Масштабный параметр

Прочность образца для базы Ik, где п < k < п 4 1, можно получить интерполированием крайних значений. В полученной формуле есть явная зависимость средней прочности от коэффициента вариации х, а масштабный параметр п входит в (л). [c.22]

Вейбулла формпараметр равен 4 масштабный параметр равен 248,9 кгс/мм [c.215]

Величину /р часто называют расстоянием до разрыва. Хотя наличие вязкости в реальных жидкостях нарушает эту картину, величина /р остается удобным масштабным параметром при аналитических исследованиях для реальных жидкостей. [c.59]

На прочность паяных соединений при прочих равных условиях может Оказывать влияние конструкционный, масштабный параметры изделия, его масса, способ нагрева. [c.165]

Следующий эффект — наличие масштабного параметра I, определяемого свойствами среды и имеющего размерность длины. Масштабный эффект проявляется в зависимости осредненных механических характеристик и их разброса от характерного размера структуры (размера зерна, включений и т. п.) или наименьшего размера образца при деформации тел, у которых один размер значительно меньше других (стержни, пластины, оболочки). [c.98]

Масштабный параметр 255 Межзерновые границы см. Границы зерен [c.280]

Определим масштабный параметр В [c.46]

Основной режимный параметр в, масштабный параметр В, и безразмерный коэффициент деформации С вычисляют по формулам [c.168]

Ниже мы приводим табл. 6 значения главных напряжений, выраженных через некоторый условный масштабный параметр 5, имеющий размерность напряжений, при некоторых типичных схемах напряженного состояния, а также соответствующие значения коэффициента мягкости а (см. табл. 6). [c.160]

Очевидно, что в такой задаче характерными являются не общепринятые стандартные масштабы измерения величин (метр, грамм, секунда и т. д.), а определяющие параметры задачи. Причем размерности выбранных масштабных параметров должны быть независимыми и содержать размерности массы, длины и времени (через которые выражаются размерности всех величин в механике). В газовой динамике в качестве таких масштабов удобно выбрать размер тела Ь, плотность р и скорость и о или Аоо. Тогда, поделив каждую величину в скобке (4.3.1) на соответствующие ее размерности произведения масштабных величин, убедимся в том, что отношение например, будет [c.120]

Уравнение (XII.1) есть линейная зависимость между случайными величинами o и X с масштабным параметром (коэффициентом преобразования) равным единице и параметром сдвига А. Если в результате эксперимента определилась плотность распределения исправленного результата измерения / х), то плотность распределения случайной погрешности o [c.397]

Все эти приведенные параметры можно выразить один через другой, так что если известно значение какого-либо одного параметра в некотором сечении, то легко пайти и значения всех остальных приведенных параметров. Умножив затем приведенные параметры на значения масштабных параметров, можно вычислить и действительные значения всех параметров потока в данном сечении канала. [c.188]

Основной. режимный параметр В, масштабный параметр Вх и безразмерный коэффициент деформации с вычисляют по формулам [c.144]

Физический смысл индексов тип, называемых поперечными индексами моды, заключается в том, что они показывают, сколько раз поле меняет знак соответственно в направлении хм у. Важно отметить, что моды всех порядков характеризуются одним и тем же масштабным параметром. Полиномы Эрмита низших порядков равны [c.56]

Во втором случае остается справедливым соотношение (2.1), но с меньшим значением масштабного параметра [c.31]

С величиной масштабного параметра 1,2-i-1,7 и /i2 6,0- 6,5км. Интегральное содержание аэрозоля в столбе атмосферы составляет над Антарктидой (4,0- 15,0)10 г/см , над Арктикой — 1,5-10 г/см средняя аэрозольная оптическая толщина на уровне моря для X = 0,5 мкм равна 0,025 в Антарктиде и 0,11 на Аляске, причем статистика за последние 70 лет [108] указывает на ее увеличение со скоростью (0,01 0,005) за десятилетие. [c.33]

Эти приближения справедливы только при L <С т. е. когда величина h мала, а температура Т близка к критическому значению Тс- При этих допуш ениях соотношения (5.208) и (5.209) выражают условия однородности неизвестных функций F и из которых можно исключить произвольный масштабный параметр L. Удобно выразить параметры взаимодействия через приведенную температуру [c.240]

При этом коэффициент Кь и функция зависят от масштабного параметра L. Отображение (5.124) можно заменит рекуррентной формулой, связывающей функцию Р ь с Рь- Для этой цели надо [78, 75] ограничить длины волн в фурье-разложении функции Si, (г) расстояниями, превышающими L, т. е. использовать только волновые числа в области О С q < HL. Переход от к Sgi, сводится к интегрированию статистической суммы [взятой в виде разложения Фурье типа (15.145)] по области волновых чисел H2L < q <. i/L. Вместо перехода ко все большим и большим блокам мы переходим теперь ко все меньшим и меньшим ящикам , окружающим начало координат в пространстве обратной решетки, и отыскиваем рекуррентное соотношение между данной оболочкой и другой, расположенной внутри нее. [c.245]

Зтж величины будут служить в качестве прекрасных масштабных параметров, через которые выражаются приведенные значения температуры, давления и плотности [c.258]

Как и в п. 2.3.7, предположим, что функция распределения содержит только один масштабный параметр а. Это более чем упрощенная картина и при детальном теоретическом рассмотрении в п. 8.4.3, где вводится более одного параметра, проведение фурье-анализа усложняется. [c.463]

Фиг. 7.6. Зависимость теплопроводности различных кристаллов типа алмаза при 300 К от масштабного параметра. (По Слеку [215].) Кристаллы A1N и BN плохого качества, так что рассчитаиные теплопровод, ности должны быть больше измеренных.

ЛЯЩ1Й между Цо в модели блоков должны иметь такую же структуру, как и корреляции схганов s, в исходной проблеме. Другими словами, масштабный параметр L следует рассматривать как несущественную деталь в гаьшльтониане. Единственное различие между двумя проблемами может заключаться в значении приведенных переменных в ж h. Пусть 0 vih представляют их значения для модели блоков они связаны с исходными значениями 6 ж h соотношением, которое, вообще говоря, зависит от L. Так как магнитное поле стремится к нулю, когда Т Тс, зффективное поле h также должно исчезать следовательно, в первом приближении [c.374]

Остается доказать, что этот оператор удовлетворяет граничному условию (16.4.3). Для формального выполнения предельного аерехода сначала заменим оператор Лиувилля взаимодействия X на А , где X — безразмерный масштабный параметр, а затем устремим Я, к нулю. Из определения (16.3.5) сразу видно, что [c.177]

Очевидными и широко используемыми нормирующими параметрами для температуры и напряжения являются абсолютная температура плавления и некоторый модуль упругости (преимущественно [х). Таким образом, безразмерными параметрами будут Т1Тт и о/ц. Однако этот выбор не является единственно возможным и даже может не быть лучшим [125] энергии, отнесенные к молярному объему, имеют размерность напряжений, а энергии, деленные на постоянную Больцмана Л, — размерность температуры. Критерий хорошего масштабного параметра — это возможность сжатия облака точек, представляющи [ фактические данные, в одну кривую с минимальным разбросом. Тогда наилучшим масштабным параметром для температуры будет а для напряжения — энергия связи, приходящаяся на молярный объем АНс10 . Однако для практических целей Т и более удобны. Скорости деформаций можно нормировать с помощью множителя [c.255]

Очевидно, что при распростраиепии пучка между оптическими элементами резонатора параметр Ь не изменяется. Изменение же Ь на оптических элементах можно найти, во-нервых, из известного преобразования параметра q на этом оптическом элементе и, во-вторых, из очевидного условия неизменности масштабного параметра w, которое сводится к равенству [c.60]

Москвитин ввел в гипотезу Мазиига некоторый масштабный параметр, определяемый экспериментально. При этом допуска- [c.188]

Рис. 6.23. Угловое распределение интенсивности рассеянного света, вычисленное для лучей из рис. 6.22 масштабный параметр 0 = 1500. I — распределение интенсивности, полученное вычислением дифракционного интеграла для 5-образного волнового фронта 2 — распределение волн, полученное с учетом вклада поверхностных волн, возникающих в представлении Ватсона — Редже при скалярной аппроксимации рассеянного поля 3 — решение, полученное при сложении более чем 1500 членов разложения в представлении рассеянного поля в виде ряда по парциальным волнам. (Из книги Нуссенцвейга [36].)

Использование входа WHERE подпрограммы PLOTS позволяет запоминать текущие значения координат положения пишущего элемента и масштабного параметра М обращения к FA TOR в трех словах оперативной памяти. [c.104]

HHe первого от последней точки и последнего значейия масштабного параметра. [c.105]

Размер массивов X и У, описываемый в операторе DIMENSION, должен по крайней мере содержать (N + 7)>j I слов. Значения масштабных параметров приращение и начальное значение при этом записываются соответственно в слова N> l-fl-fl и N>f l + l,a остальные пять дополнительных слов массивов используются подпрограммой ARROW в процессе работы. Масштабные параметры могут быть вычислены базисной подпрограммой S ALE или заданы программистом. Если вычерчивание выполняется в масштабе 1 1, то приращение должно быть задано равным L0, а начальное значение —0.0. [c.123]

Размер массивов X и Y должен быть не менее, чем N-f2 слов для записи в них, кроме координат точек, значений масштабных параметров, которые располагаются за теми же номерами, что и в подпрограмме ARROW, и для значений которых справедливы те же положения. [c.124]

Здесь Л — масштабный параметр (имеюнхий размерность массы), а Яр (Л) — четырехмерный гамильтониан Паули [c.115]

Для участка тракта с протоком жидкости в подавляющем большинстве случаев L / . При этом с помощью отношения L/R можно связать масштабные параметры движения жидкости в направлении радиуса (скорость v и составляющую К1ассовой силы /v) с соответствующими параметрами для течения вдоль оси [6]. Обозначив буквой с чертой безразмерные переменные, запишем [c.61]

Очевидно, что коэффициент перекрытия (г) будет зависеть от нормированной длины г и от величины угловых параметров в, и б и масштабных параметров А и О. Вначале рассмотрим случай биаксиальной лидарной системы, в которой оси лазера и телескопа параллельны (т. е. 6 = 0), а углы поля зрения телескопа и расходимости лазерного луча одинаковы и равны 2 мрад д — ф== ). Зависимость (г) для трех значений [c.297]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...