Шредингера уравнение

Шредингера уравнение 60, 491 Штерна — Герлаха опыт 71 --- на нейтроне 81 [c.719]

Чу и Лоу формула 284 Шредингера уравнение 21, 29 [c.335]

Картина динамики Шредингера. Эволюция системы во времени описывается уравнением Шредингера (23.3), в котором операторы ШI dr, и Р от времени явно не зависят. Оператор Й для консервативной системы также не зависит явно от времени. Но в принципе уравнение (23.3) справедливо и при явной зависимости Й от времени. Вся эволюция системы описывается изменением вектора состояния Т ( ) > во времени, в то время как операторы динамических переменных от времени не зависят. Следовательно, вся квантовая динамика системы представлена изменением во времени вектора состояния, Такая картина квантовой динамики системы называется картиной Шредингера. Уравнением, описывающим квантовую динамику системы в этой картине, является уравнение Шредингера (23.3). [c.153]

Шредингера уравнение 17, 176, 216, 281 Экситон 256 [c.424]

Ширина линии 120 Шредингера уравнение 117, 292 [c.346]

В квантовой механике вычисляют вероятности рассеяния на различные углы. Волновая функция ф, к-рая является решением Шредингера уравнения, описывающего рассеяние частиц с импульсом моя ет быть представлена иа больших расстояниях г асимптотически в след, виде [c.260]

ШМИДТА ЧИСЛО-ШРЕДИНГЕРА УРАВНЕНИЕ [c.422]

ШРЕДИНГЕРА ПРЕДСТАВЛЕНИЕ — одно нз возможных (в принципе равноправных) представлений операторов и волновых ф-ций в квантовой механике. В Ш. п. система описывается зависящей от времени волновой ф-цией г ) (г), удовлетворяющей Шредингера уравнению. Динамич. переменным А соответствуют операторы, не зависящие от времени явно. Однако средние значения переменных могут зависеть от времени через волновые ф-ции [c.422]

Принцип П. является фундаментальным для любой теории. В классич. механике он находит свое выражение в ур-ниях динамики здесь причиной является сила, действием — вызываемое ею ускорение (или деформация тела). В квантовой механике причинная связь выражена в Шредингера уравнении, связывающем изменение во времени волновой функции (т. е. состояния системы) с гамильтонианом, характеризующим взаимодействия в системе (в частности, воздействие внешнего поля). [c.204]

Чандрасекара формула 19 Шредингера уравнение 172 [c.254]

Ширина пинии 13.14 Шредингера уравнение 10.10 [c.636]

Уравнение (3.6) есть одночастичное уравнение Шредингера — уравнение Хартри. Оно описывает электрон (/) с координатой г в поле с потенциалом V (г) ионов решетки и в кулоновском поле с потенциалом среднего распределения всех остальных электронов к Ф У). Параметры Лагранжа Е приобретают значения одноэлектронных энергий. Мы еш,е вернемся к этому вопросу. Обсуждение самого уравнения мы также откладываем. [c.23]

После обратного перехода от представления взаимодействия к представлению Шредингера уравнение движения принимает вид [c.66]

Это уравнение впервые было получено Шредингером. Наличие величины i в принятом решении указывает на то, что функция 1р не имеет реального физического смысла. Свойства этого уравнения таковы, что приемлемые решения получаются только в том случае, если энергия имеет определенные дискретные значения. Величины S, для которых уравнение имеет приемлемые значения, интерпретируются как допустимые значения энергии системы. [c.76]

Уравнение Гамильтона — Якоби в классической механике используется, главным образом, в тех случаях, когда по каким-либо причинам легче найти полный интеграл этого уравнения, чем проинтегрировать канонические уравнения. Примеры такого рода будут приведены в следующем параграфе. Роль уравнения Гамильтона — Якоби для теоретической физики состоит в том, что уравнение Шредингера, являющееся основным уравнением квантовой механики, в пределе переходит в уравнение Гамильтона — Якоби классической механики. Именно через уравнение Гамильтона—Якоби устанавливается контакт между классической и квантовой механикой. [c.325]

Применим методы квантовой механики к решению задачи о дейтроне, считая для простоты исследования,, что ядерные силы, действующие между пир, имеют центральный характер, т. е. потенциальная энергия взаимодействия V (г) зависит от расстояния между нуклонами. Уравнение Шредингера для системы р—п запишется [c.154]

Для решения этого уравнения необходимо выбрать форму зависимости V от расстояния г. Допустим, что V (г) может быть представлено с помощью прямоугольной ямы шириной Го и глубиной — Vg (рис. 51). Модель прямоугольной ямы обеспечивает возможность простого решения дифференциального уравнения Шредингера, (IV.41) В случае прямоугольной ямы [c.155]

Уравнение Шредингера в системе центра масс в случае двух нуклонов запишется [c.159]

Уравнение Шредингера в этом случае запишется [c.160]

Уравнение (1.1.1) получено для возмущений типа двумерного волнового пакета (1.1.2), исходя из метода многих масштабов идеи Мандельштама - представление суммы гармонических волн в виде квазимонохроматической волны. Это позволило учесть растущие и взаимодействующие возмущения на разных масштабах. При определенных упрощениях ОНПУ приводится к уравнению Гинзбурга-Ландау, а для консервативных сисч вм физики плазмы и гидродинамики идеальной жидкости - к нелинейному уравнению Шредингера. Уравнение, подобное (1.1.1), широко применяется для исследования различных гидродинамических (9-131, физических [14] и химических процессов [6-8, 11]. [c.11]

Понятие М. р. возникает в квантовомеханич. задаче о рассеянии на потенциальном центре (см. Рассеяние микрочастиц). Физ. картина рассеяния бесспиыовой частицы на финитном потенциале Е(г) подсказывает, что в асимптотике (при г = г1 —> оо) решение стационарного Шредингера уравнения [c.71]

ШРЕДИНГЕРА УРАВНЕНИЕ (волновое уравнение) — основное ур-ние квантовой механики, описывающее динамич. поведение квантовой системы во времени и пространстве. Ш. у. впервые сформулировано Э. Шредингером (Е. S hrodinger) в 1926 г. [c.422]

В общем случае волновые ф-ции квантовой механики являются векторами гильбертова пространства, в к-ром онределено эрмитово скалярное произведение. Скалярное пропзводоние должно быть положительно определенным ( ) , i )) —С>0. При этом норка С волновой ф-цпи может быть выбрана произвольной, в частности равной 1. Условно ( j) ", я()) = 1 наз. условием Н. волновой ф-ции. Т. к. волновая ф-ция удовлетворяет Шредингера уравнению, норма не зав.аснт от времени. [c.442]

Вместо вычисления вероятности перехода (нестг ционариая теория) можно искать такое решение н зависящего от времепи Шредингера уравнения, к-рс при больших расстояниях между частицами имело б асимптотич. вид [c.358]

В системе взаимодействующих частиц двин ение частиц, вообще говоря, взаимно коррелировано сложным образом. В частности, волновая ф-ция системы не распадается на произведение волновых ф-ций отдельных частиц. Нельзя считать, что кажда г частица находится в своем определенном состоянии или, в классич. механике, — на своей определенной орбите, на к-рой ее движение происходит независимо от мгно-веппого иоложения др. частиц. Однако во многих случаях (электроны в атоме и т. п.) подобное представление может быть приближенно справедливо, — действие на данную частицу всех остальных частиц системы можно приближенно заменить их действием, усредненным по движению этих частиц. Согласно методу С. п., для каждой частицы подбирается своя отдельная волновая ф-ция так, что для данной частицы она является правильным состоянием — правильным решением Шредингера уравнения — в поле всех остальных частиц, усредненном по их состояниям движения. Очевидно, что для разных состояний системы (1 п., действующее на данную частицу, будет, вообще говоря, различным. В. А. Фок показал, что этот подход можно улучшить посредством учета симметрии волновых функций, что физически означает учет той части корреляции движения частиц, к-рая обусловлена не их силовым взаимодействием, а тождественностью частиц. Л, Фейнберг, [c.464]

А. Квазиклассическое приближение для решений уравнення Шредингера. Уравнением Шредингера для частицы в поле с потенциалом и в евклидовом пространстве называется уравнение относительно комплексной функции ij) (q, t) [c.408]

Задачи такого типа впервые возникли при изучении изоспек-тральных деформаций для ряда нелинейных задач математической физики. В случае обратимости соответствующих преобразований в рамках данного подхода был развит метод обратной задачи рассеяния (см., например, [1, 33, 85, 87, 115]), позволивший для некоторых нелинейных волновых уравнений типа Кортевега — де Фриза (КдФ) и его модификаций, уравнений Кадомцева — Петвиашвили, нелинейного уравнения Шредингера, уравнений синус-Гордона и др., получить специальный подкласс солитоноподобных решений. Этот метод по сути дела является нелинейным обобщением анализа Фурье и может рассматриваться как нелокальная линеаризация исходных нелинейных волновых уравнений, ассоциируемых с заданной линейной задачей на собственные значения посредством условия интегрируемости пары дифференциальных уравнений в частных производных. В дальнейшем уравнения, обладающие решениями такого сорта, полученными в рамках метода обратной задачи или эквивалентных ему, будем условно называть вполне интегрируемыми. Термин точной интегрируемости сохраним для систем, решения которых выражаются в квадратурах и определяются [c.8]

В случае сил Бартлета оператор Р действует только на спиновую часть волновой функции. Для квантовомеханической системы, состоящей из двух частиц, спиновая волновая функция симметрична относительно спиновых переменных, если полный спин системы s равен единице, и асимметрична при s == 0. Уравнение Шредингера при наличии сил Бартлета запишется [c.161]

Смотреть страницы где упоминается термин Шредингера уравнение : [c.328] [c.552] [c.423] [c.161] [c.495] [c.545] [c.559] [c.203] [c.500] [c.580] [c.245] [c.527] [c.163] [c.155] [c.349] [c.448] [c.387] [c.613] [c.856] [c.52] [c.160] [c.160] [c.161]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.60 , c.491 ]

Экспериментальная ядерная физика. Т.2 (1974) -- [ c.21 , c.29 ]

Принципы лазеров (1990) -- [ c.527 ]

Равновесная и неравновесная статистическая механика Т.2 (1978) -- [ c.36 ]

Лазерная светодинамика (1988) -- [ c.117 , c.292 ]

Квантовая оптика в фазовом пространстве (2005) -- [ c.56 ]

Физическая теория газовой динамики (1968) -- [ c.84 , c.92 ]

Атмосферная оптика Т.2 (1986) -- [ c.172 ]

Атмосферная оптика Т.3 (1987) -- [ c.28 ]

Динамика и информация (0) -- [ c.45 ]

Волны (0) -- [ c.489 ]

Задачи по термодинамике и статистической физике (1974) -- [ c.10 , c.10 ]

Основные принципы классической механики и классической теории поля (1976) -- [ c.45 , c.132 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.43 , c.85 ]

Экспериментальная ядерная физика Кн.2 (1993) -- [ c.18 , c.20 , c.27 ]

Линейные и нелинейные волны (0) -- [ c.352 , c.560 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...