Звук — Отражение

Давление звука при отражении 364 Дефлаграция 662 [c.731]

Интенсивность звука, создаваемого каким-либо источником, зависит не только от характеристики источника, но и от помещения, в котором он находится. В каждую точку пространства внутри помещения наряду со звуком, идущим от источника, приходит также звук, многократно отраженный от стен, который называется диффузным (рассеянным) звуком. После прекращения действия источника звука диффузный звук исчезает не сразу. Это объясняется тем, что еще в течение некоторого времени приходят отраженные от стен волны. Такое явление затягивания звука после прекращения действия его источника называется реверберацией. Время, необходимое на то, чтобы звук в помещении после прекращения действия его источника полностью исчез, называют временем реверберации. Условно считают, что время реверберации равно промежутку времени, в течение которого интенсивность звука ослабевает в миллион раз. [c.236]

Вблизи от источника на расстояниях, меньших значения граничного радиуса, превалирует энергия прямого звука. Энергия отраженного звука равна прямой на поверхности сферы, определяемой граничным радиусом. Его значение легко получить из сопоставления формул (84) и (86). [c.70]

Итак, рассмотрим автомодельную задачу об отражении ударной волны от свободной поверхности. Так как давление в газе за отраженной волной равно начальному давлению перед падающей волной, то отраженная волна должна быть волной разрежения. При этом возможны три случая. В первом случае, когда интенсивность ударной волны невелика, скорость газа за ней меньше скорости звука и отраженная волна Римана, несмотря на ее снос движущимся газом вправо, движется в пространстве влево от первоначального положения свободной поверхности х (рис. 2.13,6, а). Если интенсивность ударной волны настолько велика, что скорость газа за ней сверхзвуковая, то отраженная волна Римана сносится газом вправо от сечения х (рис. 2.13.6, в). [c.216]

Проведённые рассуждения, конечно, весьма упрощены. На самом деле, для того чтобы точнее подсчитать число отражений, нужно было бы принять во внимание, что звуковые волны испытывают поглощение и в процессе своего распространения в воздухе. Эффект этого поглощения становится весьма заметным, начиная с частот 2000—3000 гц. Кроме того, поглощение звука при отражении зависит от величины угла падения волны на стену помещения, мы же этого не учитывали. [c.209]

И прежде чем наступит сильное ослабление звука, число отражений может быть весьма велико. Поэтому иногда мы можем слышать даже на несколько километров вдоль реки звуки небольшой силы — пение, крик петуха, скрип уключин плывущей лодки. [c.222]

Как видно из приведенных уравнений, коэффициенты отражения и прохождения звука через границу двух сред не зависят от частоты колебаний звука. Однако отражение звуковых волн от различных препятствий может быть различно звуковая вол на будет сильно отражаться, если размер препятствия велик по сравнению с длиной волны. В этом случае за препятствием образуется звуковая тень. [c.84]

Рис. 4.14. Фотография монокристалла алюминия, помещенного в пружинный держатель для измерения скорости звука методом отраженных ультразвуковых импульсов. Верхняя поверхность кристалла — это плоскость (110). К этой поверхности приклеен кварцевый преобразователь с металлическим. электродом для подачи высокочастотного электрического поля.

Ранее в литературе усиление звука при отражении от сверхзвукового потока, помимо случая дискретно-слоистых сред, о котором шла речь в п. 2.6, рассматривалось для течения с тонким по сравнению с длиной волны переходным слоем [251] или с профилем Vq(z), близким к линейному [144]. В последнем случае резонансное взаимодействие не принималось во внимание. Глубокий анализ усиления звука в однородной среде с течением постоянного направления был проведен в работе [77] в предположении, что между горизонтами поворота и резонансного взаимодействия есть область применимости приближения ВКБ, т.е. j 2 1 в наших обозначениях. [c.198]

При максимальном прохождении звука коэффициент отражения будет [c.103]

В этом параграфе речь шла об электромагнитных волнах. Аналогичные явления — отражение и преломление — возникают и при падении на границу раздела сред волны иной физической природы. Например, для звуковых волн роль импеданса Z играет произведение рс плотности среды на скорость звука, и отражение будет происходить от границы между средами с различными рс. Если волна падает на границу раздела жидких или газообразных сред, в которых могут распространяться только продольные волны, расчет коэффициентов Френеля весьма прост, поскольку не требуется рассматривать волны различных поляризаций. Приравнивая звуковые давления и нормальные компоненты колебательной скорости по обе стороны границы раздела, можно получить формулы, аналогичные (7.9) [c.54]

Д. э. можно считать также изменение частоты звука при отражении и прохождении через границу между двумя средами, к-рая движется относительно самих сред, остающихся неподвижными, напр, нри прохождении звука через фронт ударной волны в газе (характеристики газа по обе стороны фронта различны) или при распространении звука вдоль частично погружённого в жидкость стержня в процессе изменения уровня жидкости (акустич. свойства погружённой части стержня изменяются под влиянием реакции окружающей жидкости). При нормальном падении волны частоты со на движущуюся границу раздела частоты со и со" отражённой и прошедшей волн равны [c.134]

Ниже приближенный метод Кирхгофа сформулирован для трех наиболее распространенных случаев излучения звука поверхностью, отражения звука от поверхности и дифракции на щели в экране. [c.48]

Поскольку скорость поршня с задана, параметры в падающей волне известны, скорость звука для отраженной волны у стенки [c.128]

Отражение плоской ударной волны от плоской стенки. При малых углах падения ударной волны имеет место регулярное отражение (рис. 3.10, а). При возрастании угла падения начиная с момента, когда в системе координат, связанной с точкой пересечения волновых фронтов, скорость потока за отраженной волной близка к скорости звука, регулярное отражение становится невозможным. Возникает махонское отражение (рис. 3.10,6). При этом частицы газа проходят через два ударных фронта либо через ножку маховской конфигурации (ударная волна ОА на рис. 3.10, а). Эти две области течения разделены контактной поверхностью. Различают простое махов-ское и сложное маховское отражения (рис. 3.10, в, а). Кроме того, существует двойное маховское отражение, при котором на отраженной ударной волне возникает вторая тройная точка (рис. 3.10, 6). [c.77]

Для достижения большей естественности звучания используют главным образом два метода применение микрофонов типа искусственная голх)ва и ПЗМ-микрофонов. В случае использования ПЗМ-микрофонов устраняются эффекты гребенчатого фильтра, так как микрофоны крепятся к жесткой поверхности, например к полу. Отражения от акустически жесткой поверхности вызывают увеличение давления, которое достигает 6 дБ. Способ установки микрофонов непосредственно на поверхности влияет также на соотношение между прямым и отраженным звуками. Так как отраженные звуковые волны вос-приниъ1аются ПМЗ-микрофоном только под углом 2л стерадиан, то отношение прямого звука к отраженному возрастает на 3 дБ. [c.92]

Кроме акустического отношения, введено понятие четкости реверберации, под которой подразумевают отношение суммы плотностей энергии (или квадрата звукового давления) прямого звука и отраженных звуковых волн, приходящих к слушателю через время менее 60 мс по сравнению с приходом прямого звука, к общей плотности энергии (или квадрату звукового давления) (Впр + еотрза <вомс) е . Это отношение ближе к субъективному ощущению, чем акустическое отношение. [c.163]

Рассчитав интенсивность первой отраженной вол" ны и умножив ее на 18, мы получим полную интенсивность звука, обусловленную отражениями. Поскольку мы ищем величину, характеризующую помещение в целом, следует рассчитать усредненное значение. Предположим, помещение имеет сферическую форму. Тогда на поверхности сферы интенсивность звука, приходящего от источника, расположенного в центре, равна полной мощности источника, умноженной на 1/(4яг2). Если бы все стенки полностью отражали звук, отраженная волна вновь бы сходилась в центре и ее суммарная интенсивность равнялась бы мощности источника. Но нас интересует не интенсивность звука в центре или на стенке, а средняя по всему помещению интенсивность отраженной волны. Правильный результат мы получим, рассчитав интенсивность на середине радиуса это дает для соответствующего множителя значение [c.182]

Эхо — это ясное воспроизведение звука вследствие отражения звуковых волн от отражающего экрана, аа-ходящегося на определенном расстоянии от слушателя. Условие существования эха выполняется в том случае, если отраженные волны достигают уха человека с запозданием не менее 0,05 с, т. е. если разность между путями, пройденными прямой и отраженной волнами, не менее 17 м. [c.42]

ОТРАЖЕНИЕ ЗВУКА — см. Отражение аолн. [c.563]

РЕВЕРБЕРАЦИЯ — процесс постепенного затухания звука в закрытых помещениях после выключения источника. Воздушпый объем помещения представляет собой колебат. систему с очень больщим числом собств. частот. Каждое из собств. колебаний характеризуется своим коэфф. затухания, зависящим от поглощения звука при отражении от ограничивающих новерхностей и при распрострапении. После выключения источника возбужденные им собств. колебания затухают. Р. оказывает значит, влияние на слышимость речи и музыки в помещении, т. к. нестационарное излучение их источников непрерывно возбуждает все новые и новые виды постепенно затухающих собств. колебаний при этом слушатели воспринимают прямой звук на фоне ранее возбужденных колебаний возд. объема, спектры к-рых изменяются во времени в соответствии с текущими изменениями спектра излучаемых колебаний. Влияние Р. тем более значительно, чем медленнее затухают собств. колебания. [c.384]

Усиление звука при отражении не противоречит закону сохранения энергии при отражении звуковая волна отбирает часть энергии потока. Другими словами, энергия преломленной волны в движущейся среде в этих условиях оказывается отрицательной. Конечно, строго говоря, наще рассмотрение перестает быть применимь1м буквально в случае падения волны под резонансным углом. Это следует хотя бы из нарушения предположения о малости возмущения среды звуком. Обращение коэффициента отражения в бесконечность указывает на возникновение автоколебаний в системе. Для обнаружения которых анализ коэффициента отражения плоских волн часто оказывается очень удобным теоретическим средством (10], [c.45]

Подставляя в (9.52) и (9.53) значение /li=0, получаем I К[ =1 + + ехр(-2тга), I 1 = ехр(-2тга). Таким образом, при отражении от неоднородного потока звуковая волна усиливается. Если принять вертикальную компоненту тотности потока мощности 4 в падаюшей волне за единицу, то в отраженной и прошедшей волнах значение 4 будет соответственно равно I V и 1 1 . Из равенства I К 1 = 1 1 +1 следует, что усиление звука при отражении связано с притоком энергии из области Z =-оо. Величина 1 К - 1 =ехр(-2тга) характеризует обмен энергией между звуком и потоком. Она тем больше, чем меньше угол падения волны и чем больше величина V Vo [c.188]

Реверберация при большом поглощении. Наряду с только что рассмотренным случаем очень малого поглощения, приближённому решению поддаётся и другой предельный случай, когда поглощение звука на границах очень велико. Мы будем предполагать, как и прежде, что удельное механическое сопротивление стенок является чисто активным однако мы будем считать его близким к удельному акустическому сопротивлению воздуха Jo При этом коэффициент поглощения стенок а близок к единице, т, е, поглощение звука при отражении велико. [c.431]

Ноэ(рфициент поглощения звука (при отражения) определяется как отношение поглощенной энергии звука к энергии, падающей на отражающую поверхность [c.91]

Посмотрим теперь, какими еше мог быть пороги слышимости отражений прн увеличении задержки более I мс. Пусть измерительным сигналом служит речь среднего темпа. Будем считать, что уровни прямого звука и отражения одинаковы. Ранее мы видели, что отражение при задержке I мс становится замстиым на слух по увеличенной громкости слухового объекта и его протяженности С увеличением времени задержки становятся заметными изменения других признаков слухового объекта. Измекяется его тембральная окраска, он становится более протяженным. Иногда центр тяжести объекта смешается в направлении прихода отражения. После того, как задержка превзойдет некоторое пороговое значение, слуховой объект распадается иа [c.152]

В связи с этим особый интерес приобретает эксперимент Бекеши, о котором он сообщал в 1971 г. В этом эксперименте уровни прямого звука и отражения в месте, где находился эксперт, были одинаковыми, но прямой зоук полностью подавлялся отражением даже при задержке 70 мс. Результаты эксперимента Бекешн могут быть использованы в архитектурной акустике и в звукотехинке, поэтому рассмотрим его подробнее (рис. 143). [c.160]

Аналогичные результаты, т. е. преобладание эха над прямым звуком, были получены Бекеши и в других экспериментах, когда напрааления прихода прямого звука и отражения отличались на 90 илн 180 [c.161]

Для того, чтобы обеспечить лучшую различимость на слух, несущие тоя-мых звуков и отражений выбирались разными либо по частоте (1 и 1,5 кГ , лнбо по форме, иапример одно колебание было синусоидальным, другое — примоугольным при одной и той же частоте. [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...