Фронт решетки

Растекание потока по фронту решетки. Если согласно приведенной теории при р = 4 за решеткой достигается полное растекание струи по сечению 2—2 и при 5р > 4 скорости становятся отрицательными, то легко убедиться, что степень растекания струи по фронту решетки с увеличением р будет непрерывно расти. Действительно, решим уравнение (4.44) относительно при этом для простоты предположим, что в границах струи за решеткой профиль скорости равномерен, т. е. = — Уо = 1- Тогда окончательно [c.105]

При полном растекании струи по фронту решетки, когда Ер = Е [c.105]

Из сопоставления формул (4.53) и (4.64) также следует, что для получения одной и той же степени растекания струи непосредственно по фронту решетки любого вида и за плоской решеткой (в данном случае теоретически при Ср < 4), а также за такими объемными решетками, как слоевые насадки, пучки труб и т. и., величина должна быть различной для фронта плоской решетки большая для конечных сечений за любой решеткой меньшая. [c.106]

Опыты показывают, что при определенных значениях и отношениях площадей < Рк/Ро при которых еще нет полного растекания струи по всему фронту решетки, статические давления в струе до растекания и в конечном сечении за решеткой также имеют близкие значения, которые тем ближе, чем больше отношение Поэтому можно принять [c.107]

Замечания. Выравнивание потока по фронту решетки связано, как уже отмечалось, с радиальным (боковым) его растеканием, так что решетка испытывает воздействие как нормальных составляющих скоростей, так и поперечных, параллельных ее поверхности. [c.107]

В приведенных выводах это обстоятельство не учитывалось, т. е. принималось, что струя набегает на решетку нормально к ее поверхности. Кроме того, растекание струи по фронту решетки, так же, как и в сечениях за ней, не происходит равномерно монолитность струи в сечении р—р решетки или /—/, как показывают опыты, сильно нарушается. Все это объясняет, почему приведенные в данной главе формулы расчета растекания струи как по фронту решетки, так и по сечению 2—2 далеко за ней, не достаточно хорошо согласуются с опытными зависимостями. Особенно это касается случаев большой неравномерности. В том, что формулы расчета растекания по фронту самой решетки не везде справедливы, можно убедиться на основе следующих соображений. [c.107]

Поскольку рассматривается вопрос о растекании узкой струи по фронту решетки, практически безразлично, какая решетка при этом установлена плоская (тонкостенная) или любая другая, в том числе и пространственная. [c.108]

С помощью этой формулы, связывающей степень растекания струи = Рр Рк по фронту решетки и ее коэффициент сопротивления, можно решить поставленную в предыдущей главе вторую задачу. Все величины, входящие в подкоренное выражение зависимости (4.80), в постановке данной задачи являются заданными, при этом коэффициент зависит от вида решетки, формы ее элементов, коэффициента живого сечения и др. [c.109]

Статическое давление во всех сечениях за решеткой и в сравнительно удаленных сечениях перед ней измерялось с помощью этой же трубки. В сечениях, наиболее близких к фронту решетки, где наблюдалось сильное искривление линий тока, статическое давление измерялось с помощью дискового насадка, который, как известно, легко ориентировать 110 направлению потока, поэтому он дает достаточно верные показания статиче- [c.160]

Коэффициент расхода через отверстия решетки уменьшается от центра к периферии. Частично это поясняет, почему в выражении (4.71) и других при величине p множитель kiрастекание струи по фронту решетки, что равносильно уменьшению коэффициента сопротивления решетки. Кроме того, радиальное растекание потока за тонкостенной решеткой при р< цр, т. е. до образования перевернутого профиля скорости должно в реальных условиях при Вязкой жидкости происходить медленнее, чем в случае идеальной жидкости. Действительно, пока значения Ср не очень велики, основная масса струи проходит через центральную часть решетки, мало отклоняясь от оси, со скоростью, значительно превышающей скорость отклонившейся [c.168]

Растекание струи по фронту решетки. О реальной структуре потока при боковом входе в аппарат без распределительных устройств можно судить по профилям скорости в различных сечениях (рис. 7.14). Она полностью соответствует рассмотренной схеме (см. рис. 3.6). В частности, даже на расстоянии Я/Я > 3 полного выравнивания поли скоростей еще не происходит. [c.177]

Поскольку в подводящем диффузоре имеет. место предварительное распределение потока по сечению, дальнейшее растекание струп по фронту решетки происходит без резкого искривления струек. Следовательно, перед решеткой уже не получается существенного перераспределения концентрации взвешенных в потоке частиц. [c.207]

Отличные о г приведенных выше результаты, полученные при установке плоской решетки с очень большим коэффициентом сопротивления (Ср = = 150), обусловлены влиянием инерционных сил. Струйки тока при растекании по фронту решетки получают направление, обратное направлению входа. Поэтому, выходя из отверстий решетки почти параллельно ее плоскости вблизи передней стенки аппарата, поток резко изменяет свое направление (на 90°) в сторону выхода из аппарата. При таких условиях часть наиболее крупных частиц под действием возникающих на повороте центробежных шл выделяется из потока в сторону передней стенки, создавая здесь повышенную концентрацию пыли. [c.314]

Прямолинейной решеткой профилей называют совокупность бесконечного числа одинаково расположенных идентичных крыловых профилей, находящихся друг от друга на одном и том же расстоянии. Линия, соединяющая соответственные точки профилей в решетке, называется фронтом решетки, а нормаль к ней — осью решетки (рис. 10.3). [c.6]

Положение профиля и решетки профилей по отношению к набегающему потоку характеризуется углом атаки в случае единичного профиля — это угол а между направлением скорости на бесконечности и хордой в случае решетки профилей — это угол I между скоростью набегающего потока ЛУ1 и передней касательной к дуге профиля. Угол между скоростью на выходе из решетки W2 и задней касательной называется углом отставания потока б (рис. 10.3). Угол 1 между направлением скорости на входе и фронтом решетки называется углом входа соответственно угол Рг между скоростью на выходе лУг и фронтом решетки называется углом выхода. Разность этих углов Др = Р2 — — 1 = е — б -Р I определяет поворот потока в решетке. [c.7]

Соответственно под обратной задачей понимается нахождение конфигурации решетки, которая поворачивает на угол заданный поток, образующий с фронтом решетки угол Рь Обычно в такой постановке однозначного решения обратной задачи не имеется. Существует бесконечное множество решеток, отличающихся друг от друга геометрическими параметрами и формами профилей, которые удовлетворяют поставленным условиям. Задача становится однозначной при наложении дополнительных условий. В случае потенциального потока эти условия обычно налагаются на геометрию решетки или на распределение давления по профилю, или, наконец, на комбинацию из указанных факторов. В случае вязкого потока из всего множества решеток, осуществляющих заданный угол поворота, находится оптимальная (с минимальными потерями). [c.8]

При течении вязкой жидкости в пространстве за решеткой вследствие перемешивания происходит постепенное выравнивание полей скорости. В результате, начиная с некоторого достаточно удаленного от решетки сечения 2 — 2, уже имеется однородный поток, параметры которого могут быть определены с помощью уравнений неразрывности и импульсов. Из этих уравнений следует ), что всегда направление выровненного потока ближе к направлению фронта решетки, чем направление исходного, неравномерного потока, т. е. что [c.14]

При небольших отрицательных углах атаки, когда г1 < V, от передней кромки сверхзвукового профиля отходят два косых скачка (рис. 10.54,а), один из которых располагается над профилем (верхний скачок), а другой под ним (нижний скачок). При больших по абсолютной величине отрицательных углах атаки (11 >г) возникает только один — верхний скачок. Вместо другого скачка за фронтом решетки образуется течение раз- [c.74]

Условия, при которых вдоль фронта решетки образуется косой скачок, подробно рассмотрены в гл. X 3-го издания этой книги. [c.75]

С возрастанием отрицательного угла атаки характеристики удаляются от фронта решетки, а плоскость косого скачка приближается к нему, и при некотором угле атаки фронт косого скачка совпадает с фронтом решетки. В этом случае на входе в межлопаточный канал имеется равномерный поток. Абсолютная величина угла атаки 1к1, при котором для заданных значений числа М1 и установочного угла решетки б об-разуется косой скачок, совпадающий с фронтом решетки, определяется из следующего очевидного соотношения [c.85]

Остановимся на обтекании решеток сверхзвуковым потоком с дозвуковой осевой составляющей скорости. Если при фиксированном числе М1 уменьшить осевую составляющую скорости набегающего потока, то направление характеристики приблизится к направлению фронта решетки и при Мы = 1 оба направления совпадут между собой. При гиь < а характеристики направлены выше фронта решетки, и в этом случае, так же как и при до- [c.86]

Заметим, что рассмотренное здесь свойство обтекания решеток тонких пластин при нулевом угле атаки распространяется и на случай решеток бесконечно тонких изогнутых профилей, составленных из прямолинейного отрезка достаточной длины Z и сопряженной с ним дужки (рис. 10.62). Минимальная длина прямолинейного отрезка определяется требованием, чтобы волна Маха, распространяющаяся от точки сопряжения, не выходила за фронт решетки. При несоблюдении этого условия слабые возмущения, вызываемые течением вокруг сопряженной дужки, нарушат однородность потока перед решеткой. [c.87]

Величина равнодействуюш ей зависит от числа М1 и степени разрежения е. Очевидно, что при фиксированных значениях первых двух величин равнодействующая возрастает с уменьшением е. При некотором значении е осевая скорость далеко за решеткой достигает скорости звука, и характеристика становится параллельной фронту решетки. В атом случае имеющиеся возмущения (за решеткой) не распространяются вверх по потоку. При повышении давления за решеткой (е > 1) в выходной части межлопаточного канала образуется система скачков, приводящая к повышению давления на нижней поверхности и возникновению силы, действующей в положительном направлении оси п. С возрастанием рг эта сила увеличивается, а угол отставания уменьшается. При некотором значении рг = рг шах и соответственно е = Вшах в межлопаточном канале образуется прямой скачок, и на выходе из решетки устанавливается дозвуковой поток с нулевым углом отставания. [c.89]

Дальнейшее увеличение коэффициента сопротивления решетки должно привести к тому, что перетекание жидкости к стенкам трубы (канала) будет усиливаться, образующаяся при этом кольцевая струя будет все больше поджиматься, скороаь ос возрастет, а зона обратных токов, ссответствешю расширится (рис. 3.5, б). Вследствие того, что искривление линий тока при растекании по фронту решетки происходит очень резко, рассматриваемая де( . ормация потока за решеткой должна иметь место в сечениях, очень близких к решетке (тем ближе, чем больше tj,). [c.81]

При радиальном растекании узкой струи по фронту такой решетки наибольшими скоростями будут обладать центральные струйки, протекающие нормально или под небольшими углами наклона к поверхности решетки наименьшие скорости будут у промежуточных струек, которые почти полностью стелятся по фронтальной поверхности решетки. Кроме этого, центральные струйки будут иметь и большую массу, так как коэффициент заполнения сечения ( сжатия ) центральных отверстий при протекании через них струек нормально к поверхности решеаки получается наибольшим. Коэффициент заполнения сеченнй остальных отверстий уменьшается с увеличением угла наклона к фронтальной поверхности решетки т. е. с удалением от оси струи. Исключение составляют отверстия, расположенные вблизи стенки корпуса аппарата, у которой струйки изменяют свое направление нормально к решетке. В результате, струйки, выходящие из центральных каналов спрямляющей решетки, с большой кинетической энергией и массой будут подсасывать более слабые периферийные струйки, за исключением пристенных (рис. 3.5, г). Как видно из сравнения рис. 3.5, в и г, характер профиля скорости в последнем случае будет близок к характеру профиля скорости за перфорированной решеткой с меиьшпм значением ( р при отсутствии за ней спрямляюищй решетки. Так оно и должно быть, так как спрямляющая решетка устраняет влияние увеличенной радиальности растекания потока по фронту решетки и нет большого отличия в поведении струек, протекающих через отверстия решетки при больших и малых значениях р. [c.83]

Г ассмотренное течение жидкости в аппарате с боковым входом справедливо для случая, когда решетка достаточно удалена от оси входной струи. При близком расположении решетки относительно струи, когда между ними не остается достаточного пространства для полного растекания струи по фронту решетки в обратную сторону (от задней стенки к передней), указанного перевертывания профиля скорости не произойдет. В этом случае струйки, вытекающие из отверстий плоской решетки, будут иметь то же направление, что и струя на входе в аппарат, вследствие чего при достаточно больших значениях решетки жидкость за ней будет перетекать к задней стенке, и вблизи нее скорость струек будет максимальной (рис. 3.6, г). Очевидно, что при некотором среднем (оптимальном) значении относительного расстояния решетки от оси входного отверстия в сечениях за решеткой установится промежуточный почти симметричный профиль скорости (рис. 3.6, д). [c.85]

Тогда коэффициент2выравнивания потока непосредственно по фронту решетки [c.99]

Еще раз следует отметить, что все приведенные формулы позволяют решить задачу о распределении потока по фронту решетки или по сечению непосредственно за ней. Что же касается более удаленных от решетки сечений, то в результате проявления вторичного эффекта за решеткой наступает заметнс С нарушение достигнутой равномерности потока (см. гл. 1). [c.112]

Это же выражение было получено Прандтлем [207]. Случай а ° ° 0, т. е. фх °° о (см. рис. 5.1), имеет место тогда, когда непосредственно за плоской решеткой или сеткой расположены продольные направляющие поверхности (спрямляющая решетка — хонейкомб, см. рис. 4.3). В то же время, как уже было отмечено, коэффициент выравнивания потока должен быть одинаковым как в конечном сечении за решеткой, так и перед ней, по ее фронту. Таким образом, выражение (5.58) можно рассматривать как уточненную формулу и для расчета коэффициента выравнивания потока по фронту решетки, т. е. /(ф = Аа)р/Ашо = /( = ( + Ср)С Как видно, это выражение аналогично формуле (4.29), только более уточненной. [c.130]

Если бы коэффициенты сжатия струек во всех отверстиях решетки были одинаковыми, то при постоянном диаметре с1птп полученное таким образом распределение скоростей соответствовало бы распределению расходов через эти отверстия или средних скоростей истечения из них. Однако, ввиду того, что при растекании струи по фронту решетки линии тока искривляются, углы входа потока в разные отверстия ее получаются неодинаковыми, поэтому коэффициенты сжатия и коэффициенты расхода через разные отверстия решетки также не могут иметь одинаковых значений. Следовательно, даже при равных полных давлениях во всех отверстиях расходы и соответственно средние скорости истечения из них в данных условиях не могли полностью совпасть. Но так как учесть это несовпадение было практически невозможно, то коэффициент сжатия для всех отверстий принимался одинаковым по всему фронту решетки. [c.161]

Растекание струи по фронту решетки. По диаграммам распределения скоростей (см. табл. 7.1, 7.2) можно видеть, что первонач.альный профиль скорости иа выходе из подводящего участка также неравномерен (см. первый столбец при ц, 0). В не.м имеется завал слева, соответствующий отрыву потока при повороте па 90 в подводяще.м отводе, и максиму.м скоростей, смещенный относительно оси симметрии вправо. Это смещение максимума скоростей наблюдается при всех значениях решетки. Из табл. 7.1 видно, что при малых коэффициентах сопротивления решетки, примерно до = 4, узкая струя с описанным первоначальным характером профиля скорости, набегая на решетку и растекаясь по ней, расширяется так, что скорости во всех точках падают, при этом монолитность струи в целом еще не нарушается, т. е. струя проходит через решетку одним центральным ядром (не считая распада ядра на отдельные струйки при протекании через отверстия решетки.) [c.169]

При Ср = 7- 9 указанная область отрицательных скоростей исчезает главным образом вследствие растекания центральной части струи, но волнистый характер профиля скорости при FJFo > 6 остается до полного выравнивания потока по фронту решетки. В случае FJF( < 6, когда относительное расстояние RJRo от оси до стенок рабочей камеры значительно меньше, чем при больших значениях F,,IF , степень растекания струи не может быть очень большой, а следовательно, перед решеткой вдоль ее фронта не могут образоваться промежуточные зоны с отрицательными скоростями, и профиль скорости будет более монолитным. [c.170]

Что касается фронта решетки, то при достаточно больших значениях полное и сравнительно равномерное растекание струи (Мк л 1,2) достигается при любых значениях Нр10ц- Это видно из диаграмм полей скоростей, полученных при наложении на плоскую решетку спрямляющего устройства в виде ячейковой решетки (см. табл. 7.8). [c.183]

Кроме рассмотренных специфических недостатков плоских (тонкостенных) решеток следует отметить трудности их применения, например из-за сложности стряхивания пыли, осаждающейся на решетках в газоочистных аппаратах (особенно при горизонтальном расположении решеток), засорения решеток пылью в случае влажного газа и липкой пыли, а следовательно, усиление неравномерности распределения концентрации частиц, взвешенных в потоке при его растекании по фронту решетки, увеличения гидравлического сопротивления аппарата и т. п. [c.193]

Определим силу, с которой поток воздействует на поверхность крыла единичной длины. Проведем сечения 1 — 1 и 2 — 2, параллельные фронту решетки (рис. 10.4) и настолько удаленные от нее, что можно считать скорость и давление в каждом из этих сечений постоянными. Выберем любую линию тока А А2 и проведем другую линию тока 51 2 на расстоянии одного шага от первой линии тока. Очевидно, что эти линии тока конгруэнтны, т. е. совпадают при наложении. Применяя к объему жидкости, ограниченному отрезками прямых а Ь1 и агЬг и отрезками линий тока а Д2 и (цЬг, уравнение количества движения, получим (см. 5 гл. I) следующие выражения для проекций на фронт и на ось решетки равнодействующей всех сил, приложенных [c.8]

При дальнейшем увеличении давления, т. е. при или е > emln, фронт косого скачка проходит выше фронта решетки, и это приводит к перераспределению давления на участке нижней поверхности, примыкающем к задней кромке пластины. Следовательно, в этом случае возникает силовое воздействие потока на пластину. Равнодействующая сип давления направлена в сторону положительного направления оси п. По мере дросселирования, т. е. по мере увеличения давления рг, точка пересечения скачка со стенкой движется вверх по потоку и увеличивается силовое воздействие угол отставания б и угол поворота потока в косом скачке уменьшаются, и косой скачок приближается к прямому. [c.84]

При повышении давления за решеткой расчетная картина течения в выходной части межлопаточного канала начинает разрушаться — появляется область дозвуковых течений, и изменяется распределение давления по части поверхности пластины, в результате чего пзменяется величина равнодействующей силы, приложенной к пластине. По мере увеличения дросселирования область дозвуковых течений увеличивается, продвигаясь вверх по потоку. При некотором значении рч возмущения начинают проникать за фронт решетки. При дальнейшем повышении давления, хотя II происходит последующая перестройка течения непосредственно перед решеткой, поток на бесконечности перед ней остается еще невозмущенным. Наконец, при некотором дав- [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...