Закон Кирхгофа

Будем считать, что степень черноты обеих поверхностей не меняется в диапазоне температур от Ti до T-j Следовательно, по закону Кирхгофа = и Ла = ка. Заменяя А на е и вынося bib o, получаем [c.92]

Применение этих формул к бесконечному пакету позволяет в пределе при п- ао получить коэффициент отражения поверхности моделируемой дисперсной среды и в соответствии с законом Кирхгофа [105] ее степень черноты [c.148]

Особенностью топологических уравнений является то, что каждое из них связывает однотипные фазовые переменные, относящиеся к разным элементам системы. Примером могут служить уравнения законов Кирхгофа, записываемые относительно либо токов, либо напряжений ветвей. Для компонентных уравнений характерно то, что они связывают разнотипные фазовые переменные, относящиеся к одному элементу. Так, уравнение закона Ома связывает ток и напряжение резистора. [c.167]

Второй интеграл по закону Кирхгофа равен [c.188]

Анализ условия, что стенки полости должны быть полностью отражающими, является значительно более трудным, чем рассмотрение чисто геометрических ограничений. Если коэффициент отражения стенок меньше единицы, то должны, по-видимому, присутствовать еще дополнительные поправочные члены. Однако сами эти члены должны стремиться к нулю, если стремится к нулю коэффициент отражения стенок, так как в соответствии с законом Кирхгофа коэффициент излучения при этом стремится к единице, что вновь приводит к идеальным условиям черного тела внутри полости. [c.317]

К сожалению, значения атомных констант таковы, что видимое излучение для оптической термометрии является квантовым процессом, и поэтому излучательные свойства материалов в этой области не могут быть вычислены из первых принципов. Как будет показано в данной главе, для преодоления этих трудностей приходится применять различные окольные пути. Более того, предыдущее обсуждение может создать впечатление, будто процесс излучения — настолько сложная и плохо изученная проблема, что даже экспериментальные измерения являются трудными. Действительно, непосредственные измерения излучательной способности сопряжены с трудностями, но выход из затруднения указывает закон Кирхгофа. [c.322]

Закон Кирхгофа и принцип детального равновесия [c.322]

Прежде чем написать выражение для закона Кирхгофа, нужно договориться об обозначениях, которые используются для выражения таких оптических свойств поверхности. Наиболее полно вопрос терминологии рассмотрен в работах [39, 60, 84], и мы будем по возможности следовать рекомендациям, изложенным в этих публикациях. [c.323]

Возвращаясь к вопросу о законе Кирхгофа, можно записать формулировку закона для изотропной поверхности (следовательно, опуская (р) следующим образом [c.325]

Закон Кирхгофа справедлив не только для условий равновесия, но имеет и более общее содержание. Если бы это было не так, его использование было бы ограниченным, так как свободно излучающие поверхности не находятся в равновесии в термодинамическом смысле. Однако при применении закона Кирхгофа к неравновесным ситуациям важно тщательно определить, что подразумевается под испусканием и поглощением. Как было отмечено в работе [16], существуют два способа формулировки закона Кирхгофа, из которых только один ведет к универсально правильному утверждению о том, что излучательная способность эквивалентна поглощательной способности. [c.325]

Выше отмечалось, что независимое вычисление излучательных свойств реальных материалов является безнадежной задачей. Однако в соответствии с законом Кирхгофа задачу можно свести к проблеме вычисления поглощения. Эта проблема, по-видимому, проще, так как она имеет отношения к взаимодействию внешнего электромагнитного поля с электронами в твердом теле. Подробное обсуждение этого вопроса не входит в круг задач данной книги, поскольку результаты вычисления поглощательной способности в термометрии используются редко. Однако качественные расчеты поглощательной способности металлов и диэлектриков могут быть сделаны, в частности, в низкочастотной области, где применима классическая электромагнитная теория. Точность результатов такого расчета свойств индивидуальных материалов для оптической термометрии недостаточно высока. Хороший обзор оптических свойств металлов и диэлектриков сделан в работе [84]. [c.326]

Вычисления и результаты, которые обсуждались выше, относятся к полостям, имеющим диффузно отражающие и диффузно излучающие стенки. Для полостей с зеркально отражающими стенками, как уже отмечалось, вычисления значительно проще. В этом случае всегда следует предпочесть метод последовательных отражений, так как проблема при этом сводится к прослеживанию луча, а яркость после каждого отражения умножается на р . Коэффициент излучения в соответствии с законом Кирхгофа имеет вид [c.341]

Так как вместо второго тела можно взять любое другое, то уравнение (29-9) справедливо для любых тел и является математическим выражением закона Кирхгофа. [c.466]

Из закона Кирхгофа следует, что если тело обладает малой поглощательной способностью, то оно одновременно обладает и малой лучеиспускательной способностью (полированные металлы). Абсолютно черное тело, обладающее максимальной поглощательной способностью, имеет и наибольшую излучательную способность. [c.466]

Закон Кирхгофа остается справедливым и для монохроматического излучения. Отношение интенсивности излучения тела при определенной длине волны к его поглощательной способности при той же длине волны для всех тел одно и то же, если они находятся, при одинаковых температурах, и численно равно интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же длине волны и температуре, т. е. является функцией только длины волны и температуры [c.466]

Из закона Кирхгофа также следует, что степень черноты серого тела е при одной и той же температуре численно равно коэффициенту поглощения А [c.466]

Анализ уравнения закона Кирхгофа. [c.479]

Тогда, исходя из второго закона Кирхгофа, можно установить, что заряд q конденсатора удовлетворяет дифференциальному уравнению [c.250]

Электрическая подсистема. Связи между отдельными элементами этой подсистемы устанавливаются на основе законов Кирхгофа. [c.71]

Уравнение первого закона Кирхгофа устанавливает равенство нулю суммы токов в узлах схемы, т. е. 2 l = О (уравнение равновесия), где Ik —ток [c.71]

Механическая поступательная подсистема. Аналогом уравнения первого закона Кирхгофа является уравнение принципа Даламбера сумма сил, действующих на тело, включая инерционные, равна нулю, т. е. 2 Fft = О, где Fu — сила, приложенная к телу. [c.72]

Аналогом уравнения второго закона Кирхгофа будет уравнение принципа сложения скоростей абсолютная скорость является суммой относительной и переносных скоростей, или же сумма этих трех скоростей равна нулю (переносных скоростей может быть несколько с первого тела на второе, со второго на третье и т. д.), т. е. = О-leq [c.72]

Механическая вращательная подсистема. Аналогом уравнения первого закона Кирхгофа является уравнение принципа Даламбера для вращательных подсистем, т. е. — момент [c.72]

Аналогом уравнения второ го закона Кирхгофа является уравнение неразрывности , подсистемы, т. е. 2 = 0 — сумма падений давлений при [c.73]

Тепловая подсистема. Аналогом уравнения первого закона Кирхгофа является уравнение равновесия в узлах подсистемы, т. е. — сумма [c.73]

Аналогом уравнения второго закона Кирхгофа является уравнение непрерывности, т. е. [c.73]

Таким образом, (3.1) есть не что иное, как уравнение второго закона Кирхгофа (или ему аналогичное согласно аналогиям топологических уравнений), записанное в матричной форме, а (3.2) — уравнение первого закона Кирхгофа (или ему аналогичное) для сечений дерева. Линии сечений графа (рис. 3.3) отмечены пунктирными линиями. [c.113]

Это не означает, что металлические поверхности не подчиняются закону Кирхгофа. Как уже указывалось, закон Кирхгофа справедлив для равновесного излучения, [c.22]

Согласно закону Кирхгофа, спектральные радиационные характеристики поверхности непрозрачных тел [c.27]

Метод, основанный на измерении спектральных коэффициентов отражения покрытия при освещении его вспомогательным источником излучения. Расчет е(Х, Т) производится на основании закона Кирхгофа для непрозрачных тел [c.163]

Пример 3. Ламповый генератор [8]. Рассмотрим простейшую схему генератора с индуктивной обратной связью и колебательным контуром в цепи сети, изображенную на рис. 4.23. При выбранных положительных направлениях токов I, /а и полярности конденсатора С имеем, на основании законов Кирхгофа, следующие соотношения [c.98]

Прежде чем вывести закон Кирхгофа, применим его к абсолютно черным телам. Если излучательную способность абсолютно черных тел обозначить через e(v, Т), то, поскольку j4(v, Т) = 1, получим [c.325]

Согласно закону Кирхгофа степень черТГгУГы любого тела в состоянии термодинамического равновесия численно равна его коэффициенту поглощения при той же температуре, т. е. е = Л. В соответствии с этим законом отношение энергии излучения к коэффициенту поглощения (Е/А) не зависит от природы тела и равно энергии излучения Ео абсо- [c.91]

Результаты расчетов излучательной способности элементарного слоя по формуле (4.28) совпадают с вычисленными ранее по поглощению внешнего йзлуче-ния значениями е<. Формулы (4.26) — (4.28) позволяют определить степень черноты двумерной дисперсной системы, образованной излучаюш,ими частицами, при условии, что нельзя использовать данные по отражению внешнего излучения. Поскольку предполагается, что модель дисперсной среды образована серыми частицами, для кото рых справедлив закон Кирхгофа, равенство поглощательной способности at и степени черноты б( свидетельствует о правильности модели и соответствующих уравнений. [c.157]

НОЙ способности. В противном случае было бы невозможным тепловое равновесие внутри полости черного тела для тел из различных материалов. Закон Кирхгофа, однако, значительно сильнее, чем это кажется на первый взгляд. Уравновешиваться должны не только полная поглощенная энергия и полная энергия изучения, но должен быть сбалансированным каждый ин-ду цированный излучательный и поглощательный процесс. Это называется принципом детального равновесия и является фундаментальным результатом, основанным на статистической механике. В статистическом ансамбле, представляющем систему в равновесии, вероятность возникновения некоторого процесса должна равняться вероятности протекания обратного процесса. [c.323]

В свое время до появления доступной вычислительной техники было разработано много приближенных методов вычисления коэффициентов излучения полостей по очевидной причине невозможности выполнять численное решение таких уравнении, как (7.38) — (7.40). Среди этих приближенных методов один из наиболее удачных основан на работе де Bo a [32]. В этом методе проблема вычисления коэффициента излучения сводится к вычислению коэффициента поглощения полости для луча, падающего из направления, для которого нужно вычислить коэффициент излучения. Из закона Кирхгофа имеем [c.335]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

Топологические уравнения выралгают условия равпо-весия сил, законы сохранения, условия неразрывности и т. п. Их примером могут с.зужнть уравнения законов Кирхгофа. [c.47]

Аналогом у равнеР1ия второго закона Кирхгофа является уравнение принципа сложения угловых скоростей вдоль оси вращения, т. е. j = 0. [c.72]

Излучение нечерных тел может быть определено на основании закона Кирхгофа, если известна излучательная опособность. В этом случае энергия излучения реального тела описывается произведением соответствую- [c.18]

Ранее мы упомянули, что основной вклад в энергию излучения осуществляется за счет колебательной составляющей (2-11). В соответствии с законом Кирхгофа частоты, соответствующие максимальному значению энергии излучения и поглощейия, совпадают. Максимальное значение энергии поглощения соответствует минимальному значению энергии системы, когда система находится в основном состоянии. [c.45]

Закон Кирхгофа. Правило Прево дает только качественное представление об излучении и поглощении. В 1859 г. Кирхгоф установил количественную связь между излучательной и поглощательной способностями тел. Согласно закону Кирхгофа, отношение излучательной и поглощательной способностей тела является универсальной для всех тел функцией частоты и температуры, т. е. [c.324]

Теплотехника (1991) -- [ c.91 ]

Оптика (1977) -- [ c.324 , c.325 ]

Оптика (1976) -- [ c.687 ]

Термодинамика (1991) -- [ c.210 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.410 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.409 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.210 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1990) -- [ c.233 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.127 ]

Теплопередача Изд.3 (1975) -- [ c.374 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.490 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.227 ]

Теплотехнический справочник (0) -- [ c.308 ]

Теоретические основы теплотехники Теплотехнический эксперимент Книга2 (2001) -- [ c.52 , c.249 ]

Теплотехнический справочник Том 1 (1957) -- [ c.308 ]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.354 , c.355 ]

Теплопередача (1965) -- [ c.351 ]

Курс термодинамики Издание 2 (1967) -- [ c.141 ]

Справочник металлиста Том 1 (1957) -- [ c.206 ]

Метрология, специальные общетехнические вопросы Кн 1 (1962) -- [ c.369 ]

Задачи по оптике (1976) -- [ c.105 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.166 ]

Основы теплопередачи в авиационной и ракетно-космической технике (1992) -- [ c.292 ]

Теплотехника (1985) -- [ c.26 , c.426 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.281 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...