Локальное термодинамическое

Уравнения состояния, задающие тензор напряжения среды о и внутреннюю энергию и, записываются в предположении локального термодинамического равновесия, когда в каждой точке можно определить температуру среды Т. При этом считается, что тензор скорости деформации е Р определяется полем барицентрических скоростей смеси о [c.22]

Используем предположение о локальном термодинамическом равновесии в пределах фазы, а также аналогично допущению об аддитивности внутренней энергии смеси примем допущение об аддитивности энтропии смеси по массам входящих в смесь фаз. Тогда можно определить удельную внутреннюю энергию и удельную энтропию смесп [c.43]

Локальное термодинамическое равновесие (ЛТР) [c.230]

Рассматриваемое состояние плазмы называют состоянием локального термодинамического равновесия (ЛТР). Состояние ЛТР характерно для большинства стационарных плазм, получаемых в лабораторных условиях. [c.230]

Температуру Т, характеризующую состояние оптически тонкой плазмы в локальном термодинамическом равновесии (ЛТР), можно определить, если измерить интенсивность какой-либо из излучаемых плазмой спектральных линий в абсолютных единицах. Используя отношение интенсивностей двух линий, принадлежащих атомам или ионам одного и того же элемента, можно избежать измерения абсолютных значений при этом не требуется знание абсолютных величин концентраций атомов или ионов. [c.233]

Учитывая условия, существующие в плазме при локальном термодинамическом равновесии, можно выразить заселенность верхнего уровня через температуру Т плазмы, квантовые числа уровней и вращательную постоянную Вц, определяемую моментом инерции данной молекулы. Тогда выражение (5.22) можно представить в виде [c.245]

В наружном конусе пламени отступления от состояния локального термодинамического равновесия (ЛТР) малы. [c.253]

В условиях, когда допустимо представление о локальном равновесии (1.1), (1.2), можно построить последовательную феноменологическую термодинамику необратимых процессов. Состояние неравновесной системы при этом характеризуется локальными термодинамическими потенциалами, которые зависят от пространственных координат и времени только через характеристические термодинамические параметры, для которых справедливы уравнения термодинамики. Так, если в качестве характеристических переменных выбраны локальная плотность внутренней энергии е(г, (), удельный объем v(r, ) (и = р , р — локальная плотность массы среды) и локальные концентрации с,(г, t) различных компонентов, то состояние физически элементарного объема в окрестности точки г в момент времени t описывается локальной энтропией s = s[e г, t), и(г, ), (г, 1),. .., Ся(г, t), определяемой уравнением Гиббса [c.8]

Таким образом, многочастичная физическая система обладает несколькими резко разграниченными временами релаксации ее приближение к равновесию происходит в несколько этапов. При этом в процессе эволюции через относительно большие промежутки времени сокращается число параметров, необходимых для описания состояния системы. На начальной стадии эволюции системы необходимо знать не меньше, чем Л -частичную функцию распределения, а при приближению к конечной, равновесной, стадии достаточно знать лишь локальные термодинамические функции, дающие менее подробное описание системы. [c.101]

Рассмотрим изолированную систему, которую условно разобьем на малые области (ячейки), характеризуемые локальными термодинамическими параметрами состояния (рис. 49). [c.299]

При анализе процесса дросселирования допустимо считать, что внутри дроссельной пробки устанавливается, как и вообще при течении газа (жидкости), локальное термодинамическое равновесие, т. е. протекающий через пробку газ (жидкость) находится в равновесном состоянии при этом процесс изменения состояния газа (жидкости) в дроссельной пробке, вследствие конечной скорости протекания действия сил трения, является необратимым. [c.167]

Уравнение (5.33) могло бы быть получено также в предположении о наличии локального термодинамического равновесия в дросселе из условия равенства располагаемой полезной внешней работы теплоте трения — vdp = = dq p. Подставив это значение dq p в выражение Tds = dq p, приходим к уравнению (5.33). [c.174]

Если неравенства (7.132), (7.133) не выполняются, т. е. элементы объема Vi содержат малое число молекул, то условие аддитивности энергий (7.130) перестает выполняться. Энергия взаимодействия этой малой области с окружающей средой по порядку величины сравнима с энергией самой области. В этом случае локальное термодинамическое описание свойств рассматриваемых элементов объема перестает быть адекватным. Иными словами, однозначная связь между плотностью, температурой, составом и энергией такой малой области, как и сама возможность описания состояния при помощи термодинамических величин, отсутствует. С этой точки зрения флуктуации в малых элементах объема в известной степени аналогичны флуктуациям, имеющим место вблизи критических точек жидкость — пар или критических точек расслаивания растворов. [c.177]

В каких случаях можно рассматривать локальное термодинамическое равновесие химически реагирующей смеси газов при наличии градиентов концентраций [c.673]

Если скорости химических реакций велики по сравнению со скоростями диффузионных процессов, то химический состав близок к составу, находящемуся в равновесии с местной температурой. Это и есть случай локального термодинамического равновесия . Если такое условие не выполняется, процесс теплопередачи характеризуется неравновесностью. [c.703]

Общие физические оценки показывают, что неравновесные эффекты должны в первую очередь проявляться в газовой (паровой) фазе у межфазной границы. В конденсированных фазах (жидкость, твердое тело) отклонения от условий локального термодинамического равновесия наступают, по-видимому, позже, при существенно более высоких интенсивностях процессов переноса. [c.60]

Уравнения реологии и состояния для всей среды в целом, задающие тензор напряжения o " и внутреннюю энергию и, записываются в предположении локального термодинамического равновесия, когда в Канадой точке можно определить температуру среды Т. Ири этом считается, что тензор скоростей деформации е " определяется полем барицентрических скоростей смеси v [c.25]

При движениях вещества со скоростями, много меньшими скорости света r, в предположении локального термодинамического равновесия уравнение переноса излучения имеет вид (Я. Б. Зельдович, Ю. П. Райзер, 1966) [c.406]

Распространение возмущений в неравновесном газе имеет свои особенности. Пусть в газе распространяется слабое возмущение. Введем время релаксации т малых отклонений от локального термодинамического равновесия. Если время, за которое существенным образом меняются газодинамические величины при распространении волны, много меньше времени релаксации, то волна распространяется с так называемой замороженной скоростью звука с =К(Ф/Ф)5,5 (высокочастотная скорость звука). Если характерное время изменения газодинамических величин много больше времени релаксации, то волна распространяется с равновесной скоростью звука (0) (низкочастотная скорость звука). [c.44]

Применение метода сферических гармоник при расчетах теплообмена излучением в диффузионном приближении. Эффективным средством решения уравнения переноса является метод сферических гармоник. Этот метод достаточно хорошо разработан в приложении к решению кинетического уравнения переноса нейтронов. Запишем уравнение переноса излучения в предположении, что процесс является стационарным и рассеянием можно пренебречь, излучение серое. Кроме того, предположим, что излучение находится в локальном термодинамическом равновесии и, следовательно, спонтанное испускание излучения зависит только от локальной температуры Т. Тогда [c.175]

В локальном термодинамическом равновесии индуцированное испускание и поглощение излучения зависят от энергетической яркости излучения, которое, вообще, говоря, отличается от излучения черного тела. [c.175]

Температура вещества внутри звезды очень высокая —порядка миллионов градусов, а вблизи внешней поверхности звезды — порядка нескольких тысяч градусов при таких температурах вещество звезды можно рассматривать как совершенный газ даже в том случае, когда давление и плотность чрезвычайно большие. Поэтому, допуская ещё, что имеет место локальное термодинамическое равновесие, уравнение состояния возьмём в виде [c.285]

Применение первого закона термодинамики для потока имеет свою специфику. Состояние движущейся среды, в которой происходит перенос теплоты и совершается работа различных сил, в целом не является равновесным. Поэтому термодинамический анализ основывается на понятии локального термодинамического равновесия в качестве равновесных термодинамических систем рассматриваются макроскопические элементы среды — макрочастицы. Объем макрочастицы можно считать бесконечно малым по отношению к объему среды, но в то же время макрочастица содержит достаточное количество молекул (или других микрочастиц), чтобы характеризоваться определенными значениями термодинамических параметров, р, V, Т. [c.163]

Локальное термодинамическое равновесие 163 [c.459]

В дальнейшем найденные таким образом закономерности, справедливые для условий, огда микроскопическое состояние вещества отвечает термодинамическому равновесию, путем принятия гипотезы локального термодинамического равновесия распространяются на общий случай, когда термодинамическое равновесие вещества отсутствует. Следует сказать, что вопрос справедливости допущения локального термодинамического равновесия вещества является важным принципиальным вопросом, так как именно на этом допущении базируется современная феноменологическая теория теплообмена излучением. [c.59]

Иными словами, принятие гипотезы локального термодинамического равновесия равносильно тому, что зависимости и от (в известном диапазоне изменения заменяются постоянным равновесным значением ys(T) показанным пунктиром на рис. 2-2. Аналогичным образом поступают и с коэффициентом поглощения вещества а,, принимая его равным значению а, имеющему место при термодинамическом равновесии [а = ф [c.86]

Естественно возникает вопрос, насколько справедливым является принятие гипотезы локального термодинамического равновесия, позволяющей распространить законы равновесного излучения на реальные случаи процессов радиационного теплообмена. Ответ на этот вопрос зависит от конкретных условий, при которых протекает теплообмен излучением. Ряд оценочных расчетов показывает, что при не очень больших плотностях результирующего излучения (теоретически при [c.86]

Как следует из Л. 17], целесообразно ввести эффективный спектральный коэффициент поглощения среды a v, учитывающий истинное поглощение и индуцированное испускание, определяемый для локального термодинамического равновесия вещества по формуле [c.95]

Принимая гипотезу локального термодинамического равновесия для поверхности, на основании (2-83) получаем. [c.99]

В результате, если использовать предположение о локальном термодинамическом равновесии в пределах каждой дбазы,когда в любой точке объема, занятого смесью, для каждой фазы можно определить ее температуру Ti, уравнения состояния, в отличие от гомогенного случая (1.2.4), имеют вид [c.25]

Согласно этому принципу, состояние неравновесной системы характеризуется локальными термодинамическими потенциалами, которые зависят от координаты времени только через характеристические термодинамические параметры, причем д]гя всех термодинамических величии справедливы уравнения классической гермодинамики. Это позволяет базировать рассмотрение неравновесных открытых систем на анализе термодинамической самоорганизации структур, в которых ji0KajtH30BaH некий квазиравновесный процесс. В этом случае эволюция системы представляется как ее переход через ряд термодинамических квазиравновесных состояний, а зависимость состояний системы от времени описывается с помощью параметров, контролирующих наиболее медленный процесс. Этот подход [c.22]

Межфазиый массообмен в контактном элементе происходит между каплями абсорбента и газом, движущимся в прямотоке. Поскольку время пребывания смеси в элементе мало, то фазовое равновесие между абсорбентом и парами воды в газе не успевает установиться. Ранее [5] была предложена модель масоообмена при отсутствии фазового равновесия, в основу которой положено предположение о локальном термодинамическом равновесии на межфазной поверхности. Обозначим через иа массовые концентрации гликоля в абсорбенте, находящемся соответственно в контактном элементе и в слое на тарелке. Соответствуюш,ие концентрации в абсорбенте, поступающем с предыдущей тарелки, и в потоке на выходе элемента обозначим через аз,, и а ]. [c.280]

Нулевой звук — спетнтфические волны, которые могут распространяться в ферми-жидк0с1и (например, Не) при температурах, близких к абсолютному нулю, когда не успевает устанавливаться локальное термодинамическое равновесие. [c.283]

Внутри каждой области существует локальное термодинамическое равновесие, однако значения параметров различны и соответствуют флуктуаци-онным отклонениям от равновесных значений для системы в целом. Эта картина соответствует так называемому состоянию неполного равновесия (квазиравновесному состоянию). [c.299]

Вводные замечания. Течение жидкости рассматривается в термодинамике как внутренне равновесный процесс, при котором каждая из макроскопических частей движущейся жидкости находится в термодинамическом равновесии и имеет вполне определенные значения параметров состояния, изменяющихся во времени и проетранстве. Другими еловами, предполагается, что текущая жидкость находится в локальном термодинамическом равновесии. [c.287]

Дпссииативиая функция и производство энтропии в двухфазной среде с фазовыми переходами. Используем предположение о локальном термодинамическом равиовеспп в пределах фазы, а также допущение об аддитивности внутренней энергии смеси и энтропии смесн по массам входящих в смесь фаз [c.36]

ТЫ В твердую фазу qs и лучистого потока в газовую фазу <7к = еаТ ш(при записи этого члена предполагаетс5 существование на границе раздела сред локального термодинамического равновесия). В то же время в выделенный контур поступает энергия за счет конвективного потока, возникающего вследствие термокинетического разруиения твердого тела [c.250]

При выводе граничных условий (7.10.8), (7.10.9) для величин Ед " и Ех считалось, что ни набегающий поток газа, ни сама ударная волна не излучают (Е " = 0), а на поверхности тела, которое считается абсолютно черным, выполняютсл условия локального термодинамического равновесия, в силу чего Ех —В%. Расчеты проведены для сферы радиуса 1 к. [c.445]

Однако нммотря на достаточно частое отсутствие температурного равновесия между электронами и ионами в плазме, очень большой круг практических задач можно рассматривать с позиций равновесной термодинамики Для многих прикладных задач часто используется так называемое локальное термодинамическое равновесие. Под таким равновесием понимается состояние, при котором внутри каждого малого объема плазмы имеет место полное термодинамическое рав 10Е1есне, но температура является медленно меняющейся функцией координат. При этом должны выполняться условия г % X, и Т [c.394]

Важность использования понятий частичного и локального термодинамических равновесий заключается в том, что при соблюдении в плазме ус,тови11, характеризующих эти состояния, можно использовать любые термодинамические функции, рассчитанные в предположении полного термодинамического равновесия. [c.394]

Принятие локального термодинамического равновесия существенно облегчает задачу, поскольку все радиационные характеристики вещества в этом случае однозначно зависят только от частоты и термодинамических параметров. Поэтому для определения излучательных и поглощательных характеристик достаточно рассмотреть йзлучающие системы, в которых устанавливается термодинамически равновесное излучение, подчиняющееся общим закономерностям, вытекающим из принципов термодинамики. Такое рассмотрение равновесных излучающих систем позволяет установить ряд законов, которым подчиняется термодинамически равновесное излучение, и пайти связь излучательных и поглощательных характеристик вещества в условиях термодинамического равновесия. [c.59]

Принимая гипотезу локального термодинамического равновесия, полную об ьсмную плотность спонтанного испускания на основании (2-78) можно представить в следующем виде [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...