Диффузная интенсивность

Интенсивность излучения для определенной точки на поверхности тела может быть неодинаковой по различным направлениям. Если is по всем направлениям будет одинаковой и излучение исходит с поверхности твердого тела, то оно называется диффузным. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. [c.404]

Эти соотношения являются лишь приближенными, однако они позволяют представить некоторые общие количественные характеристики поля, что и показано на рис. 14.6. Заметим еще, что когерентная и некогерентная интенсивности в теории переноса отвечают ослабленной падающей и диффузной интенсивностям соответственно. [c.14]

Эти величины в 4я раз больше средней интенсивности, когерентной интенсивности и диффузной интенсивности соответственно, определенных в разд. 7.4. [c.31]

Диффузная интенсивность 14, 31 Диффузное поле 217, 227, 241 Доплеровский сдвиг 37, 94, 215 [c.310]

Полную интенсивность ) часто бывает удобно разделить на две части ослабленную падающую интенсивность /г/ и диффузную интенсивность а- [c.176]

Другая часть, которая порождается в среде в результате рассеяния, называется диффузной интенсивностью (рис. 7.11). Поскольку полная интенсивность /(г, 5) = /м(г, 5)4-/ (г, з) удовлетворяет уравнению (7.24), диффузная интенсивность удовлетворяет уравнению [c.176]

Для неограниченной среды нужно потребовать, чтобы диффузная интенсивность на бесконечности обращалась в нуль. Это [c.177]

Теперь используем граничное условие, согласно которому в точке падения г = Го диффузная интенсивность 1а обращается [c.179]

Рис. 7.12. Ослабленная падающая интенсивность ri и диффузная интенсивность /. .

Для вычисления интеграла от диффузной интенсивности заметим, что da = da/ r — ri и da dsi = dVi. Учитывая это, окончательно получаем [c.180]

Полная лучевая интенсивность в точке г состоит из ослабленной падающей интенсивности Iri и диффузной интенсивности 1а. Как показано в (7.39), диффузная интенсивность равна сумме всех интенсивностей, рассеянных частицами при облучении полной интенсивностью. Последняя, вообще говоря, неизвестна. Однако в приближении первого порядка мы полагаем, что полная интенсивность, падающая на частицы, приближенно равна ослабленной падающей интенсивности, которая известна. Отсюда получаем решение в приближении первого порядка [c.188]

Вычислим теперь диффузную интенсивность внутри среды, используя описанное в разд. 8.1 приближение первого порядка. Из рис. 8.2 видно, что интенсивность 1а+ для О О < < п/2(1 ц>0) состоит из вкладов ослабленной падающей интенсивности от области (0,2), тогда как 1а- для п/2 <10 [c.190]

Диффузная интенсивность, рассеянная вперед, Id+ равна нулю прн Z = 0, увеличивается с ростом z и достигает максимума при [c.191]

Часто особый интерес представляет диффузная интенсивность для случая, когда содержащая частицы среда является полупространством 2 < 0. Соотношение, выражающее угловую зависимость отраженной диффузной интенсивности, называют законом диффузного отражения. Эту угловую зависимость обычно выражают через угол отражения 0г = я — 0. Используя os 0л = = Иг = — ц, получаем [c.191]

В данном анализе мы пренебрегли вкладом от отражения на задней поверхности z = d. Если эта поверхность сильно отражающая и гладкая с коэффициентом зеркального отражения / , то к правой части (8.9) нужно добавить следующую диффузную интенсивность [c.192]

В диффузионном Приближении предполагается, что диффузная интенсивность встречает много частиц и рассеивается на них почти равномерно во всех направлениях, поэтому его угловое распределение почти изотропно (рис. 9.1). Но угловая зависимость не может сводиться к константе, так как при этом поток Рй обращается в нуль и распространение мощности отсутствует. Поэтому диффузная интенсивность должна быть немного больше [c.196]

Рис. 9.1. Диффузная интенсивность (г, 5) в диффузионном приближении.

Подставляя (9.3) в (9.6), получаем с = 3/4л, поэтому диффузионное приближение для диффузной интенсивности дается вы-ражением [c.196]

Если средняя диффузная интенсивность Оа г) найдена, то поток и диффузную интенсивность можно найти из (9.13) и [c.202]

Граничные условия для 1а вытекают из отсутствия диффузной лучевой интенсивности, входящей в среду в положительном направлении г. Граничные условия для 1 следуют из отсутствия на поверхности (1 диффузной интенсивности в отрицательном на- [c.240]

Диффузная Интенсивность 1<г из (11.35) обозначена в (11.62) через 1 чтобы избежать путаницы с и на поверхности й в (11.58) и (11.59). [c.241]

Приближенное решение для случая медленного углового изменения диффузной интенсивности [c.263]

Рассмотрим случай, когда в уравнении (13.5) источник e(z, р, s) отсутствует. Запишем лучевую интенсивность в виде суммы ослабленной падающей интенсивности hi и диффузной интенсивности Id. [c.264]

Рассмотрим теперь (13.30). Если диффузную интенсивность а можно считать медленной функцией углов (т. е. медленной функцией I и т ) и если фазовая функция зависит лишь от угла между направлением падения s и направлением рассеяния s [т. е. от ]s — s 2=(/—(m — то приближенное решение [c.264]

Интенсивность звука, создаваемого каким-либо источником, зависит не только от характеристики источника, но и от помещения, в котором он находится. В каждую точку пространства внутри помещения наряду со звуком, идущим от источника, приходит также звук, многократно отраженный от стен, который называется диффузным (рассеянным) звуком. После прекращения действия источника звука диффузный звук исчезает не сразу. Это объясняется тем, что еще в течение некоторого времени приходят отраженные от стен волны. Такое явление затягивания звука после прекращения действия его источника называется реверберацией. Время, необходимое на то, чтобы звук в помещении после прекращения действия его источника полностью исчез, называют временем реверберации. Условно считают, что время реверберации равно промежутку времени, в течение которого интенсивность звука ослабевает в миллион раз. [c.236]

Интересным свойством нейтронов является их способность отражаться от различных веществ. Это отражение не когерентное, а диффузное. Его механизм таков. Нейтрон, попадая в среду, испытывает беспорядочные столкновения с ядрами и после ряда столкновений может вылететь обратно. Вероятность такого вылета носит название альбедо нейтронов для данной среды. Очевидно, что альбедо тем выше, чем больше сечение рассеяния и чем меньше сечение поглощения нейтронов ядрами среды. Хорошие отражатели отражают до 90% попадающих в них нейтронов, т. е. имеют альбедо до 0,9. В частности, для обычной воды альбедо равно 0,8. Неудивительно поэтому, что отражатели нейтронов широко применяются в ядерных реакторах и других нейтронных установках. Возможность столь интенсивного отражения нейтронов объясняется следующим образом. Вошедший в отражатель нейтрон при каждом столкновении с ядром может рассеяться в любую сторону. Если нейтрон у поверхности рассеялся назад, то он вылетает обратно, т. е. отражается. Если же нейтрон рассеялся в другом направлении, то он может рассеяться так, что уйдет из среды при последующих столкновениях. [c.549]

Примем, что поверхность излучает с постоянной интенсивностью по всем углам, такая поверхность называется диффузной или поверхностью, подчиняющейся закону косинусов Ламберта, который можно представить в форме [c.407]

Рис. 7.11. Падающая интенсивность ослабленная падаюшая интенсивность 1 1 и диффузная интенсивность

Диффузная интенсивность вне среды может быть легко получена с помощью соотношений (8.8) и (8.9). Для z>d диффузная интенсивность 1а равна Tisld+id, Q, ф), а для 2 < О диффузная интенсивность есть Tiiia-iO, 0, ф), где Т23 и Г21—определенные в разд. 7.2 коэффициенты пропускания лучевой интенсивности из среды 2 в 3 и из 2 в 1 соответственно. [c.191]

Если поверхность z = d сильно диффузна, так что отраженная интенсивность почти равномерно распределена в пределах телесного угла 2я, то к (8.9) нужпо добавить диффузную интенсивность [c.192]

Как мы уже указывали в разд. 7.4, интенсивность излучения в случайно-неоднородной среде можно разделить на две части ослабленную падающую интенсивность / и диффузную интенсивность Id- Для заданной падающей волны Iri легко вычислить. Диффузная же интенсивность должна удовлетворять уравнению переноса [ypaBueinie (7.30)] [c.195]

Описанная в предыдущих разделах двухпотоковая теория применима только к распространению диффузных интенсивностей. Но во многих современных приложениях источники излучают коллимированные пучки света с узкой спектральной поло- [c.217]

Основываясь на высказанных соображениях, получим дифференциальные уравнения четырехпотаковой теории. Пусть Рс+ и Рс-—прямой и обратный коллимированные потоки соотвег-ственно, а Р+ и Р- — прямой и обратный диффузные потоки. Коэффициенты К и 5 для диффузной интенсивности определены в предыдущих разделах. Введем еще коэффициент поглощения коллнмнрованиых пучков к, коэффициент рассеяния коллимированного пучка в диффузное излучение того же направления и коэффициент рассеяния коллимированного пучка в диффузное излучение обратного направления 5г. Пользуясь этими определениями, нетрудно записать систему связанных уравнений для четырех потоков (рнс. 10.4) [c.218]

Четырехпотоковую теорию можно сравнить с теорией переноса излучения следующим образом. Разделим лучевую интенсивность / на коллимированную интенсивность с и диффузную интенсивность 1а. Коллимированная интенсивность имеет вид [c.219]

Обобщим теперь результаты предыдущих разделов на случай слоистой структуры, содержащей рассеивающие частицы. Предположим, что частицы в /-м слое характеризуются плотностью р/, полным сечением а и и фазовой функцией рог(ц, (рис. 11.5). Расстояния внутри каждого слоя мы будем измерять в единицах собственной оптической толщины п — ргОцг и предположим, что на первый слой падает плоская волна с потоком мощности Пусть 1а — матрица-столбец 2Л Х1. состоящая из диффузных лучевых интенсивностей на поверхности а в направлениях = i = N, 1, —1,. .., —N [см. пояснения к (11.23)]. Пусть Ь — матрица-столбец 2Л Х1 из диффузных интенсивностей на поверхности Ь. [c.239]

Как показано в предыдущем разделе, несмотря на то, что общее решение уравнения (13.5) известно и в отсутствие в среде источников имеет вид (13.18), интеграл в (13.18) для произвольной фазовой функции вычислить не удается. В некоторых практических ситуациях, таких, как распространение оптических пучков в воде и атмосфере, ослабленная падающая интенсивность сильно коллимированна, тогда как диффузная интенсивность имеет широкий угловой спектр и медленно меняется при изменении угла рассеяния, В этих условиях можно получить более простое решение следующим способом [46, 53]. [c.263]

Пусть пучок почти параллельных лучей от источника проходит через кювету с водой. Если вода очень тщательно очищена, то пучок почти не виден при наблюдении сбоку, т. е. в стороны от первоначального пучка свет Практически не рассеивается но если капнуть в кювету каплю одеколона, то возникает интенсивное рассеяние пучок света явственно виден со всех сторон, и если толщина кюветы достаточна, то практически весь свет рассеивается в стороны и за кюветой мы уже не будем иметь ясно очерченного первичного пучка, а лишь диффузное поле рассеянного света. Конечно, введение капли одеколона не изменяет существенным образом свойств громадной массы молекул воды, находящейся в кювете, но содержащиеся в одеколоне в растворенном видё вещества выпадают в водном растворе, образуя эмульсию — мелкие капельки, взвешенные в воде. Наличие таких неоднородностей создает совсем иные условия для взаимной интерференции вторичных волн. В результате первичный пучок дифрагирует на этих неоднородностях и дает картину рассеяния, характерную для мутной среды. [c.577]

Так как диффузный звук имеет примерно одинаковую интенсивность во всех точках помещения, а прямой зпук убывает по мере удаления от источника, то диффузный звук вблизи источника играет меньшую роль, чем вдали от него. Вследствие этого уменьшение громкости звука по мере удаления от источника происходит медленнее, чем на открытом воздухе (или в помещении, стены которого полностью поглощают падающие на него звуки). Чтобы обеспечить одну и ту же интенсивность звука, в закрытом помещении требуется меньшая мощность источника звука, чем на открытом воздухе, и притом тем меньшая, чем сильнее отражается звук от стен помещения. С этой точки зрения казалось бы выгодным делать стены помещений возможно лучпю отражающими звуки. [c.742]

Однако, если стены почти полностью отражают звуки, то в образовании диффузного отражения заметную роль играют многократные отражения от стен (так как при сильно отражающих стенах интенсивность звука после второго или третьего отражения еш,е почти такая же, как после первого отражения). Но после каждого из этих многократных отражений звук приходит в данную точку позясе предшествующего отражения, и чем больше отражений происходит при [c.742]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...