Группа гиперболическая

Шумы реальных РЭМ имеют спектр гиперболической формы F(/(o) = 1//и и могут быть учтены в конкретном случае путем их предварительного анализа по частотному составу и последующей фильтрации, где / — частота рассматриваемого спектра. Кроме того, на поверхности излома, даже испытанного в лаборатории образца, присутствует группа артефактов, искажающих спектр Фурье. Одним из них является неравномерность освещения в электронном микроскопе фасетки с уста- [c.208]

Не приходится доказывать, что непосредственное использование шарнирного антипараллелограмма на правах положительного инверсора, образующего гиперболическую лемнискату,, возможно только в варианте, показанном на рис. 66. В этом варианте кривую вычерчивает точка М, расположенная на середине звена DDj. Все другие точки звена DD также могут воспроизвести гиперболическую лемнискату, но при условии, что в соответствии с рекомендуемым способом в устройство будет включена дополнительная двухповодковая группа. При этом зависимость (149) примет вид [c.135]

Вначале рассмотрим некоторые результаты экспериментальных исследований первой группы. Обширные исследования закономерностей подобия усталостного разрушения на образцах различных типов из среднеуглеродистой стали (0,35% С) были предприняты Массоне [82]. Испытывали при растяжении-сжатии плоские образцы с отверстиями различных диаметров (табл. 3.2), круглые гладкие образцы различных диаметров при растяжении-сжатии (табл. 3.3), круглые образцы диаметром 16 мм с глубокими гиперболическими надрезами различных радиусов при растяжении-сжатии (табл. 3.4), При знакопеременном изгибе в одной плоскости испытывали образцы прямоугольного сечения (табл. 3.5) Образцы круглого сечения различных диаметров (от 4 до 56 мм) испытывали также при изгибе с вращением (табл. 3.6). Приведенные в таблицах результаты соответствуют мелкозернистой структуре и механической полировке образцов. В таблицах даны [c.88]

Топологические препятствия к существованию нетривиальных групп симметрий обратимых систем впервые получены автором в [106] (теорема 2). Там же сформулирована в виде гипотезы теорема 1. Эта теорема доказана С. В. Болотиным с помощью детального анализа семейства траекторий, двоякоасимптотических к периодическим траекториям из различных гомотопических классов. Более точно, доказано, что в предположениях теоремы 1 3 найдется замкнутая гиперболическая траектория с трансверсально пересекающимися асимптотическими поверхностями. Из этого результата вытекает, в частности, стохастизация фазового потока и, как следствие, отсутствие дополнительных интегралов и групп симметрий (см. по этому поводу гл. V). [c.156]

Поскольку поведение расщепленных сепаратрис устойчиво относительно малых изменений параметров, то при малых значениях ц > О уравнения Эйлера — Пуассона будут также иметь гиперболическую периодическую траекторию с пересекающимися асимптотическими поверхностями. Согласно теореме 1 из 2, это не совместимо с наличием дополнительного интеграла и нетривиальной группы симметрий. Отметим, что при fi = 1 и fi = 2 уравнения Эйлера — Пуассона интегрируемы (случай полной динамической симметрии и случай Ковалевской). [c.272]

Шестая глава посвящена важнейшему разделу механики — гамильтонову формализму. Основная цель этого раздела — представить математические аспекты гамильтоновой динамики как мощный аппарат решения широкого круга задач механики, физики и прикладной математики. В лагранжевом подходе проблема решения уравнений лежит вне рамок лагранжева формализма. Положение меняется в гамильтоновом подходе, который позволяет получить решение как каноническое преобразование начальных данных, не обращаясь непосредственно к уравнениям. Вся информация об эволюции системы содержится в одной функции — гамильтониане в результате канонического преобразования можно получить новый гамильтониан, который в определенном смысле мал . Более того, поскольку все операции ограничены рамками группы движения кососимметричной метрики, то удается создать универсальные алгоритмы построения приближенных решений. В рамках гамильтонова подхода изложены теория специальных функций, каноническая теория возмущений, метод усреднения нелинейных систем, методы анализа движения системы в быстропеременном внешнем поле и т.д. Особый интерес представляет лекция 30, в которой развит метод Дирака удвоения переменных, позволяющий представить в гамильтоновой форме систему нелинейных уравнений общего вида и получить решения уравнений, описывающих сингулярно-возмущенные системы, решения алгебраических и трансцендентных уравнений, разрешить проблему обращения интегралов и т.д. В лекции 32 приведено решение задачи о движении релятивистской частицы в гиперболическом волноводе, представляющей интерес для проблемы сепарации частиц по энергии и удельному заряду. В рамках канонического формализма рассмотрена задача о движении протонов в синхрофазотроне. [c.8]

Конструктивно рабочие роторы могут быть разделены на три различные группы по характеру расположения рабочих органов относительно оси вращения цилиндрические, конические и гиперболические. [c.400]

Существующие конструкции транспортных роторов позволяют передавать объекты обработки между соседними технологическими роторами по плоской кривой 2-го порядка, близкой к спирали Архимеда, логарифмической или гиперболической спирали. Особую группу составляют транспортные роторы, предназначенные для одновременной подачи собираемых элементов в технологический сборочный ротор. На валу транспортного ротора (см. рис. У-18) устанавливается несколько дисков (по числу одновременно подаваемых элементов), в которых клещевые захваты помещены с одинаковым шагом. [c.574]

Таким образом, мы столкнулись с интересной ситуацией. Для обоих гладких примеров (т. е. растягивающих отображений окружности и гиперболического автоморфизма тора) со сложной, экспоненциально растущей структурой орбит все три естественные меры экспоненциального роста орбит — скорость роста числа периодических точек р, топологическая энтропия и энтропия действия на фундаментальной группе h, — совпадают. Совпадение первых двух величин является широко распространенным, хотя и далеко и не универсальным явлением. Этот факт, так же как и структурная устойчивость, связан с наличием локальной гиперболической структуры (см. 6.4, теорему 6.4.15, и 18.5, теорему 18.5.1). Совпадение же h, с другими двумя характеристиками в большой степени случайно и зависит как от наличия гиперболичности, так и от малой размерности. Можно показать, что уже для автоморфизмов торов больших размерностей это совпадение может не иметь места (см. упражнение 3.2.8). Однако теорема 8.1.1 показывает, что /г, Дня топологических цепей Маркова скорость роста числа периодических точек и топологическая энтропия также совпадают. Причиной этому вновь служит гиперболичность, поскольку, как мы знаем из конструкций п. 2.5 в, топологическая цепь Маркова топологически сопряжена с ограничением некоторых гладких систем, ограниченных на специальные инвариантные подмножества, которые обладают гиперболическим поведением. [c.134]

Системы с различным асимптотическим поведением для различных начальных условий, неустойчивостью асимптотического поведения относительно начальных условий и высокой (экспоненциальной) степенью роста сложности глобальной структуры орбит, представляемой, например, экспоненциальным ростом числа периодических орбит и положительной топологической энтропией. В эту группу входят растягивающие отображения окружности ( 1.7), гиперболические автоморфизмы тора ( 1.8) и транзитивные топологические цепи Маркова, включая полный сдвиг ( 1.9). [c.156]

Возникающее в результате этой идентификации пространство — поверхность т рода 2. Так как сумма внутренних углов восьмиугольника Q равна 2тг, отображение отождествления является гладким в вершинах (которые склеиваются в одну точку), и можно, следовательно, перенести метрику из Q на т. Мы получим компактное многообразие, которое является локально изометричным Н. Топологически это многообразие гомеоморфно сфере с двумя ручками, т. е. поверхности кренделя . Можно также показать, что т — пространство, полученное отождествлением орбит группы Г, порожденной изометриями А , г = 1,..4, отображающими а,, в а. Другими словами, фундаментальная группа пространства т может быть отождествлена с дискретной группой Г гиперболических преобразований Мёбиуса. [c.221]

В просто малоразмерной ситуации могут наблюдаться явления, характерные для общих динамических систем, например экспоненциальный рост числа периодических точек, положительность топологической энтропии (определение 3.1.3), нетривиальные гиперболические множества (определение 6.4.2) и присутствие большого количества инвариантных мер. Гладкие примеры из нашей второй группы, т. е. растягивающие отображения из 1.7, квадратичные отображения и двумерные подковы из 2.5 и гиперболические автоморфизмы двумерного тора ( 1.8) — представители этой категории. Имеются, однако, два различия между системами малых размерностей и ситуацией в динамике в целом. В первом случае некоторые сложные динамические явления появляются в упрощенной форме сравните, например, конструкцию марковского разбиения на параллелограммы для гиперболического автоморфизма двумерного тора, описанную в 2.5, с об- [c.388]

Опишите конструкцию такого гиперболического аттрактора, что отображение / топологически сопряжено с автоморфизмом группы, двойственной к дискретной группе А-ичных рациональных чисел т к т,п Т . [c.537]

В п. 5.4 е были установлены некоторые свойства геодезических потоков на компактных факторах гиперболической плоскости, характерные для систем с гиперболическим поведением, а именно плотность периодических орбит, топологическая транзитивность и эргодичность относительно гладких инвариантных мер. Теперь мы хотим показать, что геодезический поток на компактном факторе гиперболической плоскости является потоком Аносова. Будем использовать обозначения из 5.4. Рассмотрим геодезический поток на компактном факторе т полуплоскости Н, т. е. геодезический поток на поверхности т, полученной в результате факторизации Н по такой дискретной группе изометрий без неподвижных точек Г, что фактор Г И компактен так как пространство т локально изометрично Н, мы получаем, используя предложение 5.4.13 и компактность т, следующую теорему. [c.549]

Точнее говоря, будем рассматривать группу Р5Ь(2, К) как ЗЬ(2, Ш)/ ц, где ЗЬ (2, Е) — группа (2 х 2)-матриц с определителем, равным единице. Тогда можно представлять себе преобразования из М как матрицы из 3 (2, К). Преобразования Мёбиуса, поднятые на 5Н, соответствуют умножениям слева на элементы Р5Ь(2, К). Классификация преобразований Мёбиуса как эллиптических, параболических и гиперболических, упомянутая в п. 5.4 в, соответствует классификации матриц по абсолютному значению Т их следа Т <2 для эллиптических, Т = 2 для параболических и Т > 2 для гиперболических преобразований. [c.549]

Важный класс многообразий отрицательной кривизны получается с помощью алгебраической конструкции, которая обобщает алгебраическое описание поверхностей постоянной отрицательной кривизны из 5. Геометрическое свойство, которое дает нам возможность описывать геодезический поток на сфере, торе и гиперболической плоскости, — наличие группы изометрий, действующей транзитивно на единичных касательных векторах (лемма 5.4.1). Пространства, обладающие таким свойством, называются (глобально) симметрическими пространствами. Сначала дадим традиционное определение, а затем докажем транзитивность группы изометрий в случае ненулевой кривизны. [c.555]

Эта геометрическая конструкция обобщается для вещественного п-мерного гиперболического пространства КН . Рассмотрим верхнюю половину гиперболоида 7 в + , задаваемую условиями <Э(х) = хр-1-.. —, = = — 1, х , >0, и вновь обозначим через С семейство кривых, которые получаются пересечением Н с плоскостями, проходящими через начало координат, т. е. задаваемыми п уравнениями вида а[Х, -Ь... + а х — а ,х 1 = 0. Группа 50 (п, 1) матриц, сохраняющих форму Q, действует на Н. Введем новые переменные т , = = х /х . = 1/х , и затем применим стереографическую проекцию с центром в (О,..., О, —1), которая [c.556]

У совершается с помощью действительной подстановки с постоянным функциональным определителем е = —2г ф 0. Так как, кроме того, можно нормированием сделать = г/2, то можно положить = 1, тогда 5 переведется действительной сохраняющей объем подстановкой в нормальную форму. Следовательно, в предположении, что А не равно корню из единицы, в гиперболическом и эллиптическом случае для заданного действительного сохраняющего объем преобразования г = Зг можно найти нормальную форму, принадлежащую группе Д. [c.216]

Фаза I может включать переход на орбиту ожидания вокруг исходной планеты в качестве промежуточного этапа для целей контроля, прежде чем импульс двигателей переведет корабль на заданную гиперболическую планетоцентрическую орбиту перелета с требуемым гиперболическим избытком скорости в точке, в которой корабль покидает сферу действия исходной планеты. Для кораблей с двигателями высокой тяги при полетах к планетам земной группы (Меркурий, Венера, Земля, Марс) длительность фа.зы I не превышает недели. [c.401]

В настоящее время список приложений этого раздела математики значительно расщирился. Прежде всего здесь следует отметить теорию Тёрстона униформизации трехмерных многообразий и орбифолдов, теорию приближений, геометрическую теорию групп, гиперболических по Громову, и теорию автоматов. [c.8]

Функциональная и системная части пакета ПОТОК. Пользователь общается с пакетом на языке директив. Первая группа директив предназначена для формирования начальных и граничных условий задачи. Понятие начальных и граничных данных условно. Если речь идет о расчете газа в сопле, контур которого задан, или в струе, истекающей из сопла, то начальные данные задаются на некоторой линии. Она может быть характеристикой, сечением х = onst или произвольной пространственно-подобной линией для Х-гиперболической системы газовой динамики. В задачах о профилировании контура сопла необходимо, чтобы удовлетворялись условия на выходе. Типичной является задача профилирования контура сопла с плоской звуковой поверхностью и заданным потоком на выходе (см. рис. 8.1, б). Здесь под начальными данными (начальными полями) понимают данные на замыкающей характеристике D. [c.221]

Мы не будем подробно останавливаться на значении тонких линий, нанесенных на рис. 66. Заметим лишь, что путем рассуждений, аналогичных приведенным, можно легко прийти к выводу о возможности воспроизвести любую гиперболическую лемнискату с помощью шарнирного антипараллелограмма, а также с помощью четырехзвенного механизма, образованного двумя ламбдообразными группами. [c.133]

Рассмотренный принцип действия использован также в механизме, изображенном на рис. 69, б. Основная часть этого устройства состоит из двух сочлененных ламбдообразных групп разных размеров. Более длинный кривошип OF- преобразован в стойку, а принадлежащий той же ламбдообразной группе укороченный шатун F B — в коромысло. К стойке OF и коромыслу f в точках О и В присоединена вторая ламбдообразная группа, образованная кривошипом ОА и шатуном ВС. Точка С шатуна ВС описывает гиперболическую лемнискату Бута. [c.141]

Поверхности Каталана в технологии машиностроения весьма распространены. Они относятся к группе транцендентных поверхностей, за исключением алгебраической поверхности — гиперболического параболоида. Последний для образования форм деталей машин почти не применяется, но служит геометрической основой для построения диаграмм Пехана или лучевых диаграмм в резании металлов. [c.417]

Когда точки освещения и наблюдения расположены достаточно близко к объекту, так что в выражении (12) углы значительно меняются при сканировании объекта взглядом, расшифровка голограммы становится трудным делом. В такой ситуации существует простой способ расшифровки положения полос он состоит в том, что выражение (12) рассматривается как уравнение эллипса, в фокусах которого расположены точки освещения и наблюдения. Это преобразование описывается в виде голодиаграммы [2—4], состоящей из групп эллипсоидов и ортогональных им гиперболических функций, выделяющих области пространства, в которых данные компоненты движения объекта дают одинаковые интерференционные картины. Попросту говоря, любая компонента движения вдоль эллипса, фокусы которого представляют собой точки наблюдения и освещения, не изменяет картины полос, тогда как [c.541]

В более позднем варианте теории Виртмана [25] сделано предположение, что дислокации не образуют скоплений, а переползают целой группой. Группа краевых дислокаций, расположенных в параллельных плоскостях скольжения, показана на рис. 9.1, (7. В области радиуса концентрация вакансий с описывается уравнением (9.3), На расстоянии К концентрация вакансий достигает термодинамически равновесного значения, т. е, с Поскольку переползает группа из N дислокаций, ее скорость переползания в N раз меньше скорости переползания отдельной дислокации. Если еще раз гиперболический синус заменить его аргументом, то формула для скорости переползания приобретает вид [c.109]

Эти общие соображения С. А. Довбыш применил к известной задаче о вращении несимметричного твердого тела с неподвижной точкой в слабом однородном поле силы тяжести. Малым параметром здесь служит произведение массы тела на расстояние от центра масс до точки подвеса. Факторизацией по группе вращений вокруг вертикали задача сводится к гамильтоновой системе с двумя степенями свободы. Фиксируя еще положительное значение постоянной интеграла энергии и применяя метод Уиттекера изоэнергетической редукции, уравнения движения можно привести к гамильтоновым уравнениям с 3/2 степенями свободы и периодическим по новой переменной времени гамильтонианом рассмотренного выше типа (все детали можно найти в книге [83]). В этой задаче диаграмма сепаратрис невозмущенной задачи Эйлера (в несимметричном случае) имеет вид, изображенный на рис. 29 (точки и 2з совпадают, так как фазовым пространством системы является цилиндр, а не плоскость). Особенностью этой задачи является совпадение характеристических чисел для гиперболических положений равновесия и 2. Выделим сепатрисы Г1, Гг и Гз, как показано на рис. 29. [c.290]

Сотрудниками группы О. Ю. Шмидта (Г. Ф. Хильми и др.) качественными способами были выведены критерии, которым должны удовлетворять начальные значения в задаче трех тел, чтобы этому соответствовало движение гиперболо-эллиптическое или гиперболическое при неограниченном возрастании времени. Затем путем численного интегрирования уравнений движения этой задачи пытались проверить выполнение этих критериев при очень больших положительных и отрицательных значениях времени. Предварительные подсчеты показали как будто возможность захвата, чем результаты Шази и были поставлены под сомнение. Хотя результаты, полученные нри помощи численного интегрирования на очень большом промежутке времени очень ненадежны и не обоснованы, тем не менее исследования О. Ю. Шмидта возбудили широкий интерес, и проблема Шази подверглась тщательной проверке и изучению. [c.353]

Методы решения системы нелинейных с переменными коэффициентами дифференциальных уравнений (11.2) и (11.3) в частных производных гиперболического типа можно условно разделить на две группы. К первой группе относят строгие методы интегрирования уравнений Сен-Веиана, реализуемые в основном с помощью ЭВМ. Ко второй группе относят упрощенные методы, основанные на каких-либо допущениях, реализуемые на аналоговых вычислительных машинах или путем ручного счета. [c.283]

Влияние внешней характеристики генератора на развитие боксования колесных пар наиболее интенсивно сказывается на участке аб, т. е. при трогании и разгоне тепловоза, вследствие большого роста напряжения при незначительном уменьшении тока. После выхода на гиперболическую часть характеристики бв влияние ее на развитие боксования уменьшается, но и на этом участке характеристики при боксовании колес напряжение генератора также может сильно возрасти. Если напряжение генератора при боксовании остается неизменным, то сила тяги электродвигателей боксующих колесных пар в зависимости от скорости будет уменьшаться более интенсивно, чем при гиперболической характеристике, а сила тяги небоксующих двигателей будет оставаться постоянной. При такой характеристике боксование одной или группы колесных пар не будет вызывать боксование других. Следовательно, при отсутствии боксования (рис. 8.11) генератор должен работать по обычной внешней характеристике (гиперболической — штриховая линия), а при возникновении боксования — при постоянном напряжении. Такие характеристики назвали динамическими жесткими характеристиками генератора по напряжению. [c.179]

Если напряжение генератора при боксовании остается неизменным, то сила тяги электродвигателей боксующих колесных пар в завис 5мости от скорости будет уменьшаться более интенсивно, чем при гиперболической характеристике, а сила тяги небоксующих двигателей будет оставаться постоянной. При такой характеристике боксование одной или группы колесных пар не буде,т вызывать боксование других. Следовательно, при отсутствии боксования генератор должен работать по обычной внешней характеристике, а при возникновении боксования —при постоянном напряжении. Такие характеристики назвали динамическими жесткими характеристиками генератора по напряжению. [c.172]

Наблюдавшихся к настоящему времени комет (точнее, появлений комет) насчитывается более 1650. Полагают, что в первом приближении они движутся относительно Солнца по неноз-мущенной (эллиптической, параболической или гиперболической) орбите. Элементы невозмущенной орбиты определень более или менее точно для комет в 763 появлениях. Из них около 600 различных комет (см. [119]). Из этих комет можно выделить параболические и гиперболические (движущиеся в первом приближении по параболической или гиперболической орбите), долгопериодические (движущиеся по эллиптической орбите с эксцентриситетом, близким к единице, и очень большим периодом) и короткопериодические, наблюдавшиеся в нескольких и даже многих появлениях. Среди последних определенно выделяются четыре группы нли, как говорят, семейства комет семейства Юпитера, Сатурна, Урана, Нептуна. Орбиты комет, принадлежащих семейству какой-либо из этих планет, имеют афелий-ные расстояния, близкие к большой полуоси орбиты этой планеты, т.е. близкие к 5,2 9,5 19,2 30,1 а.е. соответственно [c.517]

Рассмотрим локально компактную метризуемую топологическую группу G. Этот класс включает, с одной стороны, компактные коммутативные группы, удовлетворяющие второй аксиоме счетности, которые появились в 1.3, и, с другой стороны, группы Ли, например группы изометрий гиперболической плоскости ( 5.4 и 17.5). Торы относятся к обоим классам. [c.240]

Напротив, для каждой связной полупростой группы Ли без компактных факторов и максимальной компактной подгруппы К (которая определена однозначно с точностью до сопряжения внутренним автоморфизмом G) существует единственная глобально симметрическая структура на М = G/K, а именно, каждая левоинвариантная риманова метрика на G, которая является правоинвариантной относительно К, тогда превращает М в риманово многообразие и фактор М по действию слева решетки Г в ( будет тогда компактным римановым фактором М. Эти факторы являются прямым аналогом тора и компактных факторов гиперболической плоскости RH из 5.4. В этой модели геодезические, проходящие через Id, соответствуют однопараметрическим подгруппам G/K. [c.558]

Общее алгебраическое описание геодезического потока на симметрическом римановом пространстве ранга один некомпактного типа таково. Пусть G — простая некомпактная группа Ли вещественного ранга один. Такими группами являются SO(n, 1), SU(n, 1), Sp(n, 1) и F.. Пусть К — максимальная компактная подгруппа группы G. Тогда G/K —глобально симметрическое пространство и его единичное касательное расслоение имеет вид G/T, где Г — компактная подгруппа группы К (а именно подгруппа изотропий касательного вектора). Соответствующие симметрические пространства суть п-мерное вещественное, комплексное и кватернионное гиперболические пространства и двумерная гиперболическая плоскость Кэли. Геодезический поток соответствует правому действию однопараметрической подгруппы, коммутирующей с Т. (Заметим, что в двумерном случае T = Id .) [c.558]

Как мы увидим в последующих главах, пролетные траектории при межпланетных полетах еще более разнообразны, чем при лунных. Мощные поля тяготения планет юпитерианской группы могут быть эффективно использованы для разгона космических аппаратов до гиперболической гелиоцентрической скорости (что может ускорить полет к более удаленным планетам) и для отбрасывания их к центру Солнечной системы. Мы будем говорить о многопланетной траектории (и соответственно о многопланетном перелете) в том случае, когда траектория проходит через сферы действия по крайней мере двух планет, не считая планеты старта. [c.325]

Найденные выражения для весовых функций меры Планшереля основной непрерывной серии унитарных представлений полупростых групп Ли являются аналитическими функциями параметров представления р, обладающими полюсами не выше первого порядка (за счет гиперболических тангенсов). Расположение полюсов и их количество находится в однозначном [c.109]

Целесообразность введения понятия изолированного инвариантного множества явствует из того, что они нередко встречаются ири исследовании различных вопросовг пбегущие вШ-. ны, динамические системы с гиперболическим поведением траекторий, задача трех тел, итерации одномерных отображений. Это еще не значит, что надо пытаться построить некую общук> теорию изолированных инвариантных множеств — скорее наоборот, слишком уж разнообразными могут быть их свойства. Но четко выделяются две группы вопросов, где можно говорить об определенных теориях, в названиях которых резонно упоминаются изолированные множества. Это теория гиперболических изолированных множеств (по сравнению со всеми изолированными множествами, они образуют гораздо более узкий класс) и индексная теория (класс рассматриваемых изолированных инвариантных множеств никак не ограничивается, но изучается только некоторая специальная группа свойств). [c.211]

Кометы и метеорные тела также являются членами Солнечной системы они движутся по эллиптическим орбитам вокруг Солнца. У нас нет достаточных оснований полагать, что ко.меты приходят в Солнечную систему извне напротив, кажется В1юлне вероятным, что вокруг Солнца имеется образованная миллионами комет оболочка, по форме близкая к сфере. На далекие кометы действуют возмущения со стороны соседних звезд. В результате небольшое число комет попадает в область планетных орбит, где под влиянием планет-гигантов, в частности Юпитера, кометы либо переходят на орбиты меньшего размера (меньше орбиты Плутона), либо приобретают гиперболические скорости и уходят за пределы Солнечной системы. Напри.мер, комета Галлея обращается вокруг Солнца по эллиптической орбите с периодом 76 лет, а группа комет, известная как семейство Юпитера и насчитывающая около тридцати пяти комет, имеет периоды от трех до восьми лет. [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...