Амплитуда перехода

Сразу же отметим, что упомянутое выше впечатление в действительности ошибочно. Однако, чтобы убедиться в этом, надо проанализировать измерительный акт. Сделаем это в следуюш,ем параграфе и тогда внесем в приведенные определения амплитуд <Р а> некоторые уточнения, которые фактически сведут амплитуды состояний к уже знакомым читателю амплитудам переходов. [c.108]

Это означает, что на уровне математического аппарата мы уже осуществили сведение амплитуд состояний к амплитудам переходов. Иными словами, в аппарате квантовой физики амплитуды состояний играют фактически ту же роль, что и амплитуды переходов. Попутно мы убеждаемся, что соотношения (5.2.10) и (5.2.11) органически связаны друг с другом. Следовательно, органически взаимосвязаны интерференция амплитуд переходов и принцип суперпозиции состояний. [c.113]

Вопрос второй. Коль скоро амплитуда состояния есть в действительности амплитуда перехода, то как быть с определением амплитуды состояния, приведенным в предыдущем параграфе Напомним это определение <Р[а> есть амплитуда вероятности того, что микрообъект, находящийся в состоянии а>, может быть обнаружен также в состоянии 1Р> . В этом определении следует заменить слово находящийся словом находившийся , так как после взаимодействия с анализатором микрообъект уже не находится в состоянии а> при этом становится лишним слово также . Теперь определение выглядит так <р а> есть амплитуда вероятности того, что микрообъект, находившийся в состоянии 1а>, может быть обнаружен в состоянии 1р> . Обнаружение есть измерительный процесс, и величина <р а> играет роль амплитуды вероятности перехода совершающегося в этом процессе. [c.114]

Основными элементами измерительного устройства являются, таким образом, анализатор и детектор. Роль анализатора мы уже выяснили. Остановимся на роли детектора. Образно говоря, его роль сводится к тому, чтобы подглядеть, как именно ведет себя микрообъект в той суперпозиции состояний, какую создал анализатор. Например, через какую именно щель прошел конкретный электрон Детектор обнаруживает микрообъект всякий раз в каком-то одном из состояний, составляющих суперпозицию это совершается ценой разрушения суперпозиции. Учитывая сделанные ранее замечания, заключаем, что детектор превращает неразличимые альтернативы в различимые и тем самым разрушает интерференцию амплитуд переходов. [c.115]

Итак, вероятность перехода есть квадрат модуля соответствующей амплитуды перехода [c.242]

Итак, мы получили возмущенное уравнение Шредингера в энергетическом представлении. Фактически (10.1.9) есть не одно уравнение, а система уравнений. Подчеркнем, что эта система удобнее, нежели уравнение (10.1.3), поскольку, решая ее, мы сразу определяем амплитуды переходов а п,. Весьма существенно, что в процессе решения системы (10.1.9) можно обычно пользоваться методом возмущений. [c.243]

Зная в том или ином приближении метода возмущений амплитуды переходов, можно найти в соответствующем приближении вероятности переходов. В первом приближении получаем из (10.1.13) для момента времени t=x [c.245]

Отметим, что результат (10.1.18) описывает интерференцию амплитуд вероятностей переходов (см. 5.1). Результирующая амплитуда перехода является суммой амплитуд переходов через различные промежуточные состояния. Невозможность обнаружения микрообъекта в том или ином промежуточном состоянии обусловливает неразличимость альтернатив и позволяет говорить о промежуточных состояниях как о виртуальных. [c.245]

Матрица амплитуд переходов (матрица амплитуд, Л/-матрица),— матрица, с помощью которой дифференциальное сечение перехода в канал Ь из начального состояния а находится в виде [c.269]

Соотношение (4.28) качественно можно понять, рассмотрев свойство обратимости движения в классической механике. Как известно, в классической механике для каждой траектории г (/) частицы имеется обращенная по движению траектория г (t) = г (—t), описываемая тем же уравнением, что и г (t). Тесная связь этих траекторий проявляется в следующем. Пусть при движении по траектории г (t) частица за время М = — h переходит из состояния г = г (t ), р1 = р (/i) (напомним, что состояние точечной частицы в классической механике задается ее положением г в пространстве и импульсом р) в состояние г = г (t ), рг = Р (к)- Тогда при движении по траектории r i) частица за то же время At переходит из обращенного по движению состояния г , —р в состояние Tj, —pi. Соотношение (4.29) является квантовомеханическим обобщением этой взаимосвязи движения частицы по траекториям г (/) и r (i) оно выражает равенство амплитуд перехода гро г ) и перехода -> ф- между обращенными по движению состояниями Естественно, что при изменении направления движения изменяются знаки импульсов и проекций момента количества движения. [c.127]

Амплитуда перехода А f из состояния i в состояние / связана с элементом. S -матрицы соотношение.м [c.586]

В простейшем одномерном случае, когда координата q нерелятивистской частицы принимает в моменты времени и г2 значения Qi к Qj соответственно, амплитуда перехода 1 2 K2. =K Q2, i) определяется как [c.279]

Фейнман получил выражение для амплитуды перехода несвободной частицы, когда Й=Йo+V(q), в виде континуального (функционального) интеграла, к-рый получается как предельная амплитуда при разбиении отрезка времени [f,, ] на п частей длительностью Atj=At — t/n, если л-> оо. В этом случае [c.279]

Упомянутый выше другой путь состоит в том, чтобы сначала перевести данное в координатном представлении возмущенное уравнение (10.1.3) в энергетическое представление. Тем самым будет получено новое уравнение— возмущенное уравнение Шредингера в энергетическом представлении. Решения этого уравнен1ш и будут представлять собой искомые амплитуды переходов. [c.243]

Борновское приближеиие — приближение для элементов матрицы амплитуд переходов, в котором они малы и представляются. матричными элементами возмущения относительно нсвозмущенпых функций, в Вероятность перехода — вероятность обнаружения квантовой системы в некотором определенном квантовом состоянии в результате эволюции системы, если первоначально система находилась в некотором другом определенном состоянии. [c.265]

Для перехода системы двух частиц в две частицы элементы матрицы амплитуд переходов получаются из элементов Л/-матри-цы по формуле [c.269]

АМПЛИТУДА РАССЕЯНИЯ — квактовомехап-ич. амплитуда перехода между двумя состояниями еистелгы в непрерывном спектре. Одно из этих состояний отве- [c.70]

Не менее фундаментальна роль Д. в квантовой теории, где состояния системы описываются некторали гильбертова пространства а дииампч. перемснны.ч отвечают операторы. Если базис пространства одномерной системы образован собств. векторами ij> оператора координаты, то стандартному постулату квантования эквивалентно определение амплитуды перехода <5l2( 2)l i ( i)> ИЗ состояния с координатой в момент ty в состояние с координатой q в момент как функционального интеграла [c.576]

В КТП информация о взаимодействии частиц содержится в амплитуде перехода i невзаимодействующих нач. частиц в / невзаимодействующих конечных частпг(, к-рая зависит от 4-импульсов = рд) и остальных квантовых чисел частиц. Лоренц-инвариантность, а также др. принципы симметрии позволяют выделить зависимость амплитуды перехода от остальных квантовых чисел частиц и представить её в виде суммы слагаемых вида ЛаЛ а- Операторы содержат всю информацию о принципах симметрии, а скалярные ф-ции зависят от 4-имнулг>сов на поверхности [c.643]

Амплитуда перехода частиц 1 а 2 частицы 3 и 4 зависит от шести инвариантных переменных четырёх массовых , р , инвариантной энергии s= рг+р У- и инвариантной передачи 4-импульса t pi—рз) [удобно ввести ещё одну передачу 4-импульса и= (pj—р )-, связанную с независимыми иеремениыми s, t соотношением Боголюбов показал, что [c.643]

Поскольку ДС оперируют с наблюдаемыми в принципе характеристиками взаимодействия — амплитудами перехода, сечениями, в физику элементарных частиц прочно воисел язык метода ДС, и прежде всего понятие [c.644]

Бели квантовомеханич. переход из одного состояния в другое может осуществляться через разл. промежуточные состояния, то амплитуда перехода представляет собой суперпозицию амплитуд альтернатив 1ых движений, или путей перехода. При этом вероятность перехода может быть пе равна сумме вероятностей переходов по отд. иутям (как в случав классич. движения), т. е. в К. м., как отмечалось выше, складываются амп штуды переходов (с их фазами), а не вероятности. В-сложении альтернативных движений (или состояний) проявляется отсутствие наглядности квантовомеханич. принципа суперпозиции. И в этом по существу корень всех обсуждавЕпихся парадоксов К. м. Остановимся на нек-рых из них. [c.292]

Однако для взаимодействующих частиц сохранение К. не сводится к сохранению момента, т. е. спираль-ности. Это видно уже из того, что в приведённом примере К. обладают и скалярные частицы, спиральность к рых всегда равна нулю. Если, напр, спинорная частица с определённой спиральностью переходит в спи-норную и скалярную частицы, то из сохранения спиралъности следует только, что проекция полного момента конечных частиц на направление движения начальной частицы равна спиралъности последней. Если же лагранжиан обладает и киральной инвариантностью, то возникают дополнит, следствия дли амплитуд перехода. В рассматриваемом примере киральная инвариантность означает равенство вероятностей переходов с испусканием скалярной (о) и псевдоскалярной (л) частиц. [c.367]

В Фока представлении 5-матрица, как и любой др. оператор, может быть записана в виде формального ряда по операторам рождения и уничтожения, коэффициентные ф-ции к-рого непосредственно связаны с амплитудами перехода между любыми состояниями невзаимодействующих частиц. Эти коэффициентные ф-ции не могут быть совершенно произвольными. Определ. фундам. физ. требования, к-рым обязательно должна удовлетворять 5-матрица, налагают на них ряд ограничений и взаимных связей. Из этих требований Геязенбергом были явно сформулированы 1) релятивистская ковариантность, т. е. вытекающее из относительности теории требование независимости теоретич. предсказаний от выбранной системы координат (5 должна быть инвариантом) 2) унитарность [c.72]

Для А А реализуется случай макс, смешивания. Это связано с тем, что в силу теоре.чы СРТ диагональные элементы массовой матрицы, т. е. амплитуды переходов А —> А и А —> А, одинаковы. К указанному типу относят О. К К , В В , и . , мюоний — антимюоний и др. Взаимодействие осциллирующей системы с веществом и внеш. нолями устраняет равенство диагональных элементов, и смешивание становится не максимальным. [c.484]

Оказывается, амплитуда перехода квантовой частицы из точки ri,t в точку t-2,/2 МОЖНО записэть в виде [c.155]

ФЕЙНМАНА ПРЕДСТАВЛЙ НИЕ квантовой механики—форма записи амплитуды перехода квантовой сис- [c.279]

Представление амплитуды перехода в виде функционального интеграла естеств. образом обобщается на случай квантовой теории поля. Квантовую теорию поля можно рассматривать как механику системы с бесконечным числом степеней свободы. Поле ip(j ) можно аппроксимировать набором ф-ций ср(л ), отвечающих нек-рой дискре-тизащ4и npo TpiaH TB. координат х. Амплитуда вероятности того, что система, находившаяся в момент / в состоянии 13 момент /" окажется в состоянии ф", он-ределяется функциональным интегралом [c.384]

Болда тщат ельное исследование показало, что ф-лы (4— 6) нуждаются в уточнении. В общем случае амплитуда перехода Определяется функциональным интегралом по фазовому пр остранству [c.384]

Смотреть страницы где упоминается термин Амплитуда перехода : [c.112] [c.125] [c.126] [c.155] [c.287] [c.287] [c.288] [c.288] [c.138] [c.150] [c.293] [c.293] [c.388] [c.388] [c.442] [c.74] [c.96] [c.308] [c.609] [c.609] [c.155] [c.383]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...