Эмиссия электронная

Возникновение дуги обусловлено эмиссией электронов [c.4]

Известны следующие виды эмиссии электронов твердыми телами термоэлектронная автоэлектронная (или электростатическая) фотоэлектронная (или внешний фотоэффект) вторичная, возникающая при бомбардировке твердого тела тяжелыми частицами (атомами, ионами) или потоком первичных электронов. [c.61]

Следует отметить, что оксидные или примесные пленки могут существенно влиять на эмиссию электрона только при температурах, меньших, чем температура их кипения, так как при более высоких температурах они просто испаряются. [c.68]

Собственное магнитное поле, охватывая область высоких концентраций зарядов наподобие футляра, уменьшает диффузионные потери частиц. Благодаря этому возможна высокая концентрация частиц и энергии над микроучастками (ячейками) катода, что приводит к высокой плотности тока, испарению металла и эмиссии электронов. [c.73]

Основным механизмом эмиссии электронов в W-дугах можно считать термоэлектронную эмиссию и эффект Шоттки. [c.79]

Оксид алюминия оказывает также отрицательное влияние на стабильность горения сварочной дуги при сварке на переменном токе вследствие существенного различия физических условий для эмиссии электронов с вольфрама и алюминия при смене полярности (физические особенности дуги на переменном токе подробно рассмотрены в разд. I). Для сварки алюминиевых сплавов на переменном токе используют специальные источники питания, которые позволяют устранить вредное влияние на стабильность горения дуги постоянной составляющей (металлургия сварки подробно рассмотрена в работе [16]). [c.387]

Лампа со вторичной эмиссией — электронная лампа, в которой для увеличения электронного потока использовано явление вторичной эмиссии [3]. [c.147]

Механизм разряда в полом катоде изучен еще недостаточно. В эмиссии электронов с поверхности полого катода наряду с ионной бомбардировкой большое значение имеет фотоэффект под действием квантов УФ-излучения, испускаемого возбужденными атомами и ионами. [c.73]

Подсчитаем поток теплоты (З на катоде. Этот поток состоит из кинетической энергии, уносимой в единицу времени электронами эмиссии, энергии, излучаемой за то же время катодом в пространство, потерь теплоты из-за теплопроводности и теплоты Пельтье. Переход электронов из катода в анод сопряжен с затратой работы Сф р кроме того, вылетевшие из катода электроны обладают энергией теплового движения, равной в среднем 2кТ. Поэтому составляющая часть (3 , связанная с эмиссией электронов, [c.609]

Магнетронный ионизационный вакуумметр. Является улучшенной модификацией ионизационного вакуумметра. В отличие от последнего здесь используется холодный катод, а более высокая чувствительность прибора достигается воздействием магнитного поля на процесс эмиссии электронов. Длина пути электронов существенно увеличивается из-за их движения по спирали вокруг катода. Чувствительность магнетронного ионизационного вакуумметра в /г /и//е= 1,25-10 раз больше, чем ионизационного. Он позволяет измерить давление от 0,1 до 1,3- Па. [c.167]

Фотоэлектронная эмиссия (ФЭ) — эмиссия электронов, вызываемая облучением тел электромагнитным излучением [15—21]. [c.574]

Вторичная электронная эмиссия (ВЭЭ) — эмиссия электронов, вызываемая бомбардировкой тел электронами. [c.582]

Как объясняется холодная эмиссия электронов из металла [c.181]

Холодная эмиссия электронов из металла. Прохождение микрочастиц через потенциальный барьер приво- [c.181]

К объяснению холодной эмиссии электронов из металла [c.182]

Явление холодной эмиссии электронов из металла объясняется квантовым туннельным эффектом. Вычисление коэффициента прохождения сводится к вычислению интеграла 2 [c.182]

Изменяя температуру катода в двухэлектродной лампе, получают эмиссию электронов с поверхности катода. Теплота, подведенная к катоду, идет на работу выхода электронов. На аноде осуществляется как бы конденсация электронов. В результате вылета электрона на катоде образуется заряд н, чтобы уйти за пределы взаимодействия, электрон должен иметь избыток энергии. [c.422]

У некоторых металлов при попадании света на их поверхность наблюдается эмиссия электронов с этой поверхности. Число этих электронов пропорционально интенсивности, а максимальная энергия — частоте падающего излучения. Такое поведение можно объяснить лишь при условии, что излучение состоит из фотонов, энергия которых пропорциональна его частоте. При столкновении с электронами фотоны передают им свою энергию. Чем больше фотонов, тем больше эмиссия электронов, при этом различным длинам волн излучения соответствуют различные энергии электронов. [c.95]

Эмитируемые поверхностью электроны детектируются вторично-электронным умножителем 11 и регистрируются специальной аппаратурой, электрическая схема которой аналогична описанной в работе [3]. Переход от локальных к интегральным исследованиям эмиссии электронов осуществляется удалением объектива, причем регистрация интегрального эмиссионного тока не может сопровождаться параллельным изучением микроструктуры. [c.33]

Изготовление сплавов 1) А1 —Ое (74 % А1 + 21 % Ое + 3 % 80 — материал для катодов электронных ламп, обладающий высокой эмиссией электронов 2) Аи —Ое (8 % Ое) — материал для прецизионных отливок, обладающий свойством хорошо заполнять форму 3) Аи — Ое (12 % Ое) легкоплавкий эвтектический сплав (/ л предложенный в ка- [c.346]

Термоэмиссионные свойства молибдена ухудшаются при понижении степени вакуума [125]. Это связано, по-видимому, с избирательной адсорбцией на отдельных гранях молибденовых монокристаллов других газовых примесей, препятствующих адсорбции атомов цезия и взаимодействующих с ним в адсорбированном слое. Например, эмиссия электронов с плоскостей 110 и 112 монокристалла молибдена в парах цезия заметно различается до и после загрязнения (рис. 4.1) [125]. (Температура цезия в вакууме 68—69° С.) [c.78]

Для получения информации о процессах деформации, фазовых переходах, разрушении и других используют энергетический спектр экзоэлектронов. Эмиссия электронов, т. е. вылет электронов с поверхности металла, может быть вызвана различными причинами. Низкотемпературную эмиссию электронов раз.лич-ной природы объединяет экзоэлектронная эмиссия . К этому же методу относится метод анализа состояния поверхности с помощью измерения работы выхода электронов. Работа выхода чувствительна к фазовым превращениям, изменению напряженного состояния. [c.112]

Рис. 3.9. Энергетическая диаграмма физической модели автоэлектронной эмиссии электронов из углеграфитового катода [1741

В условиях сварки при коротком замыкании э. д. с. геаератора снижается до минимальных значений, равных падению напряжения в короткозамкнутой сварочной цепи, т. е. Е . = /и з/ г- Поэтому необходидю, чтобы при размыкании сварочной цепи э. д. с. генератора весьма быстро возросла до значений, достаточных для возбуждения дуги, пока металл остается достаточно нагретым после короткого замыкания для существования эмиссии электронов. [c.127]

Электронный луч представляет собой сжатый поток электронов, перемещающийся с большой скоростью от катода к аноду в сильном электрическом поле. При соударении электронного потока с твердым телом более 99 % кинетической энергии электронов переходит в тепловую, расходуемую на нагрев этого тела. Температура в месте соударения может достигать 5000—6000 °С. Электронный луч образуется за счет эмиссии электронов с нагретого в вакууме 133 (10 -i-10 ) Па катода У и с помощью электростатических и элек- [c.202]

В связи с этггм получили п )именепие растровые электрон и ы е микроскопы, в которых изображение создается благодаря вторичной эмиссии электронов, излучаемых поверхностью, на которую падает HenpepbiBH(j перемещающийся по этой поверхности поток первичных электронов. [c.13]

С целью усиления эффекта пользуются так называемыми многокаскадными преобразователями. Если в однокаскадном преобразователе на фотокатод направляется инфракрасное излучение, то в двухкаскадном преобразователе на второй фотокатод направляется видимый свет с заметно большей энергией кванта, исходящий от первого люминесцирующего экрана. Разумеется, видимый свет вызовет эмиссию электронов гораздо более сильную, чем инфракрасное излучение, и поэтому двухкаскадный электронио-оптический преобразователь значительно чувствительнее однокаскадного. В трехкаскадном преобразователе чувствительность по сравнению с однокаскадным увеличивается в миллион раз и более. [c.374]

А. Ф. Иоффе показал, что отдельные акты эмиссии электронов с пылинок висмута при их облучеш1и светом следовали друг за другом через нерегулярные промежутки времени, что соответствовало предположениям о случайном попадании на пылинки фотонов. С еще большей убедительностью корпускулярные свойства света были продемонстрированы в опытах С. И. Вавилова по флуктуациям слабьгс световых потоков. [c.159]

Переход электронов из катода в анод сопряжен с затратой работы ефпр. Кроме того, вылетевшие из катода электроны обладают энергией теплового движения, равной в среднем 2kTi. Поэтому энергия, связанная с эмиссией электронов, [c.583]

Взаимодействие микровыступов при трении происходит в течение очень короткого времени (Ю -КН с), за которое к контакту подводит ся болыпое количество энергии. Для таких условий законы классической термодинамики не выполняются материал тонкого поверхностного слоя преобразуется, в результате в зоне соударения неровностей поверхностей образуется магма-плазма. Этот процесс сопровождается эмиссией электронов. [c.86]

Разряд с холодным катодом. Очень часто в напылительных установках используется холодный катод, выполняющий одновременно и роль распыляемой мишени (рис. 2.5). Дело в том, что при ионной бомбардировке из металла змиттируются не только ионы, но и электроны вследствие вторичной ионно-электронной эмиссии. Эта эмиссия сильно облегчается благодаря тому, что необходимая для нее энергия поставляется не столько за счет кинетической энергии иона, падающего на катод, сколько за счет энергии, выделяющейся при его нейтрализации в металле. Происходит следующая картина при соударении иона с поверхностью металла из металла выходят два электрона один из них присоединяется к иону, второй эмит-тируется. При этом если энергия ионизации бомбардирующей частицы превышает работу выхода электрона из металла в два и более раза, то эмиссию электронов могут вызывать даже самые медленные ионы. Для примера укажем, что энергия ионизации аргона равна 15,7 эВ, а термодинамическая работа выхода электрона равна 4,1 эВ для меди, 3 эВ для алюминия и т. д. Поэтому коэффициенты ионно-электронной эмиссии 7, т. е. число электронов, эмиттируемых [c.66]

Холодная эмиссия электронов. Внешнее ускоряющ,ее поле вызывает не только понижение потенциального барьера, но и уменьшение его толш,ины d (рис. 8.8, в), что в полях достаточно высокой напряженности (>10 В/м) делает такой барьер достаточно прозрачным для туннельного просачивания электронов и выхода их из твердого тела. Это явление получило название холодной эмиссии элект-тронов. Плотность тока при холодной эмиссии электронов экспоненциально растет с увеличением напряженности ускоряюш,его поля [c.215]

Основной вклад в удельное сопротивление пленок двух- и многокомпонентных сплавов дают диэлектрические прослойки, возникающие в процессе формирования пленки при взаимодействии одного из компонентов сплава либо с остаточным кислородом в камере, либо с атмосферой во время термообработки, либо с окислами на поверхности подложки. Прослойки могут быть как кристаллические, так и аморфные. Проникновение электронов через прослойки осуществляется туннелированием, прыжковой проводимостью либо с помощью надбарьерной (шоттковской) эмиссией электронов. [c.443]

Сближением вольфрамовых электродов при открытой струе водорода достигается накал электродов, необходимыйдля термоионной эмиссии электронов катодом и ионизации газовой среды, что происходит при соприкосновении электродов в момент короткого замыкания цепи. Время, необходимое для нагрева электродов и возбуждения дуги, составляет 0,01—0,02 сек. При таком способе зажигания дуги требуется напряжение холостого хода около 300 в. [c.319]

Для объяснения наблюдавшихся явлений авторами [174] предложена модель полевой эмиссии электронов из углеродного катода (рис. 3.9). В модели углеродный автокатод представляется как металлический автокатод, покрытый микрочастичками диэлектрика, образующими сплошную пленку на его эмиссионной поверхности. При некотором поле электроны получают возможность туннелировать через барьер на границе металл—диэлектрик в зону проводи- [c.113]

Рис. 3,10. Энергетическая диаграмма полевой эмиссии электронов из эмиттирующего кристаллита ПЛН УВ-катода после перехода во второе стабильное состояние, соответствующее аномальному энергетическому спектру автоэлектронов с дополнительным низкоэнергетическим максимумом

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...