Общие соотношения

Исходя из теоретических рассуждений, основанных на кинетической теории газов, Ван-дер-Ваальс предположил, что параметры в уравнении состояния для бинарной смеси могут быть выражены общим соотношением [c.223]

Так как скоростные напоры в баках пренебрежимо малы v l2g О н Пд/2 я 0), получаем общее соотношение [c.151]

В случае симметричной модели связь мем ду частотами может быть как синхронной, так и асинхронной, л шь бы удовлетворялось общее соотношение (3.28). Таким образом, в общем случае токи электромеханических преобразователей Относятся к периодическим функциям времени, включая нулевую частоту (случай постоянного тока). Вследствие линейности обобщенной модели ана- [c.65]

ОБЩИЕ СООТНОШЕНИЯ МЕЖДУ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИМИ [c.89]

В обратном же предельном случае сильной шероховатости (d Уо) снова можно установить некоторые общие соотношения. Говорить о вязком подслое в этом случае, очевидно, нельзя. Вокруг выступов шероховатости будет происходить турбулентное движение, характеризующееся величинами р, а, d вязкость V, как обычно, не должна входить явно. Скорость этого движения— порядка величины о —единственной имеющейся в нашем распоряжении величины с размерностью скорости. Таким образом, мы видим, что в потоке, текущем вдоль шероховатой поверхности, скорость делается малой ( у ) на расстояниях у d вместо у уь, как это было при течении вдоль гладкой поверхности. Отсюда ясно, что распределение скоростей будет определяться формулой, получающейся из (42,7) заменой v/v на d, [c.249]

При выводе уравнений звуковой волны в 64 предполагалось, что волна распространяется в однородной среде. В частности, плотность среды ро и скорость звука в ней с рассматривались как постоянные величины. Имея в виду получить некоторые общие соотношения, применимые и в общем случае произвольной неоднородной среды, выведем предварительно уравнение распространения звука в такой среде. [c.410]

Если 7 не зависит от ф и 0 (равномерный поток), то из этого общего соотношения следует, что [c.45]

Мы не будем более конкретизировать общие соотношения (61.5)— (61.8), связывающие положение объекта и его изображений, поскольку они в формальном отношении полностью совпадают с законами, справедливыми для любой оптической системы. Последние будут детально анализироваться в главах XII—XIV, а здесь мы ограничимся констатацией указанной аналогии. Для удобства [c.251]

До СИХ пор предполагалось, что излучение квантового генератора, отвечающее какому-либо собственному колебанию резонатора, монохроматично. В действительности же каждая такая спектральная компонента излучения лазера имеет малую, но конечную ширину. На протяжении курса неоднократно подчеркивалось, что строго монохроматическое колебание возможно лишь при бесконечной его продолжительности. Существует общее соотношение между длительностью Т волнового цуга и шириной его спектра бсо (см. 21) [c.800]

Некоторые общие соотношения. Пусть п — число фотонов в некотором состоянии, характеризующемся энергией < > — среднее число фотонов в рассматриваемом состоянии. Усреднение подразумевается либо по многим одинако- [c.293]

Полагая разность энтропий жидкости, проходящей через капилляр, и жидкости, производящей работу на обратном пути от верхнего уровня до нижнего, равной Д S, Г. Лондон получает общее соотношение [c.804]

Приведенные в этой главе общие соотношения широко используются в неравновесной статистической физике как для общетеоретических выводов, так и в конкретных микроскопических расчетах обобщенных восприимчивостей и кинетических коэффициентов ( ). [c.182]

Термодинамика, как это уже подчеркивалось в гл. 1, не определяет численных значений физических свойств вещества, но зато устанавливает общие соотношения, связывающие между собой различные свойства вещества. Благодаря этому по одному из известных свойств вещества, измеренному, например, во время опыта, можно вычислить значения ряда других физических свойств и тем самым существенно уменьшить объем экспериментальных исследований и, следовательно, сделать их более экономичными. Кроме того, с помощью указанных общих соотношений можно выявить состояния, в которых те или иные из физических свойств имеют наиболее подходящие для различных целей, т. е. оптимальные, значения, а также прогнозировать поведение веществ в тех или иных конкретных условиях. Из сказанного становится ясным значение дифференциальных уравнений термодинамики в частных производных. [c.118]

Легко убедиться, что правило прямолинейного диаметра является следствием общего соотношения (8.20), выражающего симметричность пограничной. кривой на плоскости Т—V вблизи критической точки. [c.265]

Поступательно-вращательное течение газа. При стационарном поступательно-вращательном движении вязкого газа по трубе, так же как и при поступательном течении, справедливо общее соотношение (9.18), выражающее закон сохранения энергии. Так как при рассматриваемом течении квадрат полной скорости равняется [c.327]

Согласно общим соотношениям термодинамики необратимых процессов локальное производство энтропии в рассматриваемом случае должно выражаться соотношением [c.344]

Составим выражение для диссипативной функции вязкой и теплопроводящей жидкости. Согласно общим соотношениям термодинамики необратимых процессов в рассматриваемом случае диссипативная функция [c.355]

Между скачками термодинамических функций AS и ДУ, отвечающих этому переходу, существуют важные общие соотношения. Чтобы их получить, продифференцируем обе стороны соотношения [c.256]

Найдите общие соотношения для скоростей, индуцированных нестационарной косой подковообразной вихревой системой, в случае изменения напряженности (циркуляции) присоединенного вихря по гармоническому закону. [c.248]

Выведите общие соотношения для индуцированных скоростей дискретного подковообразного вихря в случае малых чисел Струхаля, т. е. при небольшой частоте колебаний напряженности присоединенного вихря (р =рЬ/Уос 0). Найдите числовые значения безразмерных функций, определяющих инду- [c.248]

Выразите потенциал возмущенных скоростей через производные по соответствующим кинематическим параметрам гармонических колебаний крыла. [c.257]

С целью определения суммарных производных устойчивости комбинации корпус — оперение воспользуемся общими соотношениями для нормальной силы и продольного демпфирующего момента [c.184]

Коэффициент этого момента для летательного аппарата с несущими поверхностями, установленными под нулевым углом к оси корпуса, определяется общим соотношением [c.277]

Импульс единицы объема ри есть вектор. Векторное уравнение баланса импульса можно разложить на три уравнения баланса проекций импульса на оси Рассмотрим проекцию импульса на одну из осей puj. Величина puj есть скаляр. Для нее могут быть применены общие соотношения закона сохранения (1.1) и (1.1а). [c.23]

Для перехода от общих соотношений (1.1) и (1.1а) к уравнению закона сохранения энергии необходимо принять А = р е — полная энергия единицы объема J = Е (J = ) — плотность потока энергии - pg Ui + qy, где pu/ g/ — мощность внешней массовой силы (силы тяжести), которая в нашем рассмотрении выступает как источник энергии (в невесомости эта часть = 0) q у — внутренние источники тепла (эта часть актуальна, например, для электропроводных жидкостей). [c.29]

Итак, в бинарной смеси (при отсутствии гомогенных химических реакций) выполняются общие для сплошных сред законы сохранения массы, импульса и энергии, а также закон сохранения массы компонента (уравнение диффузии). Совокупность уравнений, выражающих законы сохранения для бинарных смесей, дана (с использованием общего соотношения (1.1) или (1.1 а)) в табл. 1.1 и 1.2. [c.35]

Запишем для этого объема общее соотношение законов сохранения в интегральной форме [c.47]

Таким образом, при стягивании объема AF(h" +h ) к плоской поверхности из общего соотношения законов сохранения получаем [c.48]

Принимая во внимание, что = = й, можно общее соотношение [c.118]

В случае симметричных цепочек со структурой звеньев, отличной от рассмотренной нами, полоса пропускания будет определяться общим соотношением 1 + Zx/Z21 1. [c.306]

Величину вязкости удлинения для ньютоновских жидкостей впервые определил Трутоп [4], и поэтому вязкость удлинения часто называют вязкостью Трутона. Для ньютоновских жидкостей вязкость удлинения постоянна и равна утроенной вязкости. Поскольку ньютоновскому уравнению состояния удовлетворяют все простые жидкости с затухающей памятью в предельном случае медленных течений, вязкость удлинения и вискозиметрическая вязкость связаны следующим общим соотношением [c.193]

Согласно Гелл-Манну и Нишидзиме, электрический заряд странных частиц определяется не соотношением (IX.28), а более общим соотношением [c.364]

Рассмотрим теперь вопрос о том, каким образом влияет наличие процессов с большим временем релаксации (для определенности будем говорить о химическр.х реакциях) на распространение звука в жидкости. Для этого можно было бы исходить из уравнения движения вязкой жидкости с определяемым фор.мулой (81,6). Проще, однако, рассматривать движенно формально как не вязкое, по с давлением р, определяющимся не уравнением состояния, а полученными здесь формула . . Тогда все известные нам уже из 64 общие соотношения остаются формально применимыми. В частности, связь волнового век- [c.437]

Вернемся к изучению стационарного движения и применим полученные выше общие соотношения к политропиому газу. Подставив (83,11) в (83,3), найдем, что максимальная скорость стационарного вытекания равна [c.448]

Выведем общее соотношение между угловыми скоростями колес и рукоятки по отношению к основанию механизма в случаях внешнего и внутреннего зацепления. На рисунке все угловые скорости показаны в направлении по часовой стрелке знак в дальнейшем покажет истинное направление вращегшй. Угловая скорость рукоятки обозначена через Й. [c.317]

Установим некоторые общие соотношения для перемещений. Продифференцируем (1.26) (первое — по х, второе — п у, третье — по г). После сложения при х=у = 2 = сопз1 получим [c.22]

Полученные общие соотношения применимы к любым не-аднабатическим скачкам давления вне зависимости от меха- [c.228]

Формулы такого типа иногда называют формулами Грина — Кубо для коэффициентов переноса. Они, как и приведенные ниже формулы для брауновского движения (см. также формулу Найквиста в 22), являются частными формами записи весьма общего соотношения между флуктуационными и диссипативными характеристиками систем — так называемой флуктуационно-диссипа-ционной теоремы. [c.47]

Полученное соотношение представляет собой флуктуационно-дис-сипационную теорему. Соответствующие общие соотношения называют формулами Кэллена—Вельтона. Эта теорема связывает флуктуационные свойства системы (корреляционную функцию) с ее диссипативными свойствами (мнимая часть восприимчивости). [c.83]

Частным видом равновесия изолированной системы является случай, когда энтропия и, само собой разумее тся, объем системы не меняется в процессе установления равновесия, сохраняя неизменное значение 5 (поскольку в состоянии равновесия энтропия изолированной системы максимальна, то 5 — S ,ax). Что касается внутренней энергии системы, то она в процессе установления равновесия будет уменьшаться и в состоянии равновесия достигнет минимального значения. Чтобы доказать это, предположим для простоты, что рассматриваемая система состоит из двух частей, одна из которых находится в состоянии равновесия, а другая, наоборот, неравновесна, однако имеет неизменные значения энтропии и объема. Если р и Т —давление и температура первой части, то для второй части системы будет справедливо общее соотношение (3.31), которое, если учесть, что 6G = О примет вид [c.110]

Доказательство этого условия прямо вытекает из общего соотношения (3.31), которое в переменных р, I в случае L == Q, G = onst приводится к виду [c.111]

Третья группа работ основывается на предложенном Р. Дайслером /283/ более общем соотношении для турбулентной вязкости [c.31]

Общее соотношение для средневзвешенной турбулентной вязкости опреденяется из анализа числа Рейнольдса (1.1) /33 - 56/. Число Рейнольдса является безразмерным параметром, знаменатель которого представляет собой коэффициент молекулярной вязкости, а числитель должен быть коэффициентом турбулентной вязкости, проявляющим себя только при турбулентном движении, т.е. [c.59]

Рассмотрите общее соотношение для разности давлений на верхней и нижней сторонах несущей поверхносзн, обтекаемой неустановившимся линеаризованным потоком, в функции погонной интенсивности присоединеннь х вихрен у — = —d TIdx. Представьте в виде рядов по степеням малых кинематических параметров выражения для коэффициента разности давлений txp = /j — н погонной интенсивности у и найдите зависимость между соответствующими прс/изводными Ар и 7 от кинематических параметров. [c.247]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...