Оптическая среда

Согласно оптической модели, ядро представляет собой не черный , абсолютно поглощающий шар (как предполагается в боровской модели), а серую полупрозрачную сферу с определенными коэффициентами преломления и поглощения. При попадании на та<кую сферу нейтронная волна испытывает все виды взаимодействия, характерные для распространения света в полупрозрачной оптической среде (отражение, преломление и поглощение). Прошедшая часть волны, приобретя фазовый сдвиг б, интерферирует с падающей волной. В зависимости от [c.353]

Хроматическая аберрация — аберрация, связанная с зависимостью показателя преломления оптических сред от длины волны света. [c.197]

В механических задачах мы встречались с уравнением в частных производных (8,7.17) в форме (8.7.5). Это дифференциальное уравнение может теперь рассматриваться как аналог принципа Гюйгенса. Сравнивая правые части уравнений (8.7.17) и (8.7.5), можно для каждой данной механической задачи сформулировать соответствующую оптическую задачу, определив коэффициент преломления воображаемой оптической среды по формуле [c.308]

А это ие что иное, как принцип Якоби (см. гл. V, п. 6), который снова оказался эквивалентным принципу наименьшего действия. Параллелизм между механическими и оптическими явлениями можно усмотреть уже из сравнения принципа Якоби с принципом Ферма, Принцип Якоби допускает оптическую интерпретацию, если консервативной механической системе поставить в соответствие оптическую среду с коэффициентом преломления, меняющимся пропорционально Ye— V. Эта аналогия может быть использована обеими науками. С одной стороны, канонические уравнения Гамиль-тона становятся применимыми в оптических задачах. С другой стороны, из оптики в область механики могут быть перенесены методы построения волновых фронтов Гюйгенса, [c.311]

Мы не будем останавливаться на доказательстве этого. В п. 30 мы укажем важное следствие из формулы (57). Здесь мы ограничимся указанием, что это вариационное условие или эквивалентные ему уравнения (54 ), (54") удобны для анализа вида динамической траектории, близкой к заданной, и приводят к установлению между траекториями, проходящими через две заданные точки, известной симметрии из этой симметрии, в частности, вытекает важное соотношение взаимности, относящееся к пучкам лучей, испускаемых двумя световыми центрами в какую-нибудь оптическую среду ). [c.448]

С аналитической точки зрения эта задача, очевидно, тождественна с задачей об определении, по принципу Ферма, хода световых лучей в оптической среде с заданным показателем преломления l/u (п. 18) как мы уже имели случай указать (только что упомянутый пункт), кривая с, разрешающая задачу, принадлежит к связке траекторий, удовлетворяющей условию = О и соответствующей свободному движению в силовом поле с единичным потенциалом [c.455]

Оптической средой называется вещество, занимающее определенный объем и пропускающее оптическое излучение. К оптическим средам относятся воздух и другие газы, стекла, кристаллы, жидкости и специальные среды. Оптические среды являются материалом, из которого изготовляют оптические детали линзы, призмы, пластины, пленочные покрытия и т. д. [c.506]

Важной оптической характеристикой стекла является его спектральное пропускание. При прохождении излучения через границу раздела сред и их толщин имеют место потери в виде отражения части потока на преломляющих поверхностях, поглощения части потока на отражающих поверхностях, поглощения и светорассеяния в толще оптической среды. Эти потери оцениваются коэффициентами отражения р , поглощения и светорассеяния [c.507]

Известен поглотитель, построенный на эффекте частичного проникновения излучения в менее плотную оптическую среду при полном внутреннем отражении. Коэффициент отражения такого устройства может меняться в широких пределах, ослабитель селективен, и погрешность измерения зависит от поляризации падающего излучения. [c.92]

Световые волны представляют собой электромагнитное поле, для полного описания которого требуются четыре основных векторных поля Е, Н, D и В. Для определения состояния поляризации световых волн используется вектор электрического поля. Такой выбор связан с тем, что в большинстве оптических сред физические взаимодействия с волной осуществляются через электрическое поле. Основной интерес к изучению поляризации световых волн обусловлен тем, что во многих веществах (анизотропные среды) показатель преломления зависит от направления колебаний вектора электрического поля Е. Это явление можно объяснить движением электронов, которые раскачиваются электрическим полем световых волн. Для иллюстрации этого предположим, что анизотропное вещество состоит из несферических иглообразных молекул, причем все молекулы ориентированы таким образом, что их большие оси параллельны друг другу. Пусть в таком веществе распространяется электромагнитная волна. Вследствие анизотропной структуры молекул электрическое поле, параллельное осям молекул, будет сильнее смещать электроны вещества относительно их равновесного положения, чем электрическое поле, перпендикулярное осям молекул. Поэ- [c.63]

Некоторые оптические среды вызывают вращение плоскости поляризации проходящего через них линейно поляризованного света. Это явление называется оптической активностью и впервые было обнаружено в кварце. Вращение плоскости поляризации оптически активной средой иллюстрирует рис. 4.9. Величина поворота пропорциональна длине пути света в среде. Принято вращательную способность среды условно выражать в градусах на сантиметр, т. е. определять как величину угла поворота на единицу длины. [c.104]

Используя нелинейные оптические среды, меняющие свою прозрачность в зависимости от интенсивности падающего света, можно построить адаптивную систему, реализующую алгоритм фильтрации, определяемый формулами (7.14), (7.15) [78). [c.156]

Лазерные системы, генерирующие стабильные перестраиваемые по частоте импульсы с длительностями от 100 до 10 фс, несомненно, одно из ярких достижений современной физики и технологии. Важнейшими слагаемыми этого прогресса стали успешная реализация новых идей в комбинировании методов генерации и усиления коротких импульсов в активных лазерных средах, широкое использование управляющих ЭВМ, создание эффективных лазерных и нелинейно-оптических сред. [c.239]

Это означает, что с точки зрения закона формирования изображения преобразователь в схеме КС эквивалентен преломляющей поверхности, разделяющей оптические среды с показателем преломления п [c.49]

В нелинейных оптических средах [c.57]

В нелинейных оптических средах. точно решаемые модели [c.98]

При изготовлении голограмм используют лазерный свет с высокой степенью когерентности. Поэтому даже небольшие дефекты на поверхности и в толще оптических сред, вызывающие рассеяние света, а также переотражения на границах оптических сред приводят к интерференционным помехам в виде темных и светлых пятен различной формы и размеров. Поэтому к оптике, работающей в когерентном свете, предъявляют более высокие требования, чем к оптике, используемой при обычном некогерентном свете. [c.127]

Новейшим голографическим методом является метод деления амплитуды. Деление амплитуды означает, что соответствующим оптическим элементом часть интенсивности пучка отделяется в другом направлении. Метод деления амплитуды основывается на отражении на границе двух оптических сред, двойном лучепреломлении света и других явлениях. При использовании этого метода структура оптического пучка не меняется и оба пучка имеют одинаковое распределение интенсивности по сечению, что удобно для осуществления последующих этапов голографического эксперимента. Лазерный пучок очень узок, поэтому для целей голографии его нужно обработать оптическими элементами расширить, сфокусировать, отклонить и т. п. Эту обработку можно провести либо перед разделением, либо после разделения пучка. Чаще пользуются вторым способом, поскольку при делении необработанного пучка требуются делительные элементы значительно меньших размеров. Кроме того, в этом случае можно значительно лучше отделить паразитные пучки, возникающие в результате многократного отражения в делительных элементах. [c.98]

Поворотным моментом в развитии понятия динамической голограммы явилось осознание того важнейшего факта, что в динамической голографической сред записывающие световые пучки сами испытывают дифракцию на записываемой голограмме. Последнее, в частности, существенным образом меняет весь процесс голографической записи, поскольку записываемая голограмма, оказывая влияние на записывающие пучки, изменяет ход своей дальнейшей записи и т. д. Вместе с этим наличие таких эффектов позволяет рассматривать динамические голографические среды как частный случай нелинейно-оптических сред, в которых наблюдается эффект типа рассеяние света на свете [6.4]. Как будет показано ниже, подобный более адекватный подход к ФРК как к динамической голо-графической среде требует отказа от традиционных голографических характеристик типа т] и S и перехода к новым параметрам. В последующем анализе нами в качестве такой универсальной характеристики будет использоваться комплексная константа взаимодействия Y, которая при учете ее зависимости от величины частотной расстройки между записывающими световыми пучками Аю позволяет описывать самый широкий круг явлений динамической голографии. [c.104]

ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ОПТИЧЕСКИЕ СРЕДЫ И УСТРОЙСТВА [c.192]

КЛАССИФИКАЦИЯ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ОПТИЧЕСКИХ СРЕД [c.192]

Под диэлектрическими оптическими средами понимаются конденсированные среды, характеризуемые сравнительно небольшим коэффициентом поглощения электромагнитного излучения (а 1 см ). Рабочие диапазоны современных оптических устройств условно разделены по длинам волн [c.192]

Обсуждая рис. 7.1, отмечаем также важность регистрирующих оптических сред для пространственно-временных модуляторов света, оперативных и архивных (постоянных) оптических запоминающих устройств, а также для элементов оптической логики —- с целью выявления их относительной конкурентоспособности с применяемыми в настоящее время магнитными, полупроводниковыми и другими аналогами. [c.193]

В развитие классификации диэлектрических оптических сред, приведенной на рис. 7.1, рассмотрим классификацию оптических явлений в диэлектриках, обусловленных анизотропией, индуцированной в оптической среде полями электрическим, магнитным, упругим, температурным или некоторой их совокупностью (рис. 7.2). [c.193]

Три нижние ветви (рис. 5.15), которые при малых k стремятся линейно к нулю, называют акустическими, а остальные Зг—3) являются оптическими, среди них также различают ветви продольных и поперечных колебаний. Скорость распространения продольных волн больше скорости распространения поперечных волн, так как частоты колебаний продольных волн больше частот колебаний поперечных волн (сйх.>шт2>сйтч) - [c.160]

Жидкости (вода, бензол, керосин) применяют как оптические среды с особыми оптическими постоянными. Монобромнафталин, кедровое масло и др. используют в качестве предметной среды (иммерсии) в микроскопах, в рефрактометрах и т. п. [c.522]

Электрические и оптические связи в оптронах I — излучатель г — фотоприёмник з — микроэлектронный блок 4 — отражатель S — управляемая оптическая среда. [c.463]

Уфимский Технологический Институт Сервиса В настоящее время не существует строгой единой системы оценок эстетических характеристик окраски. Поэтому целью настоящей работы являлось исследование взаимосвязи эмоционально-эстетитического восприятия окрашенных жидких органических сред с их оптическими и цветовыми характеристиками. В качестве жидких оптических сред выбирались растворы прямых органических красителей концентрацией 10 [c.24]

Чтобы завершить данный раздел, укажем на то, что если па-дающ,ий пучок линейно поляризован, то плоская поверхность данного оптического элемента может быть наклонена под таким углом, что отражение будет отсутствовать. То, что при этом происходит, можно описать с помощью рис. 4.18, а. Мы предполагаем, что плоскость поляризации электрического поля падающего пучка лежит в плоскости рисунка. Пусть угол падения 0в таков, что преломленный пучок перпендикулярен отраженному пучку. Следовательно, электрическое поле Е в оптической среде, а вместе с ним и его вектор поляризации будут параллельны направлению, в котором происходит отражение. Поскольку отраженный пучок порождается излучением, испускаемым вектором поляризации среды, в которой происходит преломление, этот отраженный пучок будет в данном случае отсутствовать, так как дипольный момент не излучает вдоль собственного направления. Значение угла падения 0в, который называется углом Брюстера или поляризующим углом, можно вычислить непосредственно с помощью геометрической оптики. В соответствии с предыдущими рассуждениями имеем [c.183]

Чтобы получить более глубокое представление о работе аку-стооптического модулятора, рассмотрим случай, когда длина L оптической среды достаточно велика и поэтому решетка действует как толстая фазовая решетка. Для реализации этого случая необходимо, чтобы выполнялось следующее условие [c.291]

Предлагаемая читателю книга представляет собой учебное пособие по курсу электрооптики для студентов, специализирующихся по электротехнике и прикладной физике. Мы преследовали здесь две главные цели дать ясную физическую картину распространения лазерного излучения в различных оптических средах и научить читателя тому, как следует анализировать и конструировать электрооп-тические устройства. [c.7]

Оценить характеристики оптических устройств и понять их ограничения можно лишь, если хорошо изучить особенности распространения электромагнитного излучения. Это позволяет разрабатывать устройства для управления лазерным излучением. Поэтому основное внимание в книге уделяется изложению фундаментальных принципов. Мы постарались установить связь между теорией и практикой путем рассмотрения конкретных примеров, основанных на реальных ситуациях. Когерентное взаимодействие лазерного излучения с различными оптическими средами мы рассматривали с привлечением лишь классической электродинамики. Оптические свойства этих сред описываются с помощью таких материальных параметров, как диэлектрические тензоры, тензоры гирации, элек-трооптические коэффициенты, постоянные фотоупругости и нелинейная восприимчивость. Из оглавления нетрудно видеть, что здесь рассмотрен очень широкий круг вопросов. [c.7]

Степень повышения контраста изображений, как говорилось выше, зависит от нелинейности и крутизны модуляционной характеристики оптической Среды. В этой связи представляет интерес также использование дополнительушх элементов, обостряющих Эту нелинейность, например интерферометра Фабри—Перо. В таком случае появляется возможность модуляции света в И-сто фазовой ячейке, помещенной в интерферометр, а это снижает потери по отношению к амплитудной модуляции, реализуемой с помощью поляризационных элементов на основе изменения двулучепреломления или опшческой активноста модулирующей Среды. [c.223]

Возникшая в лазерную эпоху новая область оптики — нелинейная оптика — дает возможность развития принципиально новых методов визуализации ИК-излучения. Нелинейность оптических сред приводит к возникновению комбинационных частот при распространении в них нескольких монохроматических волн. Амплитуды комбинационных компонент определяются амплиту- [c.5]

Задача преобразования изображения означает необходимость сохранения при переводе в видимую область возможно более широкого пространственного спектра при взаимно однозначном соответствии отдельных его компонент в видимой и ИК-об-ластях. Наиболее удобным для перевода ИК-излучения в видимый диапазон является вффект сложения частот в нелинейной оптической среде. По сравнению с вычитанием частот этот эффект предпочтительнее, поскольку в этом варианте отсутствует прямая спонтанная параметрическая люминесцеыция, которая является мощным источником шума. Сказанное приводит к следующей общей схеме нелинейно-оптического преобразователя ИК-излучения. В нелинейную среду, где сформирована нужным образом световая волна (волны) накачкн, попадает сигнальное ИК-излучение. Благодаря эффекту сложения частот в среде генерируется излучение суммарной частоты, т. е. видимого диапазона [14—16, 29—253]. Пространственное распределение накачки, благодаря явлению синхронизма, обеспечивает [c.45]

Начнехм с теплового излучения. Флуктуационно-диссипатив-пая теорема [1] гласит, что наличие поглощения в оптической среде приводит к возникновению локальной спонтанной поляризации с корреляционной функцией [c.126]

Гайиер A. B. Вопросы теории взаимодействия неплоских волн в нелинейных оптических средах Дис.. .. канд. физ.-мат. наук 01.04.04.— Новосибирск, 1975. [c.164]

При выполнении рекомендаций работы [1], заключающихся в устранении источников рассеяния и близких к нормали оси резонатора поверхностей раздела оптических сред, сглаживании краев внутрирезонаторных апертурных диафрагм, не слишком малом увеличении резонатора (М>2), для высокооднородных [c.83]

В гл. 1 было показано, что термооптические искажения активных элементов твердотельных лазеров удобно описывать с помощью специфических для толстых оптических сред постоянных W, Р и Q, характеризующих соответственно W — среднее по поперечному сечению приращение оптического пути в элементе Р — приращение оптического пути, усредненное для двух поляризаций Q —величину термоиндуцированного двойного лучепреломления. Вычисление этих величин требует знания коэффициентов линейного расширения и температурного изменения показателя преломления материала и его упругих и фото-унругих постоянных. Для хорошо изученных материалов постоянные W, Р и Q могут быть рассчитаны по формулам (1.21)—(1.23). При разработке новых активных сред определение термооптических постоянных целесообразно проводить путем непосредственных их измерений в одном эксперименте, моделирующем тепловые условия работы активного элемента в лазерном излучателе. Основной методической трудностью таких экспериментов является обеспечение определенного и хорошо известного температурного поля в исследуемом образце, так как изменения коэффициента преломления среды зависят от перепада температуры и от вида ее распределения. [c.186]

Вместе с этим в литературе имеются данные о весьма успешных экспериментах по восстановлению изображения после двухкратного прохождения одного и того же волокна во встречных направлениях. В экспериментах в качестве нелинейно-оптической среды использовался BaTiOg, включенный в стандартную схему активного [9.31 ] или пассивного [9.33] ОВФ-зеркала. Изображения передавались по отрезкам стандартных оптических волокон длиной 1.75 и 0.75 м со ступенчатым показателем преломления и числом мод до 10. Коэффициент отражения ОВФ-зеркала для слабого пучка, полученный в работе [9.31], составил 150%. [c.225]

Кроме поляризации проходящего и отраженного света в анг чо-тропных оптических средах происходят другие оптические яг.ле-ния, важные для технического использования этих матерналос Г., . [c.27]

На рис. 7.1 предлагается классификация диэлектрических оптических сред. В ее основу положен принцип последовательного рассмотрения сред генераторов когерентного излучения, сред, используемых для управления пучками излучения, сред трактов распространения излучения и, наконец, регистрирующих фотоактив-ных сред для устройств и систем ввода, хранения, обработки и вывода информации. [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...