Предположение о локальности

Используем предположение о локальном термодинамическом равновесии в пределах фазы, а также аналогично допущению об аддитивности внутренней энергии смеси примем допущение об аддитивности энтропии смеси по массам входящих в смесь фаз. Тогда можно определить удельную внутреннюю энергию и удельную энтропию смесп [c.43]

Отметим, что понятие температуры для обеих фаз имеет смысл лишь в предположении о локальном тер.модина.мическом равновесии в пределах каждой фазы. [c.10]

Если предположение о локальном термодинамическом равновесии неприменимо, то испускание излучения веществом становится функцией энергетических состояний молекул газа. [c.36]

Напряжения, деформации и смещения вблизи точки О до разрушения описывались формулами (3.44) —(3.46), в которые входят в качестве параметров коэффициенты интенсивности напряжений Кь Кп, Задание этих параметров полностью определяет напряженно-деформированное состояние вблизи точки О. Поэтому простейшее предположение о локальном разрушении состоит в том, что начало-разрушения определяется только этими параметрами, т. е. существует замкнутая поверхность [c.135]

Понятие термодинамической энтропии можно перенести с равновесных на неравновесные системы, достаточно большие для того, чтобы их можно было рассматривать в качестве непрерывной среды, и находящиеся в локальном равновесии. Предположение о локальном равновесии позволяет определить локальную энтропию как такую же [c.44]

При анализе достаточно быстрых процессов обработки металлов обычно делается предположение о локально адиабатическом процессе. Изложенную выше процедуру можно представить в следующем виде [c.234]

Основное положение термодинамики необратимых процессов, вытекающее из предположения о локальном термодинамическом равновесии, заключается в том, что первый и второй законы классической термодинамики справедливы и для локально равновесных макроскопических частей системы. Для математического выражения второго закона термодинамики в случае твердых деформируемых тел, состояние которых определяется большим числом независимых переменных, удобной является формулировка, разработанная [c.6]

Второе положение основано на предположении о локальном термодинамическом равновесии и сводится к тому, что мгновенные значения термодинамических функций ( 1.5) являются однозначными функциями термодинамических параметров. Из этого вытекает,, что основные уравнения классической термодинамики (1.3.1) и [c.25]

В уравнениях (4.3.56)-(4.3.60) и (4.2.28) необходимо было бы, вообще говоря, пренебречь членами, описывающими эффекты, присущие ламинарному течению, поскольку малые числа Рейнольдса несовместимы с предположением о локально-равновесной турбулентности. Однако, ввиду приближенности данного подхода, мы оставим их в рассмотрении и, кроме того, в уравнении баланса энергии турбулентности (4.2.28) будем учитывать конвективные и диффузионные члены [c.206]

Для количественного описания фронта сильной ударной волны в аргоне необходимо ввести определенные упрощающие предположения. Первое такое предположение, хотя ранее уже и упоминавшееся несколько раз, достаточно важно, чтобы его повторить. Истинной термодинамической температуры внутри фронта ударной волны не существует из-за существенно неравновесных условий во. фронте. Тем не менее вследствие высокой плотности и высокого давления обычно быстро устанавливается максвелловское распределение по скоростям. Поэтому примем, что распределение скоростей нейтральных атомов, ионов и электронов в каждой точке ударной волны достаточно близко к максвелловскому, так что можно ввести локальную температуру, характеризующую это распределение. Как указывалось в гл. 10, такое предположение называется предположением о локальном или статистическом термодинамическом равновесии. Ниже будет рассмотрено некоторое ослабление этого предположения для случая электронов. [c.472]

Физический смысл условий III) связан с предположением о-локальности взаимодействий, т. е. о его ослаблении на расстояниях, много больших среднего расстояния между частицами. [c.243]

Соотношения (Л.2) являются локальными, т. е., ток или индукция в данной точке полностью определяются величиной электрического поля в этой точке. Подобное предположение справедливо (см. стр. 31—32) при условии, что характерный масштаб пространственного изменения полей мал по сравнению со средней длиной свободного пробега электронов в среде. Рассчитав вначале поля в предположении о локальности, мы можем затем легко проверить выполнение этого предположения оно оказывается справедливым для оптических частот. [c.390]

Предположение о локальности Неоднородные полупроводники см. Полупроводники Неосновные носители П 215 (с), 219 [c.423]

Если iS всегда одна и та же функция, то и ее частные производные также одни и те же функции, и, следовательно, соотношения (1.109) имеют место при этом предположении. Но соотношения (1.109) предполагают справедливость уравнения (1.107). Поэтому уравнения (1.107) и (1.108) справедливы даже для необратимых процессов при единственном предположении о локальном термодинамическом равновесии, причем 5=5 (I7, т],- ). [c.49]

Для уточнения этого использовавшегося до сих пор описания примем соотношения Навье — Стокса для напряжения рц и теплового потока gi, сохранив, однако, предположение о локальном термодинамическом равновесии. Эти соотношения сводятся к тому, что Ри линейно зависит от градиента скорости, а д линейно зависит от градиента температуры. В общем виде они приведены выше [c.186]

Анализ вида азимутальных зависимостей Po(V ) при наличии микронеровностей поверхности позволяет сделать предположение о локальном характере влияния граничных возмущений поверхности сопла на возмущения в слое смешения. Это основано на [c.185]

Будем предполагать, что история деформирования в произвольно малой окрестности рассматриваемой точки полностью описывается градиентом деформации F. Это представляет собой ограниченную форму принципа локального действия, поскольку могут быть существенны и градиенты движения (определяемого уравнением (3-3.1)) более высокого порядка. Предположение о постоянстве плотности, принцип детерминизма напряжения и принцип несуществования естественного состояния удовлетворяются, если в качестве соотношений, определяющих состояние простой жидко-сти постоянной плотности, взять следующие два уравнения [c.141]

Главная особенность решения, получаемого в приближении диффузии излучения, заключается в том, что локальная интенсивность излучения зависит только от величины локальной интенсивности черного излучения и ее градиента. Приближение диффузии излучения существенно упрощает решение ряда задач теории переноса, если выполняются использованные при его выводе допущения. Наиболее жестким является предположение о том, что среда оптически толстая. Именно это условие ограничивает обычно применение данного метода. [c.144]

Уравнение (5.33) могло бы быть получено также в предположении о наличии локального термодинамического равновесия в дросселе из условия равенства располагаемой полезной внешней работы теплоте трения — vdp = = dq p. Подставив это значение dq p в выражение Tds = dq p, приходим к уравнению (5.33). [c.174]

Предполагается, что неравновесные состояния системы могут быть охарактеризованы значениями термодинамических функций (температура, давление, энтропия, внутренняя энергия и т. п.) взаимосвязь между которыми определяется уравнениями классической термодинамики. Напомним в связи со сказанным, что в классической термодинамике термодинамические функции определены лишь для равновесных состояний системы. Предположение о возможности распространения представлений классической равновесной термодинамики для описания неравновесных состояний локальных, но макроскопических, т. е. содержащих достаточно большое число частиц, частей всей системы представляет собой некоторый дополнительный постулат, носящий название ги- [c.173]

Из предположения о существовании локального равновесия очевидно, что вводимые для описания неравновесного состояния дополнительные параметры не являются новыми , поскольку они связаны с теми основными параметрами, которые характеризуют равновесное состояние системы. В дальнейшем будет показано, что дополнительные параметры представляют собой производные (по координатам или по времени) от основных параметров. Вследствие этого энтропия S в неравновесном состоянии окажется функцией тех же самых переменных, от которых она зависит в равновесном состоянии системы. Это обстоятельство позволяет существенно облегчить построение термодинамических соотношений для неравновесных состояний. [c.155]

Суть применения законов классической термодинамики к неравновесным системам заключается в предположении локального равновесия внутри малых элементов областей системы. Представление о локальном равновесии позволяет изучать большое число неравновесных систем, в том числе и трибосистемы. При этом все уравнения термодинамики остаются справедливыми по отношению к малым областям и сохраняют общность описываемых ими закономерностей. Так, уравне- [c.113]

Реальным подтверждением высказанного предположения о природе скачкообразной деформации является наличие в микроструктуре материала трещин (см. рис. 6), которые не начинаются непосредственно от излома, а зарождаются в центре поперечного сечения образца, где, вероятно, эффект разницы в температуре больше. Такое поведение может помочь объяснить тот факт, что прочность алюминиевых сплавов при 4 К не выше, чем при 20 К, при этом тенденция к выравниванию свойств при этих двух температурах является следствием локального нагрева, который при столь низкой температуре весьма значителен. [c.160]

В результате, если использовать предположение о локальном термодинамическом равновесии в пределах каждой дбазы,когда в любой точке объема, занятого смесью, для каждой фазы можно определить ее температуру Ti, уравнения состояния, в отличие от гомогенного случая (1.2.4), имеют вид [c.25]

Межфазиый массообмен в контактном элементе происходит между каплями абсорбента и газом, движущимся в прямотоке. Поскольку время пребывания смеси в элементе мало, то фазовое равновесие между абсорбентом и парами воды в газе не успевает установиться. Ранее [5] была предложена модель масоообмена при отсутствии фазового равновесия, в основу которой положено предположение о локальном термодинамическом равновесии на межфазной поверхности. Обозначим через иа массовые концентрации гликоля в абсорбенте, находящемся соответственно в контактном элементе и в слое на тарелке. Соответствуюш,ие концентрации в абсорбенте, поступающем с предыдущей тарелки, и в потоке на выходе элемента обозначим через аз,, и а ]. [c.280]

Дпссииативиая функция и производство энтропии в двухфазной среде с фазовыми переходами. Используем предположение о локальном термодинамическом равиовеспп в пределах фазы, а также допущение об аддитивности внутренней энергии смеси и энтропии смесн по массам входящих в смесь фаз [c.36]

Дальнейшее обобщение и развитие энергетических концепций стали возможны на основе фундаментальных законов термодинамики. Трибосистема с позиций термодинамики необратимых процессов, как отмечалось выше, при определенных условиях является открытой термодинамической системой, обменивающейся энергией и веществом с окружающей средой. Известно, что в термодинамике неравновесных систем в отличие от равновесной термодинамики изучают изменения состояний, протекаюи ,ие с конечными, отличными от нуля скоростями. Предмет исследования - переносы массы, энергии, вызванные различными факторами, называемыми силами. Причиной возникновения потока всегда являются различия в значениях термодинамических сил температуры, давления и концентрации или их функции, т.е. перепады, или градиенты. Поэтому поток теплоты в трибосистеме появляется, если возникает градиент температуры, а поток вещества есть следствие наличия градиента концентрации и т.д. Следовательно, термодинамические силы представляют собой градиенты, характеризующие удаленность трибосистемы от термодинамического равновесия. Суть применения законов классической термодинамики к неравновесным системам заключается в предположении о локальном равновесии внутри малых элементов областей системы. Представление о локальном равновесии позволяет изучать больп1ое число практически важных неравновесных систем, к которым с полным основанием можно отнести и трибосистемы. При этом все уравнения сохраняют свою ценность по отношению к малым областям, а значит, и общность описываемых ими закономерностей. Так, уравнение Гиббса, показываюилее зависимость внутренней энергии U от энтропии S, объема и химических потен- [c.107]

Предположение о локальности пластической зоны, таким образом, означает, что в окружающем вершину трещины линейноупругом поле существует малая пластическая зона. Если же свойства материала, условия нагружения и окружающей среды, а также размеры детали таковы, что образуются большие пластические зоны, то основные предположения механики линейно-упру- [c.63]

В результате интегрирования (2.1), которое до т = проводилоь методом Рунге-Кутта, получается начальная зона полного насыщения, позволяющая при т > решать задачу (1.б)-(1.10) с помощью МГЭ. В МГЭ не делается упрощающих предположений о локальной одномерности течения. Благодаря этому варьирование позволяет в процессе вычислений экспериментально находить диапазон значений Тн<, в котором изменение указанной величины практически не влияет на решение задачи в целом. [c.304]

Изложенное решение задачи о5 упругом состоянии сферического сегмента является, конечно, приближенным. По ходу этого решения мы сделали ряд упрощающих предположений, что и позволило нам. получить окончательный результат в замкнутом виде. Наиболее сущест- венным среди сделанных предположений является предположение о локальном характере деформации, которая спрямляет ребро при переходе от изометрического преобразования к истинной форме оболочки. Это предположение выполняется тем точнее, чем тоньше оболочка. В связи с этим можно утверждать, что полученное решение задачи будет сколь угодно близко к точному в отношении основных величин (максимальный прогиб, максимальные напряжения от изгиба и растяжения-сжатия в срединной поверхности), если оболочка достаточно тонкая, а рассматриваемые деформации значительны. [c.16]

Следует подчеркнуть, что полученные ограничения на длину рассеяния не зависят от каких-либо предположений о локальной природе взаимодействия, так как их вывод основан только на свойстве спектральности. Обобщение на случай ненулевых энергий и на многоканальные процессы можно найти в литературе (см., в частности, работы [367, 368]). Применения изложенных соображений в ядерной физике и в задаче низкоэнергетического рассеяния электронов на атомах рассматриваются во многих работах (см. комментарии к настоящей главе). [c.304]

Многие оптические явления находят удовлетворительное объяснение в предположении, что связь между векторами D и Е (а также между В и Н) локальна во времени и пространстве. Это значит, что вектор D в любой точке пространства г и в любой момент времени t определяется значением вектора Е в той же точке и в тот же момент времени. (То же относится к векторам В и N. В целях сокращения подобные замечания в дальнейшем подразумеваются, а все изложение ведется для векторов D и Е.) Однако для истолкования некоторых явлений предположения о локальной связи недостаточно. Пространственно-временную нелбкальность можно разби-ть на чисто пространственную и чисто временную. Отвлечемся сначала от чисто пространственной нелокальности и учтем нелокальность временную. Среда во всем дальнейшем предполагается однородной. [c.584]

Следует подчеркнуть, что, хотя предположение о локальной коммутативности приводит к тому, что теория поля оказывается РСГ-симметричной, однако для такого вывода необходима только слабая локальная коммутативность. Этот факт важен с принципиальной точки зрения, посколыог относительно просто придумать теорию поля, которая удовлетворяла бы условию слабой лональной коммутативности (но не условию локальной коммутативности) и имела бы нетривиальную - матрицу. Такая теория была бы РСГ-симметрична. Тем самым наблюдаемая в природе РСГ-симметрия не является существенным доводом в пользу гипотезы локальной коммутативности. [c.205]

Заметим, впрочем, что в работе Уберои (1957) указывается на нарушение локальной изотропии в пограничном слое около стенок трубы, а в работе Уберои (1963) подвергается сомнению также и точное выполнение условий локальной изотропности турбулентности в центральной части аэродинамической трубы за решеткой — возможно, это связано с тем, что числа Рейнольдса в этих опытах были недостаточно велики. Впрочем, и в других упоминавшихся выше экспериментах числа Рейнольдса были относительно небольшими. Однако в последние годы благодаря усовершенствованию экспериментальной техники удалось провести ряд измерений спектров турбулентности при больших Re, при которых уже определенно следует ожидать локальной изотропии турбулентных потоков. Полученные при этом результаты оказались подтверждающими теоретические представления о локальной изотропии развитой турбулентности. Так, например, одновременные измерения спектров вертикальной и горизонтальной компонент скорости ветра на 70-метровой метеорологической вышке, выполненные в Институте физики атмосферы АН СССР, привели к значениям отношения одномерных спектральных плотностей г( ) и Ei(k), удовлетворительно согласующимся с предсказаниями, вытекающими из предположения о локальной изотропии (см. ниже стр. 428). Хорошо согласуются с этими предсказаниями и значения отношений структурных функций D (г) и D i (г), построенных по данным измерений пульсаций скорости в морском проливе, выполненных Данном (1965). Напомним также про результаты Кистлера и Вребаловича (1966), о которых упоминалось в сноске на стр. 418. Наконец, специальное внимание проверке локальной изотропии было уделено в работах М. Гибсона (1962, 1963). измерившего с помощью малоинерционного термоанемометра одномерные спектры продольной и поперечной компонент скорости и E ik) в осесимметричной воздушной турбулентной струе с числом Рейнольдса Ud — b- 10 , где d — начальный диаметр струи, U — скорость на оси струи на расстоянии 50d от ее начала (см. рие. 61а). Измеренные в опытах Гибсона спектр внергии Bi(fe) и спектр диссипации энергии t Ei k) почти не перекрывались, так что здесь следовало ожидать не только локальной [c.420]

Предположение о локальности 132, 278, 390 Приближение времени релаксации (т-приближение) 121, 246. 247 для обш ей неравновесной функции распределения 1247—251 и законы сохранения 1327 и локальное сохранение заряда 1261 и правило Матиссена 1323, 324 критика 1313—328 [c.432]

Правило Колера I 263 Правило Матиссепа I 323, 324 Предел Казимира II 133 (с) Предположение о локальности I 32, 278, 390 [c.406]

До сих пор мы ограничивались рассмотрением обратимых процессов. Введем теперь более слабое предположение о локальном термодинамическом равновесии согласно этому предположению, мгновенные значения всех термодинамических функций всегда являются одними и теми же однозначными функциями своих независимых термодинамических пероменных. Хотя состояние среды меняется в пространстве и во времени, термодинамические функции вычисляются так, как если бы в каждой точке имело место термодинамическое равновесие. Чтобы получить уравнения (1.107) и (1.108) для этого более общего случая, пред- [c.48]

Локальную область факторного пространства для проведения эксперимента выбирали, исходя из предположения о наличии в ней экстремума. Это предположение было сделано на основании предварительных экспериментов по исследованию зависимости свойств покрытий от управляющих воздействий. Анализ приведенных выше рис. 1 и 2 показал целесообразность использования в качестве выражения, аппроксимирующего поверхность отклика объекта, полинома второго порядка. Для оценки коэффициентов полинома применялось центральное композиционное рототабель-ное планирование эксперимента. Обработка результатов эксперимента производилась на ЭВМ. [c.88]

Результаты исследований показали, что ЗТВ у всех сталей состоит из двух слоев. Первый слой представляет собой светлую нетравящуюся полосу (белый слой), наблюдаемую и при других видах высокоскоростного локального нагрева (электронно-лучевого, электроискрового и др.). Некоторые исследователи [4] высказывают предположение о том, что одной из причин образования нетравящих-ся белых слоев может быть высокотемпературное насыщение поверхностных слоев стали азотом воздуха. Микротвердость этого слоя значительно выше микротвердости исходного материала. [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...