Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Общие соотношения

Исходя из теоретических рассуждений, основанных на кинетической теории газов, Ван-дер-Ваальс предположил, что параметры в уравнении состояния для бинарной смеси могут быть выражены общим соотношением  [c.223]

Так как скоростные напоры в баках пренебрежимо малы v l2g О н Пд/2 я 0), получаем общее соотношение  [c.151]

В случае симметричной модели связь мем ду частотами может быть как синхронной, так и асинхронной, л шь бы удовлетворялось общее соотношение (3.28). Таким образом, в общем случае токи электромеханических преобразователей Относятся к периодическим функциям времени, включая нулевую частоту (случай постоянного тока). Вследствие линейности обобщенной модели ана-  [c.65]


ОБЩИЕ СООТНОШЕНИЯ МЕЖДУ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИМИ  [c.89]

В обратном же предельном случае сильной шероховатости (d Уо) снова можно установить некоторые общие соотношения. Говорить о вязком подслое в этом случае, очевидно, нельзя. Вокруг выступов шероховатости будет происходить турбулентное движение, характеризующееся величинами р, а, d вязкость V, как обычно, не должна входить явно. Скорость этого движения— порядка величины о —единственной имеющейся в нашем распоряжении величины с размерностью скорости. Таким образом, мы видим, что в потоке, текущем вдоль шероховатой поверхности, скорость делается малой ( у ) на расстояниях у d вместо у уь, как это было при течении вдоль гладкой поверхности. Отсюда ясно, что распределение скоростей будет определяться формулой, получающейся из (42,7) заменой v/v на d,  [c.249]

При выводе уравнений звуковой волны в 64 предполагалось, что волна распространяется в однородной среде. В частности, плотность среды ро и скорость звука в ней с рассматривались как постоянные величины. Имея в виду получить некоторые общие соотношения, применимые и в общем случае произвольной неоднородной среды, выведем предварительно уравнение распространения звука в такой среде.  [c.410]

Если 7 не зависит от ф и 0 (равномерный поток), то из этого общего соотношения следует, что  [c.45]

Мы не будем более конкретизировать общие соотношения (61.5)— (61.8), связывающие положение объекта и его изображений, поскольку они в формальном отношении полностью совпадают с законами, справедливыми для любой оптической системы. Последние будут детально анализироваться в главах XII—XIV, а здесь мы ограничимся констатацией указанной аналогии. Для удобства  [c.251]

До СИХ пор предполагалось, что излучение квантового генератора, отвечающее какому-либо собственному колебанию резонатора, монохроматично. В действительности же каждая такая спектральная компонента излучения лазера имеет малую, но конечную ширину. На протяжении курса неоднократно подчеркивалось, что строго монохроматическое колебание возможно лишь при бесконечной его продолжительности. Существует общее соотношение между длительностью Т волнового цуга и шириной его спектра бсо (см. 21)  [c.800]

Некоторые общие соотношения. Пусть п — число фотонов в некотором состоянии, характеризующемся энергией < > — среднее число фотонов в рассматриваемом состоянии. Усреднение подразумевается либо по многим одинако-  [c.293]

Полагая разность энтропий жидкости, проходящей через капилляр, и жидкости, производящей работу на обратном пути от верхнего уровня до нижнего, равной Д S, Г. Лондон получает общее соотношение  [c.804]

Приведенные в этой главе общие соотношения широко используются в неравновесной статистической физике как для общетеоретических выводов, так и в конкретных микроскопических расчетах обобщенных восприимчивостей и кинетических коэффициентов ( ).  [c.182]


Термодинамика, как это уже подчеркивалось в гл. 1, не определяет численных значений физических свойств вещества, но зато устанавливает общие соотношения, связывающие между собой различные свойства вещества. Благодаря этому по одному из известных свойств вещества, измеренному, например, во время опыта, можно вычислить значения ряда других физических свойств и тем самым существенно уменьшить объем экспериментальных исследований и, следовательно, сделать их более экономичными. Кроме того, с помощью указанных общих соотношений можно выявить состояния, в которых те или иные из физических свойств имеют наиболее подходящие для различных целей, т. е. оптимальные, значения, а также прогнозировать поведение веществ в тех или иных конкретных условиях. Из сказанного становится ясным значение дифференциальных уравнений термодинамики в частных производных.  [c.118]

Легко убедиться, что правило прямолинейного диаметра является следствием общего соотношения (8.20), выражающего симметричность пограничной. кривой на плоскости Т—V вблизи критической точки.  [c.265]

Поступательно-вращательное течение газа. При стационарном поступательно-вращательном движении вязкого газа по трубе, так же как и при поступательном течении, справедливо общее соотношение (9.18), выражающее закон сохранения энергии. Так как при рассматриваемом течении квадрат полной скорости равняется  [c.327]

Согласно общим соотношениям термодинамики необратимых процессов локальное производство энтропии в рассматриваемом случае должно выражаться соотношением  [c.344]

Составим выражение для диссипативной функции вязкой и теплопроводящей жидкости. Согласно общим соотношениям термодинамики необратимых процессов в рассматриваемом случае диссипативная функция  [c.355]

Между скачками термодинамических функций AS и ДУ, отвечающих этому переходу, существуют важные общие соотношения. Чтобы их получить, продифференцируем обе стороны соотношения  [c.256]

Найдите общие соотношения для скоростей, индуцированных нестационарной косой подковообразной вихревой системой, в случае изменения напряженности (циркуляции) присоединенного вихря по гармоническому закону.  [c.248]

Выведите общие соотношения для индуцированных скоростей дискретного подковообразного вихря в случае малых чисел Струхаля, т. е. при небольшой частоте колебаний напряженности присоединенного вихря (р =рЬ/Уос 0). Найдите числовые значения безразмерных функций, определяющих инду-  [c.248]

Выразите потенциал возмущенных скоростей через производные по соответствующим кинематическим параметрам гармонических колебаний крыла.  [c.257]

С целью определения суммарных производных устойчивости комбинации корпус — оперение воспользуемся общими соотношениями для нормальной силы и продольного демпфирующего момента  [c.184]

Коэффициент этого момента для летательного аппарата с несущими поверхностями, установленными под нулевым углом к оси корпуса, определяется общим соотношением  [c.277]

Импульс единицы объема ри есть вектор. Векторное уравнение баланса импульса можно разложить на три уравнения баланса проекций импульса на оси Рассмотрим проекцию импульса на одну из осей puj. Величина puj есть скаляр. Для нее могут быть применены общие соотношения закона сохранения (1.1) и (1.1а).  [c.23]

Для перехода от общих соотношений (1.1) и (1.1а) к уравнению закона сохранения энергии необходимо принять А = р е — полная энергия единицы объема J = Е (J = ) — плотность потока энергии - pg Ui + qy, где pu/ g/ — мощность внешней массовой силы (силы тяжести), которая в нашем рассмотрении выступает как источник энергии (в невесомости эта часть = 0) q у — внутренние источники тепла (эта часть актуальна, например, для электропроводных жидкостей).  [c.29]

Итак, в бинарной смеси (при отсутствии гомогенных химических реакций) выполняются общие для сплошных сред законы сохранения массы, импульса и энергии, а также закон сохранения массы компонента (уравнение диффузии). Совокупность уравнений, выражающих законы сохранения для бинарных смесей, дана (с использованием общего соотношения (1.1) или (1.1 а)) в табл. 1.1 и 1.2.  [c.35]


Запишем для этого объема общее соотношение законов сохранения в интегральной форме  [c.47]

Таким образом, при стягивании объема AF(h" +h ) к плоской поверхности из общего соотношения законов сохранения получаем  [c.48]

Принимая во внимание, что = = й, можно общее соотношение  [c.118]

В случае симметричных цепочек со структурой звеньев, отличной от рассмотренной нами, полоса пропускания будет определяться общим соотношением 1 + Zx/Z21 1.  [c.306]

Величину вязкости удлинения для ньютоновских жидкостей впервые определил Трутоп [4], и поэтому вязкость удлинения часто называют вязкостью Трутона. Для ньютоновских жидкостей вязкость удлинения постоянна и равна утроенной вязкости. Поскольку ньютоновскому уравнению состояния удовлетворяют все простые жидкости с затухающей памятью в предельном случае медленных течений, вязкость удлинения и вискозиметрическая вязкость связаны следующим общим соотношением  [c.193]

Согласно Гелл-Манну и Нишидзиме, электрический заряд странных частиц определяется не соотношением (IX.28), а более общим соотношением  [c.364]

Рассмотрим теперь вопрос о том, каким образом влияет наличие процессов с большим временем релаксации (для определенности будем говорить о химическр.х реакциях) на распространение звука в жидкости. Для этого можно было бы исходить из уравнения движения вязкой жидкости с определяемым фор.мулой (81,6). Проще, однако, рассматривать движенно формально как не вязкое, по с давлением р, определяющимся не уравнением состояния, а полученными здесь формула . . Тогда все известные нам уже из 64 общие соотношения остаются формально применимыми. В частности, связь волнового век-  [c.437]

Вернемся к изучению стационарного движения и применим полученные выше общие соотношения к политропиому газу. Подставив (83,11) в (83,3), найдем, что максимальная скорость стационарного вытекания равна  [c.448]

Выведем общее соотношение между угловыми скоростями колес и рукоятки по отношению к основанию механизма в случаях внешнего и внутреннего зацепления. На рисунке все угловые скорости показаны в направлении по часовой стрелке знак в дальнейшем покажет истинное направление вращегшй. Угловая скорость рукоятки обозначена через Й.  [c.317]

Установим некоторые общие соотношения для перемещений. Продифференцируем (1.26) (первое — по х, второе — п у, третье — по г). После сложения при х=у = 2 = сопз1 получим  [c.22]

Полученные общие соотношения применимы к любым не-аднабатическим скачкам давления вне зависимости от меха-  [c.228]

Формулы такого типа иногда называют формулами Грина — Кубо для коэффициентов переноса. Они, как и приведенные ниже формулы для брауновского движения (см. также формулу Найквиста в 22), являются частными формами записи весьма общего соотношения между флуктуационными и диссипативными характеристиками систем — так называемой флуктуационно-диссипа-ционной теоремы.  [c.47]

Полученное соотношение представляет собой флуктуационно-дис-сипационную теорему. Соответствующие общие соотношения называют формулами Кэллена—Вельтона. Эта теорема связывает флуктуационные свойства системы (корреляционную функцию) с ее диссипативными свойствами (мнимая часть восприимчивости).  [c.83]

Частным видом равновесия изолированной системы является случай, когда энтропия и, само собой разумее тся, объем системы не меняется в процессе установления равновесия, сохраняя неизменное значение 5 (поскольку в состоянии равновесия энтропия изолированной системы максимальна, то 5 — S ,ax). Что касается внутренней энергии системы, то она в процессе установления равновесия будет уменьшаться и в состоянии равновесия достигнет минимального значения. Чтобы доказать это, предположим для простоты, что рассматриваемая система состоит из двух частей, одна из которых находится в состоянии равновесия, а другая, наоборот, неравновесна, однако имеет неизменные значения энтропии и объема. Если р и Т —давление и температура первой части, то для второй части системы будет справедливо общее соотношение (3.31), которое, если учесть, что 6G = О примет вид  [c.110]

Доказательство этого условия прямо вытекает из общего соотношения (3.31), которое в переменных р, I в случае L == Q, G = onst приводится к виду  [c.111]

Третья группа работ основывается на предложенном Р. Дайслером /283/ более общем соотношении для турбулентной вязкости  [c.31]

Общее соотношение для средневзвешенной турбулентной вязкости опреденяется из анализа числа Рейнольдса (1.1) /33 - 56/. Число Рейнольдса является безразмерным параметром, знаменатель которого представляет собой коэффициент молекулярной вязкости, а числитель должен быть коэффициентом турбулентной вязкости, проявляющим себя только при турбулентном движении, т.е.  [c.59]

Рассмотрите общее соотношение для разности давлений на верхней и нижней сторонах несущей поверхносзн, обтекаемой неустановившимся линеаризованным потоком, в функции погонной интенсивности присоединеннь х вихрен у — = —d TIdx. Представьте в виде рядов по степеням малых кинематических параметров выражения для коэффициента разности давлений txp = /j — н погонной интенсивности у и найдите зависимость между соответствующими прс/изводными Ар и 7 от кинематических параметров.  [c.247]


Смотреть страницы где упоминается термин Общие соотношения : [c.202]    [c.187]    [c.89]    [c.101]    [c.211]    [c.135]   
Смотреть главы в:

Гидродинамика и теплообмен при парообразовании издание 3  -> Общие соотношения

Сопротивление материалов Учебное пособие  -> Общие соотношения

Зеркальная рентгеновская оптика  -> Общие соотношения

Новые спектральные приборы принципы работы  -> Общие соотношения

Труды по теоретической физике и воспоминания Том1  -> Общие соотношения

Труды по теоретической физике и воспоминания Том1  -> Общие соотношения

Труды по теоретической физике и воспоминания Том1  -> Общие соотношения

Труды по теоретической физике и воспоминания Том1  -> Общие соотношения

Труды по теоретической физике и воспоминания Том1  -> Общие соотношения

Автомобильный справочник Том 1  -> Общие соотношения

Введение в статистическую оптику  -> Общие соотношения

Динамика вихревых структур  -> Общие соотношения

Акустика слоистых сред  -> Общие соотношения

математическая теория пластичности  -> Общие соотношения

математическая теория пластичности  -> Общие соотношения

математическая теория пластичности  -> Общие соотношения

математическая теория пластичности  -> Общие соотношения

математическая теория пластичности  -> Общие соотношения



ПОИСК



Введение. Общие термодинамические соотношения

Взаимности соотношения, общие

Взаимности соотношения, общие для тепловых нейтронов

Взаимности соотношения, общие одиоскоростная

Взаимности соотношения, общие применения

Волны в упругих средах. Общие соотношения

Вывод общего соотношения

Вывод общего соотношения между вариациями произвольных постоянных из уравнений, приведенных в предыдущем отделе

Гамильтон. Об общем методе в динамике, посредством которого изучение движений всех свободных систем притягивающихся или отталкивающихся точек сводится к отысканию и дифференцированию одного центрального соотношения или характеристической функции (перевод Л. С. Полака)

Задание соотношений между классами и общих правил проектирования

Линеаризация. Общие соотношения, граничные условия, условия сопряжения

Линейное волновое уравнение волновая терминология. . Общее линейное уравнение дисперсионное соотношение

МАГНИТНЫЕ ЛИНЗЫ Общие свойства и соотношения

Модификации общих соотношений при описании поведения различных материалов

Некомпенсированная теплота и сродство. Общие соотношения

О принципах упрощения общих нелинейных соотношений механики деформируемого тела. Начальный вариант приближенных уравнений сплошности и выражений для векторов изменения кривизны

О свойствах соотношений общей плоской задачи теории идеальной пластичности

Об общих соотношениях теории идеальной пластичности и статики сыпучей среды

Общая формулировка принципа подчинения. Основные уравнеФормальные соотношения

Общее выражение для адмитанса и соотношения симметрии

Общее решение. Переходный процесс и установившиеся колебания Импеданс и угол сдвига фазы. Энергетические соотношения. Электромеханическая вынуждающая сила. Импеданс движения. Пьезоэлектрические кристаллы Действие непериодических сил

Общее решение. Энергетические соотношения Вынужденные колебания

Общее соотношение для расчета сопротивления

Общее соотношение между двумя состояниями равновесия

Общее соотношение статики

Общее уравнение. Простое гармоническое движение. Нормальные моды колебаний. Энергетические соотношения. Случай малой связи Случай резонанса. Передача энергии. Вынужденные колебания. Резонанс и нормальные моды колебания. Движение при переходных процессах Задачи

Общие гидродинамические уравнения для течения жидкостей в пористой среде Основные гидродинамические соотношения

Общие замечания. Особенность кинематических соотношений

Общие исходные соотношения

Общие положения и исходные соотношения

Общие понятия и соотношения

Общие понятия и соотношения. Истечение паров и газов через суживающиеся сопла

Общие расчетные соотношения

Общие сведения. Кинематические и силовые соотношения

Общие соотношения Основные кинематические гипотезы и соотношения

Общие соотношения выносливости для гладких материалов

Общие соотношения для вычисления характеристик устойчивости

Общие соотношения для коэффициента поглощения в одноэлектроином приближении

Общие соотношения для осесимметричной задачи теории упругости

Общие соотношения для смешивающихся потоков. — Распределение скоростей при смешении потоков

Общие соотношения для усталостной прочности гладких образцов из алюминиевых сплавов при осевом нагружении

Общие соотношения для ферромагнитного резонанса

Общие соотношения для функций безопасности

Общие соотношения и определения

Общие соотношения между перемещениями и деформациями для тонких оболочек

Общие соотношения между термодинамическими свойствами

Общие соотношения плоской теории упругости

Общие соотношения теории изгиба пластин

Общие соотношения теории ползучести неоднородностареющих тел

Общие соотношения. Закон сохранения интегрального импуль. 5.2. Изменение формы импульса при полном внутреннем отражении от границы двух однородных сред

Общие соотношения. Истечение несжимаемых жидкостей

Общие термодинамические соотношения

Общие условия равновесия. Общее соотношение статики

Общие энергетические соотношения и критерии разрушения

Общий случай, когда стороны 2, 2с прямоугольника с неодинаковой упругостью находятся между собой в любом соотношении

Основные соотношения теории тонких оболочек ш общие принципы построения матрицы жесткости элемента

Плоские трёхзвенные механизмы. Непосредственная передача движения центроидной парой. Построение центроид по заданному закону передачи. Эллиптические колёса. Рулевой привод. Общий случай передачи. Силы взаимодействия в центроидной паре. Соотношение моментов

Принцип Даламбера и общее соотношение динамики

Р-5 Глава VI. Гидравлические сопротивления по длине Общие соотношения

Равновесная термодинамика Принципы экстремумов и общие термодинамические соотношения

Свойства уравнений плоского и осесимметричного течений (Соотношения совместности. Краевая задача неустановившегося плоского течения. Частные условия текучести. Об уравнениях краевой задачи осесимметричного неустановившегося течения. Краевая задача плоского установившегося течения. Общая начальнокраевая задача плоского течения)

Связь односторонняя, общее соотношение импульсивного движения

Соотношение линейной теории упругости и общей теории упругости

Соотношения между напряжениями и деформациями и общие уравнения теории упругости

Соотношения теории оболочек в координатах общего вида

Сопротивления движению в напорных круглых водоводах Общие соотношения

Теплоты реакций. Общие соотношения

Ударные волны. Общие соотношения

Учёт трения. Круг трения. Соотношение сил. Общий случай нагрузки вала на двух опорах. Трение в подпятниках

Ц Глава V. Механическая энергия потока jg, 1. Общие соотношения



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте