Взаимодействие электронами

V ат. % Z дает прямую с положительным наклоном. Подобный обобщенный график дан на рис. 5.16. Чтобы прямая с наклоном. равным 1 проходила через начало координат, пришлось принять, что передано не 100,,% валентных электронов, а 80 %. Это означает, что большинство, но не все валентные электроны меди и других непереходных элементов заимствуются никелем. Принимая, что атом меди в медно-никелевом сплаве отдает атому никеля 0,8 электрона, получаем критическое содержание никеля, ниже которого d-оболочка заполнена, 35 ат. % вместо 41 ат. %, как рассчитано ранее . Это значение согласуется с составом, при котором /пас И / рит пересекаются на рис. 5.14. До сих пор не внесена ясность в вопрос, относится ли эта цифра — 80 % до-норных электронов — только к взаимодействию электронов поверхностных атомов металла-, на которых образуются пассивные пленки, или ко всему сплаву. [c.96]

Внешняя энергия деформации будет затрачиваться на преодоление сил отталкивания, возникающих между сближаемыми поверхностными атомами. Когда расстояния между ними будут равны межатомному расстоянию в решетке кристаллов, возникают квантовые процессы взаимодействия электронных оболочек атомов. После этого общая энергия системы начнет снижаться до уровня, соответствующего энергии атомов в решетке целого кристалла, и появится выигрыш энергии, равный избыточной энергии поверхностных атомов кристаллов до их соединения — энергии активации. [c.12]

Собственно взаимодействие электронного луча с обрабатываемой поверхностью для осуществления требуемого технологического процесса. [c.107]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ЭЛЕКТРОННОГО ЛУЧА [c.112]

Реальная глубина проникновения электрона в вещество в соответствии с формулой (3.11) обычно не превышает нескольких десятков микрометров, но учет ее весьма существен при учете взаимодействия электронов с веществом, особенно при больших значениях удельной мощности в пучке. [c.112]

Точнее будет сказать, конечно, что всякая магнитная стрелка взаимодействует с магнитным полем именно потому, что с ним взаимодействует электрон. [c.90]

Прибор магнетронного типа — электровакуумный двух- и многоэлектродный прибор, в котором преобразование энергии происходит в результате взаимодействия электронного потока с электромагнитной волной в постоянных скрещенных электрическом и магнитном полях при использовании прибора в генераторном режиме энергия постоянного напряжения источника питания преобразуется в энергию высокочастотных колебаний. , [c.151]

Во многих случаях ускорители электронов используются как источники тормозного излучения. Ускоренные электроны направляются на мишень, и при взаимодействии их с атомами материала мишени. появляется тормозное излучение. Последнее возникает также при взаимодействии электронов с конструкционными материалами, аппаратурой и защитой. Тормозное излучение радиационно опасно и требует защиты. [c.231]

В том, что электрическое сопротивление металлов обусловлено взаимодействиями электронов проводимости с различными дефектами решетки, убеждает и тот факт, что удельное сопротивление кристаллов металлов сильно зависит от наличия в них примесей. Например, введение 1% примеси марганца увеличивает удельное сопротивление меди в три раза. [c.152]

Ультракороткие волны (УКВ) представляют чрезвычайный интерес для решения многих важнейших технических задач. Это связано с тем, что для передачи энергии и получения направленного излучения выгодно увеличивать частоту колебаний (см. 1.5). Революция в технике УКВ" произошла в 1930 — 1940 гг., и теперь устройства, на которых были проведены знаменитые опыты Герца, Попова и др., представляют лишь исторический интерес. Основной недостаток передатчика Герца — это затухание колебаний и большая ширина спектра излучаемых частот. В современных генераторах УКВ (клистронах и магнетронах) взаимодействие электронного пучка и волн, возникающих в резонаторе, происходит по-иному, что позволяет поднять верхнюю границу частот (v 30 ГГц) и резко увеличить мощность сигнала, достигающего иногда десятков миллионов ватт в им пульсе. Положительными свойствами подобных излучателей являются высокая монохроматичность электромагнитной волны (излучается строго определенная частота) и крутой фронт временных характеристик сигнала. В качестве приемника УКВ-излучения обычно используют вибратор или объемный резонатор с кристаллическим детектором, имеющим резко нелинейные свойства, с последующим усилением низкочастотного сигнала. [c.10]

Когда эти материальные точки заключены в каком-либо сосуде, то от действия на них стенок сосуда возникают дополнительные силы, не учитывающиеся при этом выводе и изменяющие вид формулы (112), иногда совсем незначительно. Результат, выражаемый формулой (112), остается верным даже в тех случаях, когда при описании состояния системы материальных точек следует учитывать и квантовые поправки. Теорема о вириале сохраняет силу как для взаимодействия электронов и атомных ядер в молекулах или кристаллах, так и для взаимодействия между атомами, образующими звезду, или между звездами, образующими галактику. [c.302]

Магнитный момент ядра li взаимодействует с магнитным полем электрона при этом энергия взаимодействия равняется (—И(,д-Нз ,). В результате этого взаимодействия электрон получает дополнительную энергию. Но ввиду того что принимает только дозволенные дискретные значения (квантование) по [c.119]

Во-вторых, даже если принять какой-то приближенный и упрощенный закон ядерного взаимодействия, то и в этом случае квантовомеханическая задача о ядре весьма громоздка, число ее независимых переменных равно числу степеней свободы (ЗЛ, не учитывая спиновой переменной). Здесь возникают значительно большие трудности по сравнению с теми, с которыми мы встречаемся при решении задачи об атоме. В атоме имеется динамический центр — ядро, взаимодействие электронов с которым играет основную определяющую роль. Взаимодействие электронов друг с другом может быть сведено к эффекту экранирования действия заряда ядра. Электроны атома движутся в сферически симметричном поле ядра, которое удается представить некоторым скалярным потенциалом V (г), являющимся функцией только расстояния г от ядра. Сферическая симметрия поля ядра и сравнительно простой вид потенциала V (г) существенно облегчает решение квантовомеханической задачи (например, решение уравнения Шредингера) об атоме, основанное на оболочечной модели атома. В атомном же ядре, учитывая совокупность известных фактов, нет выделенного центрального тела, так как все нуклоны, входящие в ядро, равноправны. [c.170]

В квантовой теории излучения рассматривается система, состоящая из электромагнитного поля (поля излучения) и частиц (электронов). Устанавливается оператор взаимодействия электрона с нолем излучения (выпишем его в системе GS) [c.254]

Рассмотренными характеристиками элементарных частиц можно было бы ограничиться там, где имеется только электромагнитное взаимодействие, например взаимодействие электрона в атоме. При исследовании поведения нуклонов в ядре основную роль играют ядерные силы (сильное взаимодействие). Спонтанный распад частиц, процессы р-распада обусловливаются не сильным и не электромагнитным взаимодействиями (за небольшим исключением), а слабым взаимодействием. Поэтому для выражения свойств и поведения элементарных частиц относительно сильного и слабого [c.344]

В 22, 26, 27 отмечалось, что взаимодействие частиц друг с другом, проявляющееся в их притяжении или отталкивании, описывается как виртуальный обмен частиц квантами поля, соответствующими данному виду взаимодействия. Такими квантами поля, переносчиками взаимодействия, считаются при сильных взаимодействиях — я-мезоны, при электромагнитных взаимодействиях — фотоны, при слабых взаимодействиях — электроны и антинейтрино (позитроны и нейтрино), при гравитационных взаимодействиях — гравитоны. [c.362]

При движении электрона сквозь вещество имеется, конечно, взаимодействие электрона с атомами вещества, в результате которого [c.761]

Сильным полем Н называется такое поле, энергия взаимодействия которого с электронными оболочками много больше энергии взаимодействия электронных оболочек с магнитным моментом ядра [c.70]

Аз-за слабости неэлектромагнитного взаимодействия электронов с нуклонами, рассеяние электронов на ядрах практически полностью определяется электромагнитным взаимодействием, законы которого хорошо известны. Поэтому результаты опытов по рассеянию электронов на ядрах могут быть полностью обработаны теоретически, что позволяет получить распределение электрического заряда и магнитного момента в ядрах и протоне, а также (по разностному эффекту) в нейтроне. Разумеется все это верно в предположении, что основные положения электродинамики справедливы в рассматриваемой (очень малой) области расстояний между взаимодействующими частицами. [c.656]

Так, например, учет диаграмм высшего порядка дает бесконечно большую добавку б/п к массе та голого (лишенного взаимодействий) электрона, входяш,его в классическое уравнение Дирака . В результате суммарная масса электрона т.= = тПй+Ш, которая должна наблюдаться в эксперименте, оказывается бесконечно большой, что физически бессмысленно. Аналогичные трудности возникают и с электрическим зарядом. Эти трудности удалось устранить специальными методами перенормировок массы и заряда. [c.104]

Это значение полностью совпало с экспериментальным значением которое было уже известно к моменту, когда Дирак получил свой результат (см. 10, п. 2). Впоследствии было учтено взаимодействие электрона с собственным электромагнитным полем, которое дает небольшую поправку к формуле (11.26). Правильность учета радиационных поправок была также подтверждена экспериментально (см. 10, п. 3). [c.120]

При Z>1 взаимодействием электронов с магнитным моментом ядра можно пренебречь. [c.268]

В принципе рассмотренным выше методом можно изучать структуру протона, если iKeдополнительный эффект от взаимодействия электрона с магнитным моментом протона. (Для ядер с ZS>1 этот эффект пренебрежимо мал по сравнению с эффектом от рассеяния электрона на заряде.) [c.270]

Заменяя lO конечной величиной iy/2, найдем поглощаемую мощность при взаимодействии электронов с ТМ- и ТЕ-волнами [c.291]

Обычно говорят, что структура алмаза идентична структуре цинковой обманки, если в ней и атомы Zn и атомы S заменить на атомы углерода. Н. В. Белов предложил описание структуры алмаза в рамках плотнейшей упаковки. Для этого было сделано предположение, что структура составлена из двух сортов атомов углерода 0 + и С - радиусы которых равны 0,015 и около 0,15 нм соответственно. Крупные анионы С" - образуют плотнейшую упаковку. Такая структура вследствие обменного взаимодействия электронами, существующего между атомами углерода (в алмазе имеет место ковалентный тип связи), непрерывно осциллирует в том смысле, что фиксированные как положительные атомы С + в следующий момент становятся отрицательными атомами С и наоборот. Такая осцилляция приводит к исключительной устойчивости структуры и высокой твердости алмаза. [c.32]

Основной источник трудностей, с которым сталкиваются теории Друде—Лорентца и Зоммерфельда, связан с приближением свободных электронов. Учет взаимодействия электронов с кристаллической решеткой и между собой сделан в зонной теории твердых тел, основы которой будут рассмотрены ниже. [c.210]

Поскольку теперь гамильтониан не содержит энергии взаимодействия электронов и представляет собой сумму гамильтонианов отдельных электронов, решением уравнения (7.15) является произведение одноэлектронных функций [c.213]

Найдем, в качестве примера, положение локальных разрешенных уровней примесных атомов V группы таблицы Менделеева в элементарных полупроводниках IV группы. Предположим, например, что в одном из узлов кристалла германия находится атом мышьяка, имеющий пять электронов в валентной оболочке. Четыре валентных электрона участвуют в образовании ковалентных связей с четырьмя соседними атомами германия.- Поскольку ковалентная связь является насыщенной, пятый электрон новой связи образовать не может. Находясь в кристалле, он сравнительно слабо взаимодействует с большим числом окружающих мышьяк атомов германия. Вследствие этого его связь с атомом As уменьшается и он движется по орбите большого радиуса. Его поведение подобно поведению электрона в атоме водорода. Таким образом, задача сводится к отысканию уровней энергии водородоподобного атома. При ее решении необходимо учесть следующие обстоятельства. Поскольку электрон движется не только в кулоновском поле иона мышьяка, но и в периодическом поле решетки, ему необходимо приписать эффективную массу т. Кроме того, взаимодействие электрона с атомным остатком As+, имеющим заряд Ze, происходит в твердом теле, обладающем диэлектрической проницаемостью г. С учетом этого потенциальная энергия электрона примесного атома [c.237]

Ч. Рейнольдсом с сотрудниками было установлено, что образцы сверхпроводника, изготовленные из различных изотопов одного и того же элемента, обладают различными критическими температурами. В большинстве случаев Тс обратно пропорциональна корню квадратному из массы изотопа. Изотопический эффект свидетельствует о том, что хотя кристаллическая решетка при переходе в сверхпроводящее состояние и не изменяется, она играет существенную роль в изменении свойств электронного газа. Зависимость Тс от массы изотопа показывает, что для явления сверхпроводимости важное значение имеет взаимодействие электронов с колебаниями решетки. Других причин зависимости Тс от числа нейтронов в ядре атома нет. [c.264]

Для вычисления силы притяжения взаимодействие электронов через решетку проще всего представить как результат испускания фонона одним электроном и поглощения его другим. [c.267]

Рассмотрим металл при 7 = 0 К. Как взаимодействуют электроны через фононы, если при О К никаких фононов нет [c.267]

При сильном электрон-фононном взаимодействии область искажений может быть соизмерима с параметром а. Этот случай соответствует образованию полярона малого радиуса. Из-за сильного взаимодействия электрона с решеткой ПМР оказывается очень стабильным. За счет тепловых флуктуаций ПМР перемещается в кристалле прыжками , из одного полол<ения в другое. Если к диэлектрику прилол ено электрическое поле, то прыжки ПМР становятся направленными, т. е. возникает прыжковая проводимость. Подвижность ПМР чрезвычайно мала. Ее зависимость от температуры описывается выражением [c.274]

То, что а и б являются характеристиками термометра, естественно следует из теории, обсуждавшейся ранее. Согласно (5.1), наклон кривой зависимости сопротивления от температуры обратно пропорционален полному времени релаксации т. Основная часть т — это вклад элоктрон-фононных взаимодействий, который обратно пропорционален температуре, однако сюда входят также времена релаксации для взаимодействий электронов с примесями, вакансиями и границами зерен. Все эти вклады зависят также от температуры, и поэтому величина а должна служить и служит чувствительным показателем чистоты проволоки и качества ее отжига. Отклонение от линейности б является функцией коэффициентов при Р и членах более вы- [c.202]

Структура пассивной пленки на сплавах, как и пассивной пленки вообще, была описана и теорией оксидной пленки и адсорбционной теорией. В соответствии с оксидно-пленочной теорией, защитные оксидные пленки формируются на сплавах с содержанием легирующего компонента выше критического, а незащитные — на сплавах ниже критического состава. В случае преимущественного окисления пассивной составляющей сплава, например хрома, защитные оксиды (такие как СГ2О3) формируются, только если содержание хрома в сплаве превышает определенный уровень. Эта точка зрения не позволяет делать никаких количественных прогнозов, а тот факт, что пассивная пленка на нержавеющих сталях может быть катодно восстановлена и не соответствовать стехиометрическому составу, остается необъясненным. Согласно адсорбционной теории, в водной среде кислород хемо-сорбируется на Сг—Fe-сплавах выше критического состава, обеспечивая пассивность, но на сплавах ниже критического состава он реагирует с образованием непассивирующей оксидной пленки. Насколько данный сплав благоприятствует образованию хемо-сорбционной пленки или пленки продуктов реакции, зависит от электронной конфигурации поверхности сплава, особенно от взаимодействия d-электронов. Так называемая теория электронной конфигурации ставит в связь критические составы с благоприятной конфигурацией d-электронов, обеспечивающей хемосорбцию и пассивность. Теория объясняет природу взаимодействия электронов, определяющую, какой из компонентов придает сплаву данные химические свойства, например, почему свойства никеля преобладают над свойствами меди в медно-никелевых сплавах, содержащих более 30—40 % Ni. [c.91]

При малых энергиях электронов в тяжелых благородных газах взаимодействие электронов с атомами сильно ослабляется в связи с эффектом Рамзауэра. Это объясняется волновым характером поведения электрона в процессе его упругого взаимодействия. При определенном соотношении между длиной волны де Бройля [c.41]

Обобщая изложенные результаты, можно заключить, что механизмы защитного действия соединений КСФ1-КСФ5 основаны на ведущей роли взаимодействия электронов на б-орбиталях атомов серы и неподеленных пар р-электронов атомов кислорода в молекулах КСФ с катионами железа на поверхности металла, а также гидрофобных свойствах углеводородных радикалов. [c.274]

Лампа бегущей волны (Л Б В) — электровакуумный прибор, работающий на основе взаимодействия электронного потока с бегущей волной электромагнитного поля, созданного длинной спиралью, расположенной внутри баллона лампы применяется в усилителях и генераторах СВЧ, может использоваться в относительно широком диапазоне частот (до 10% от средней частоты), характеризуется низким уровнем шумов, может отдавать мощность 100 кВт и более. В изофарной ЛБВ поддерживается оптимальный фазовый сдвиг между током и электромагнитной волной, в изохронной ЛБВ к концу замедляющей системы скорость электромагнитной волны снижается для лучшего согласования скорости электронов и волны, в многолучевой ЛЕВ используется несколько параллельных пучков электронов [2]. [c.146]

Ниготрон — генераторный прибор магнетронного типа непрерывного действия, в котором взаимодействие электронного потока с электромагнитной волной осуществляется на первой гармонике нулевого вида колебаний внутри цилиндрического резонатора оксиально расположены две системы штырей внешняя — замедляющая и внутренняя, являющаяся катодом. [c.149]

Как известно, в основе объяснения периодической системы элементов Менделеева лежит специфический характер взаимодействия электронов с ядром. В атоме имеется центральное куло-новское лоле притяжения (силовой центр), в котором движутся слабо взаимодействующие между собой эле,ктроны. В первом приближении взаимодействие электронов вообще можно не учитывать и рассматривать их как собрание независимых частиц, движущихся в центральном сферически-симметричном поле с по-тенциалом, несколько отличающимся от кулоновского . Момент [c.188]

Описанный характер взаимодействия встречается в тяжелых атомах и отличается от схемы взаимодействия электронов в легких атомах (схема Ресселя-Саундерса). Согласно схеме Ресселя-Саундерса, взаимодействие между электронами сильнее, чем спин-орбитальное взаимодействие электрона. В этом случае спины и орбитальные моменты всех электронов складываются [c.194]

Многоэлектронная задача может быть сведена к одноэлектронной. Обычно для этого используют метод Харт—Фока, основная идея которого заключается в замене потенциальной энергии взаимодействия электронов Т Jj 4пее г- — г урзвнении [c.213]

Величина т получила название эффективной массы электрона. Эффективная масса отражает влияние периодического потенциала решетки на движение электрона в кристалле под действием внешней силы. Из (7.96) следует, что электрон в периодическом поле к ристаллической решетки движется под действием внешней силы F в среднем так, как двигался бы свободный электрон под действием этой силы, если бы он обладал массой т. Таким образом, если электрону в кристалле вместо массы т приписать эффективную массу т, то его можно считать свободным и движение этого электрона описывать, так как описывается движение свободного электрона, помещенного во внешнем поле. Разница между т и т обусловлена взаимодействием электрона с периодическим полем решетки, и, приписывая электрону эффективную массу, мы учитываем это взаимодействие. [c.233]

Смотреть страницы где упоминается термин Взаимодействие электронами : [c.124] [c.160] [c.312] [c.274] [c.161] [c.79] [c.193] [c.210] [c.268]

Теория твёрдого тела (1972) -- [ c.472 ]

ПОИСК

Адиабатическая теория взаимодействия электронов с оптическими и акустическими фононами

Адиабатическая теория взаимодействия электронов с оптическими фононами

Бардина теория электронно-фононного взаимодействия

Взаимодействие звуковых поверхностных волн с электронами в слоистых средах

Взаимодействие излучения с несвязанными носителями заряда. Модель электронов в плазме

Взаимодействие локальных электронных состояний с разрешенными энергетическими зонами

Взаимодействие между электронами

Взаимодействие между электроном и фононами

Взаимодействие ротонно-фононное электронами между различными

Взаимодействие свободных электронов

Взаимодействие электрон-фоновное

Взаимодействие электрон-фононное электронное

Взаимодействие электрон-фотонное

Взаимодействие электрон-электронное

Взаимодействие электрон-электронное

Взаимодействие электрона с деформацией решетки при условии сильной связи

Взаимодействие электронно-фононное

Взаимодействие электронно-электронное

Взаимодействие электронно-электронное

Взаимодействие электронов с акустическими фононами

Взаимодействие электронов с колебаниями решётки в одновалентных металлах

Взаимодействие электронов с продольными и поперечными фононами

Взаимодействие электронов с решеткой

Взаимодействие электронов с фононами в металлах

Взаимодействие ядра и электрона в атоме

Взаимодействия фотонов с фотонами и электронами

Волна спиновой плотноети и взаимодействие между электронами

Индуцированные процессы при взаимодействии электромагнитного излучения со свободными электронами

КОЛЛЕКТИВНЫЕ СВОЙСТВА МАЛЫХ ЧАСТИЦ, ОБУСЛОВЛЕННЫЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕМ ЭЛЕКТРОНОВ ЭЛЕКТРОННАЯ СТРУКТУРА КЛАСТЕРОВ

Квантовая поправка к плотности состояний и проводимости, происходящая от взаимодействия электронов

Квантовая поправка от взаимодействия электронов

Квантовая теория взаимодействия электронов с фононами в ионных кристаллах

Коллективное описание электронно-ионного взаимодействия

Константа взаимодействия электронов с фононами в металле

Кориолисово взаимодействие снятие запрета для электронных переходов

Линейные молекулы электронно-колебательные взаимодействия

Магнитное взаимодействие в газе свободных электронов

Метод канонических преобразований в теории взаимодействия электронов с фононами

Метод промежуточной связи в теории взаимодействия электронов с фононами

Модели для описания взаимодействия электронов с фононами

Модель двухуровневых систем Туннелоны. Туннелон-фононное и электрон-туннелонное взаимодействие

Нейтроны холодные (тепловые) взаимодействие с электронами

Нелинейные молекулы электронно-колебательные взаимодействия

Новые свойства системы, обусловленные взаимодействием электронов с фоионами

Обменное взаимодействие прямое, косвенное, между делокализованными электронами и сверхобмен

Оператор-изоспина взаимодействия нуклонов с электронно-нейтронным полем

Оптические полосы при сильном электрон-фононном взаимодействии

Основное состояние молекулы Н20.— Основное состояние молекулы — Основное состояние молекулы СН4.— Основное состояние молекулы С02.— Основное состояние молекулы С2Н4.— Насыщение валентностей.— Основное состояние молекулы С6Н6.— Сопряжение и сверхсопряжение.— Взаимодействие конфигураций.— Модель свободного электрона.— Молекулы, содержащие атомы переходных элементов (так называемая теория поля лигандов) Возбужденные состояния

ПРИЛОЖЕНИЕ 6. Электрон-фононное взаимодействие

Паули электрон-электронного взаимодействия

Переходы, обусловленные электронно-вращательным взаимодействием

Переходы, обусловленные электронно-колебательными взаимодействиями

Последствия взаимодействия электронов с фононами

Потенциальные функции расщепление при электронно-колебательном взаимодействии

Приближение Хартри — Фока Обменное взаимодействие свободных электронов

Приближение к равновесию в системе взаимодействующих электронов и фононов

Приближение независимых электронов учет электрон-электропного взаимодействия

Приближение хаотических фаз для системы взаимодействующих электронов и фононов

Принципы теоретического описания взаимодействующих электронов и ядер

Продиссоциация электронно-колебательных взаимодействий

Проявление вандерваальсовских взаимодействий в электронных спектрах

Проявление специфических взаимодействий в электронных спектрах

Пьезоэлектрические взаимодействие с электронами проводимости

См. также Теория ферми-жидкости Уравнения Хартри — Фока: Электрон-электропное взаимодействие

Спектры влияние электронно-колебательных взаимодействий

Спин-орбитальное взаимодействие в расчетах для почти свободных электронов

Спин-орбитальное взаимодействие. Мультиплетность энергетических уровней Мультиплетность линий излучения. Правило отбора для L. Правило отбора для Правило отбора для J. Мультиплетная структура спектров щелочных элеменМультиплетность спектров щелочно-земельных элементов. Мультиплетность спектров атомов с тремя оптическими электронами. Правило мультиплетностей Эффект Зеемана

Спин-фононное взаимодействие электронное

Фононы взаимодействие с электронами

Формулировка задачи взаимодействия электронов с фононами

Частоты фононов и эффективное взаимодействие электронов друг с другом

Экспериментальное исследование взаимодействия поверхностных волн с электронами в кристаллах

Экспериментальные факты. Спин электрона. Собственный магнитный момент электрона. Сущность спин-орбитального взаимодействия. Объяснение закономерностей расщепления линий Задачи

Электрон-иовное взаимодействие

Электрон-ионное взаимодействие (статическое)

Электрон-ионное взаимодействие (статическое) в модели Друде

Электрон-ионное взаимодействие (статическое) и отрицательные энергии Ферми

Электрон-нейтронное взаимодействие (магнитное)

Электрон-фоноиное взаимодействие

Электрон-фононное взаимодействи

Электрон-фононное взаимодействие

Электрон-фононное взаимодействие в ионных кристаллах

Электрон-фононное взаимодействие в металлах

Электрон-фононное взаимодействие в полярных кристаллах

Электрон-фононное взаимодействие в полярных кристаллах Поляроны

Электрон-фононное взаимодействие и магнитная восприимчивость

Электрон-фононное взаимодействие и одноэлектронная энергия

Электрон-фононное взаимодействие и сверхпроводимость

Электрон-фононное взаимодействие и электросопротивление

Электрон-фононное взаимодействие и эффективная масса электрона

Электрон-фононное взаимодействие константа связи

Электрон-фононное взаимодействие с акустическими фоиоиамн

Электрон-фононные взаимодействия идеальная электронная

Электрон-фононные взаимодействия максимальное изменение

Электрон-фононные взаимодействия направления движения электрона

Электрон-фононные взаимодействия скорости релаксации

Электрон-фононные взаимодействия теория Пиппарда

Электрон-фононные взаимодействия теплопроводность

Электрон-фононные взаимодействия электроны примесных

Электрон-фононные взаимодействия энергии электрон

Электрон-фононные взаимодействия эффективность

Электрон-электроиное взаимодействие посредством обмена виртуальными фононами. Сверхпроводимость

Электрон-электронное взаимодействие в модели Друде

Электрон-электронное взаимодействие в приближении Хартри

Электрон-электронное взаимодействие в приближении Хартри — Фока

Электрон-электронное взаимодействие и время жизни электрона

Электрон-электронное взаимодействие и магнитная структура

Электрон-электронное взаимодействие и метод сильной связи

Электрон-электронное взаимодействие и модель Хаббарда

Электрон-электронное взаимодействие и парамагнетизм Паули

Электрон-электронное взаимодействие и периодический потенциал

Электрон-электронное взаимодействие и принцип Паули

Электрон-электронное взаимодействие и рассеяние

Электрон-электронное взаимодействие и сверхпроводимость

Электрон-электронное взаимодействие и теория ферми-жидкости

Электрон-электронное взаимодействие и энергия основного состояния газа свободных электронов

Электрон-электронное взаимодействие посредством обмена виртуальным

Электрон-электронное взаимодействие фононом

Электрон-электронное взаимодействие через фононы

Электронно-вращательное взаимодействи

Электронно-колебательное взаимодействи

Электронно-колебательное взаимодействи влияние на ИК спектры

Электронно-колебательные типы.— Электронно-колебательный момент количества движения.— Электронно-колебательное взаимодействие (эффект Реннера — Теллера) в синглетных электронных состояниях,— Электронно-колебательное взаимодействие в дублетных состояниях.— Электронно-колебательное взаимодействие в триплетных состояниях Вырожденные электронные состояния нелинейные молекулы

Электронно-цдерные - взаимодействия Электростатические взаимодействия

Электронно-ядерное взаимодействие в диамагнитных веществах

Электронно-ядерное взаимодействие в парамагнитных веществах

Электронно-ядерные взаимодействия Электростатические взаимодействия

Электронные обусловленные электронно-вращательным взаимодействием

Электронные переходы электронно-колебательным взаимодействием

Электронный газ без взаимодействия. Свободные электроны

Электронный газ с взаимодействием. Квазиэлектроны и плазмоны

Электронов взаимодействии с решеточными

Электронов взаимодействии с решеточными волнами

Энергия взаимодействия электрона

Эффективная масса электрона, сильно взаимодействующего с деформацией решетки

Эффективное взаимодействие между электронами, обусловленное фононами металла

Эффективное взаимодействие электронов друг с другом

Эффективное электрон-электронное взаимодействие в системе электронов и фононов

Эффективное электрон-элсктронное взаимодействие

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...