Многократное рассеяние

Иванов А. П. Применение методов многократного рассеяния для изучения оптических свойств вещества.— В кн. Теоретические и прикладные проблемы рассеяния света. Мн., 1971, с. 245—263. [c.203]

К изменению распределения давления в газовой фазе, т. е. появляется добавочное сопротивление вследствие увеличения давления газа из-за уменьшения скорости частиц [109]. Итак, в очень плотных множествах следует ожидать многократного рассеяния (разд. 5.5). Если в двухфазной среде частицы отстоят друг от друга [c.215]

В пространстве, содержащем всего лишь несколько частиц, интенсивность рассеиваемого излучения приблизительно равна интенсивности излучения, рассеиваемого одной частицей, умноженной на количество частиц. При большой концентрации частиц становится существенным многократное рассеяние, т. е. рассеяние излучения дважды и более. [c.237]

В работах [102, 403] получены уравнения переноса энергии вдоль пучка лучей, в которых многократное рассеяние выражено через однократное. Авторы работы [851] рассчитали теплообмен излучением в одномерном слое. В работе [8101 приведен расчет теплового потока излучения для полубесконечного цилиндрического газового столба без учета рассеяния. Лав и Грош [504] принимали рассеивающую среду состоящей из сферических частиц одинакового диаметра, имеющих комплексный показатель преломления. Поскольку этот метод можно непосредственно применить к задаче о множестве сферических частиц, рассмотрим его несколько подробнее. Запишем уравнение переноса энергии вдоль пучка лучей в следующем виде [c.238]

При расчете у-квантов от сферической активной зоны можно пользоваться также формулами типа (9.63) и (9.63а), но с учетом многократного рассеяния излучения. При этом следует помнить, что учет накопления у-квантов в активной зоне в результате их многократного рассеяния— сложная задача, корректно решить которую можно лишь с помощью анализа уравнения переноса у-квантов. Проблема учета накопления у-квантов в материале источника (в данном случае активной зоны) подробнее рассмотрена в работе [41]. [c.60]

Для источников, функция ослабления которых имеет экспоненциальный характер, в случае отсутствия таблиц или графиков толщину защиты можно оценить следующим способом. Сначала определяют число длин пробега рй о без учета многократного рассеяния [c.103]

Многократно рассеянное у-излучение в защите учитывается обычно использованием факторов накопления в экспоненциальном представлении В = Л е < -Ь (1—Л))е Ног J,дg [c.147]

Фиат (2) = Л/о [АСо(0о, Р 2) -ь (1 - Л,) Со (00. Е02)], 12.38) записанной вместо формулы (12.37), не учитывающей многократно рассеянное в защите излучение. [c.147]

Такие характеристики источника, как плотность, химический состав, состояние (газообразное, жидкое, твердое), необходимы для правильного учета самопоглощения и многократного рассеяния у-квантов в источнике. [c.191]

Число многократно рассеянных у-квантов N на один первичный [c.197]

Для больших энергий электронов среднее квадратическое смещение электрона при многократном рассеянии равно [c.234]

Если заряженная частица движется в плотной (конденсированной) среде, то, проходя мимо различных ядер этой среды в пределах р рмакс> она будет рассеиваться каждым из них на некоторый угол 6, среднее значение которого тем больше, чем меньше масса движущейся частицы (при данных z и v частиц). Этот процесс последовательных рассеяний частицы ядрами, мимо которых она движется, называется процессом многократного кулоновского рассеяния. Разумеется, проследить за всеми деталями этого процесса экспериментально невозможно. Однако можно измерить некоторое результирующее отклонение от первоначального направления частицы (угол многократного рассеяния), которое она приобретает, пройдя в среде заданный путь х, т. е. испытав некоторое определенное количество п актов рассеяния. Из предыдущего ясно, что угол многократного рассеяния тем больше, чем меньше (при прочих равных условиях) масса частицы. Так, например, след медленного электрона в фотоэмульсии из-за многократного рассеяния имеет существенно извилистый характер, в то время как след протона такой же скорости практически прямолинеен и для обнаружения эффекта многократного рассеяния нужны специальные очень точные измерения. Сильная зависимость величины угла многократного рассеяния от массы частицы может быть использована для ее определения. Для получения соответствующей формулы рассмотрим процесс многократного рассеяния более детально. [c.229]

С другой стороны та же с ая величина среднего угла многократного рассеяния а = может быть выражена через параметры частицы и среды. Прежде всего, анализируя рис. 77, мож но показать, что [c.231]

Средние углы многократного рассеяния а для двух частиц с одинаковым зарядом 2, прошедших в данной среде одно и то же расстояние х, относятся как обратные величины ри(рР) [c.232]

Существует несколько эмпирических формул для определения а. Так, например, для однозарядных частиц в фотоэмульсии средний угол многократного рассеяния а выражается через л и рр следующим образом [c.232]

Формулы подобного типа позволяют найти (по экспериментальному значению среднего угла многократного рассеяния а) [c.232]

Сопоставление величины среднего угла многократного рассеяния а, зависящего от массы и скорости, с величиной плотности зерен g, являющейся функцией только скорости, дает второй способ определения массы и энергии частицы. Этот способ сравнения масс частиц с одинаковым зарядом особенно ценен тем, что он, как уже указывалось выше, применим и в таких случаях, когда исследуемая частица не остановилась в эмульсии и, следовательно, ее остаточный пробег неизвестен. [c.563]

Описанное явление объясняется многократным кулоновским рассеянием, испытываемым заряженной частицей при ее прохождении через вещество. При каждом акте рассеяния заряженная частица несколько изменяет направление своего движения, так что для достаточно большого пробега суммарное отклонение от первоначального направления может оказаться довольно значительным. В т. I, 22 было показано, что средний угол отклонения а (в градусах) при многократном рассеянии в эмульсии равен [c.131]

Рассмотрим случай резкой неоднородности — частицу диэлектрика с показателем преломления п в воздухе. Такие частицы, например сажа, соли, в избытке имеются в воздушном бассейне городов, создавая промышленные дымы. Мельчайшие капельки воды, образующиеся при переохлаждении насыщенного парами воздуха, создают туманы. Интенсивность света, рассеянного такими аэрозольными системами, как правило, представляет собой сумму интенсивностей рассеяния составляющими их одиночными частицами. Лишь при большой протяженности аэрозоля необходимо учитывать многократное рассеяние, т. е. возможность того, что свет, рассеянный одной частицей, до выхода за пределы системы будет вновь рассеян другими частицами. [c.114]

МНОГОКРАТНОЕ РАССЕЯНИЕ ПРИ ПРОХОЖДЕНИИ ЗАРЯЖЕННЫХ ЧАСТИЦ ЧЕРЕЗ ВЕЩЕСТВО [c.1167]

В современном виде теория многократного рассеяния изложена в работах [4. 5]. Параметрами теории являются величины [c.1167]

Для определения угла многократного рассеяния 0о, соответствующего спаду потока в е раз. нужно [c.1167]

Рис. 42.1. Связь между параметрами х и 6, используе- мыми при расчете угла многократного рассеяния

Пучок а-частиц известной интенсивности направляется на тонкую мишень. Альфа-частицы рассеиваются на атомах мишени. Мишень берется достаточно тонкой для того, чтобы избежать многократных рассеяний, т. е. чтобы наблюдаемое отклонение а-частиц было результатом одного рассеяния. Число а-частиц, рассеиваемых атомами мишени на различные углы, подсчитывается с помощью специальных счетчиков. [c.83]

Дански и др. [180] выполнили измерения коэффициента теплоотдачи от движущейся поверхности к слою частиц шлака. Относительная скорость составляла от 0,01 до 0,1 м1сек. Исследуемая система, очевидно, соответствует рассмотренной модели многократного рассеяния при локальной концентрации твердых частиц от 0,4 до 0,1 и коэффициенте аккомодации между частицами и стенкой в ламинарном слое, равном 0,8 [181]. При скорости ниже 0,01 м1сек, по-видимому, становится существенным эффект теплопроводности пористого слоя, примыкающего к скользящей поверхности. Экспериментальная система Дански и др. может быть использована для проверки данных по теплообмену между стенкой и частицами для моде.ли однократного рассеяния при достаточно высоких относительных скоростях. [c.234]

Эйлеров 67 Милна задача 237 Многократное рассеяние излучения [c.528]

В томе I, изданном Атомиздатом в 1969 г., приведены общие сведения по физике защиты, безотносительно к определенным источникам. В их числе единицы радиоактивности, предельно допустимые уровни ионизирующих излучений, взаимодействие излучений с веществом, численные, аналитические и полуэмпи-рические методы расчета прохождения излучения в радиационной защите, характеристики поля первичного и многократно рассеянного у- и нейтронного излучений в источнике и в защитных средах, инженерно-физические методы расчета защиты. [c.5]

Использование факторов накопления или длин релаксации в геометрии широкого пучка. Многократно рассеянное излучение источн кков нейтронов часто учитывается использованием длин релаксации, соответствующих ослаблению нейтронов в условиях широкого пучка, так как известно, что обычно при толщине защиты больше 1—2 длин релаксации ослабление нейтронов с учетом рассеянного излучения можно описать экспоненциальной зависимостью. При этом следует обращать внимание на начальный участок кривой ослабления в первые 1—2 длины релаксации. Если ослабление на этом участке не описывается экспоненциальной функцией с той же длиной ослабления, как и на больших толщинах защиты, то в расчеты следует вводить соответствующую поправку. [c.147]

Расчеты в приближении однократного рассеяния. Для небольших толщин защиты, если многократно рассеянными у-квантами или нейтронами можно пренебречь, то удовлетворительные оценочные результаты получаются в приближении однократного рассеяния. Например, очевидно, что компонента /моно для дискового мононаправлснного источника и цилнн- [c.148]

Здесь индекс г относится к Лг-й энергии у-квантов уп(- г), Уч Ег) —массовые коэффициенты истинного поглощения энергии у-квантов в воздухе и породе ( г) — дифференциальные гамма-постоянные Ка и его короткоживущих продуктов распада (см. например, [8]). Полная гамма-постоянная радия (без начальной фильтрации) /(7=9,36 р-см /(ч-мкюри). В этих формулах, полученных по так называемому у-методу, учтено многократное рассеяние у-квантов в материале источника. Принимая эффективное значение уэфф = 0,032 см г по всему спектру и выражая удельную активность Q [мкюри/г порс Ды], можно получить простое приближенное соотношение для экспозиционной мощности дозы внутри забоя [c.216]

Сравнение теорж с результатами опытов. Согласно изложенной теории центральный заряд Ne является важной константой, значение которой желательно определить для разных атомов. Проще всего это можно сделать, наблюдая рассеяние альфа- и бета-частиц известной скорости, падающих на тонкий металлический экран, и измеряя малую долю частиц, отклоненных на углы в интервале от ф до ф -f йф. Если эта доля мала, то влияние многократного рассеяния должно быть тоже мало. [c.445]

Из предыдущих опытов с ц-мезонами было хорошо известно, что эти частицы нестабильные, распадающиеся через время х 2-10 сек с образованием электрона. Электроны распада [i-мезона хорошо заметны в чувствительных фотопластинках, где они видны в виде следа однозарядной частицы с минимальной плотностью зерен g Mmi и средним углом многократного рассеяния а, соответствующим быстрому электрону (след е+ на рис. 78). Энергия электрона оказалась различной для разных случаев распада и удовлетворяющей условию Те БО Мэе. Поэтому распад ji-мезона наряду с испусканием электрона должен сопровождаться вылетом еще по крайней мере двух нейтральных частиц. Анализ энергетического спектра электронов ( л,—е)-распада вблизи от его правой границы показывает, что этих частиц две и что они не могут быть тождественными (это He2v). Было предположено, что одна из них нейтрино, другая антинейтрино 2 [c.133]

НОМ рассеянии и для узких пучков. Как и в случае широкого пучка, часть рассеянных лучей из боковой части пучка может дополиительно попасть в приемник. Как туда попадают некоторые многократно рассеянные лучи, показано на рис. 21.14. Эти обстоятельства особенно важно учитывать количественно для рентгеновских и у-лучей, которые очень слабо поглощаются веществом и для которых доля рассеяния в общем ослаблении падающего пучка значительна. [c.101]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...