Поле анизотропии

Эффект Коттона — Мутона во многом аналогичен эффекту Керра. По своим магнитным свойствам молекулы делятся на парамагнитные молекулы (р>1), обладающие постоянным магнитным моментом, и диамагнитные молекулы (н<1), которые не имеют постоянного магнитного момента, но могут приобретать его в магнитном поле. Анизотропия среды под действием магнитного поля возникает либо благодаря ориентации парамагнитных молекул (по аналогии с полярными молекулами), либо благодаря анизотропии магнитной восприимчивости [c.69]

Таблица 29.39. Константа анизотропии К , намагниченность насыщения и поле анизотропии для некоторых гексагональных ферримагнитных оксидов [5]

Рис. 29.40. Зависимость намагниченности Ms, констант анизотропии (К1+2К2) и поля анизотропии для

Ор — парамагнитная точка Кюри 2Ki/Al —напряженность поля анизотропии рдф — эффективный магнитный момент [c.732]

Коэрцитивная сила соединений К—Со на порядок меньше значения напряженности их поля анизотропии. Кроме того, установлено, что у спеченных магнитов значение Я, , заем [c.85]

ИЗ видов одноосной анизотропии К, если известна их намагниченность насыщения и поле анизотропии Яд. [c.508]

Предварительно целесообразно вывести выражение для эффективного поля анизотропии и записать его через эффективные раз- [c.66]

Во всех случаях зависимости вращательного гистерезиса от величины поля имеют сходство, заключающееся в том, что гистерезис исчезает, когда внешнее поле равно полю анизотропии, свойственному частицам одинаковых формы и размеров. Примеры таких кривых крутящего момента приведены на фиг. 14. Если в совокупность частиц входят частицы различной формы и размеров, угловая зависимость изменения намагниченности при вращении будет так же зависеть от ориентации частиц, как и в случае частиц одинаковой формы. Однако зависимость намагниченности при вращении от приложенного поля будет иной, чем в случае частиц одинаковой формы эту зависимость можно использовать для анализа полей анизотропии разных групп частиц с различным фактором формы. [c.298]

Интенсивность и форма резонансной кривой поглощения определяются процессами релаксации. Наличие их приводит к тому, что компоненты тензора магнитной проницаемости становятся комплексными величинами. Ширина резонансной кривой ферромагнитного резонанса ДЯ обычно определяется как разность полей, при которых мнимая часть диагональной компоненты тензора проницаемости fx" составляет половину своего значения в точке резонанса. При отсутствии внешнего магнитного поля магнитная проницаемость ска-лярна. Зависимости ее вещественной и мнимой [х" частей от частоты называют магнитными спектрами. Для магнитных спектров ферритов характерно наличие двух областей дисперсии. Низкочастотная область дисперсии обусловлена смещением границ доменов, а более высокочастотная — естественным ферромагнитным резонансом в эффективных полях анизотропии и размагничивающих полях. [c.563]

Для заданного поля анизотропия выражена тем сильнее, чем ниже энтропия (фиг. 72). Анизотропия мала для сравнительно небольших полей (см. кривую для 42,5 эрстед на фиг. 73), но при более сильных полях она становится ясно выраженной и возрастает при возрастании поля. Одна такая полярная диаграмма была измерена выше точки Кюри (npniS =0,70 R в поле напряженностью 130 эрстед)-, причем в этом случае не было обнаружено никакой анизотропии. [c.545]

Оптические и магнитооптические свойства. Ферриты обладают сравнительно высокой прозрачностью в ряде участков ближнего и далекого инфракрасного спектров. Ферриты-гранаты характеризуются лучшей прозрачностью, чем ферриты-шпинели. Так, в иттриевом феррите-гранате имеются окна прозрачности при длинах волн K>L<0,1 мм и 1<л<10 мкм между двумя этими областями наблюдается сильное решеточное поглощение. В редкоземельных ферритах-гранатах в первой области прозрачности могут наблюдаться поглощение при ферромагнитном резонансе (если поле анизотропии велико) в случае обменного резонанса редкоземельной подрешетки в поле железных подрешеток, а также электронные переходы между уровнями основного мультиплета редкоземельных ионов. Во второй области наблюдаются электронные переходы в редкоземельных ионах и (при более коротких длинах волн) электронные переходы в ионах яселеза в октаэдрических и тетраэдрических позициях. Ферриты-гранаты в видимой и ближней инфракрасных областях спектра обнаруживают значительный эффект Фарадея при распространении света вдоль вектора намагниченности и примерно такой же по модулю эффект Коттона — Мутона (магнитное линейное двупреломле-ние) при распространении света перпендикулярно вектору намагниченности fl09—110]. [c.708]

Таблица 29.40. Значения констант анизотропии Ki или АГ + ЭАГз, намагниченности насыщения и напряженности поля анизотропии некоторых гексагональных оксидов при температуре 293 К [5]

Таблица 29.44. Поле анизотропии //д и tg некоторых гексаферритов типа М, используемых в миллиметровом диапазоне длин волн [176]

Рис. 29.39. Зависимость намагниченности насыщения Ms, константы анизотропии Ki и поля анизотропии для BaFei20i9 от температуры

Соединение Плот- ность, г/см Температура Кюри, " С Намагп и-ченность насыщения лрн 20 С, Тл Константа анизотропии, МДж/м Намагниченность поля анизотропии Wg, МА/м [c.84]

Следует сказать об анизотропии магнитных свойств ферритов, так как большинство из них обладает существенной зависимостью свойств от направлений. Чем ниже симметрия кристалла, тем выше анизотропия его свойств. Одноосные кристаллы ферритов имеют огромные поля анизотропии, исчисляемые десятками тысяч эрстед, в то время как поля анизотропии кубических ферритов не превышают обычно тысячи эрстед. Магнитная кристаллографическая анизотррпия оказывает существенное влияние на поведение ферритов й полях сверхвысоких частот. Численные величины констант анизотропии гексагонального (кобальтового) и кубического (никелевого и марганцевого ферритов) имеют соответственно -ЬЗ-10 и —62-10 — 28 10 эрг/см . [c.38]

Значительные трудности возникают при конструировании СВЧ устройств дециметрового и миллиметрового диапазона волн. Основные трудности на длинных волнах связаны с естественным ферромагнитным резонансом. Как известно, при увеличении длины волны напряженность резонансного поля уменьшается. При достаточно длинных волнах размагничивающие поля оказываются равными внешнему полю. При этом внутреннее поле в образце обращается в нуль. В этих условиях возникает доменная структура, а, следо вательно, и вторая область дисперсии, связанная с процессами вращения векторов намагниченности доменов, с естественным ферромагнитным резонансом. Эксперименты и расчеты показали, что верхняя граница естественного ферромагнитного резонанса зависит от намагниченности феррита и от его поля анизотропии. Поэтому для решения, ,проблемы длинных волн необходимо уменьшение намагниченности и анизотропии ферритов. В ряде случаев этот путь привел к существенным достижениям в области низких частот. В результате замены ионов железа ионами алюминия и хрома были созданы ферриты-алюминаты и ферриты-хромиты магния, со-нетающие малую намагниченонсть и малую константу анизотропии со сравнительно высокой точкой Кюри. Однако по мере уменьшения намагниченности эффективность работы устройств падает. [c.42]

В слабых полях ц обычно определяется процессами смещения доменных стенок и имеет большую величии у. Для т. н. процессов вращения в намагничиваемых магнитно-твёрдых материалах значение ji меньше (jj, М1/К, где Ms — намагниченность насыщеиия, h К — константа анизотропии). Функция (Я) сначала растёт, достигая максимума при поле — коэрцитивная сила), а затем падает. Зависимость х(Я) может быть обратимой в слабых полях в магнитно-мяг-ких материалах) или необратимо . Последнее связано с гистерезисиыми явления.чи (см. Гистерезис магнитный). Температурная зависимость М. п. определяется разл. механизмами при разных Я. Так, в области, где намагничивание определяют процессы вращения, Ца (Я, — поло анизотропии). Значение Яа K (T)-[Ms T)]- (К -константа анизотропии порядка п) и, следовательно, Ра сильно растёт с ири-ближеьием к точке Кюри Тс в соответствии с общей теорией критических явлений. [c.661]

Количественной характеристикой трудности намагничивания является поле анизотропии значение поля Н, при к-ром намагниченность достигает насыщения в трудном направлении. В магнитно-жёстких редкоземельных соединеииях Ндостигает 10 —10 Э. [c.486]

Здесь Д д — поля анизотропии и обмена, //д — т. н. поле Дзялошинского, описывающее силу, приводящую [c.640]

Влияние крвсталлографнч. магнитной анизотропии на Ф. р. может быть учтено, если к величине Я ф в ур-нии (3) добавить, согласно ур-нию (2), эфф. поле анизотропии [c.307]

Поле анизотропии Яд является одной из характеристик магнитотвер-[Ь1Х материалов, используемой для оценки перспективности материала. [c.509]

Появление соединения Nd2Fe,4B резко расширило поиск новых материалов для постоянных магнитов не только в виде различных композиций РЗМ—переходные металлы, но и в виде фаз внедрения на базе этих соединений. В настоящее время уже исследовано большое количество различных фаз внедрения, что позволяет сделать общие выводы. Углерод в данных соединениях является аналогом бора, но, как правило, снижает магнитные характеристики соединения, уменьшая намагниченность насыщения и поле анизотропии. Водород тоже снижает магнитные характеристики материалов. Поэтому большое внимание сейчас уделяется соединениям с азотом. Здесь следует остановиться на одной особенности соединений с азотом. Атомы азота, имея несферическую форму электронных оболочек, очень существенно влияют на магнитную кристаллическую анизотропию соединений. Этот факт важен для соединений РЗМ с железом, так как в этих соединениях чаще всего реализуется плоская анизотропия, т. е. направления легкого намагничивания лежат в плоскости, в результате чего такой материал не представляется перспективным для изготовления постоянных магнитов. Введение в соединение азота приюдит к юзникновению одноосной магнитной кри- [c.533]

К, намагниченность насыщения 1,0 Тл. Магнитная кристаллическая анизотропия носит плоскостной характер. Введение азота до соотношения Sm2Fej7N3 g (5 колеблется от 0,2 до 0,4) сохраняет кристаллическую решетку, увеличивая ее тетрагональность, повышает температуру Кюри до 753 К и намагниченность насыщения до 1,5 Тл. Кроме того, увеличение тетрагональности решетки приводит к появлению одноосной магнитной кристаллической анизотропии с полем анизотропии приблизительно 80 кЭ. Таким образом, получаемый нитрид уже является перспективным материалом для изготовления из него постоянных магнитов. Из литературы известна следующая технология получения постоянных магнитов из этого соединения [4]. Порошок соединения 5т2ре(7 насыщают газообразным азотом при температуре 620...650°С под давлением около 100 кПа. При этом идет следующая реакция азотирования [c.534]

Двулучепреломленпе кристалла может быть вызвано либо его структурой, лпбо полем. В первом случае ASo it АЯ/о обусловлены ани.зотропией S . и Я/о вдоль осей а и с кристалла. Индуцированная полем анизотропия А5о и АЯ/о является результатом инициированных полем сдвигов сил и состояний осцилляторов вдоль двух ортогональных кристаллографических осей. Сравнивая уравнение (8.10) с экспериментальной зависимостью двулучепреломления о г длины волны, можно определить константу дисперсии двулучепреломления К. Параметры SJS и К дают возможность детально описать поведение оптической дисперсии [c.342]

Эффективные поля анизотропии формы, магнитокристаллической анизотропии и анизотропии, связанной с многодоменной структурой частиц, зависят от ориентации частиц относительно внешнего поля Но. Поэтому ансамбль хаотически ориентированных частиц характеризуется разбросом резонансных условий, приводящим к расширению и сдвигу наблюдаемой линии ФМР. [c.325]

ТОЧКИ Кюри Гк и скачком возрастает при Тк Цо АЯ = 1700 Э + 30%. Когда температура понижалась с Гк до Г = 20 К, значение АН монотонно увеличивалось в 3,7 раза. Изменение формы линии ФМР у аэрозольных частиц Ni диаметром 500 А при понижении температуры с Т = 296 К до Г = 77 К показано на рис. 142. Результаты измерения температурной зависимости относительной ширины линии ФМР в частицах Ni разной формы и различного размера сравниваются на рис. 143. Обратим внимание на сильный разброс данных для пластинчатых кристалликов в опытах Родбелла [1090] и расхождение результатов работ [1091] и [597] для аэрозольных частиц. Существенное различие этих данных не позволяет объяснить наблюдаемый температурный ход ширины линии ФМР только зависимостью поля анизотропии Яд = 2Ki/Is от Т, как это пытались сделать в работе [1091]. [c.326]

РИС. 147. Зависимость резонансного магнитного поля Я (v = 9,35 ГГц) и эффективного поля анизотропии для трех образцов никелевого катализатора в порах SiOa . кривые 1—3) от те.мпературы и распределение частиц Ni по раз-мерал в образцах (б) [c.329]

В недавней работе [1097] при исследовании температурной зависимости положения линии ФМР у образцов нанесенного катализатора Ni/SiOj особое внимание обращалось на распределение частиц по раз.мерам п на расстояние между ними. Эффективное поле анизотропии Hi определялось из смещения резонансной линии по формуле [c.330]

Смотреть страницы где упоминается термин Поле анизотропии : [c.666] [c.726] [c.310] [c.84] [c.85] [c.85] [c.482] [c.483] [c.43] [c.44] [c.118] [c.493] [c.646] [c.659] [c.669] [c.560] [c.647] [c.518] [c.276] [c.567] [c.574]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...