Обратная решетка и решетка, обратная к ней

Самце разнообразные дефекты, несовершенства и другие нарушения порядка, встречающиеся в реальных кристаллах, приводят к различным дифракционным эффектам, включая видоизменения резких максимумов в узлах обратной решетки и непрерывного распределения интенсивности областей фона между этими максимумами. Эти эффекты представляют интерес не только потому, что указывают на ограниченность используемой для целей структурного анализа модели идеального кристалла, но также и потому, что они дают одно из наиболее действенных средств для изучения природы дефектов в кристаллах. [c.149]

При ЭТОМ к еще не определенный вектор в А-пространстве (пространстве обратной решетки) и вначале не связан с волновым вектором свободного электрона. [c.82]

Вернемся опять к вопросу об энергетической зонной структуре. Как мы уже указывали в п. 2 4 настоящей главы, структурный фактор отличен от нуля, только если вектор ц равен какому-либо вектору обратной решетки. В совершенном кристалле только таким значениям ц и будут отвечать не равные нулю матричные элементы псевдопотеициала. Для простых структур наименьший, отличный от нуля вектор обратной решетки имеет величину где-то около 2кр. Из фиг. 33 хорошо видно, что в этой области волновых векторов формфакторы очень малы, в частности они малы по сравнению с энергией Ферми. Таким образом, сдвиг энергии электронов по отношению к энергии свободных электронов будет очень малым и для многих целей им вообще можно пренебречь. При этом мы возвращаемся прямо к теории свободных электронов. Модель свободных электронов в металле очень стара она успешно использовалась во многих расчетах, но только теперь впервые мы можем ясно понять, почему эта модель так неплохо работает. В некотором смысле причина этого совершенно случайная просто векторы обратной решетки попадают как раз в такую область обратного пространства, где псевдопотенциал очень мал. [c.124]

О статистических характеристиках разностей Л и можно все же высказать некоторые приближенные утверждения, весьма просто проверяемые и имеющие широкую область применимости. А именно, можно воспользоваться тем, что как в случае большинства искусственных турбулентных течений (течений за решеткой в аэродинамической трубе, турбулентных струй, течений в трубах, каналах, пограничных слоях и т. д.), так и в случае атмосферной турбулентности пульсации скорости имеют, как правило, заметно меньшую величину, чем типичная средняя скорость. Поэтому можно надеяться, что во всех таких случаях без большой ошибки можно воспользоваться приближенным равенством и (J p, Iq) ( о т. е. заменить щ средней скоростью и в точке (j q, t ). Далее, турбулентные пульсации в фиксированной точке Xq в течение небольшого промежутка времени (ip. 0 + " ) можно попробовать приближенно представить как результат переноса через эту точку с постоянной скоростью и (Xq, iq) = u и без искажений турбулентных возмушений, расположенных в начальный момент вдоль луча J , выходящего из j q и направленного обратно направлению вектора и. Как уже указывалось на стр. 15—16, такое представление было впервые использовано Тэйлором (19386) в применении к турбулентности за решеткой в аэродинамической трубе с тех пор допущение о его законности называется гипотезой Тэйлора или гипотезой замороженной турбулентности (так как согласно этой гипотезе турбулентные образования в системе отсчета, движущейся со скоростью и, считаются замороженными , т. е. не меняющимися во времени). На самом деле, разумеется, турбулентные возмущения не переносятся осредненным течением без искажений как одно целое, а постепенно эволюционируют в процессе переноса, изменяя свою форму. Смысл гипотезы [c.332]

Возьмем множество точек R, составляющее решетку Бравэ, и плоскую волну При произвольном к такая волна, конечно, не имеет периодичности решетки Бравэ, однако она может иметь ее при определенном выборе волнового вектора. Множество волновых векторов К называют обратной решеткой, если плоская волна с к = К имеет периодичность данной решетки Бравэ. Аналитически это означает, что К принадлежит обратной решетке данной решетки Бравэ с точками R, если для любого г и всех R из решетки Бравэ справедливо равенство [c.95]

Напомним, что первая зона Бриллюэна представляет собой элементарную ячейку Вигнера — Зейтца для обратной решетки (см. стр. 85 и 98), т. е. совокупность всех точек, лежаш,их ближе к К = О, чем к любой другой точке обратной решетки. Поскольку брэгговские плоскости перпендикулярны отрезкам, соединяюш им начальную точку с точками обратной решетки, и делят их пополам, можно дать еш е одно, эквивалентное определение первая зона Бриллюэна образована совокупностью точек, которых можно достичь из начальной точки, не пересекая по пути ни одной брэгговской плоскости ). [c.169]

При этом коэффициент Кь и функция зависят от масштабного параметра L. Отображение (5.124) можно заменит рекуррентной формулой, связывающей функцию Р ь с Рь- Для этой цели надо [78, 75] ограничить длины волн в фурье-разложении функции Si, (г) расстояниями, превышающими L, т. е. использовать только волновые числа в области О С q < HL. Переход от к Sgi, сводится к интегрированию статистической суммы [взятой в виде разложения Фурье типа (15.145)] по области волновых чисел H2L < q <. i/L. Вместо перехода ко все большим и большим блокам мы переходим теперь ко все меньшим и меньшим ящикам , окружающим начало координат в пространстве обратной решетки, и отыскиваем рекуррентное соотношение между данной оболочкой и другой, расположенной внутри нее. [c.245]

Пусть коротковолновый фонон с квазиимпульсом к распадается на длинноволновый акустический фонон и коротковолновый фонон к— —Ь, относящийся к той же ветви спектра са(к), что и фонон к (для дальнейших рассуждений существенна не столько абсолютная величина к, сколько тот факт, что k f). Поскольку функция со (к) периодична в обратной решетке, то со (к- -Ь) ==со(к— ) и закон сохранения энергии дает [c.353]

Если на пути потока (рис. 3.6, б) установить решетку, то струя, набегая на нее со стороны задней стенки аппарата, начнет по ней растекаться в сторону передней стенки (входного отверстия). Так как степень искривления линий тока при этом будет увеличиваться вместе с ростом коэффициента сопротивления решетки р, при определенном значении этого коэффициента вся жидкость за плоской решеткой будет перетекать к передней стенке аппарата и от нее изменит свое направление на 90° в сторону общего движения. Вследствие турбулентного перемешивания с окружающей средой струя за решеткой на всем пути будет подсасывать определенную часть неподвижной жидкости, и в области, прилегающей к задней стенке, образуются обратные токи. Таким образом, профиль скорости за плоской решеткой при боковом входе в аппарат получится перевернутым , т. е. таким, при котором максимальные скорости за решеткой будут соответствовать области обратных токов, образующихся свободной струей при входе (рис. 3.6, а п б). [c.85]

Для иллюстрации процессов переброса предположим, что исходные векторы ki и ка имеют положительные относительно kx направления и их модули таковы, что вектор k a=ki + k2 выходит за границы зоны Бриллюэна (рис. 6.16,6). Можно утверждать, что вектор кз эквивалентен вектору кз, расположенному в зоне Бриллюэна и имеющему отрицательное направление относительно kx. В самом деле, векторы кз и кз, как мы показали в гл. 5, физически не различимы, характеризуют одно и то же колебание и отличаются друг от друга на наименьший отличный от нуля вектор обратной решетки G, параллельный оси fe и в нашем примере равный по модулю 2л/а. Видно, что после U-процесса тепловая энергия передается в направлении, которое не совпадает с направлением групповых скоростей в модах ki и ki. Такие существенные изменения к всегда ведут к восстановлению равновесного распре-ления фононов, а следовательно, и к конечному значению теплопроводности. [c.190]

Определить, у каких из 14 решеток Бравэ обратная решетка не относится к тому же типу, что и прямая. [c.19]

Затухание шума в каналах складывается из затухания на прямых участках и в фасонных частях. Фасонные части воздуховодов (повороты, изменения поперечного сечения, тройники, при точные и вытяжные решетки) обладают не только гидравлическим сопротивлением, но и сопротивлением распространению звука. В них происходит отражение звука обратно к источнику. [c.185]

Обнаруженная обратная зависимость прочностных свойств от скорости активного растяжения при исследовании основного металла и металла сварного шва представляет особый интерес. Проявление такой зависимости подтверждает принципиальную важность исследования физико-механических свойств материалов в процессе облучения при температурах 0,3—0,47 пл, когда определяющими считаются кратковременные, а не длительные прочностные свойства. Аномальное поведение основного металла при флюенсе 0,5 10 нейтр. см- и металла сварного шва при флюенсах 0,5 10 и 2 10 нейтр. см- связано, вероятно, с переходом от дислокационно-субструктурного механизма деформационного упрочнения в необлучаемых образцах к диффузионно-дислокационному механизму в процессе облучения. Последний обусловлен диффузионной релаксацией напряжений в деформируемых материалах и проявляется в виде обратной скоростной зависимости физико-механических свойств [4]. Проявлению действия механизма диффузионно-дислокационного упрочнения способствует миграция избыточных точечных дефектов, образующихся при облучении. Необходимым условием диффузионно-дислокационного упрочнения является также постоянство скорости деформирования, обеспечивающее равенство между внутренним сопротивлением деформированию и прилагаемой растущей нагрузкой [4]. Как показано в [5], при этом происходит перераспределение примесей в неоднородном поле внутренних напряжений и их релаксация вследствие направленной (восходящей) диффузии. Такое перераспределение, наряду с процессами микротекучести и диффузионного залечивания очагов разрушения, повышает структурную однородность решетки и лежит в основе программного упрочнения кристаллических тел [4]. Характерно, что обратная скоростная зависимость прочностных свойств [c.109]

Топки с пневмомеханическими забрасывателями и цепной решеткой обратного хода (ПМЗ-ЛЦР и ПМЗ-ЧЦР) в обычном исполнении нормально работать на чистых антрацитах с низким выходом летучих (К -< 5%), по-видимому, не могут, так как не допускают отрыва горения от задней стены топочной камеры. Об этом, правда, приходится говорить с осторожностью, поскольку опытный материал пока недостаточен. Смеси антрацитов с высокореакционными каменными углями сжигаются довольно легко [Л. 55], причем добавка каменного угля требуется в количестве 15—30% Смешение топлив может производиться приблизительное. [c.222]

Полученный результат означает, что к любому вектору к, характеризующему состояние электронов в среде с периодическим потенциалом, всегда можно добавить любой вектор g обратно решетки, причем это изменение к не приводит к изменению состояния электрона. Мы еще раз показали, что вектор к в рассматриваемом случае определяется с точностью до вектора g. Итак, состояния электронов с векторами к, различающимися на вектора g, эквивалентны. Поскольку вектор к, характеризующий поведение, например, электронов при их взаимодействии с периодическим потенциальным полем, оказывается определенным несовсем однозначно, он приобретает свойства, которые отличают его от волновых векторов тех же электронов, но свободных, не взаимодействующих с периодическим полем. По этой причине к часто называют не волновым, а квазиволновым вектором. Соответственно связанный с ним импульс р называют квазиимпульсом, а частицы в твердых телах, распространяющиеся в периодическом, поле и характеризуемые векторами к, р и т. п., называют квазичастицами (эту приставку иногда все же опускают). [c.61]

Простая кубическая решетка Бравэ 178 координационное число I 83 примеры химических элементов I 82 решетка, обратная к ней 197 решеточная сумма 1301 упаковочный множитель 194 Простая моноклинная решетка Бравэ 1125, 126 Простая тетрагональная решетка Бравэ 1123, 124 Пространственные группы 1120 количество 1127, 133 симморфные и несимморфные 1134 [c.435]

При одинаковом количестве мартенсита, участвующего в у- а- у превращениях, упрочнение сплавов при фазовом наклепе зависит от исходной прочности аустенита (см. рис. 1.8). Двойные Fe-Ni сплавы обладают наиболее низким трепелом текучести в исходном состоянии (после закалки от 1100 ) и соответственно меньшим упрочнением при фазовом наклепе. Легирование сппавов С г или Мп увеличивает силы межатомной связи в решетке и повьпиает как исходный предел текучести аустенита, так и упрочнение. Однако влияние элементов замещения в твердом растворе невелико. При из> 1е-нении содержания Ni, Сг, Мп в широких пределах (см. табл. 1.2) увеличение предела текучести не превьпиает 5-10 кгс/мм. Отсюда следует, что легирование железоникелевых сплавов С г и Мп, с целью повьшгения прочности при фазовом наклепе, не дает существенных результатов. Более сильное влияние на упрочнение оказывает углерод, внедрение которого создает в решетках мартенсита И аустенита большие статические искажения, вследствие чего возрастает как исходный предел текучести аустенита, так и упрочнение. Кроме того, перераспределение легкоподвижных атомов углерода в процессе обратного мартенситного а - у превращения приводит к закреплению дислокаций, дополнительно увеличивая сопротивление пластической деформации. [c.17]

Дополнительная трудность в случае дифракции электронов возникала в связи с тем, что факторы атомного рассеяния получали на основе теории рассеяния, т.е. теории, относящейся к ядерной и атомной физике, причем использовали и соответствующую терминологию. Следствием такого происхождения является то, что исследователи, работающие в газовой электронографии, рассматривают амплитуды атомного рассеяния (в A) как функцию переменной S = 4яА. sinQ, а не переменной sinQ (как это принято в дифракции рентгеновских лучей или электронов в твердом теле) или расстояния в обратной решетке и = 2А." sinQ. [c.13]

В действительности различные механизмы рассеяния влияют друг на друга (интерференция), и это может иногда приводить к существенным отклонениям температурной зависимости сопротивления при низких температурах от простой формулы (4.26) Каган, Жернов, 1971) [290. Вследствие фононного рассеяния и анизотропии истинного спектра ( юнонов неравновесная часть функции распределения даже в кубическом кристалле не имеет ( рму pEi e), а зависит от периодов обратной решетки. Анизотропная часть TJ имеет тот же порядок, что и изотропная это приводит к увеличению числового значения сопротивления. Однако рассеяние на примесях перемешивает электроны с разными импульсами и резко уменьшает анизотропную часть функции распределения. Это приводит к таким эффектам, как нелинейная зависимость р от концентрации примесей, зависимость коэффициента при Г от концентрации в области низких темпера- [c.61]

В фурье-пространстве правила отбора, выражаемые соотношениями (2.37) и (2.38), имеют геометрическую интерпретацию, и.алюстрируемую рисунком 2.206. Заметим, что длина вектора к будет равна длине вектора к, если к ограничен где-нибудь на сферической поверхности радиусом к. Кроме того, еслн оба вектора, к и к, заканчиваются на узлах обратной решетки, то они должны быть связаны с вектором обратной решетки, откуда следует, что к = к G. Построение, выполненное на рис. 2.206, известно как построение Эвальда и широко используется в рент-гсиоструктурном анализе и нейтрон-дифракционных исследованиях. В следующем разделе описано построение Бриллюэна, которое часто используется для описания электронных состояний в твердых телах и, хотя довольно редко используется в рентгеноструктурном анализе, тем не менее дает ясную картину условий дифракции. [c.84]

Традиционный подход, который используется для описания зон в полупроводниках, имеет много общего с соответствующим подходом в случае металла (подробнее см. [25]). Мы снова считаем, что валентные электроны образуют свободный газ и имеют сферическую ферми-поверхность. Далее, как и в схеме расширенных зон, мы вводим брэгговские плоскости отражения и предполагаем, что некоторая группа плоскостей, образующая зону Джонса, играет доминирующую роль в зонной структуре, так что ферми-поверхность сливается с границами этой зоны ( исчезает ). Плоскостям, ограничивающим зону Джонса, отвечают большие значения структурного фактора (в то время, когда разрабатывался описываемый подход, ничего не было известно об относительных значениях формфактора псевдопотеициала) сама зона имеет довольно высокую симметрию, близкую к сферической, причем ее объем должен быть достаточен, чтобы принять соответствующее число электронов на примитивную ячейку, В структуре алмаза выбор зоны Джонса вполне естествен она образуется плоскостями, которые делят пополам вект( ы обратной решетки типа [220] 2п/а. Структурный фактор равен единице, и зона имеет точно такую же форму, как и зона Бриллюэна для объемноцентрированной кубической решетки (фиг. 21) симметрия ее действительно довольно близка к сферической и объем имеет требуемую величину. Однако теперь мы знаем и значения формфакторов псевдопотеициала они также характеризуют относительную важность различных плоскостей. Оказывается, что в кремнии формфактор обращается в нуль очень близко от этих плоскостей [24] это ставит под сомнение всю картину. [c.500]

В большинстве случаев обратная решетка вграет важную роль при анализе периодических структур. К ней приходится обраш аться в таких разных задачах, как теория дифракции в кристалле и абстрактное исследование функций с периодичностью решетки Бравэ или при решении вопроса о том, что остается от закона сохранения импульса, когда полная трансляционная симметрия свободного пространства снижается до симметрии периодического потенциала. Настоящая короткая глава посвящена общему описанию ряда важных элементарных свойств обратной решетки, без связи с какими-либо конкретными приложениями. [c.95]

В настоящей главе мы покажем, каким образом распределение рентгеновских лучей, рассеянных на жесткой ) периодической ) ионной решетке, позволяет определить положение ионов в этой структуре. Существуют два эквивалентных способа рассмотрения рассеяния рентгеновских лучей на идеальной периодической структуре, которые были предложены Брэггом и Лауэ. Оба способа широко применяются до настоящего времени. Подход Лауэ, основанный на использовании обратной решетки, ближе но духу к современной физике твердого тела, тем не менее подход Брэгга все еще широко применяется специалистами но рентгеновской кристаллографии. Оба они описаны ниже наряду с доказательством их эквивалентности. [c.104]

Для простоты показан случай, когда волновой вектор падающего луча лежит в атомной плоскости, а ось вращения перпендикулярна этой плоскости.Концентрические окружности— это орбиты, описываемые при вращении векторами обратной решетки, лежащими в плоскости, содержащей к и перпендикулярной оси вращения. Каждая точка пересечения такой окружности со сферой Эвальда дает волновой вектор отраженного брэгговского луча. (Другие волновые векторы Отраженных брэгговских лучей, связанные с векторами обратной решетки, лежащими в других плоскостях, на фигуре не гюказаны.) [c.112]

Г ассмотренное течение жидкости в аппарате с боковым входом справедливо для случая, когда решетка достаточно удалена от оси входной струи. При близком расположении решетки относительно струи, когда между ними не остается достаточного пространства для полного растекания струи по фронту решетки в обратную сторону (от задней стенки к передней), указанного перевертывания профиля скорости не произойдет. В этом случае струйки, вытекающие из отверстий плоской решетки, будут иметь то же направление, что и струя на входе в аппарат, вследствие чего при достаточно больших значениях решетки жидкость за ней будет перетекать к задней стенке, и вблизи нее скорость струек будет максимальной (рис. 3.6, г). Очевидно, что при некотором среднем (оптимальном) значении относительного расстояния решетки от оси входного отверстия в сечениях за решеткой установится промежуточный почти симметричный профиль скорости (рис. 3.6, д). [c.85]

Характер перетекания потока за решеткой при F /Fg - 10 довольно сложный. Вначале при определенных значениях 4 р по диаметру А—А сечения устанавливаются два максимума скорости в центральной части и у передней стенки (со стороны входа), а вблизи задней стеи1 и появляются обратные токи (при - 20, с.м. табл. 7.6). В соответствии с. максимумом скоростей в центральной части сечения ио диаметру Б—Б, перпендикулярному к диаметру А—А, везде устанавливаются большие положительные скорости, в отличие от случая, когда решетка отсутствует (Ср 0) и в центральной части этого диаметра скорости отрицательны. С дальнейшим увеличением р струя больше отклоняется к передней стенке, так что вблизи нее остается только один максимум скоростей. Одновременно возрастает область отрицательных скоростей, захватывающая при больших значениях Е,(/Ер половину сечения, прилегающую к задней стенке. В результате за решеткой резко выражен перевернутый профиль скорости. [c.181]

Конструкция топки с цепной решеткой обратного хода и забрасыва телем, в которой колосниковое полотно движется в отличие от топки прямого хода от тыльной части- к фронту котла, основана на использовании особенностей работы механических забрасывателей, при применении которых более крупные частицы топлива относятся к концу колосниковой решетки, а более л елкие выпадают бниже к ее фронту. В результате этого создается естественное разграничение времени пребывания частиц топлива в топке в соответствии с их размерами, что улучшает равномерность выгорания топлива по фракциям. Кроме того, этим достигается естественное послойное фракционное распределение топлива на решетке, вследствие чего уменьшается провал и улучшаются условия работы топки. Самые тонкие, пылевидные частицы угля на слой не выпадают, а сгорают в топочном пространстве во взвешенном состоянии. [c.262]

Приведем некоторые результаты, полученные такими методами для отдельных точечных дефектов. В случае вакансии машинные расчеты подтвердили основные полученные в рамках атомной модели и изложенные выше выводы. Так, например, в [70] для ОЦК решетки с потенциалом межатомного взаимодействия, моделирующим а- келезо, было найдено, что ближайшие к вакансии соседи релакснруют по направлению к ней на расстояние, составляющее около 6% от равновесного расстояния мен ду близкайшими атомами. Атомы те второй координационной сферы имеют небольшие смещения в обратном направлении. Для вакансии в ГЦК решетке меди в [55] были получены аналогичные результаты. Величина смещений атомов оказалась существенно зависящей от выбора потенциала, причем смещения ближайших соседей к вакансии в зависимости от этого выбора изменялись в пределах от 1,5 до 3,2% от равновесного расстояния между ближайшими атомами. Следующие соседи, как и в ОЦК решетке, релаксировали слегка парузку. Анизотропия поля смещений найдена и для более удаленных атомов. [c.90]

Заднее уплотнение той и другой решетки обратного хода (рис. 6-31) состоит из наклонных плитчатых колосников, которые подвешиваются к специальным кронштейна.м, прикрепляемым к заднему поперечному двутавру рамы. Колосники имеют угол наклона 30° и защищаются от топочного излучения слоем шлака, самообновляющимся при работе топки. Ранее они выполнялись с углом наклона 45° и покрывались фасонными огнеупорными кирпичами, но такая конструкция себя не оправдала (в эксплуатации часто наблюдалось обгорание колосников). [c.157]

Законы сохранения возникают ые только для непрерывных симметрий гамильтониана. Так, для частицы, находящейся в периодич. поло, что является хорошея моделью движения электрона в кристалле, гамильтониан не меняется при сдвигах на векторы, кратные периодам решетки, и коммутирует с операторами соответствующих сдвигов. Это приводит к существованию особой сохраняющейся в периодич. поле величины — квази-импульса (значения к-рого, в отлпчне от обычного импульса, определены лишь с точностью до векторов обратной решётки). Аналогичным образом для гамильтониана, периодически зависящего от временя, может быть определена величина квазиэнергии. Наличие у гамильтониана днекретвых симметрий приводит в К. м. к сохранению ряда мультипликативных физ. величин, к-рые (в отличие от аддитивных импульса и момента) не имеют аналогов в классич. механике. Так, если гамильтониан системы инвариантен относительно отражения пространств, координат частиц г, —г,, то он коммутирует с оператором пространств, инверсии Р, определяемым соотношением [c.283]

Таким образом, исследование обтекания неподвижной плоской круговой решетки не представляет новой задачи и сводится с помошью преобразования (12.5) к соответствующей задаче для плоской прямой решетки. Обратно, из любого известного обтеканий прямой решетки, расположенной вдоль мнимой оси плоскости С, с помощью отображения, обратного по отношению к (12.5), [c.106]

Важное значение в эффекте памяти формы отводится структурно-наследственным явлениям, которые при мартенситных превращениях не тривиальны. Установлено, что в новой фазе в границах раздела фаз в силу геометрического фактора возникают дислокации с несвойственными для данной структуры векторами Бюргерса. Если дислокация в мартенситной фазе имела вектор Бюргерса 6о> то в продукте реакции он равен Ь = Ьо(1 + D), т.е. приобретает добавку АЬ = ОЬ , где D — величина дис-торсин. Их появление энергетически невыгодно, что затрудняет прямое мартенситное превращение. Обратное мартенситное превращение, осуществляющееся по принципу "прямо назад" по отношению к прямому, восстанавливает и исходную структуру, и плотность энергии. Если реакция идет по новому ориентационному пути, то полный цикл превращения исходная решетка — продукт реакции — исходная решетка должен сопровождаться ростом упругой энергии, что крайне не выгодно. Кроме того, мартенсит, как правило, содержит аккомодационные двойники, в то время как в аустените они отсутствуют. Если обратная реакция идет по схеме "точно назад", она требует такой же аккомодации, что и прямая реакция, хотя и с обратным знаком. Поэтому продукт превращения не наследует аккомодационных двойников мартенсита. [c.251]

В выражении для скорости изменения Л имеются и другие сомножители, зависящие от частоты, но для каждой пары фононов 2 и которые могут участвовать в трехфононных процессах с фононом q, их вклад в дЛ1д( содержит множитель (Л — Л ) Г. Это означает, что число фононов Л возвращается к равновесному значению Л со временем релаксации, обратно пропорциональным Т. При высоких температурах существенны фононы с большой величиной q, и условие, что вектор ql + q2 должен превышать половину вектора обратной решетки для П-процессов не налагает серьезных ограничений на такие процессы. Вклад от одной моды в теплоемкость равен по- [c.71]

Особенности формирования МДК в электронном микроскопе при работе на просвет (вытянутость узлов обратной решетки в направлении, перпендикулярном плоскости фольги, эффективное увеличение угла сходимости неот-клоненного пучка из-за многократного рассеяния электронов по мере прохождения их сквозь фольгу) приводят к тому, что одна и та же (по геометрии, но не по интенсивностям) точечная МДК сохраняется в интервале углов наклона образца 5° и более (для очень тонких фольг). Поэтому ориентировку кристалла рассмотренным выше способом можно определить именно с такой точностью. Эта точность во многих практических случаях недостаточна, и для ее повышения применяют ряд приемов, с помощью которых устанавливают величину углового отклонения направления пучка электронов от оси зоны, соответствующей фиксируемой на МДК сетке рефлексов [7]. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...