Решетки плоская

Первый член правой части этого уравнения характеризует изменение первоначального профиля скорости однородной решеткой (плоской с постоянным по сечению коэффициентом сопротивления), установленной нормально к потоку (tg 0 = 0), второй — влияние изменения коэффициента сопротивления решетки вдоль ее поверхности, а третий — влияние наклона решетки (величины tg 0). Это уравнение дает линейную связь между распределением скоростей соответственно перед решеткой ш—сс и за ней и ее тремя характеристиками коэффициентом сопротивления р, коэффициентом преломления В и углом наклона 0. [c.127]

Так же как и в плоском случае, при Мо = 0 получаем обычное сопло, а при Мо О — сопло с центральным телом. Если в формулах (2.97) положить интенсивность дублетов М, Mq,. ... .., Mn равной нулю, то получим решение задачи об обтекании плоского или осесимметричного тела. При не равной нулю интенсивности имеем решение задачи об обтекании решетки плоских или осесимметричных тел. [c.73]

Для выяснения роли атома замеш ения в решетке германия заменяют реальную трехмерную решетку плоской сеткой, как показано на рис. 8-2, а. Валентные электроны закреплены за своими атомами и не блуждают по кристаллу. Если на место одного из атомов полупроводника (в данном случае германия) в какой-либо узел решетки попадает посторонний атом другой химической природы и иной валентности, то система валентных связей в этом месте кристалла [c.234]

На трубные решетки (плоские). Уменьшение толщины трубных решеток у паровых котлов паровозов и у локомобильных котлов [c.950]

Основные величины, определяемые при обтекании решетки плоским потоком. При [c.8]

Полученный результат является обобщением теоремы Жуковского на случай обтекания решетки вязкой жидкостью и может быть сформулирован следуюш,им образом при обтекании решетки плоским потоком жидкости равнодействуюш,ая всех сил, приложенных к единице длины крыла (лопатки), равна геометрической сумме силы Жуковского [c.13]

Отметим, что коэффициент используемый в тепловых расчетах турбин и входящий, в частности, в выражение (18), не отличается от коэффициента потерь, определяемого при исследовании турбинных решеток. Перепишем выражение (18), имея в виду обтекание решетки плоским потоком, в виде [c.17]

Потеря энергии, вызываемая трением среды о поверхность лопаток при обтекании решетки плоским потоком, в общем случае зависит от следующих факторов [c.23]

Плоские стенки котлов и трубные решетки. Плоские стенки передвижных паровых котлов, подверженные внутреннему давлению, должны укрепляться. В противном случае толщина стенки будет большая, что приведет к значительному увеличению веса котла. [c.256]

При падении на решетку плоской волны, фронт которой параллелен плоскости решетки, на экране, расположенном по другую сторону решетки, при наличии линзы, удаленной от экрана на фокусное расстояние, возникает чередование светлых и темных полос разной интенсивности. Между двумя главными максимумами располагаются N—2 промежуточ- [c.224]

Плоской решеткой профилей называют бесконечный ряд одинаковых профилей, расположенных на плоскости на равных расстояниях друг от друга и под одинаковыми углами к прямой линии, соединяющей сходственные точки профилей. Эта линия называется фронтом решетки, а перпендикулярная к ней линия — осью решетки. Плоская решетка характеризуется геометрическими параметрами профилей и их расположением в решетке (рис. 9.8). [c.151]

При падении на решетку плоской волны, фронт которой параллелен плоскости решетки, на экране, расположенном по другую сторону решетки, при наличии линзы, удаленной от экрана на фокусное расстояние, возникает чередование светлых и темных полос разной интенсивности. Между двумя главными максимумами располагаются N -2 промежуточных максимума. Однако интенсивность света в них не превышает нескольких процентов интенсивности главных, так что в оптических приборах с дифракционными решетками практически используются лишь главные максимумы. [c.247]

Предположим, что решетка — плоская, а главный луч пучка находится в плоскости дисперсии (рис. 7.12, а). Расходимость [c.276]

Пусть решетка расположена в среде, состоящей из нескольких диэлектрических слоев, причем образующие их граничных плоскостей параллельны плоскости хОу. Если нормаль к фронту падающей на решетку плоской волны лежит в плоскости, перпендикулярной проводникам (т. е., если а = 0), то уравнения Максвелла по-прежнему допускают раздельное рассмотрение двух поляризаций а) случая, когда магнитное поле параллельно проводникам (Я-поляризация) и б) случая, когда вектор электрического поля параллелен проводникам (f-поляризация). Поляризации при наклонном падении разделяются и при наличии импедансных граничных условий на элементах решетки. В общем случае (а Ф 0) при падении на решетку с диэлектриком плоской электромагнитной волны определенной поляризации в прошедшем и отраженном полях возникают волны обеих поляризаций. [c.14]

Последнее равенство означает, что при рассеянии на полупрозрачной решетке плоской волны коэффициент прохождения на нулевой гармонике не зависит от замены направления падения на прямо противоположное (сверху или снизу) (рис. 6, г). [c.30]

В случае редкой решетки, когда параметр all мал, решение бесконечных систем из [25] при любых фиксированных значениях остальных параметров можно получить методом последовательных приближений. В рамках первых двух приближений ( с погрешностью О (aV/ )) в [25] проанализирован вклад в величины комплексных амплитуд гармоник дифракционного спектра Л и 5 , обусловленный токами, наводимыми падающей волной на каждом отдельном элементе (основной вклад), и дифракционным взаимодействием между элементами решетки. Слагаемые величин Л и В , связанные с взаимодействием, ответственны во взятом приближении за изломы на кривых зависимостей Л 1 и В от параметров к или ф в точках возникновения новых уходящих от решетки плоских волн. [c.64]

Возможности автоколлимационного отражения на минус первой гармонике при возбуждении решетки плоской Я-поляризованной волной демонстрируют рис. 119, б, в. Рис. 119, б показывает, в частности, что существуют широкие области изменения значений параметра б, в которых практически вся энергия отражается обратно в передатчик. Из рис. 119, в следует, что практически для любого угла падения ф и небольших значений [c.176]

Особый интерес представляет дифракционная решетка, состоящая из тонких металлических лент, размещенных на диэлектрической подложке с проводящим основанием, в связи с технологичностью ее изготовления в оптическом и микроволновом диапазонах воли. На рис. 132 представлены линии равного уровня Wh при возбуждении такой решетки плоской Е-по- [c.192]

Понятие пространственной частоты оказывается чрезвычайно полезным в оптике. Последнее легко пояснить на примере образования изображения оптической системой [13]. Объект, описываемый выражением т( ), представляет собой одномерную дифракционную решетку. Как известно, при освещении одномерной синусоидальной дифракционной решетки плоской волной, нормальной к ее поверхности, в выходной плоскости, будем иметь три плоские волны нулевой порядок дифракции— волну света, прошедшую решетку без дифракции, и две сопряженные плоские волны, дифрагировавшие под углами -f0 и —в. Угол дифракции находится по формуле дифракционной решетки [c.19]

ГОЭ можно рассматривать как запись оптической интерференционной картины, такой, что в каждой точке регистрирующего материала поверхность интерференционных полос является зеркальной и отражает входной луч в выходной. Такой подход справедлив только для частной пары сопряженных волн, для которых рассчитывается ГОЭ. Подход полезен тем, что позволяет найти поверхностную решетку, которая действительно определяет геометрию формирования изображения голографическими элементами. Эта поверхностная решетка представляет собой геометрическое место точек, в которых пересекаются зеркальные интерференционные плоскости с поверхностью материала, на котором записывается голограмма. Чтобы быть точными, это поверхность регистрирующего материала, из которой выходят преобразованные или дифрагированные волны. Поверхностная решетка плоской и объемной голограмм полностью определяет изображающую геометрию, т. е. положение изображения, аберрации, увеличение и т. п., какой бы волновой фронт ни преобразовывался ГОЭ. (К счастью, на эффективность ГОЭ, т. е. на амплитуду преобразованного волнового фронта, оказывают влияние другие факторы.) [c.635]

При заказе решеток указываются следующие характеристики тип решетки (плоская или вогнутая) для вогнутых решеток указывается радиус кривизны количество штрихов на 1 мм размер нарезаемой поверхности (первое число — ширина нарезаемой поверхности, второе — длина штриха в мм) рабочий порядок спектра область высокой концентрации света для какого прибора предназначается решетка (указываются фокусное расстояние объектива камеры спектрографа и угол между падающим и дифрагированным пучками), и другие свойства решетки, интересующие заказчика. [c.46]

Н. Отражательные дифракционные решетки. Плоские решетки [c.95]

Рассмотрим распределение интенсивности света в фраунгоферовой дифракционной картине, наблюдаемой на бесконечности либо в фокальной плоскости линзы при падении на решетку плоской монохроматической волны. В каждой точке наблюдения происходит многолучевая интерференция когерентных пучков света одинаковой интенсивности, дифрагировавших на отдельных одинаковых структурных элементах решетки, например на щелях (рис. [c.305]

На примере обтекания решетки плоских пластинок покажем, как можно довести решение задачи до конца. [c.293]

При освещении отражательной (или пропускающей) дифракционной решетки плоской волной с известной длиной волны в пространстве возникает несколько лучей, которые обозначаются целыми числами [c.436]

В силу относительной малости высоты каналов по сравнению с диаметром окружности, на которой они расположены, будем приближенно рассматривать периодическую решетку плоских профилей. [c.100]

Тележки. По ГОСТ 5938—73 тележки разделяют на три вида с плоской плитой (рис. 47, а), для тяжелых форм (массой более 2000 кг), устанавливаемых и снимаемых краном или электро-талью с роликовым настилом (рис. 47, б) для форм массой до 2000 кг, загружаемых с роликовых конвейеров и разгружаемых при помощи толкателя, и с поворотным настилом (рис. 47, в) для безопочного литья, разгружаемого автоматически при наезде ролика на криволинейную разгрузочную шину, установленную в пункте выгрузки отливок с конвейера на выбивную решетку. Плоские настилы изготовляют чугунными. На внутренней стороне они имеют ребра жесткости, а на наружной канавки для выхода газов из нижней опоки. Роликовый настил выполняют в виде двух откидывающихся секций для удаления из-под него просыпав- [c.154]

Рис. 6. Дефекты в кристаллической решетке (плоская схема)

Петровский B. . Решетка плоских преобразователей в качестве фильтра пространственных частот турбулентных пульсаций давления.-Акустический журнал, 1973, т. XIX, вып. 5, с. 743-753. [c.220]

Вогнутая решетка + плоский волновод Монохроматор Вогнутая решетка [c.105]

Решение задачи об обтекании решетки плоских пластин в режиме частичной кавитации [c.15]

Обозначим 1 и р1 — скорость и давление невозмушенного потока перед решеткой, а и р2 — соответственные величины вдалеке за ней. Выделим двумя одинаковыми линиями тока, сдвинутыми одна относительно другой на величину шага вдоль оси решетки, плоскую трубку тока и проведем два ее достаточно удаленных сечения и а , параллельных оси АВ. Обозначим [c.269]

Микродифракционный фазовый анализ существенно облегчается, если кристаллик или система одинаково ориентированных кристалликов анализируемой фазы (с известной структурой) дают на МДК правильную сетку рефлексов, отвечающую в масштабе ЯЕ какому-либо плоскому сечению обратной решетки. Тогда следует отобрать по темнопольным изображениям рефлексы, принадлежащие одному кристаллику или группе одинаково ориентированных кристалликов исследуемой фазы, измерить радиусы-векторы этих рефлексов в углы между ними и отыскать из числа предполагаемых в данном случае фаз ту обратную решетку, плоское сечение которой представляет собой МДК. Последняя стадия описанной процедуры практически состоит в сравнении экспериментальной электронограммы с различными сечениями ряда обратных решеток. Поэтому необходимо иметь такие сечения для всех возможных фаз или уметь быстро их строить аналитически или с помощью стандартных стереографических проекций решеток этих фаз. Методы построения обратных решеток и их сечений подробно изложены в работах [6-8]. [c.54]

До второй мировой войны было проведено относительно мало фундаментальных исследований решеток, хотя некоторая информация относительно влияния кавитации на характеристики изолированных профилей, а также винтов и насосов имелась. В 1931 г. Бетц и Петерсон [3] применили теорию свободных струй Кирхгофа для расчета течения через решетку плоских пластин. Эти результаты соответствовали условию полного срыва потока или суперкавитации. В 1932 г. Лангер [15] сравнил экспериментальные данные с этой теорией. Гонгвер [10] использовал результаты Бетца—Петерсона для анализа предель- [c.358]

Создан макетный образец инфракрасного лазерного спектрометра ИКЛС на основе полупроводниковых диодных лазеров (ПДЛ) с перестраиваемой длиной волны [6]. Оптическая схема ИКЛС показана на рис. 13. Прибор построен на базе многоцелевого спектрометра ИСМ-1 и имеет в своем комплекте дополнительные блоки приставки отражения (пропускания) с переменными углами падения и многоходовую газовую кювету. Монохроматор осуществляет разделение мод ПДЛ, а также измерение длин волн с погрешностью 0,05 % от номинала. При этом точное измерение длин волн с погрешностью, близкой к разрешающей способности спектрометра (определяемой ПДЛ), осуществляется с помощью эталонов Фабри—Перо и спектров известных объектов. В одномодовом режиме ПДЛ можно исключить монохроматор из схемы прибора, заменив дифракционную решетку плоским зеркалом или состыковав блок осветителя непосредственно с блоком приемной камеры. [c.215]

Теория решеток возникла из работ Н. Е. Жуковского и С. А. Чаплыгина, в которых исследовалось действие турбин, воздушных винтов и разрезных крыльев. Сначала рассматривались и излагались, главным образом в работах по аэродинамике, некоторые простые задачи плоского движения невязкой несжимаемой жидкости, обобш ающие такие же задачи теории крыла. Одновременно и независимо от теории аэродинамических решеток развивалась гидравлическая (одномерная) теория турбин, начало которой было положено еще Л. Эйлером в 1754 г., причем возникали и разрешались отдельные задачи теории решеток, а также вихревых течений, близкие к задачам теории винта. В сороковых годах в связи с появлением, исследованиями и разработкой авиационных газотурбинных двигателей началось интенсивное развитие теории решеток как базы современной теории компрессоров и турбин. Основные результаты были получены школой Н. Е. Жуковского и С. А. Чаплыгина и связаны с Московским университетом, Центральным аэро-гидродинамическим институтом и Центральным институтом авиационного моторостроения (здесь следует еще упомянуть работы в области гидравлических и паровых турбин Ленинградского политехнического и Московского энергетического институтов, а также Центрального котлотурбинного института). На этом основном этапе развития теории гидродинамической решеткой стали называть любую находящуюся в потоке жидкости или газа кольцевую систему неподвижных или вращающихся лопастей турбомашины (гидравлической, паровой или газовой турбины, вентилятора, лопаточного компрессора или насоса). Определенная таким образом пространственная решетка включает, как различные частные случаи, одиночное крыло в безграничной жидкости, вблизи поверхности воды или земли биплан и полиплан гребной и воздушный винт плоскую и прямую решетки плоские, осесимметрдчные и пространственные трубы, каналы и сопла — фактически почти все объекты исследования прикладной гидрогазодинамики. С теоретической точки зрения задачи обтекания решеток представляют собой нетривиальное [c.103]

Рис. 1. Решетка плоской сетки (совокупностью таких решеток может быть представлена структура шпинели). Светлые кружки — октаионы, темные — тетраионы

Демультиплексор Вогнутая решетка + плоский волновод Монохроматор 1 — 1,4 10 [c.105]

Теперь представим звуковые поля в указанных частичных областях, которые суть полупространства. Как известно, звуковые поля в пространстве можно представить в различной форме, например с применением интеграла Кирхгофа, интеграла Фурье, функции Грина и т. д. [171, 1771. Возможность применения различных форм представления поля используем для того, чтобы упростить процедуру удовлетворения граничных условий на поверхностях решетки. Именно учет периодичности решетки подсказывает определенную периодичность в форме представления звукового поля. Имея это в виду, представим звуковые поля в виде суперпозиции плоских волн, распространяющихся под различными углами к оси Ох. Тогда потенциал скорости в переднем полупространстве (х 0) естественно выразить в виде суммы падающей плоской волны и набора отраженных решеткой плоских волн, а за решеткой в области X I — в виде набора уходящих от решетки плоских волн. Учитывая, что отраженные от решетки и уходящие от нее волны должны обладать периодичностью относительно координаты //. потенциалы скоростей в указанных полупространствах предсгавим в следующей форме [c.147]

Непосредственный анализ этого выражения позволяет установить важное свойство /р -> О при а/г 0. Как следует из выражений (5.11) и (4.38), такое поведение резонансной частоты системы оболочка— жидкость характерно для решеток из оболочек, упругие стенки которых ориентированы нормально фрор1ту падающей на решетку плоской волны. [c.200]

С. с диффракциопными решетками разделяются на С. с плоскими решетками и на С. с вогнутыми решетками. Плоские решетки наносятся либо на стеклянные плоско-параллельные пластинки (прозрачная решетка) либо на плоскую полированную металлич. поверхность [c.307]

Как уже указывалось, для шнекового осевого преднасоса на режимах частичной кавитации без обратных токов (т. е. на расходах, близких к оптимальному) характерной формой кавитации является так называемая профильная или лопастная кавитация. Объем таких частичных канерн может быть определен на основании работ по струйному кавитационному обтеканию решетки плоских пластин. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...