Теория Ли и Янга

Потому что мы должны представить жидкость ансамблем. См. гл. 9, 1. Обсуждение кинетическои теории Не II проводится по той же схеме, которая была развита Ли и Янгом [54] для бозе-газа из твердых сфер. [c.435]

Будем исходить из т = 0, v v и нарушения Р-четности в слабых взаимодействиях. Тогда, как показали Л. Д. Ландау в СССР и Ли и Янг, а также Салам за рубежом, может быть построена двухкомпонентная теория продольно-поляризованных нейтрино. В этой теории в отличие от четырехкомпонентной теории Дирака v и v могут иметь только по одной (и притом различной) спиральности левая у v и правая у v или наоборот. Выбор знака спиральности у v и v может быть сделан экспериментально. Из опыта следует, что v имеет левую спиральность, а антинейтрино — правую (см. п. 3, б). Таким образом, согласно этой теории спин нейтрино всегда ориентирован против импульса, а спин антинейтрино — по импульсу. Если уподобить спин вращению, то движение нейтрино можно сравнить с движением левого винта, а антинейтрино — правого. [c.153]

Оба эти аргумента не действуют при переходе от фотонов к нейтрино. Поэтому долгое время казалось, что в отношении нейтрино не удастся установить, имеет эта частица точно нулевую или же просто очень малую массу покоя. В конце пятидесятых годов была выдвинута гипотеза двухкомпонентного нейтрино (Ц. Ли и Ч. Янг, Л. Д. Ландау, А. Салам, 1957), согласно которой масса покоя этой частицы строго равна нулю. Поясним эту гипотезу. Допустим, что у какой-то частицы спин направлен точно по импульсу. Если масса покоя такой частицы не нуль, то ее скорость меньше скорости света. При этом в системе координат, движущейся быстрее частицы, импульс изменит свое направление и спин станет направленным не по импульсу, а против него. Поэтому у частицы со спином V2 и ненулевой массой должно быть два различных поляризационных состояния (спин по импульсу и против импульса). Если, однако, масса покоя частицы равна нулю, то знак проекции спина на импульс становится инвариантным (одинаковым во всех движущихся относительно друг друга системах координат). Действительно, частица с нулевой массой движется со скоростью света, так что ее нельзя обогнать. Знак проекции спина на импульс можно изменить с помощью зеркального отражения. В теории двухкомпонентного нейтрино делается возможное только при нулевой массе покоя допущение о том, что при зеркальном отражении нейтрино переходит в антинейтрино. Таким образом, согласно гипотезе двухкомпонентного нейтрино у нейтрино (как и у антинейтрино) имеется только одно поляризационное состояние. Экспериментальные данные указывают [c.251]

Янг и Ли [7] доказали математическую эквивалентность теории перехода жидкость — нар п теории перехода для простых моделей ферромагнетика. Обе теории имеют одинаковую структуру кривую намагниченности можно получить из изотермы в плоскости р — Т и наоборот магнитное поле соответствует химическому потенциалу, а намагниченность — плотности. Это означает, что переход жидкость — пар становится переходом второго рода, когда испарение вещества происходит в атмосфере его паров. [c.205]

Эта идея лежит в основе теории Янга и Ли [31], которая содержится в следующих двух теоремах. [c.347]

Предлагаемая вниманию читателей книга является монографией, посвященной описанию двумерных решеточных моделей в статистической физике, допускающих аналитическое решение. Анализ свойств решений таких моделей оказался чрезвычайно полезным для понимания поведения сложных реальных систем. Прежде всего следует напомнить о той важнейшей роли, которую исторически сыграло решение Онсагером модели Изинга. Эта модель, которая в пятидесятых годах рассматривалась как некоторая модель ферромагнетизма и интересный объект для математических упражнений, в шестидесятых годах после работ Янга и Ли стала важнейшим источником информации о свойствах фазовых переходов. Начиная с семидесятых годов представления и результаты теории модели Изинга и других двумерных решеточных систем, такие, как скейлинг, универсальность и т. д., стали плодотворно использоваться в теории поля. В самое последнее время указанные представления стали активно использоваться в теории нелинейных динамических систем при описании хаоса. [c.5]

В первоначальных изложениях теории Майера считалось, что групповое разложение должно быть справедливо и в жидкой фазе с большой плотностью. Из общей теории Янга и Ли [7] вытекает, однако, что это утверждение несовместимо с аналитическими свойствами большой статистической суммы, рассматриваемой как функция комплексной активности. Вириальное разложение не имеет смысла вне надкритической области фазовой диаграммы и ничего не говорит о жидком состоянии. [c.268]

Отличие нейтрино от антинейтрино приобрело особенно наглядный смысл в новой теории нейтрино. Анализ уравнения Дирака (которому подчиняется нейтрино) в предположении несо-хранения четности и равенства нулю массы нейтрино привел Ландау в СССР и Ли и Янга и Салама за границей к теории продольно поляризованных нейтрино, или теории двухкомпонентного нейтрино. [c.645]

Вернемся теперь к выражению (5.12) для энергии основ ного состояния (). Хотя сумма в (5.12) и расходится, однако, как было показано Ли и Янгом [8], можно получить конечный результат, если выразить матричный элемент а через его значение во втором приближении теории возмущений. Второе приближение теории возмущений дает [c.32]

В 1921 г. Э. Бессель-Хаген применил теорию Нётер, весьма абстрактную в авторской формулировке, к конкретным физическим полям и тем самым сделал ее доступной для физиков. Десятилетиями теория Нётер оставалась в тени, но, наконец, в середине нашего века в связи с различными актуальными проблемами современной физики, в частности с теорией элементарных частиц и их симметриями, она стала настолько важной, что без нее уже нельзя обойтись. Процесс правильной оценки значения симметрий в физике был в первую очередь ускорен отказом от сохранения четности, предложенным Ли и Янгом в 1956 г. [c.106]

Серьезность этой новой проблемы заключалась в том, что, с одной стороны, первая теория Р-расиада опиралась на закон сохранения четности, а с другой, ее выводы подтверждались многочисленными экспериментами. О том, как Ли и Янг преодолели и эту, еще более серьезную проблему, мы уже рассказывали раньше (см. 18, п. 8). [c.269]

Ли Цзун-дао и Янг Чжень-нин показали, что наряду с теорией р-распада, опирающейся на закон сохранения четности, может быть создана также теория р-распада без учета этого [c.158]

Лучше всего изучены однохюрные С.-м. На совр. этапе исследований осн. внимание уделяется развитию теории двумерных С.-м., как из-за их относит, простоты, так и из-за явной связи с теорией Янга — Миллса и теорией струн. Общая матем. теория таких С.-м. должна включать в себя теорию бесконечномерных и квантовых Ли алгебр, но она ещё не разработана. Единый подход к изучению многомерных d > 2) С.-м. пока отсутствует. [c.494]

Кроме того, имеются основания предположить, что У. ц.—свойство не только реального мира, в к-ром есть кварки, но и воображаемого чисто глюонного мира, в к-ром кварков не существует, а есть только взаимодействующие между собой в соответствии с теорией Янга — Миллса глюонные поля. Такое упрощение КХД наз. квантовой глюодинамнкой. Эксперим. данных о чисто глюонном мирю, разумеется, нет, однако нек-рую информацию о квантовой глюодинамике можно получить путём моделирования теории поля с помощью компьютерных методов типа Монте-Карло. Компьютерное моделирование указывает, что У. ц. может осуществляться и без кварков, поэтому механизмом У. ц. вряд ли является экранировка цвета с помощью кварков. [c.213]

ЯНГА—МИЛЛСА ПОЛЯ—векторные поля, реализующие присоединённое представление полупростой компактной группы Ли (см. Представление группы) и обеспечивающие инвариантность теории относительно калибровочных преобразований. Впервые введены Ч. Янгом ( h. Yang) и Р. Миллсом (R. Mills) в 1954, исходя из требований инвариантности действия относительно изотопических преобразований с фазой, зависящей от координат [c.690]

Теория калибровочных полей представляет собой идеальный полигон для прилол ения общего алгебраического подхода, развитого в первых параграфах настоящей главы. В рамках этого подхода удается провести единое конструктивное описание при произвольном вложении f./4i(su(2)) в компактную калибровочную группу Ли цилиндрически-симметричных инстаптонных и сферически-симметричных монопольных (дионных) конфигураций полей Янга — Миллса — основных нелинейных объектов теории. (Отметим, что исследования именно в этой области послужили стимулом и отправным моментом к созданию данного подхода к изучению нелинейных динамических систем, получившего впоследствии значительную общность.) Поэтому представляется полезным для данного физического приложения проследить за [c.133]

Проблема описания всех инстантонов для произвольной компактной классической группы Ли получила полное математическое реп]ение на основе методов алгебраической геометрии 5]. Вместе с тем, было бы очень интересно, хотя бы для дуального подкласса, построить общие (а не только параметрические типа иистантонных) решения уравнений Янга — Миллса, определяемые набором произвольных функций, достаточным для постановки задачи Коши (или Гурса). Это удается сделать при наложении дополнительных условий симметрии, упрощающих изучение рассматриваемой системы благодаря редукции полного числа ее степеней свободы к инвариантным относительно некоторой подгруппы конформной группы координатных преобразований. (Напомним, что теория Янга — Миллса инвариантна относительно прямого произведения последней и калибровочной групп.) Требование цилиндрической симметрии в / 4 позволяет в полной мере решить рассматриваемую задачу и в то же время сохранить ряд основных изических свойств теории. Именно на этом подходе мы и остановимся более подробно. [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...