Компонент движения

Подробный рассказ об этом очень увлекателен. Свободная компонента движения кажется нам затухающей со временем затухания 30 лет или даже меньше и дает информацию о неупругих характеристиках Земли. Однако до настоящего времени еще не найдено удовлетворительного объяснения причин, поддерживающих это движение. [c.260]

Для определения величины заряда найдем закон изменения частоты круговых компонент движения. В отсутствие магнитного поля центростремительная сила, обеспечивающая круговое движение заряда, задается квазиупругим притяжением Ьг, так что угловая частота вращения ((о = 2к/Т) определяется из условия [c.624]

Закроем задвижку водопроводной трубы, а впускной кран оставим открытым. Резервуар будет опоражниваться. При этом мы будем наблюдать неустановившееся движение жидкости. На самом деле глубина воды в резервуаре Н с течением времени уменьшается. В связи с этим уменьшаются глубина h погружения рассматриваемой точки в жидкость, давление и скорость течения в этой точке. В результате наступит момент, когда резервуар опорожнится и все компоненты движения (и, р, h) будут равны нулю. [c.81]

В полученные гидродинамические уравнения неразрывности для компонентов, движения и энергии входят усредненные величины, которые еще необходимо выразить через параметры, характеризующие макросостояние вещества. К таким величинам относятся, например, средняя полная внутренняя энергия компонентов, массовая скорость образования компонентов за счет всех химических реакций. Установление упомянутых связей требует привлечения сведений из термодинамики и химической кинетики, к их изложению мы сейчас и переходим. [c.29]

При неустойчивости одного из компонентов движения (одно из значений / в суммах (17.183)) движение в целом неустойчиво. В обозначениях 0, Р, опущен индекс 21— 1 21). [c.138]

Каждый компонент движения системы с к степенями свободы подчиняется зависимостям, аналогичным тем, которые имеют место в движении системы с одной степенью свободы. Выделяя сопряженные компоненты движения [c.140]

Компоненты движения сопряженные 137— 139 [c.476]

Таким образом, относительная громоздкость и приближенность исследования отдельных компонент движения по методу Б. Г. Галеркина, соединенная с дальнейшим суммированием компонент, делали исследование на этом пути очень затруднительным и результаты мало достоверными. Отмеченные обстоятельства и заставили искать новый метод решения рассматриваемой задачи. Такой путь оказался чрезвычайно простым, если не учитывать массу вала (ее учет будет ясен из следующей главы). Полученные с его помощью решения оказались точными, что является интересным для нелинейных задач вообще. [c.74]

Зададимся вопросом всегда ли движущееся тело-прообраз (в нашем случае — движущаяся нить) порождает изменяющуюся во времени функцию р . Ответ должен быть не всегда. Примером, подтверждающим справедливость такого ответа, является движение однородной нерастяжимой гибкой нити способом кажущегося покоя, когда нить движется вдоль самой себя . График р такой нити будет неподвижным. Значит, проектирование тела па ось X обладает неким избирательным свойством одни компоненты движения массы отображаются в поведении функции Рж, другие не отображаются. [c.81]

Упругие реакции (8.23)—(8.26), необходимые для определения потенциальной энергии дискретной механической системы [см. уравнение (8.16)], даны для двусторонних связей. Для односторонних связей выражения реакций остаются теми же, но пределы суммирования или интегрирования в этом случае являются функциями от компонент движения тел механической системы, определить явный вид которых в общей постановке задачи (см. рис. 99) невозможно. Данную задачу можно решать только в конкретных случаях. [c.339]

Обобщением вязкоупругой среды является одна из моделей двухкомпонентной смесн, при этом рассматривается модель смеси из двух упругих вязких компонент, движение которой описывается уравнениями и соотношениями, выведенными в работе [31]. [c.154]

Имеющиеся экспериментальные и теоретические данные показывают, что величина диссипации энергии не зависит от вязкости жидкости, а определяется компонентами движения, вносящими вклад в энергию турбулентных пульсаций и рейнольдсовы напряжения. [c.188]

После ряда упрощений уравнения количества движения для среднего течения (д(х)), основной gf и субгармонических компонент движения, а также для мелкомасштабной турбулентности д, интегрируются поперек [c.172]

Погрешность измерения, обусловленная влиянием поперечных компонентов движения. Вектор чувствительности s Датчика, как правило, не совпадает с направлением его паспортной измерительной оси. Кроме того, при установке датчика на объект возможно отклонение измерительной оси Ог датчика от заданного измерительного направления О Z (рис. 25, где — вектор основной чувствительности датчика О — измеряющая точка датчика, совмещенная с точкой измерения О XYZ — система координат, определяемая заданными измерительными направлениями). Таким образом, вектор чувствительности S имеет результирующие составляющие и вдоль осей О Х и О К [c.165]

Обусловленная влиянием поперечных компонентов движения погрешность измерения складывается из инструментальной (датчика) и установочной погрешностей. Если kx и ky — коэффициенты относительной поперечной чувствительности датчика вдоль собственных осей О и Oiy и известен наклон измерительной оси Ог датчика относительно заданного измерительного направления (ф , фу), то результирующие коэффициенты влияния v ky вычисляют по формулам [c.166]

Аналогичные процессы. Уравнение теплопроводности является прямым следствием закона сохранения, представленного первым законом термодинамики, и пропорциональности плотности потока градиенту температуры [см. (3.1)]. Существует множество других физических процессов, при которых соответствующая плотность потока некоторой величины пропорциональна градиенту этой величины и для которых существует закон сохранения. Отсюда следует, что эти процессы будут описываться дифференциальными уравнениями, аналогичными (3.2). К подобным процессам можно отнести диффузию химических компонент, движение заряженных частиц в электромагнитном поле, течение в пористых материалах, потенциальные течения, перенос тепла и влаги в почве, а также полностью развитые течение и теплообмен в каналах. Построив вычислительную процедуру для решения уравнения (3.2), мы сможем применить ее и для любого аналогичного процесса, просто придавая новый смысл величинам Т, к, Sfj и др. Например, можно интерпретировать Т как концентрацию, к как коэффициент диффузии, как скорость химической реакции и т.п. Удобнее работать с таким обобщенным дифференциальным уравнением, так как уравнение теплопроводности и другие аналогичные уравнения станут его частными случаями. В дальнейшем будем основываться на подобном обобщенном дифференциальном уравнении. [c.66]

Теория вынужденных колебаний стержней представляет мало интереса непосредственно для акустики, хотя она имеет некоторое практическое значение. В качестве простого примера можно взять соединительную тягу, связывающую колеса локомотива. Рассматривая только вертикальную компоненту движения и полагая стержень однородным, мы придем к уравнению (13) 45 при граничных условиях [c.171]

Во внешнем акустическом поле пузырек совершает два основных типа движений монопольные пульсации и поступательные (дипольные) колебательные движения. Для нас важно, что скорость последних в среднем не равна нулю пузырек совершает усредненные движения, причем за достаточно большое (по сравнению с периодом колебаний) время смещения пузырька могут быть достаточно большими. Эта усредненная компонента движения связана с действием радиационного давления акустического поля. [c.204]

Если пренебречь массой газа в пузырьке, то его средняя скорость определяется, в сущности, силой трения со стороны окружающей жидкости и усредненной компонентой движения в акустическом поле, возникающей из-за действия радиационного давления, а также из-за влияния других пузырьков. [c.204]

Имеющиеся экспериментальные и теоретические работы показывают, что величина диссипации энергии не зависит от вязкости жидкости, а определяется компонентами движения, вносящими вклад в энергию турбулентных пульсаций и рейнольдсовы напряжения. Другие характеристики приводят напряжения одного направления к достижению условия структурного подобия, при котором пульсации скорости в различных точках потока являются статистически подобными. Исходя из указанных основных положений и учитывая размерности, из уравнения энергии (10-33) можно получить следующую связь между градиентами средней скорости и касательного напряжения [c.340]

В работах [41-50] содержится детальное исследование связи между нелинейной неустойчивостью устойчивых в линейном приближении периодических движений (в частности, равновесий), сугцествованием асимптотических к ним траекторий, наличием стохастической компоненты движения и ограниченностью траекторий системы в окрестности ее неустойчивого движения. Отправной точкой этого исследования была гипотеза о том, что вышеупомянутые асимптотические траектории в действительности являются гомоклиническими двоякоасимптотическими траекториями, которые разрушаются при наличии возмугцений. Анализ поведения этих двоякоасимптотических траекто- [c.122]

Существование двух резко различающихся типов течений — ламинарных и турбулентных — было замечено еще в первой половине XIX века, но теория турбулентности появилась только вместе с замечательными работами Осборна Рейнольдса (1883, 1894). В этих работах он уделил основное внимание условиям, при которых ламинарное течение жидкости в трубах превращается в турбулентное, и установил общий критерий динамического подобия течений вязкой несжимаемой жидкости. В отсутствие внешних сил таким критерием является, кроме геометрического подобия, совпадение значений так называемого числа Рейнольдса Re = IУL/v, где V и L — характерные масштабы скорости и длины в рассматриваемом течении, а V — кинематический коэффициент вязкости жидкости. С динамической точки зрения число Ке может быть интерпретировано как отношение типичных значений сил инерции и сил вязкости, действующих внутри жидкости. Силы инерции, вызывающие перемешивание различных объемов жидкости, движущихся по инерции с разными скоростями, осуществляют (в трехмерной турбулентности) передачу энергии от крупномасштабных компонент движения к мелкомасштабным и тем самым способствуют образованию в потоке резких мелкомасштабных неоднородностей, свойственных турбулентным течениям. Силы вязкости, наоборот, приводят к сглаживанию мелкомасштабных неоднородно- [c.10]

Итак, потенциальная компонента движения сжимаемой среды в линейном приближении складывается из неподвижных, затухающих под действием молекулярной теплопроводности волн поля температуры (с которыми связаны основные пульсации энтропии) и быстро распространяющихся (и также слегка затухающих из-за наличия вязкости и теплопровод- [c.488]

Чему будет равна частота маятника при больших амплитудах В этом случае движение не может характеризоваться только единственной частотой. Мы уже видели, что наиболее важный член (т. е. наибольший по величине) — это член с sin o и поэтому частоту ы мы можем назвать основной частотой маятника. В нашем приближении со дается вторым выражением (38). Член, содержащий sin Зсо/, называется третьей гармоникой основной частоты. Из нашего обсуждения выражения (33) вытекает, что точное решение содержит бесконечное число гармоник, большинство из которых оказываются очень малыми. Из (33) следует, что амплитуда основной компоненты движения равняется 0о амплитуда компоненты третьей гармоники равна е0о. [c.214]

Установившееся движение разделяется на равномерное и неравномерное. Равнамерным движением называется такой вид установившегося движения, при котором все компоненты движения— скорость, давление, форма русла, глубина — не меня- ются по длине (ось х) потока. В частности, поперечное сечение, потока при равномерном движении постоянно по длине. [c.82]

В тех случаях, когда роторы являются тяжелыми и когда они имеют (по своей природе) большой и нестабильный в процессе длительной эксплуатации дисбаланс, и особенно в случае, когда машина работает на закритическом режиме и без применения специальных упругих элементов (например, за счет большой длины ротора), тогда обычная внутренняя амортизация на низких частотах не может быть осуществлена эффективной на частоте вращения из-за большой потребной жесткости упругих элементов, ибо им приходится в данном случае воспринимать большую статическую силу (силу веса ротора). Такое положение имеет место, например, во многих электрических машинах, турбинах. В этом случае остаточная периодическая сила, передающаяся через достаточно жесткую упругую связь, расположенную под опорами ротора, является достаточно большой. Выполненные нами исследования показывают, что эту силу можно существенно ослабить с помощью применения двухкаскадной амортизации с промежуточной массой, часть которой является настроенным антивибратором (на частоту вращения). Этот антивибратор создает (без учета сил трения) на промежуточной массе узел колебаний у вертикальной и горизонтальной компонент движения следовательно, динамические усилия локализуются на промежуточном теле и не передаются далее на корпус и опоры машины. Этот метод борьбы с колебаниями вблизи с источником мы назвали внутренней упругоинерционной виброзащитой. Она почти не изменяет габаритов и веса машины. Ее расчет описан нами ранее. [c.452]

Теперь вспомним, что волновое движение гибкой нити мы представили в виде двух компонент движения — кажущегося покоя и поступательного движения нити как абсолютно твердого тела. Значит, при проектировании на ось X бегущей волны па гибкой нити мы получим функцию рзс, совпадающую с той, которую мы получили бы проектированием на ось х поступательно движущейся абсолютно жесткой нити, геометрическая форма которой совпадает с формой бегущей волны на нити. Значит, график Рд. бегущей волны па гибкой нити совпадает с графиком р поступательно движущейся вдоль оси х абсолютно жесткой нити той же формы. График р . сложного волнового движения деформируемого тела совпал с графиком простого (неволнового) движения абсолютно твердого тепа неизменной формы Использование этого обстоятельства позволяет строить эпюру волнообразно движущегося тела чисто геометрическим способом, т. е. лишь на основе внешнего вида волны и скорости ее движения, не интересуясь характером движения и траекториями частиц при волновом движении. Последнее особенно ценно потому, что характер движепия частиц тела, совершающего волновое движение, является наиболее сложной и малоизученной стороной волнового движепия деформируемых тел. [c.81]

Для дальнейшей иллюстрации сходства кол са и волны покажем, что качение колеса (нити-окружности) и волновое движение изогнутой гибкой ннти могут быть представлены в виде суммы двух компонент движения — движения нити способом кажущегося покоя и поступательным движением абсолютно жесткой нити, совпадающей по форме соответственно с окружностью или волной. [c.99]

Фирма Hita hi (Япония), повторяя, в принципе, систему управления фирмы MTS, иначе решила проблему обеспечения пассивных связен на активных гидроцилиндрах. Цилиндры закреплены на основании жестко, а шток поршня соединен с платформой через двойную гидростатическую муфту, обеспечивающую кроме поворота, поступательную подвижность в обоих направлениях плоскости, перпендикулярной продольной оси цилиндра. Таким образом, на трех (по конструктивной симметрии четырех) вертикальных цилиндрах остаются свободными три компоненты движения плоскости платформы, Аналогично решается присоединение горизонтальных цилиндров. Такое решение избавляет платформу от паразитных движений, вызываемых наклогюм шарнирных цнлнндров, однако приводит к дополнительным нагрузкам на шток цилиндра, [c.332]

Выражения (4), (5), (9), (10) позволяют построить амплитудно-фазовые частотные характеристики (АФЧХ) для поступательной и вращательной компонент движения ротора, а из них получить полную информацию о характере движения колеблющейся системы, т. с. определить значение резонансных частот [c.400]

Таким образом, на основе теоретических и экспериментальных исследований движения колеблюнгейся системы разработана методика расчета параметров МСП с любым числом степеней свободы, исходя из АФЧХ компонент движения подвгжной части. [c.404]

Измерения с помощью датчиков перемещения и скорости. В измерениях участвуют шесть датчиков, поскольку в уравнениях имеются игесть неизвестных- три компонента движения полюса Ьр и три компонента угла или угловой скорости [см. матрицы (107) и (108)], На рис. 32 показан один из вариантов установки дат- [c.176]

Коэс х[)ицие[1ты о , Д,, Й2,. .., 7, 2,. . . называются коэффициентами Фурье. Коэффициент у а характеризует среднее значение колеблющейся величины коэффициенты Я] и — компоненту движения с основной частотой со. Эта компонента называется первой или основной гармоникой колебательного движения. Компоненты движения с частотой к<л, где к У , называются высшими гармониками, а число А — номером гармоники. Ряд Фурье для колебательного процесса может быть как бесконечным, так и конечным. Так, колебательный процесс (15) содержит лишь две гармоники, тю и п<л. [c.21]

Когда точки освещения и наблюдения расположены достаточно близко к объекту, так что в выражении (12) углы значительно меняются при сканировании объекта взглядом, расшифровка голограммы становится трудным делом. В такой ситуации существует простой способ расшифровки положения полос он состоит в том, что выражение (12) рассматривается как уравнение эллипса, в фокусах которого расположены точки освещения и наблюдения. Это преобразование описывается в виде голодиаграммы [2—4], состоящей из групп эллипсоидов и ортогональных им гиперболических функций, выделяющих области пространства, в которых данные компоненты движения объекта дают одинаковые интерференционные картины. Попросту говоря, любая компонента движения вдоль эллипса, фокусы которого представляют собой точки наблюдения и освещения, не изменяет картины полос, тогда как [c.541]

В ранних работах по гиперреактивной механике [327, 328, 330] была предпринята попытка ввести в динамический анализ систем с переменной массой величины, которые бы зависели не только от скорости изменения, но и от ускорения изменения массы во времени. Принципиальная реализация такого учета стала возможной лишь благодаря введению нового понятия — полного (обобш енного) импульса материальной точки. Полный импульс точки включает в себя все скоростные компоненты движения, т.е. скорости изменения всех обобш енных (независимых) лагранжевых координат, описываюш их движение точки — скорость изменения положения и скорость изменения массы. Из принципа полноты естественным образом возникла гипердинамика. [c.11]

Эффективное расщепление задачи на пульсационную и осредпеп-ную части возможно, если имеются основания отбросить нелинейные члены в уравнении для пульсационной компоненты движения. Для этого нужно, чтобы [c.73]

Исследование полностью изотропной турбулентности в сжимаемой среде было выполнено А. М. Ягломом (1948). В этом исследовании также использовалось лишь линейное приближение, соответствующее пренебрежению третьими моментами. С помощью линеаризованных уравнений гидромеханики было показано, что в рассматриваемом приближении все течения среды (как турбулентные, так и ламинарные) распадаются на не взаимодействующие между собой несжимаемые вихревые движения и чисто потенциальные движения, причем последние в свою очередь распадаются на очень слабо связанные друг с другом (а именно так, что соответствующая константа взаимодействия имеет порядок отношения средней длины свободного пробега молекул к длине волны возмущения) акустические (звуковые) волны и энтропийные (тепловые) волны. Из полученных результатов вытекает, в частности, чтц линейное приближение в случае сжимаемой жидкости имеет более широкую область применимости, чем в обычном несжимаемом случае, поскольку в применении к потенциальной компоненте движения оно должно быть почти всегда применимо, если только жидкость является слабо сжимаемой (ибо при этом интенсивность потенциальной компоненты обычно относительно мала). [c.488]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...