Второе приближение

Второе приближение для функции а (Г) имеет вид [c.290]

Вторые приближения для и Од имеют вид [c.291]

Выполним второе приближение — примем 0= 140 мм. Тогда [c.333]

Видно, что по мере продвижения трещины и приближения кривых FB и DB к кривой AB зависимости T AL), полученные как при нагружении по кривой FB , так и по кривой DB , стремятся к значениям Ji близким к искомому Ji - Во втором приближении с помощью МКЭ определяется нагрузка Pi отвечающая старту трещины на основании условия Т [c.261]

Для второго приближения выбираем 1 — QJ5 м и повторяем d [c.70]

Так как примятая длина трубки с достаточной точностью совпадает с полученной в результате второго приближения, то третьего приближения делать не нужно и можно принять /=0,76 м. [c.71]

Температура стенки во втором приближении [c.74]

Задавшись для второго приближения /, 2 = 52° С, получим t,u = = 0,5(/ж +/ж2)=41°С и <г = 0,5(<с+1 ж)=60,5°С. Совпадение достаточно хорошее и дальнейших пересчетов делать не нужно. [c.81]

Производим второе приближение, приняв A j,= 17,6° [c.92]

В качестве второго приближения задаемся <ж2 = 50°С, тогда [c.93]

Ргж = 4,30 Re,i(=13 500 Nu, = 87 и а == 4600 Вт/(м2.°С). Температура воды на выходе (второе приближение) [c.93]

Для второго приближения примем сз = 59°С, тогда [c.106]

Так как во втором приближении значение ki практически совпало с ранее полученным значением, дальнейших пересчетов делать нет необходимости. [c.106]

Температура поверхностей стенок трубок во втором приближении /01—85° С и /о1 —83.8°С. Совпадение полученных значений с ранее принятым лежит в пределах точности расчета, и, таким образом, окончательно принимаем f=20 и //=2,5 м. [c.228]

При этой температуре Сри<1= 1,303 кДж/(кг-°С) и второго приближения делать не нужно. [c.232]

При t x l97° , 7 сх = 470 К рс = 124,2 кг/м /с = 930,3 кДж/кг. Находим значение Ф во втором приближении. [c.237]

При турбулентном режиме в качестве первого приближения принимается квадратичная область сопротивления, в которой по известным с( и Д определяются значения л и позволяющие найти из формул (IX—6) или (IX —12) расход Q. Подсчет Ке по найденному Q дает возможность уточнить значения коэффициентов сопротивлений и определить расход во втором приближении, что обычно оказывается достаточным. [c.236]

Второе приближение дает [2R [c.437]

Перейдем ко второму приближению, приняв фг = --- t=> 0,557, [c.516]

Компоненты напряжений второго приближения вычисляют по формулам (11.13) с использованием реальных значений [c.423]

Результаты расчетов показывают, что второе приближение уже обеспечивает высокую точность и последующее уточнение не требуется. [c.423]

Расчет во втором приближении делается в том же порядке, что и в первом приближении. Следовательно, как и прежде, начнем его со структурной группы 2-3 (рис. [c.236]

Решение ф ==фм(0 уравнения (9.17) для второго приближения будем искать в виде [c.262]

Во втором приближении вместо Р- в (18.5а) подставим Р1 Тогда имеем [c.396]

Учитывая (18.96) в (18.7а) для решения (18.5а) во втором приближении, имеем [c.396]

Уравнения второго приближения принимают вид [c.285]

При решении задачи термопластичности во втором приближении определяем фиктивное распределение температуры [c.274]

Чтобы, найти второе приближение, нужно обратиться к уравнению (111.53). Положим в этом уравнении [c.440]

Для перехода к следующему приближению в ближней области пишем V = -j- получаем из (20,20) уравнение для поправки второго приближения [c.97]

Этот результат демонстрирует указанное в начале параграфа явление. Мы видим, что вне пограничного слоя возникает (во втором приближении по vo) стационарное движение, скорость которого не зависит от вязкости. Ее значение (80,10) служит граничным условием при определении акустического течения в основной области движения (см. задачу) ). [c.432]

Плоская бегущая звуковая волна как точное решение уравнений движения тоже представляет собой простую волну. Мы можем воспользоваться полученными в предыдущем параграфе общими результатами для того, чтобы выяснить некоторые свойства звуковых волн малой амплитуды во втором приближении (понимая под первым приближением то, которое соответствует обычному линейному волновому уравнению). [c.535]

В общем случае произвольной амплитуды волна перестает быть простой после появления в ней разрывов. Существенно, однако, что волна малой амплитуды во втором приближении остается простой и при наличии разрывов. Убедиться в этом можно следующим образом. Изменения скорости, давления и удельного объема в ударной волне связаны друг с другом соотношением [c.536]

Выведем теперь условие, с помощью которого можно определить местонахождение разрывов в бегущей звуковой волне (все в том же втором приближении). Пусть и есть скорость движения разрыва (относительно неподвижной системы координат), а Ui, И2 — скорости газа по обеим его сторонам. Тогда условие непрерывности потока вещества запишется [c.536]

Решение. Рассмотрим группу Ассура (2,3) (рис. 4.30, в), к которой прикладываются силы инерции, силы тяжести звеньев, сила полезного сопротивления неизвестная по значению и направлению реакция F. и неи.звестная по значению и точке приложения реакция (/ 30) во втором приближении. [c.156]

Для расчета AGt (или Кр) газовых и гетерогенных реакций можно воспользоваться точным и первым или вторым приближенными уравнениями Нернота [c.22]

При этой температуре pmi = I,ll кДж/(кг- С) и в результате второго приближения [c.223]

Решив уравнения с выбранными значениями коэффициентов сопротивлений и определив искомые величины, повторяют решешш во втором приближении, пользуясь более точными значениями Я,- и чо,. вычисленными по расходам, которые получены в первом приближении. Пр мближеиия повторяют до практического совпадения получаемых результатов. Обычно уже второе приближение оказывается достаточно точным. [c.268]

По полученным во втором приближении значениям сил можно определить моменты трения в шарнирах и силу трения в поступательной паре 3-4, а затем проделать расчет в третьем приближении, используя уравнения, подобные (7.5) — (7.13). В результате получим еще более точнь е, более близкие к окончательному результату значения fji, "з, и Ь". Процесс последовательных приближений можно продолжать и дальше в зависимости от требуемой степени точности расчета. Однако опыт показывает, что достаточно второго приближения. [c.238]

Добавив нзвестнрле теперь силы трения к другим силам, можно повторить силовой расчет механизма, определив нормальные реакции Rlj. Это будет вторым приближением, более точно определяющим значение реакций. Второе приближение дает результаты, отличающиеся от истинных не более чем на несколько процентов, что обеспечивает достаточную точность инженерных расчетов. [c.81]

Достаточную для инженерных расчетов точность дает способ последовательных приближений. В первом приближении принимают, что силы трения равны нулю, и реакции в кинематических парах определяют так же, как указано выше. Используя полученные значения реакций, в кинематических парах вычисляют моменты сил трения МтА и Мтв в силу трения Рта в поступательной паре С (см. гл. 20). Затем производят расчет в той же последовательности, как и без учета сил трения, но к внешним силам прибавляют силы трения в поступательных парах и моменты сил трения во вращательных, направляемые в сторону, противоположную относительному движению. Новые векторы Fп2, Ртз2, Рпз будут отличаться по значениям модулей и направлениям от векторов р12, Рз2> Р з- Далее полученные в первом приближении новые значения Рти, Ртз2 и Fт з снова подставляют в зависимости для определения сил и моментов сил трения и повторяют все вычисления. В результате получают второе приближение значений реакций. Указанный [c.263]

Одно из самых интересных проявлений влияиня вязкости на звуковые волны состоит в возникновении стационарных вихревых течений в стоячем звуковом поле при наличии твердых препятствий или ограничивающих его твердых стенок. Это движение (его называют акустическим течением) появляется во втором приближении по амплитуде волны его характерная особенность состоит в том, что скорость движения в нем (в пространстве вне тонкого пристеночного слоя) оказывается не зависящей от вязкости, — хотя самим своим возникновением оно обя-зано именно вязкости Rayleigh, 1883). [c.430]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...