Распространение ударной волны

Отсюда скорость распространения ударной волны [c.143]

Эта формула (вместе с (85,4)) связывает скорость распространения ударной волны сдавлениями и плотностями газа по обеим сторонам поверхности. [c.456]

Но это есть не что иное, как скорость звука с. Таким образом, скорость распространения ударных волн слабой интенсивности совпадает в первом приближении со скоростью звука [c.462]

Отношение Гз/Г] неограниченно растет вместе с Р2/Р1, т. е. скачок температуры, как и скачок давления, в ударной волне может быть сколь угодно большим. Отношение же плотностей стремится к постоянному пределу так, для одноатомного газа предельное значение р2 = 4рь для двухатомного p2 = 6pi. Скорости распространения ударной волны большой интенсивности равны [c.471]

Распространение ударной волны по трубе [c.480]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ УДАРНОЙ ВОЛНЫ ПО ТРУБЕ 481 [c.481]

Так как скорость распространения ударной волны меньше, чем скорость тела, ее порождающего, то характер возникающей ударной волны и характер ее распространения оказываются весьма своеобразными. Пуля (или снаряд) создает в воздухе импульс сжатия, который не может обогнать пулю, так как движется с меньшей скоростью. Следовательно, перед пулей импульса сжатия не будет. Он будет появляться только позади нее. [c.584]

Величина wi является скоростью распространения ударной волны. (в нашем случае волны детонации в неподвижном газе). Для исследования процесса удобнее считать, что газ притекает со скоростью W к области детонации, а фронт волны неподвижен. Эта обращенная схема явления принята нами в последующем изложении. [c.219]

С усилением скачка уплотнения, т. е. с увеличением скоро-гп распространения ударной волны, температура торможения /исходной смеси Т — Т резко возрастает согласно известному равенству (42) гл. I [c.221]

В уравнении (74) оба знака перед корнем отвечают реальным значениям приведенной скорости. Положительный знак соответствует детонационному горению ( i>l), т. е. скорости распространения ударной волны. Отрицательный знак отвечает распространению медленного горения. Следует заметить, что формула (74) также и при отрицательном знаке пригодна для детонации. В этом случае она связывает приведенную скорость непосредственно за фронтом скачка уплотнения (вместо Xi) с величиной [c.224]

СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ УДАРНОЙ ВОЛНЫ В КРУГЛОМ ВОДОВОДЕ С УПРУГИМИ СТЕНКАМИ [c.138]

Отсюда искомая скорость распространения ударной волны будет [c.139]

Но ll .t= , т. е. скорости распространения ударной волны, а поэтому [c.263]

В действительности стенки трубы упруги поэтому скорость распространения ударной волны определяется из формулы [c.263]

Решение. Находим величину скорости распространения ударной волны [c.282]

Сц — скорость распространения ударной волны с — высота стенки D, d — диаметр [c.5]

Здесь I — длина трубопровода от места удара до сечения, в котором поддерживается постоянное давление (например, до резервуара больших размеров или до места присоединения к другому трубопроводу большего диаметра) С — скорость распространения ударной волны в трубопроводе, определяемая по формуле Н. Е. Жуковского, м/с, [c.106]

Решение. Определяем скорость распространения ударной волны [c.107]

Отношение А//Д/ в полученном уравнении представляет собой скорость распространения гидравлического удара с (скорость распространения ударной волны) в трубопроводе, поэтому [c.103]

Скорость распространения ударной волны с, как было показано Н. Е. Жуковским, зависит от упругих свойств жидкости и трубопровода и может быть найдена по формуле [c.103]

Определить скорость распространения ударной волны и величину повышения давления при мгновенном закрытии крана на трубопроводе из стальных труб диаметром 62 мм при толщине стенки 5 мм и средней скорости движения жидкости 1,8 м/сек. [c.75]

Определить скорость распространения ударной волны в водопроводе диаметром 50 мм при толщине стенки 5 мм- [c.80]

Как и на сколько процентов изменится скорость распространения ударной волны, вели по трубопроводу (см. задачу 260) будет двигаться нефть плотностью 820 кг/м . [c.80]

Заметим, что явления распространения ударных волн в трубе могут возникать не только при регулировании потока затвором, но также при нестационарных режимах работы различных регулирующих органов (например, при возвратно-поступательном движении поршня в цилиндре, к которому присоединен трубопровод). Такие волновые процессы обычно не называют гидравлическим ударом, хотя они имеют ту же физическую природу и их математическое описание основывается на уравнениях гидравлического удара. [c.194]

Громека Ипполит Степанович (1851—1889 гг.)—профессор Казанского университета, автор многих исследований по гидромеханике (теория винтовых потоков неустановившееся движение вязкой жидкости в трубах, распространение ударных волн в жидкостях и др.). [c.90]

Вернемся к рассмотрению процесса распространения ударных волн при закрытии затвора в нижнем конце трубы. Если в установившемся режиме, который имел место до закрытия затвора, пренебречь потерями по длине и скоростным напором, то пьезометрическая линия изобразится горизонтальной прямой ПУ (см. рис, 100). Тогда возникшее при гидравлическом ударе распределение давления вдоль трубы для некоторого момента изобразится линией 1. С течением времени волна повышения давления, распространяясь вверх по трубе, охватит всю ее длину (линия 2). Но в начальном (входном) сечении трубы давление не может измениться, так как там оно определяется, только напором Но над центром отверстия. Поэтому в момент прихода ко входному сечению волны повышения давления в этом сечении должна возникнуть волна противоположного знака, т. е. волна понижения давления, которая компенсировала бы первичную волну. Такая волна возникает, поскольку часть уплотненной жидкости будет вытолкнута из трубопровода в резервуар, благодаря чему понизится давление в верхнем конце трубы и это понижение распространится вниз (линия 3). Появление этой распространяющейся вниз по трубе волны изменения давления называют отражением ударной волны от входного конца трубы. В момент, когда отраженная волна достигнет выходного конца с полностью закрытым затвором, произойдет новое отражение, но уже без перемены знака волны, т. е. отраженная волна будет иметь тот же знак, что и подошедшая. [c.209]

Таким образом, параметр а представляет собой скорость распространения ударной волны, а функция f описывает волну, распространяющуюся вверх по трубе. Совершенно аналогично можно показать, что функция ср представляет собой волну изменения давления, распространяющуюся вниз по трубе с той же скоростью а. Следовательно, в общем случае изменение давления в трубе при гидравлическом ударе есть результат суммирования (суперпозиции) ударных волн двух видов прямых и обратных, каждая из которых может быть положительной или отрицательной. [c.215]

Прп исследовании распространения ударных волн в жидкости с пузырьками помимо колебаний интерес представляют случаи, когда пзменеппя радиуса пузырька описывается формулой [c.284]

Теплообмен газового пузырька при малых радиальных пульсациях, ускоряющемся сжатии и расгапренпи. Для анализа возможных законов, определяющих осредненную интенсивность меж-фазного теплообмена через осредненные параметры фаз и их теплофизические характеристики, рассмотрим формулы, следующие из линейного решения (5.8.14), для безразмерного теплового потока в пузырек, определяемого числом Нуссельта, для двух характерных режимов радиального движения пузырька с инертным газом (фо = 0) колебательного (Я iQ) и режима, ускоряющегося по экспоненте сжатия пли расширения Н = Е О, где Е определяет показатель е в (5.6.10)). Эти два режи.ма являются характерными, например, при распространении ударных волн в пузырьковой среде ускоряющееся сжатие — на переднем фронте волны, колебательный — в конце достаточно сильной волны. [c.310]

Рассмотрим распространение ударной волны по среде, заполняющей длинную трубку с переменным сечением. Наша цель состоит при этом в выяснении влияния, оказываемого изменением площади ударной волны на ее скорость (G. В. Whitham, 1958). [c.480]

Другой пример автомодельного движения такого рода представляет задача о распространении ударной волны, создаваемой в результате короткого сильного удара по полупространству, заполненному газом Зельдович Я- Б.—Акустнч. журнал, 1956, т. 2, с. 29). Изложение этой задачи можно найти также в указанной на стр. 461 книге Я. Б. Зельдовича и 10. П. Рай-аера (гл, XI ) и в книге Баренблатта Г. И. Подобие, автомодельность, промежуточная асимптотика, — М. Гидрометеоиздат, 1982, сл. 4. [c.569]

Например, при скорости распространения ударной волны w = = 2000 м/с, начальной температуре газа Т = 400 К, Л = = 300 Дж/ (кг К) и А = 1,4 1шеем Т 2340 К, а р 900 м/с, 2,2, Яг 0,45, чему соответствует 2260 К. [c.220]

Явление гидравлического удара характеризуется большими скоростями распространения ударной волны н большими величинами возникаюн1,их при. этом давлений периоды колебаний давлений составляют доли секунды, благодаря чему практически действие.м сил трения па протяжении столь коротких промежутков времени можно пренебречь. При ые-устаповившемся движении в зуинеле и резервуаре, когда явления развиваются значительно ме,дленнее, влиянием сил трения пренебрегать без значительных погрешностей уже нельзя. [c.135]

Из сравнения формул (14-10) и (14-11) заключаем, что в случае неупругпх стенок скорость распространения ударной волны равна скорости Со распространения звука в неограниченной среде в случае же упругих стенок она меньше с. [c.139]

Исследования Н. Е. ЖукоЕ.ского показали, что гидравлический удар представляет собой сложр[ый физический процесс и что все явления гидравлического удара объясняются возникновением и распространением ударной волны, происходящей от сжатия воды и от расширения стенок трубы [c.261]

Из этой формулы следует, что зеличина ударного давления зависит от начальной скорости дви>(ения воды в трубе и от скорости распространения ударной волны. [c.263]

Рассмотрим процесс распространения ударных волн при закрытии затвора в нижнем конце трубы. Если в уста1ювившемся режиме, который имел место до закрытия затвора, пренебречь потерями по длине и скоростным напором, то пьезометрическая линия будет иметь вид горизонтальной прямой /7У (рис. .43). Тогда возникшее при гидравлическом ударе распределение давления вдоль трубы для некоторого момента изобразится линией J. С течением времени волна повышения давления, распространяясь вверх по трубе, охватит всю ее длину (линия 2). Но во входном сечении трубы давление не может измениться, так как там оно определяется только напором над центром отверстия. Поэтому г- момент прихода ко входному сечению волны повышения дарле-ния в нем долн<на возникнуть волна противоположного знака, т. е. волна понижения давления, которая компенскровал бы первичную волну. Такая волна возникает, поскольку часть гплг,т-нен ой жидкости выталкивается из трубопровода в резервуар, [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...