С точки зрения физических процессов, происходящих у катода, этот тип дуги представляет собой самостоятельную, хорошо отграниченную область явлений, составляющих до настоящего времени сплошную цепь загадок. В отличие от дуги высокого давления в дуге низкого давления условия опыта приобретают сравнительно простой характер, так как разряд происходит лишь в парах металла катода, без участия посторонней среды. Тем не менее и в этих условиях дуга оказывается достаточно сложным объектом исследования. По своей структуре дуга низкого давления представляет собой соединение двух областей, резко различающихся как по внешнему виду, так и по той роли, которую они выполняют в разряде. Одна из них тесно прижата к катоду и имеет вид ярко светящегося пятна, совершающего в обычных условиях быстрое беспорядочное перемещение по катоду. Такая форма катодной области дуги способствовала тому, что за ней прочно утвердилось название катодного пятна. Другая часть разряда занимает большую часть пространства между катодом и анодом и имеет вид не очень яркого диффузного свечения, распространяющегося обычно на все сечение трубки с разреженным газом или парами металла. Это так называемый положительный столб, играющий роль простого газового про1водника, соединяющего катодное пятно с анодом. Вспомогательная роль положительного столба отчетливо обнаруживается в том, что при уменьшении расстояния между катодом и анодом приблизительно до 3 см или менее того эта часть разряда исчезает, тогда как катодное пятно на холодном катоде остается при любых условиях, пока существует дуговой разряд. При ближайшем рассмотрении оказывается, что катодное пятно способно распадаться на ряд автономных пятен, количество которых увеличивается с ростом тока. Замечательным свойством дуги является то, что в пределах этих пятен локализуется практически весь поток заряженных частиц, пересекающих поверхность катода дуги. Концентрация энергии поля и частиц на чрезвычайно малых участках поверхности катода должна приводить к мгновенному вскипанию металла в районе каждого катодного пятна, что представляет собой один из основных процессов, необходимых для поддержания дуги низкого давления. [c.11]

В результате многолетного опыта практической работы и специальных исследований в области дугового разряда в настоящее время накопилось большое количество разрозненных наблюдений, относящихся к катодным процессам дуги. Подавляющая часть их Получена в опытах с угольной и ртутной дугой, и лишь сравнительно немногие из них относятся к други.м металлическим дугам. На основании всех этих наблюдений справедливо сложилось представление о катодной области дуги, как о наиболее характерной части дугового разряда, отличающейся исключительно сложным поведением, и трудно доступной для исследования. Ближайшей нашей задачей являются обзор и систематизация экспериментальных данных относительно размеров, электрических характеристик я ряда важнейших свойств самого/катодного пятна. [c.13]

Значительно больший интерес был проявлен со стороны физиков к исследованию направленного движения катодного пятна, наблюдающегося при наложении тангенциального к катоду магнитного поля. По всей вероятности, причиной этого повышенного интереса к данному явлению послужило необычное с точки зрения законов электротехники направление отклонения пятна магнитным полем при низких давлениях среды. Еще Штарк (Л. 72], занимаясь исследованием дуги в магнитном поле, обратил внимание на то интригующее обстоятельство, что в дуге низкого давления катодное пятно движется под влиянием поля в направлении, противоположном предписываемому правилом Ампера. Отсюда этот тип движения получил впоследствии название обратного движения . Это отклонение внушало мысль о каком-то необычном направлении движения зарядов в катодной области дуги. В силу этого сложилось [c.36]

Переходя к обзору известных к настоящему времени точек зрения и теорий относительно природы обратного движения, следует их разбить по методу подхода к задаче на две группы. К более многочисленной группе относятся теории [Л. 75, 80, 81, 86, 89 и 97], которыми движение пятна рассматривается как прямой результат первичного отклонения тех или иных заряженных частиц в катодной области дуги приложенным извне магнитным полем. Так как отклонение совершается всегда в направлении пондеромоторной силы, авторы указанных теорий, вынуждены прибегать к более или лменее сложным, но всегда искусственным построениям, на которые возлагается неблагодарная задача вывести из нормального амперовского отклонения частиц диаметрально противоположное перемещение катодного пятна. [c.38]

Основным вопросом теории дугового разряда является изучение механизма, с помощью которого в катодной области дуги образуются электроны и ионы, необходимые для поддержания разряда. Вопрос о механизме дуги имеет уже свою полувеко- [c.53]

Одним из основных критериев применимости той или иной теории дуги до последнего времени считалось соблюдение баланса энергии для катодной области дуги. Этот взгляд нашел выражение в том, что почти все авторы, приступая к обоснованию своей идеи, обращались прежде всего к балансу энергии. Бросается в глаза то замечательное обстоятельство, что баланс энергии оказывается почти всегда удовлетворительным, несмотря на все различие исходных представлений о механизме дуги и допускаемых при составлении баланса упрощений и ошибок. Разительным примером этого могут служить следующие две работы. Одним из первых за свидетельством баланса энергии катода ртутной дуги обратился Гюнтершульце [Л. 7], нашедший в нем подтверждение своей теории, несмотря на использование почти вдвое заниженных данных Штарка о величине катодного падения. Позже в порядке обоснования абсурдной теории дуги к помощи уравнения баланса энергии апеллировал в своей работе Смит [Л. 76], хотя в его балансе был опущен важнейший источник притока энергии к катоду в виде положительных ионов. [c.62]

Оценивая результаты приведенного анализа, следует учесть дополнительно два существенных обстоятельства, говорящих в пользу автоэлектронной теории дуги. Во-первых, требуемые теорией значения градиента поля для автоэлектронной эмиссии по каким-то причинам оказываются завышенными по сравнению с найденными экспериментально. Так, по данным Бимса [Л. 24] автоэлектронная эмиссия с чистой ртутной поверхности возникает при напряженности около 1,8 -10 в см. В условиях грязной поверхности эта цифра снижается до 3,5 10 в/см, Дайк и Тро-лан [Л. 155] наблюдали в условиях предельной чистоты поверхности металлов автоэлектронную эмиссию при напряженности около 2- 10 в/см. Во-вторых, нельзя забывать о том, что вследствие несовершенства техники определения плотности тока в области катодного пятна мы всегда имеем дело с заведомо заниженными значениями, как это наглядно иллюстрирует вся история подобных оценок. Как было указано в 3, они основывались на измерении не непосредственно сечения самого канала тока у поверхности катода, а поверхности яркого свечения в катодной области дуги либо величины эрозированной поверхности металла, не дающих точного представления о плотности тока. Кроме того, если даже принять указанные поверхности эквивалентными сечению канала тока, то по самой природе рассматриваемых измерений они способны дать лишь усредненные значения плотности тока. Неравномерность распределения тока может быть настолько существенной, что мгновенные максимальные значения плотности тока могут на порядки превысить определяемые средние значения. Из этого должен быть сделан общий вывод, что недостаточно высокие с точки зрения теории значения плотности тока в катодном нятне не могут служить серьезным аргументом против автоэлектронной теории дуги, особенно если речь идет о расхождении требуемых и найденных значений всего лишь на 1—2 порядка. Как это ни странно, указанный очевидный источник неувязки теории и опыта обычно игнорируется противниками автоэлектронной теории и даже расхождение всего лишь на 1 порядок теоретических и экспериментальных значений плотности тока в пятне рассматривается как достаточное основание для отказа от этой теории [Л. 152]. [c.68]

Проведенные измерения показывают далее, что с увеличением тока от 0,07 до 7 а средняя продолжительность существования дуги непрерывно увеличивается приблизительно от 10 до 10 сек и более. На отдельных участках рассматриваемой области имеет место экспоненциальная зависимость между и средним значением разрядного тока I. Указания на экспоненциальный характер зависимости ( ) были сделаны и авторами прежних работ на основании измерений д в узкой области токов, приблизительно 3—6 а. [Л. 137 и 138]. Применение в настоящей работе более совершенного метода измерений позволило нам провести наблюдения в значительно более широкой области токов и установить закономерные отступления от простой экспоненциальной зависимости в форме резко выраженного перелома между отдельными экспоненциальными участками. При таком характере отступлений зависимость в (/) может быть представлена кривой, состоящей из двух или большего числа экспоненциальных участков с разграничивающими их точками перелома при определенных значениях тока. Наиболее закономерным оказывается перелом при токе около 0,5 а. Он сохраняется при изменении параметров внешней цепи, лишь смещаясь при изменении температуры и агрегатного состояния катода, газовой среды разрядного промежутка и его размеров. Существенно то, что изменения условий разряда отражаются различным образом на поведении двух экспоненциальных участков кривой, разграничиваемых указанной точкой перелома. Из этого можно заключить, что перелом кривой при токе около 0,5 а связан с органическими изменениями свойств катодной области дуги. По всей вероятности, в этой области токов происходит изменение структуры самого катодного пятна. Необходимость такого рода изменений вытекает из наблюдений Фрума [Л. 12 и 16], пришедшего к заключению, что катодное пятно на ртути состоит из отдельных очагов эмиссии, на каждый из которых приходится ток порядка [c.109]

Расположение опыта с применением оптического метода исследования колебательных процессов катодной области дуги показано на рис. 40. Изображенная на нем трубка допускала наблюдение свечения разряда в двух проекциях. Разрядное пространство ограничивалось снизу ртутным катодом, а сверху — плоской стенкой трубки, через которую производилось, фотографирование свечения в проекции на плоскость катода (проекция /). В программу исследования входили осциллогра-фические наблюдения свечения неона с помощью фотоумножителя с кислородно-цезиевым катодом, получение его спектра, а также фотографирование через красный светофильтр Ф. Для снимков употреблялась пленка типа изопанхром чувствительностью 250 единиц ГОСТ. Посредством диафрагмы О с отверстием менее 1 мм вырезался узкий пучок центральных лучей, [c.123]

При проведении описываемых наблюдений было обращено внимание на то, что погасанию дуги всегда предшествует яркая вспышка неона, легко обнаруживаемая визуально и с помощью снимков. Она также имеет форму светящейся полусферы. В тех случаях, когда на снимках виден след самого катодного пятна, он всегда обрывается на одной из полусферических областей возбуждения неона. Этим наблюдением особенно рельефно подчеркивается связь между критическими состояниями дуги и ее погасаниями. Погасание дуги является по существу завершением одного из ее критических состояний с естественным ходом развития в неблагоприятном для разряда направлении. В опытах с неонолм неблагоприятное развитие событий отмечается красивым эффектом, заслуживающим особого упоминания. В этом случае обычная яркая вспышка неона в полусферической области, охватывающей катодное пятно, сменяется внезапно менее ярким свечением неона в виде красной пленки, быстро распространяющейся на всю поверхность катода и так же быстро распадающейся. Обволакивающее свечение неона указывает на существование относительно слабой электронной эмиссии со всей поверхности катода. Его появление следует связать с образованием на катодной границе остаточной плазмы объемного заряда, в поле которого электроны приобретают энергию, необходимую для возбуждения неона. Развитие обволакивающего свечения может служить признаком заканчивающегося распада катодного пятна. [c.125]

Таким образом, увеличение продолжительности существования дуги при нагревании катода до температуры кипения является результатом наложения двух эффектов. Одним из них служит уменьшение скорости оттока тепловой энергии из области катодного пятна, а другим — увеличение вероятности восстановления дуги из ее переходной формы. Как показывает аналогичное увеличение вероятности восстановлевия дуги в присутствии газовой среды, его следует связать с повышенным давлением ртутного пара у поверхности кипящего катода и происходящим поэтому увеличением интенсивности ионизационного процесса в катодной области дуги, признаком чего служит также сглаженная форма импульсов напряжения. [c.137]

По своему характеру исследованные изменения напряжения дуги могут быть отнесены к колебаниям релаксационного типа. Это обстоятельство заставляет предполагать участие в них каких-то нелинейных элементов в сочетании с кумулятивными процессами и значительными потерями энергии в течение каждого периода. Нелинейными элементами в данном случае служат явления испарения металла катода и эмиссии электронов даряду с ионизацией газа. Сопряженными с ними кумулятивными процессами могут быть локальное нагревание катода ионной бомбардировкой и формирование плазмы и граничащего с катодом объемного заряда. Что касается потерь энергии, то они должны быть связаны преимущественно с диффузионными потеря.ми зарядов в катодной области дуги и рассеянием тепла, выделяющегося на катоде. В настоящее время было бы преждевременным пытаться развить количественную теорию -колебаний дугового цикла ввиду большой неопределенности исходных данных. Тем не менее общую картину возникновения колебаний в результате нарушений равновесия между процессами дугового цикла в чисто качественном плане можно уже представить себе довольно отчетливо. [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...