Распространение плоской волны

Поглощение света. Как следует из (11.15) и (11.16), поляризуемость атома и показатель преломления среды являются комплексными величинами. Это, как легко убедиться, означает, что при распространении плоской волны в данной среде помимо фазы меняется также и амплитуда. Если изменение фазы приводит к различию фазовой скорости света в среде от скорости света в вакууме, в ре- [c.271]

Уравнение (2.392) называется уравнением Кристоффеля оно является основным в теории распространения волн в кристаллах. Из этого уравнения для каждого направления п получаются три скорости распространения плоских волн в изотропном случае для любого нанравления п получаются две скорости [два из трех корней уравнения (2.392) совпадают]. [c.107]

Рассмотрим, например, картину распространения плоской волны, на пути которой находится плоский экран с отверстием небольшого размера (рис. 463). По принципу Гюйгенса — Френеля мы должны волну, пришедшую к отверстию, заменить элементарными точечными источниками, колеблющимися в одинаковой фазе. Если отверстие мало по сравнению с длиной волны, то все эти источники находятся на расстоянии, малом по сравнению с длиной волны. Они, как и в случае двух близких точечных источников, не дадут интерференционной картины, и дадут примерно тако же результат, как один точечный источник, помещенный в отверстии. За отверстием образуется круговая волна (рис. 463). При увеличении размеров отверстия картина будет приближаться к той, которую дают вдали много источников, расположенных близко друг от друга на одной прямой. Отверстие, размеры которого велики по сравнению с длиной волны, пропускает плоскую волну, почти не изменяя ее характера. (Только по краям вырезанного участка плоской волны будет наблюдаться искривление фронта волны.) [c.716]

При рассмотрении вопросов распространения волн очень удобным и наглядным является представление о луче. Лучом называют линию, касательная к которой в каждой точке совпадает с направлением распространения волны в этой точке. Так, в случае распространения плоской волны в однородной среде лучами являются прямые, нормальные к фронту волны. При преломлении волн на границе двух сред направление лучей изменяется. В неоднородной среде, свойства которой в разных местах различны, фронт волны может постепенно поворачиваться по мере распространения, и тогда лучи будут представлять собой некоторые кривые. Только для плоской волны в однородной среде направление лучей в разных участках волны будет одно и то же в других случаях оно для разных участков волны, вообще говоря, различно. [c.717]

Выражение (10.9) показывает, что на каждой плоскости, перпендикулярной к оси хь при фиксированном t при переходе от точки к точке волновое поле не меняется и параллельно оси хь Если направление распространения плоской волны не совпадает с осью л 1, то поле перемещений будет описываться более сложными формулами, хотя физическая картина останется той же. Выведем соответствующие формулы. [c.251]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ПЛОСКИХ ВОЛН 430 [c.439]

Распространение плоских волн в неограниченной упругой среде [c.439]

Риман Б., О распространении плоских волн конечной амплитуды. Сочинения, перев. с нем., Гостехиздат, Москва 1948. [c.560]

Рис. 69. Изменение напряжений и деформаций в отдельных сечениях материала при распространении плоской волны ( = )

Рис. 100. Затухание упругого предвестника при распространении плоской волны по материалу ( = = 200 м/с).

Кроме того, следует учесть нелинейные члены ур-ний движения сплошной среды. В результате получаются нелинейные ур-ния, к-рце для простейшего случая распространения плоской волны могут быть сведены к одному ур-нию (ур-нию Бюргерса) [c.288]

Элементарное уменьшение интенсивности света по ходу распространения плоской волны пропорционально его интенсивности I и элементарному отрезку пути луча dx [c.226]

Скорость распространения плоской волны конечной интенсивности [Л. 139] [c.79]

Наиболее достоверный и точный способ определения заключается в замере скорости распространения плоской волны ультразвука [10П, имея в виду общеизвестное соотнощение [c.124]

В качестве другого примера рассмотрим задачу о распространении плоской волны в неодномерной случайно-неоднородной среде. В отличие от аналогичной задачи для одномерной среды в рассматриваемом случае фазовый фронт волны нельзя считать плоским, поскольку он будет претерпевать искажения, обусловленные наличием пространственных неоднородностей. Поэтому и здесь при определении среднего волнового поля следует исходить из уравнения Гельмгольца, записанною в общем виде. [c.243]

При рассмотрении распространения излучения как электромагнитной волны обычно особое внимание уделяют плоским волнам, главным образом из-за простоты решения уравнений Максвелла в этом случае. Основная задача проводимого ниже анализа решения уравнений Максвелла состоит в том, чтобы показать, каким образом распространение излучения может быть представлено в виде движущихся плоских волн и как результаты этого подхода могут быть использованы при изучении процесса отражения излучения от поверхностей. Ниже будет рассмотрено распространение плоских волн как в идеальном диэлектрике (т. е. в непроводящей среде), так и в проводящей [c.10]

Фиг. 1.2. Система координат для описания распространения плоской волны

При распространении плоской волны в направлении z в проводящей среде д/д1 = О, д/дг = 0, Hz = О и Ez — 0. Тогда уравнения Максвелла (1.1а) и (1.16) принимают более простой вид [c.61]

Определения отражательной и поглощательной способностей, а также степени черноты уже были приведены выше. Согласно результатам по распространению плоских волн, полученным с помощью электромагнитной теории, отметим, что проникновение падающего излучения в вещество в сильной степени зависит от поглощательных характеристик материала. В металлах тепловое излучение, падающее на поверхность, проходит не более нескольких сот ангстрем до полного поглощения, поскольку металлы являются сильными поглотителями. Поэтому состояние поверхности металлов сильно влияет на отражательную способность материала и его степень черноты. Радиационные свойства диэлектриков менее чувствительны к состоянию поверхности [58]. Реальные поверхности отличаются от идеальных шероховатостью, окислением и загрязнением. Поэтому для металлов наиболее важно описывать состояние поверхности, когда представ-, ляются экспериментальные данные о степени черноты, отражательной и поглощательной способностях. К сожалению, все еще [c.116]

Остановимся егце на работе Н.Е. Жуковского Движение волны со скоростью, большею скорости звука (Ком. особых арт. опытов. 1920). Здесь рассматривается распространение плоской волны, заключенной между двумя параллельными плоскостями, вдоль неподвижной воздушной массы. [c.148]

Согласно представлениям Рэлея, рассеяние света однородной газовой средой объясняется движением молекул ее составляюн их. Рэлею было известно, что распространение плоской волны через однородную среду, состоящую из неподвижных частиц (молекул), не приводит к рассеянию света. Отсутствие рассеяния света в данном случае обусловлено интерференцией вторичных волн. Постоянство сдвига фаз между вторичными волнами, исходящими из одинаковых элементов объема, приводит к взаимному гашению вторичных волн во всех направлениях, кроме направления распространения, предписанного законом геометрической оптики . Чтобы объяснить рассеяние света в газе, Рэлей полагал, что вторичные волны, излучаемые одинаковыми элементами объема однородной среды (газа), [c.309]

Другой метод, использующий одновременно пространственное и асимптотическое разложения, предложили Хегемир и Найфэ [33], которые исследовали распространение плоских волн перпендикулярно слоям слоистого композита. Усечение асимптотических последовательностей приводит к цепочке моделей. Для оценки точности той или иной модели был исследован спектр фазовых скоростей. Сохранение всех членов асимптотической последовательности приводит к точному спектру (что обсуждалось в разд. III). Было установлено, что дисперсионная модель первого порядка обеспечивает точность более высокую, нежели некоторые из существующих теорий. Результаты исследования распространяющегося импульса хорошо согласуются с точной теорией. Было также показано, что уравнения теории дисперсии первого порядка могут быть приведены к стандартной форме уравнений теории бинарных смесей. [c.381]

Направление распространения плоской волны задаётся волновой нормалью — единичным вектором п, параллельным во.иновому вектору А и нормальным во.п-новому фронту. Компоненты вектора смещении и связаны между собой вытекан)щими из ур-пий движения упругой анизотропной среды ур-ниями Грниа — Крие-тоффеля [c.506]

Перенос акустической энергии в кристалле. При распространении плоской волны в анизотропной среде поток энергии отклоняется от волновой нормали. Скорость переноса энергии определяется вектором лучевой скорости е,, равным отношению средней по времени плотности потока энергии I к средней плотности энергии W в волне .,=lf W. Понятие лучевой скорости играет ключевую роль в К., поскольку реально в среде распространяются не бесконечные волны, а иучки конечной апертуры, поэтому направления их распространения задаются переносом анергии, а не фазы (рис. 2). Лучевая скорость совпадает с групповой скоростью [c.507]

В задаче о распространении плоской волны в неодномерной случайно-неоднородной среде представляет интерес корреляционная функция амплитуды волны в плоскости X onst [c.245]

Рассмотрим распространение плоской волны в направлении z в изотропной, однородной и идеально непроводящей среде. Выберем взаимно перпендикулярные оси о/, or, oz, образующие правую систему координат. На фиг. 1.2 схематически показаны векторы напряженности электрического и магнитного полей Е и Н в рассматриваемой системе координат. В случае плоской волны векторы Е и Н перпендикулярны направлению распространения волны 0Z и друг к другу, причем все параметры Ъстаются постоянными в плоскости о1 — or в любой момент времени. Следовательно, д/д1 = О, д/дг = 0, = О, Hz = 0 и для идеально непроводящей среды 0 = 0. С учетом этих условий уравнения Максвелла принимают вид ) ) [c.11]

Наиболее важное применение векторы Джонса находят при вычислениях состояния поляризации. Это мощный метод, используемый при исследовании распространения плоских волн с произвольным состоянием поляризации через произвольную последовательность двулучепреломляющих элементов и поляризаторов. В гл. 5 мы рассмотрим данный вопрос более подробно. [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...