Эффект сплошной среды

Формула (4.21) для флуктуаций плотности явно наводит на мысль, что рассеяние рентгеновских лучей на малые углы можно рассматривать как эффект сплошной среды, не связанный с вкладами отдельных атомов. Например, следуя формуле (4.19) и аппроксимируя сумму в правой части (4.18) непрерывной функцией п (К, [c.159]

Как показывает опыт, деформация сплошной среды неразрывно связана с распределением температуры при этом изменяющееся во времени поле деформаций вызывает изменение поля температуры и наоборот. Построение теорий сплошной среды, учитывающих эффект взаимного влияния температурного и деформационного полей, возможно лишь с привлечением общих законов термодинамики и дополнительных феноменологических гипотез. [c.50]

Рассмотрим задачи, в которых существенную роль играет временная переменная / к этим задачам относятся задачи динамики сплошных сред, а также задачи расчета медленно развивающихся во времени процессов, инерционными эффектами в которых можно пренебречь. К последнему классу задач относятся, например, квазистатические задачи вязкоупругости, задачи о расчете неуста-новившихся температурных полей. [c.212]

Подразумевается, что скорость v точек среды совпадает с производной и от ее смещения. Подчеркнем, однако, что отождествление этих двух величин отнюдь не является чем-то само собой разумеющимся. В кристаллах вектор и представляет собой смещение узлов решетки скорость же v определяется в механике сплошных сред как импульс единицы массы вещества. Равенство v = и справедливо, строго говоря, лишь для идеальных кристаллов, где в каждом узле решетки (и только в них) находится по атому. Если же кристалл содержит дефекты (незаполненные узлы — вакансии, или же, напротив, лишние атомы в междоузлиях), то перенос массы относительно решетки (т. е. отличный от нуля импульс) может существовать и в недеформированной решетке — за счет диффузии дефектов сквозь решетку . Отождествление v и и подразумевает пренебрежение этими эффектами — в связи с медленностью диффузии или малой концентрацией дефектов. [c.124]

Пособие написано на основе спецкурса, читаемого авторами на физическом факультете МГУ, и содержит материал, отражающий современное состояние важного раздела механики сплошных сред. Наряду с традиционными включены вопросы, получившие интенсивное развитие в последние годы. Подробно рассмотрены эволюция конечных возмущений в сплошной среде, взаимодействие и устойчивость ударных волн разобраны особенности распространения ударных волн в термодинамически неравновесных газах и твердых телах обсуждаются физические эффекты, сопровождающие распространение ударных волн в ионизированных газах и твердых телах. Исследуется явление световой детонации, сопровождающее взаимодействие мощного-лазерного излучения с веществом. [c.2]

Одним из наиболее примечательных эффектов такого течения является то, что слой газа, непосредственно примыкающий к твердой поверхности, не находится в покое, 1 ак это было для течения сплошной среды, а имеет конечную скорость, направленную по касательной к поверхности твердого тела. Этот эффект называют скольжением, и в связи с этим эффектом второй режим течения назван течением со скольжением. [c.203]

Результаты и методы теории упругости не всегда достаточны для оценки прочности конструкций и для разрешения многих важных практических вопросов. На практике часто требуется уметь учитывать механические и тепловые свойства твердых тел, связанные с нелинейной упругостью, электродинамическими эффектами и с термодинамической необратимостью процессов деформирования, требуется рассматривать пластичность, ползучесть и релаксацию, усталость и т. д. Для учета и описания подобных явлений необходимо вводить другие теоретические модели сплошных сред. [c.410]

В жидкостях или газах имеет место легкая относительная подвижность частиц или, выражаясь более образно, комков, клочков среды, образованных большими скоплениями молекул. Трактовка частиц жидкости как некоторого индивидуума производится прежде всего по кинематическому признаку — по возможности приписать частице б целом общую скорость перемещения. Индивидуальная частица подразумевается достаточно малой по размерам, однако же и столь большой, чтобы для нее имело смысл статистическое осреднение микрофизических эффектов, необходимое для применения к жидкости понятия сплошной среды. [c.74]

Интересным, с точки зрения механики сплошной среды, является практическое использование динамических эффектов, имеющих место при стационарном движении нити. На рис. 5.24 показана работающая баллистическая антенна, у которой для приема и передачи сигналов используется быстродвижущийся замкнутый проводник. Основной особенностью баллистической антенны (по сравнению с ранее рассмотренными случаями движущихся абсолютно гибких стержней) является условие < I, что дает возможность несколько упростить определение произвольных постоянных Сц. Рассмотрим наиболее общий случай, когда а О (рис. 5.24). Экспериментальные исследования и точные численные расчеты показывают, что длины ветвей АК и КВ) [c.126]

Замечания. 1. Было предположено, что распределение сил на элементарной площадке N dO статически эквивалентно одной силе ti dO — его главный момент относительно точки на линии действия этой силы принят равным нулю. Это предположение отброшено в разработанной в начале этого века братьями Кос-сера системе механики сплошной среды. Основанием для такого, казалось бы, парадоксального представления, что моменту можно приписать такой же порядок малости (порядок dO), что и главному вектору, является, по-видимому, условность самого понятия малости в механике сплошной среды. То, что называется бесконечно малым объемом, представляет само по себе сложный объект, содержащий весьма большое число элементарных частиц, а передаваемое через площадку усилие следует трактовать как интегральный эффект взаимодействия этих частиц. Нет [c.18]

Рассмотрим теперь некоторые общие теории механики сплошной среды, из которых эффект нормальных напряжений вытекает как простое следствие геометрической и тензорной нелинейности основных реологических уравнений. [c.30]

Термин гиперзвуковой указывает на сверхзвуковое течение при очень высоких числах Маха еще в пределах применимости газодинамической теории сплошной среды. В этом диапазоне очень важны эффекты теплопередачи. В верхних слоях атмосферы Земли допу- [c.429]

Закономерности распространения возмущений в сплошных средах представляют значительный интерес для многих областей науки и техники. Предлагаемая книга посвящена волнам в упругих телах, причем из всех возможных типов возмущений рассматривается наиболее простой — гармонические волны. Несмотря на принципиальную возможность описать общий нестационарный случай набором гармонических составляющих, принятое ограничение типа возмущений следует считать существенным. При этом из поля зрения выпадает ряд интересных эффектов, имеющих большое практическое значение. Однако и в рамках гармонических процессов удается показать некоторые характерные особенности деформирования упругих тел, связанных с существованием в них двух типов волн — волн расширения и сдвига. [c.5]

Учет моментных напряжений при вычислении разрушающей нагрузки Гриффитса. В последние годы среди специалистов утвердилось мнение, что моментные напряжения, влияние которых в классических задачах сплошной среды исчезающе мало, в задачах теории трещин могут давать существенный эффект и к тому же способствовать выяснению механизма разрушения. [c.150]

Модель физически нелинейной среды, очевидно, более соответствует действительности, чем линейной. Есть сведения, что при переходе к неупругому телу особенность напряженного состояния в устье трещины подавляется, решение становится регулярным. В частности, для идеально пластического материала на основе простейшей схемы в зависимости от длины трещины, номинального напряжения и значения а, определяется поправка г (поправка Ирвина) на длину трещины (/ + г,). Решение теории уц ругости справедливо, если отступить от края трещины на расстояние 2/-,. При этом, однако, не устраняется противоречие, присущее всем моделям локального уровня, свойства которых не зависят от градиентов. В соответствии с этой независимостью геометрически подобные конструкции при подобных нагрузках имеют одинаковые (в относительных пространственных координатах) поля напряжений. Тем самым они должны быть и одинаково прочны, поскольку за разрушение считаются ответственными не внешние силы, а внутренние (напряжения). Понятие масштабного эффекта чуждо локальным моделям сплошной среды. [c.240]

Армирующие волокна имеют прямоугольное поперечное сечение и находятся в условиях идеального контакта со связующим. Вектор напряжений на поверхностях раздела фаз гетерогенной сплошной среды непрерывен при переходе через них. Локальными эффектами напряженно-деформированного состояния вблизи таких поверхностей пренебрегаем. [c.28]

Теория Ньютона не учитывает вязкости жидкости, в то время как при кинетическом расчете учитываются все эффекты. Поэтому к силам, подсчитанным по теории Ньютона, следует добавить еще силы трения, рассчитанные, например, по теории пограничного слоя. Однако ясно, что в пограничном слое поглощается лишь часть тангенциального импульса. Следовательно, и с учетом трения сопротивление в свободномолекулярном потоке должно быть больше, чем в сплошной среде, и соответственно аэродинамическое качество (т. е. VIX) меньше. [c.358]

Опыты, результаты которых изложены в настоящем исследовании, проведены в условиях линейного и плоского напряженно го состояний при нормальной температуре при этом временные эффекты не учитываются. Обобщение этих результатов на пространство напряжений правомерно в той мере, в какой такого рода обобщения используются в механике сплошных сред для решения других нерешенных задач и получения надежных результатов. [c.8]

В общем случае, если все компоненты тензора скоростей деформации отличны от нуля, рассмотренные эффекты в окрестности точки О наложатся друг на друга. Так как точка О является произвольной точкой гфостранства, в котором движется сплошная среда, то все изложенное применимо для малой окрестности любой точки. [c.218]

В пределах каждой отдельной фазы правомерны обычные дифференциальные уравнения сплошной среды, отражающие фундаментальные законы сохранения массы, импульса и энергии. Далее их будем просто иы ноштъ уравнениями сохранения. На межфазных поверхностях обязаны выполняться определенные граничные условия, отражающие эффекты взаимодействия фаз. Эти условия кратко будем иио.ноъ2аъ условиями совместности. [c.12]

Таким образом, система уравнений двухскоростного дви 1 ення бесстолкновительной дисперсной смеси является негиперболической, причем, как показано ниже, учет составляющей межфаз-пой силы за счет эффекта присоединенных масс не влияет на этот вывод. Проблемам негиперболичности в механике сплошной среды всегда уделяется особое внимание (Л. В. Овсянников, [c.304]

Исследования взаимодействия упругих и температурных полей явились началом углубленного изучения и других сопряженных физических процессов и в первую очередь таких, как электроупругость и магнитоупругость. Интерес к сопряженным электроупругим процессам в сплошных средах связан с широким применением в различных областях техники устройств, работа которых основана на использовании явления пьезоэффекта. Открытый братьями Кюри пьезоэлектрический эффект состоит в том, что при деформировании некоторых анизотропных кристаллов на их поверхности появляются электрические заряды. Имеет место также и обратный пьезоэффект, который состоит в возникновении внутренних напряжений при действии электрического поля. Данное явление существенно связано с симметрией [c.235]

Можно пойти дальше по этому пути и предположить, что взаимодействие осуществляется также посредством некоторых образований типа рассмотренных в конце предыдущего параграфа двойных сил, которые распределены по поверхности непрерывно. В современных теориях сплошных сред подобные предположения делаются, однако значение их состоит скорее в иллюстрации весьма большой степени общности, которая может быть достигнута в рамках представления о сплошной среде и о потенциальной возможности значительного расширения этих рамок с тем, чтобы описать эффекты, относимые обычно за счет дискретности строения реальных тел. Но существующие теории, уже нашедшие применения к реальным объектам, строятся почти искючительно на основе классической модели, которая до недавнего времени представлялась совершенно очевидной и единственно возможной. [c.31]

Модели, основанные на коллективных степенях свободы ядра, принято называть моделями с сильным взаимодействием между частицами, а модели, основанные на учете одночастичных степеней свободы, часто называют моделями независимых частиц. К возникновению такой терминологии привело уже обсуждавшееся выше уподобление ядра сплошной среде. Действительно, с точки зрения физики сплошных сред коллективные эффекты проявляются в таких состояниях вещества, когда свободный пробег каждой частицы мал по сравнению с размерами системы, так что главную роль играют частые и интенсивные взаимодействия частицы с ее ближайвдимн [c.82]

При исследовании динамических процессов в приводах машин допустимыми, как правило, являются идеализации первого вида. Говоря о приводе и о динамических процессах в нем, будем иметь в виду крутильную систему машинного агрегата и происходящие в ней динамические процессы. Вопросы динамического расчета сплошных сред (всевозможные балочные и рамные конструкции, фермы, оболочки, валопровод с точки зрения критических скоростей и т. п.), для решения которых необходимо прибегать к схематизациям вто-роговида, в настоящей работе не затрагиваются.Это, однако, не означает, что подобные механические системы совершенно не рассматриваются. В тех случаях, когда они могут оказать заметное влияние на динамическое поведение крутильной системы привода, их динамический эффект учитывается. Влияние указанных систем на крутильную систему машинного агрегата может быть отражено, как правило, на основе их дискретных моделей. [c.7]

Строго говоря, все сплошные среды описываются нелинейными ур-ниями. Выбор для описания среды линейных или нелинейных ур-ний зависит от роли, к-рую играют нелинейн1це эффекты, и определяется конкретной физ. ситуацией. Напр., при описании распространения лазерных и.мнульсов необходимо учитывать зависимость показателя преломления среды от интенсивности эл.-магн. поля. Возникающие при этом Н. у. м. ф. являются основой матем. аппарата нелинейной оптики. [c.314]

Поскольку плазма, как сплошная среда, представляет собой систему с бесконечным числом степеней свободы, полный теоретич. анализ её устойчивости по отношению к разного вида возмущениям практически неосуществим. Общепринятый подход к физике устойчивости плазмы состоит в последоват. рассмотрении разл. Н. и,, начиная с самых простых моделей — гидродинамических, с постепенным усложнением (вводя в рассмотрение эффекты конечной диссипации, много-компонентность плазмы, кинетич, эффекты и т, п.). [c.346]

ПОЛЗУЧЕСТИ ТЕОРИЯ математическая — раздел механики сплошных сред, в к-ром изучают процессы медленного деформирования (течения) твердых тел под действием пост, напряжения (или нагрузки). В силу различия физ. механизмов, приводящих к возникновению временных эффектов, единой П. т. не существует. Наиб, развитие получили варианты П. т., описывающие поведение наиб, распространённых конст-рукц. материалов металлов, пластмасс, композитов, грунтов, бетона. Оса. задача П. т.— формулировка таких матем, зависимостей между деформацией ползучести (или её скоростью) и параметрами, характеризующими состояние материала (механич. напряжения, темп-ра,повреждённостьи др.), к-рые бы достаточно полно отражали осн. наблюдаемые в экспериментах свойства. К П. т. непосредственно примыкают теории т. н. длит, прочности, описывающие разрушение материалов при выдержке в условиях постоянной или слабо меняющейся нагрузки. [c.10]

Эффекты сжимаемости интенсивно проявляются при движении газов в каналах с большими скоростями и при обтекании тел различной формы потоком больших скоростей. При небольших скоростях и в отсутствие теплообмена сжимаемость газов сказывается слабо. Вместе с тем сжимаемость капельных жидкостей также обнаруживае гся при больших давлениях. Отсюда следует, что сжимаемость свойственна всем жидкостям и газам, однако ее количественное проявление будет различным в зависимости от физических свойств среды. Это послужило основанием объединить сплошные среды, обладающие общим свойством сплошности и легкой подвижности, под общим названием жидкости, выделяя по мере необходимости практически несжимаемые (капельные) и сжимаемые (газообразные) жидкости. [c.15]

Формальная теория вязко-упругого поведения была предложена в работе Д. Олдройда [26], посвященной изложению инвариантного описания движения сплошной среды при наличии конечных упругих деформаций. Им было показано, что инвариантная процедура формальных обобщений простых реологических зависимостей на случай произвольных деформаций упруго-вязкдй сплошной среды является отнюдь не однозначной. В качестве простого примера справедливости этого положения им была рассмотрена простая задача о движении жидкости с одним временем релаксации и одним временем запаздывания в зазоре коаксиально-цилиндрического вискозиметра при различных обобщениях реологического уравнения, построенного для случая малых деформаций. Оказалось, что в зависимости от обобщения этой модели эффект нормальных напряжений существенно изменяется. [c.31]

Основные принципы разработки технологии штамповкн с использованием сверхпластичности. Процесс разработки технологии начинается с выбора объекта деформирования (заготовки). Далее, опираясь на определенную концепцию механики сплошных сред и соответствующую ей реологическую теорию сверхпластичного состояния (уравнение состояния), экспериментально определяют оптимальные температурный, скоростной и силовой режимы деформирования, соответствующие максимальному для данного материала уровню проявления эффекта сверхпластичности. Если при этом не удается достичь необходимых показателей сверхпластичности, то решается вопрос о возможных путях корректировки объекта деформирования. Наиболее радикаль- [c.465]

Подавляющую часть физических процессов и явлений, которые происходят в сплош ных средах (жидких, твердых, газообразных, типа плазмы и др.), можно описать с помо щью систем дифференциальных уравнений или интегродифференциальных уравнений с частными производными. Такие уравнения — весьма сложный математический объект, особенно если они являются нелинейными, а именно учет нелинейных членов в урав нениях является зачастую решающим для описания очень важных эффектов механики сплошной среды. Надежное количественное описание таких эффектов является необхо димым элементом при проектировании самых различных машин и устройств, начиная от таких крупномасштабных объектов, как самолет, подводная лодка, ракета и кончая такими миниатюрными приборами, как интегральная схема, гибкий световод и т. п. Особенно существенно значение количественных характеристик явлений при оптимальном проек тировании конструкций, когда требуется добиться большей экономичности, дальности полета, минимального веса или улучшить другие аналогичные параметры. Так, например, проектирование летательных аппаратов, полет которых может проходить со скоростью, большей скорости звука, требует умения решать задачу об обтекании тела газовым пото ком в рамках нелинейных уравнений газовой динамики. Здесь в рамках линейных моделей не удается правильно описать эффект возрастания сопротивления при приближении ско зости полета к звуковой. Таких примеров можно было бы привести очень много. [c.13]

Фамилия Баушингер, конечно, хорошо знакома каждому студенту или профессионалу как в области механики сплошной среды, так и металлургии. Считается, что он заметил изменение предела упругости металлов, подвергающихся заданному циклическому нагружению. Это изменение известно как эффект Баушингера . о открытие Баушингера стало возможным благодаря его зеркальному экстензометру, который дал возможность осуществлять опыты по сжатию с последующим растяжением или наоборот, процедура, существенная для такого исследования (Baus hinger [1879, 1]). [c.130]

К. Зинер показал также, что затухание поперечных колебани весьма тонких пластинок и оболочек в основном объясняется явлением теплопроводности, обусловленным тем, что в сжатых волокнах температура повышается, а в растянутых — понижается. Установленная здесь характерная зависимость логарифмического, декремента колебания от частоты получила для рада материалов хорошее экспериментальное подтверждениег Эти работы также являются характерным примером эффекти вности использования термодинамических методов в механике сплошных сред. [c.58]

Л. И. Седов сформулировал вариационный принцип, с помощью которого находятся инвариантные уравнения движения, уравнения состояния (модель) и различные дополнительные условия (краевые, начальные условия на поверхностях скачков и пр.). Этот принцип дал возможность построить класс моделей сплошных сред, включающий многие известные модели, а также другие модели, учитывающие вязкие, упругие, пластические эффекты, движенйе дислокаций. Систематическое изложение современной механики сплошной среды с привлечением термодинамики, электродинамики, химической кинетики дано в книгах Л. И. Седова [c.278]

Потребовалось создавать нелинейные модели и нелинейные теории сплошных сред, которые находились бы в полном согласии с обшрми принципами Термодинамики. Одно направление развития нелинейной механики сплошной среды началось с работ М. Рейнера и Р. Ривлина посвященных построению физически нелинейной гидродинамики неньютоновых жидкостей (1945—1948). Полученные Ривлиным общие результаты позволили, в частности, объяснить с чисто механической точки зрения ряд нелинейных эффектов в движении жидкостей, для толкования которых ранее прибегали к различным частным физико-химическим соображениям. Дальнейшее развитие, в применении к механике сплошной среды в целом, это направление получило в трудах главным образом американской школы (В. Прагер, [c.305]

К середине 30-х годов был накоплен достаточный материал, чтобы газодинамические исследования выделились в самостоятельную область механики сплошной среды — газовую динамику, в которой были четко представлены два направления аэродинамика до- и сверхзвуковая. Тогда же первые шагя делала околозвуковая аэродинамика. С середины 40-х годов стали развиваться работы но аэродинамике гиперзвуковых скоростей. В каждом из направлений изучаются течения газа, которые отличаются друг от друга но величине параметра М — одной из основных характеристик течения газа. При этом рассматривается однородная сплошная среда (совершенный газ с постоянным отношением удельных теплоемкостей). Такие представления господствовали в газовой динамике до конца 40-х — начала 50-х годов, т. е. до того, когда были расширены рамки классической газовой динамики — включены в нее явления, в которых решающими и определяющими были физико-химические эффекты явления диссоциации, ионизации, излучения. Подобное расширение газодинамических представлений, наметившееся еще в конце XIX — начале XX в., явилось результатом бурного развития ракетной, а затем и космической техники. Рабочими скоростями стали скорости 3—5 а а — скорость звука) и более, значительно возросла температура обтекаемых тел. Наряду с новыми проблемами для сверх- и гиперзвуковых скоростей, связанными с учетом физико-химических превращений газа, появились новые дисциплины на стыке газовой динамики с физикой и химией — магнитная газодинамика, динамика плазмы. В связи с полетами в высоких слоях атмосферы, а затем и в космическом пространстве исследователи стали заниматься аэродинамикой разреженных газов, [c.308]

Подобные результаты были получены Эль-Хаддадом и др. при испытании плоских образцов из стали SA G40-11 с малыми боковыми 1рещинами при =—1 [267]. Сопоставление полученных результатов с данными для образцов с длинными трещинами из этого же материала также показало, что микротрещины растут быстрее (рис. 54, а). Интересно отметить, что повторный анализ этих экспериментальных данных с использованием постоянной матфиала / о (150), обеспечил лучшую корреляцию между данными для малых и длинных трещин (рис. 54, б). Возможность использования этого простого подхода для моделирования эффектов, связанных, по-видимому/ с некорректностью механики сплошных сред, имеет важнре значение для совершенствования методов расчета и прогнозирования деталей с трещинами при циклическом нагружении. [c.176]

Выше речь шла о волнах в сплошной среде. В ограниченных твердых телах могут распространяться волны других типов. Например, волны в стержнях, волны на свободной границе твердых тел (рэлеевские волны), из-гибные волны и волны других типов. Вопрос о том, в какой мере нелинейные эффекты проявляются при их распространении, частично рассматривался в [31—33]. В [33] был рассмотрен ряд случаев распространения волн конечной амплитуды в ограниченных твердых телах. В пластине возможно, как известно, возникновение волн продольных, поперечных и изгибных, причем для каждого типа волн имеется набор различных мод (или нормальных волн). Волны (или моды) с дисперсией фазовой скорости в [33] не рассматриваются (наличие дисперсии приводит к тому, что непрерывно нарастаюш их решений второго приближения нет). Из всех нормальных волн только две волны — нулевая продольная волна и нулевая поперечная волна, поляризованная в плоскости пластинки,— не имеют дисперсии. Нулевая продольная волна, как показывает анализ, будет искажаться, причем при направлении распространения волны вдоль оси X объемная сила имеет такой же вид, как первый член в правой части (8.41), а в граничных условиях (обращение в нуль соответствующих напряжений на свободных границах) также должны быть учтены члены второго порядка малости из (8.16). Нулевая поперечная волна в пластине, как и в случае сплошной среды, искажаться не будет, так как возникающая объемная сила ортогональна к смещениям во второй гармонике. [c.332]

Возможно несколько подходов к термодинамической тео рии сплошных сред. Эти подходы различаются основными постулатами, на которых основывается теория. Кроме того, в каждом подходе возможно использование нескольких методов описания диссипативных эффектов. В данном изложении термодинамическая теория диссипативных материалов строится аналогично рациональной термодинамике. Этот подход был предложен Колеманом и Ноллом [30] и в дальнейшем развит в работах [26—29, 83—86]. Внутренняя диссипация выражается через внутренние параметры, согласно Колеману и Гуртину [c.97]

Предлагаемая книга посвящена распространению ультразвуковьЕх волн в жидкостях, газах и твердых телах, рассматриваемых как сплошные среды с разными характеристиками упругости. В ней систематизированы вопросы, имеющие непосредственное отнощение к специфике ультразвука возможности генерирования направленных пучков плоских волн, высокой интенсивности ультразвукового излучения и т. д. В связи с этим основное внимание в книге уделено различным аспектам распространения плоских волн их общим характеристикам, затуханию, рассеянию на неоднородностях, отражению, преломлению, прохождению через слои, интерференции, дифракции, анализу нелинейных явлений, пондеромоторных сил, краевых и других эффектов в ограниченных пучках. Рассматриваются также сферические волны, которые формируются при пульсационных колебаниях сферических тел, в дальней зоне излучателей малых размеров, в ультразвуковых фокусирующих системах. Большинство из этих вопросов обсуждается применительно к продольным волнам для сред, обладающих объемной упругостью, а для других типов волн, в частности для сдвиговых волн в жидкостях и твердых телах, дополнительно рассматриваются те вопросы, которые составляют их специфику. К ним относятся граничные и нелинейные эффекты в твердых телах, трансформация волн, их дисперсия, поверхностные волны, соотношения между скоростями звука и модулями упругости в кристаллах, в том числе в пьезоэлектриках. [c.2]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...