Теория Ферми

Процесс 3-распада в теории Ферми рассматривается как результат взаимодействия нуклона ядра с электронно-нейтринным полем нуклон переходит в другое состояние (из нейтрона в протон или наоборот) и образуются электрон (позитрон) и антинейтрино (нейтрино). Источниками легких частиц являются нуклоны. [c.150]

Квазичастицы взаимодействуют между собой. В большинстве случаев можно ограничиться парным взаимодействием квазичастиц, к-рое эффективно учитывает и многочастичные взаимодействия частиц и поэтому отличается от взаимодействия свободных нуклонов. В теории ферми-жидкости коллективные возбуждения системы описываются в терминах этого эфф. взаимодействия с помощью ур-ния, учитывающего явно только двухчастичные корреляции и по форме совпадающего с ур-нием приближения случайных фаз. Именно возможность ограничиться двухчастичными корреляциями обусловливает выигрыш при переходе от частиц к квазичастицам. [c.380]

ПЕРВЫЕ ЭТАПЫ РАЗВИТИЯ ТЕОРИИ ФЕРМ [c.219]

Первые этапы развития теории ферм [c.219]

В кинетической теории ферми- и бозе-систем базисными динамическими переменными служат операторы Р ,=а],а,. Соответствующая матрица приводится в разделе 4.1.3. [c.249]

Теория Ферми разделяет проблему определения коэфициента размножения и критических размеров на две части. Первая часть— это расчет коэфициента размножения для бесконечной среды коо, который обычно называется для краткости просто коэфициентом размножения. Он зависит только от геометрии и материалов системы для осуществления цепной реакции (реактора) и дает отношение числа нейтронов на двух последовательных ступенях развития цепной реакции в предположении, что точно такие же материалы, и такая же геометрия простирается по всему бесконечному пространству. [c.89]

Теория ферм развилась прежде всего в связи с потребностями мостостроения и конструирования покрытий общественных и промышленных зданий. Одной из первых в мировой литературе работ по теории мостовых ферм явился труд Д. И. Журавского [1]. [c.194]

Последующие главы первой части посвящены классической кинематике взаимодействий (столкновений и распадов) с образованием двух, трех и многих частиц. При наличии в конечном состоянии лишь двух частиц существует вполне определенная связь между углами их вылета или углом вылета частицы и ее энергией. Характеризующие такую связь соотношения приводятся как в аналитическом, так и в графическом виде. Отдельно рассматриваются частные случаи нерелятивистских взаимодействий и превращений с участием фотонов. При образовании в конечном состоянии трех или. многих частиц связь углов их вылета и энергий не является однозначной, и в этих случаях приходится ограничиться нахождением различных экстремальных соотношений. Рассмотрение угловых и энергетических распределений при множественном образовании частиц производится на основе статистической теории Ферми. Оправданием включения этого раздела в книгу по кинематике может служить [c.5]

Несмотря на успех теории Ферми и возраставшую веру физиков в реальность нейтрино, были необходимы прямые экспериментальные доказательства его существования. [c.70]

Широкую известность получила теория ферми-жидкости Л. Д. Ландау (1956). В этой теории был предсказан ряд новых явлений, в том числе существование так называемого нулевого звука, который после упорных поисков во многих лабораториях мира был, наконец, обнаружен американскими учеными. [c.651]

Теория ферми-жидкост]и. Вторая квантовая жидкость — жидкий Не по своим свойствам не имеет ничего обш его с жидким Не. В частности, при всех достигнутых до сих пор температурах он не является сверхтекучим. Теория, описываюш ая свойства Не ,— теория ферми-жидкости — была создана Л. Д. Ландау в 1956 г. [c.696]

Здесь бп (р) — изменение функции распределения элементарных возбуждений. Формула (7.1) имеет простой физический смысл. Пусть изменение функции распределения сводится к добавлению одного возбуждения с импульсом р. Тогда из (7.1) следует, что ЬЕ = е (р). Таким образом в теории ферми-жидкости энергия элементарного возбуждения определяется как изменение энергии жидкости при добавлении одного возбуждения. Отношение х величины р к скорости возбуждения и дг/др называется эффективной массой возбуждения. Она определяет теплоемкость жидкости при низких температурах [c.696]

В большинстве работ по оптимизации конструкций тип и обшая форма конструкции считаются наперед заданными оптимизации подвергаются лишь некоторые детали. Так, например, если необходимо спроектировать перекрытие некоторого круглого отверстия, то задачу можно свести к оптимальному проектированию свободно опертой трехслойной пластинки с заданной толщиной заполнителя проектировщику остается определить характер изменения суммарной толщины покрывающих пластин в радиальном направлении. Наиболее важным исключением из этого положения служит теория ферм Ми-челла [1], но даже в этом случае тип конструкции (не очень реальный) задается наперед. [c.72]

Из условия экстремальности энтропии при заданной энергии подобно тому, как это было сделано в теории ферми-жидкости Л. Д. Лагчдау [6], можно определить функции распределения и ,j,. Они оказываются ))авными функции Ферми [c.891]

Условие б) хорошо выполняется в полупроводниках и диэлектриках с малым числом свободных электронов, когда взаимодействие между ними мало и может быть учтено как электрон-электронное рассеяппе. В металлах, где число свободных электронов велико, взаимодействие с осн. массой электронов учитывается самосогласованным одноэлектронным потенциалом. Взаимодействие с электронами, находящимися в тонком слое вблизи поверхности Ферми, может быть учтено в рамках теории ферми-жидкости, в к-рой в качестве элементарных возбуждений рассматриваются заряж. квазичастнцы — фермионы, описывающие самосогласованное движение всей системы электронов. Электрон-электронное взаимодействие приводит, как правило, лишь к перенормировке спектра. ИсклЮ Чение составляют кристаллы с узкими зонами, где энергия отталкивания двух электронов на одном узле превышает ширину зоны. Если в таких кристаллах число электронов равно числу атомов, они являются диэлектриками, даже если число мест в зоне (с учётом спина) больше числа атомов. При изменении ширины разрешённой зоны в результате сближения атомов происходит переход к металлич. проводимости (переход Мотта). [c.92]

Важнейшее положение теории ферми-жидкости, созданной Л. Д. Ландау в 1956, состоит в том, что определяющий распределение квазичастиц фермиевский импульс р связан с плотностью числа реальных частиц (атомов жидкости) N/V тем же соотпошеиием, что и в идеальном ферми-газе [c.269]

Здесь o=3/я(p f) , Up — скорость электрона на ио-ьерхности Ферми. Подобное поведение известно в теории ферми-жидкости. Более того, между значениями / и С нри Г ОК имеют место соотношения с коэф., характерными для теории ферми-жидкости. [c.439]

Первые эксперименты по обнаружению Н. Несмотря ва успех теории Ферми, требовались качественно новые подтверждения реальности Н. как частицы. Кроме энергии Н. должно уносить импульс. Первые эксперименты, проведённые в 1936 А, И. Лейпунским, дали лишь слабые указания на неколлинеарность импульсов электрона и конечного ядра в -распаде. В 1938 А. II. Алиханов и А. И. Ллиханян предложили исследовать отдачу ядра в реакции АГ-захвата Ве + е" —> - "LI Vg, в к-рои импульс Li должен быть равен по величине и противо но ложен по направлению импульсу Vj. Эксперимент был осуществлён Дж. Алленом (J. Allen) в 1942, и его результаты оказались в согласии с предсказаниями [2]. [c.259]

Ключ к пониманию О. м. я., а также метода Харг-ри — Фока с эфф. силами дают теория ферми-шидкости Ландау и построенная на её принципах теория конечных ферми-системы (ТКФС) [3]. Основа этих теории — концепция квазичастиц, согласно к-рой в ферми-сис-теме с сильным взаимодействием между частицами существует ветвь одночастичных фермионных возбуждений — квазичастиц, движущихся в ср. поле, создаваемом др. частицами. Если энергия квазичастичного возбуждения невелика, то оно может жить достаточно долго вероятность испытать неупругое столкновение мала из-за действия принципа Паули, резко ограничивающего число допустимых конечных состояний. Свойства таких возбуждений похожи на свойства возбуждения газа невзаимодействующих фермионов, помещённых в потенциальную яму. Так, спин их равен 2, заряды по отношению к электрич. полю равны е для протонной квазичастицы и 0 — для нейтронной. Все эти утверждения следуют из точных законов сохранения. [c.380]

Как выяснилось впоследствии, заряж. лептоияый ток, представленный в теории Ферми одним членом ev, является суммой трёх слагаемых [c.554]

Заряж. адронный ток, представленный в теории Ферми членом.ро/является суммой кварковых токов. К 1.992 известно пять типов кварков [d, е, Ь с электрич. зарядом (в единицах е) Q = — и и, с с Q — + / , из к-рых построены все известные адроны, н предполаг гается существование шестого кварка (i с = -l- /s)-Заряженные кварковые токи, так же как и лептонные токи, обычно записывают в виде суммы трёх слагаемых [c.554]

Несколько теорем, имеющих фундаментальное значение в теории ферм, было сформулировано А. Ф. Мёбиусом (А. F. Mobius, 1790—1868), профессором астрономии Лейпцигского университета. В своем учебнике статики ) Мёбиус рассматривает задачу равновесия системы стержней, соединенных между собой шарнирами, и показывает, что если общее число шарниров в такой системе равно п, то для получения из соединяющих эти шарниры стержней жесткой неизменяемой системы нужно иметь не менее 2п—3 стержней в плоской системе и не менее Зи—6 стержней в случае пространственной системы. При этом Мёбиус указывает и на возможность исключительных случаев, когда система с 2п—3 стержнями может оказаться не абсолютно жесткой, допуская возможность малых относительных перемещений шарниров. Исследуя подобные исключительные случаи, он находит,. что детерминант системы уравнений равновесия для узлов таких ферм обращается в нуль. Отсюда он заключает, что если из системы, обладающей числом стержней, необходимым для того, чтобы она была жесткой, устранить один из этих стержней, например стер- [c.364]

Помимо изотопа Не квантовыми свойствами обладает и изотоп Не . Последний, однако, прищипиально отличается по своим свойствам от Не , не обращаясь, в частности, даже при температурах порядка тысячных долей градуса в сверхтекучее состояние. Теория этой квантовой жидкости была построена Л. Д. Ландау (теория ферми-жидкости) и имеет аналогию с анализом поведения электронов в металлах. [c.305]

Рис. 8.1. Зависимость полных потерь энергии частицы в кремнии, нормированных на плато Ферми WF (формула (8.8)), от лоренц-фактора частицы. Кривая Л соответствует теории Бора ((8.7) или (8.13)), кривая теории Ферми ((8.7) и (8.8)). Кривые В перехода от кривой Б к кривой А соответствуют пластинам конечных толщин мкм, 2=0,2 мкм, 7 р=550 гз=0,3мкм,

Сюда же можно отнести теорию ферми-жидкости Ландау [5] вместе с ее приложениями к теории ядра (теория Мигдала [7]). Хотя применимость этих теорий и не ограничена требованием разреженности самой системы, они дают описание лишь слабо возбужденных состояний вещества, когда разреженным может считаться газ элементарных [c.270]

Весьма важным в принципиальном отпошепии результатом является то, что граничный имнульс р имеет смысл и в случае неидеального газа, хотя отдельные частицы газа в этом случае уже не находятся в определенном квантовом состоянии. Определением имиульса Ра в этом случае является значенпе р, при к-ром среднее число заполнения Пр имеет скачок. Хотя величина скачка в этом случае оказывается меньше единицы (в идеальном газе при Г = О Пр = 1 при р sg Ро и Пр = О нри р > Ро), но положение скачка, как оказывается, остается прежним, т. е. значение ро не зависит от взаимодействия. В микросконич. теории Ферми жидкости этот результат доказывается без предположения о слабости взаимодействия. Снектр возбуждений неидеального газа имеет такой же характер, что и в случае идеального газа, с той лишь разницей, что эффективная масса отличается от массы свободных частиц на величину а . Более существенно, что появляется конечное затухание возбуждений, которое имеет порядок величины аЧ о (р — Po) lp i- [c.296]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...