Освещенность точки

Для этого предварительно на экран выводится освещенная точка (или мален кий треугольник-квадрат), называемая курсором, положение которой известно. Если захватить курсор (указать на него) пером, то специальная программа слежения переместит курсор за пером, позволяя определить положение произвольной точки или линии на экране. Обычно световое перо снабжается переключателями для выполнения отдельных команд запомнить или удалить данные нужной точки, провести в данную точку вектор и т..п. [c.174]

Визуальная фиксация осуществляется по схеме пучок света -экран. Для этого используют устанавливаемые на рельсе сеточные экраны, марки, рейки, палетки для визуального отсчитывания и регистрации центра лазерного пятна. За такой центр может быть принята точка с наибольшей освещенностью, точка с наименьшей освещенностью или центр геометрической формы лазерного пятна. [c.58]

Автор не столько стремился к исчерпывающему освещению той или иной проблемы, той или иной конструкции, сколько хотел рассказать о возможно большем числе оригинальных принципов, о неожиданных и порой даже парадоксальных инженерных решениях. [c.6]

Коэффициент освещенности точки Ао [c.41]

Из точки А произвольным радиусом строится полуокружность на линии, перпендикулярной нормали AN. Точки пересечения этой окружности с касательными проецируются на диаметр (точки m и к) и отсекают отрезок тп. Если радиус полуокружности принять за единицу (/ =1), то отрезок тп является удвоенной величиной коэффициента освещенности точки А [c.96]

Гардеробная Общее освещение То же [c.36]

КОЛИЧЕСТВО освещения то же, что экспо-зиция. [c.410]

Рис. 2. Влияние освещения тонкой двухцветной голограммы, полученной на двух длинах волн Н — голограмма R и В — освещающие волны соответственно красного и синего света В, R — синее изображение, восстановленное при освещении голограммы, записанной в красном свете, синим светом R, R — красное изображение, восстановленное при освещении голограммы, записанной в красном свете, красным светом В, В — синее изображение, восстановленное при освещении голограммы, записанной в синем свете, синим светом R, В — красное изображение, восстановленное при освещении голограммы, записанной в синем свете, красным светом.

Толстая, или объемная, голограмма может выполнять роль как фильтра, так и собственно голограммы. В 5.2 мы показали, что голограмма, записанная в толстой среде, образует поверхности внутри такой регистрирующей среды, а не просто интерференционные полосы. Оптимальным углом освещения объемных голограмм является угол, совпадающий с тем, под которым падает опорная волна. Если за время с момента записи объемной голограммы до ее использования регистрирующая среда не меняет своей формы и не испытывает усадки и если она восстанавливается на той же самой длине волны, что и при освещении, то этот угол равен углу Брэгга. Дифракционная эффективность уменьшается не только при отклонении угла падения восстанавливающей волны от своего значения при записи, но также и при изменении длины волны восстанавливающего света. Таким образом, угол Брэгга определяется длиной волны и геометрией схемы записи. Изменение длины волны приводит к изменению угла, при котором все отраженные волны складываются в фазе. Этот эффект исключает появление лишних изображений, наблюдаемых в случае плоских цветных голограмм. Объемная голограмма будет только тогда восстанавливать изображение с высокой дифракционной эффективностью, когда она освещается под соответствующим углом светом с длиной волны, использованной при записи. Вопрос о восстановлении изображений с толстых отражательных голограмм мы подробно рассматривали в 5.1. [c.218]

Рис. 4.14. Схема освещения той же голограммы (рис. 4.13) с помощью соосного точечного источника.

Теперь рассмотрим, что произойдет, если направить плоскую волну на плоское зеркало. Будет ли наблюдаться в этом случае интерференция Оказывается, да На рис. 30, а показано, как на плоское зеркало П падает световая волна и отражается от него в обратном направлении. Отраженные лучи могут интерферировать с падающими. Например, луч А К Б , отражаясь в точке, интерферирует в точке i j с падающим лучом. Разность хода и падающего и отраженного лучей б = 2Ki j. Теперь мы знаем, что если разность хода содержит четное число полуволн, то в точке будем иметь максимум освещенности. То же самое можно сказать и про точки ifj и i j. Все эти максимумы расположены в плоскости , параллельной плоскости зеркала Я. Плоскость, где [c.40]

I, Е, а, 15 определена амплитуда = 2,3 мк (при г = г ). Поскольку поляризация элементов кольца производилась при пониженном напряжении, величина А должна быть скорректирована с учетом того обстоятельства, что 15 составлял не 250 10 см/в, а около 150-10 ° см/в. Тогда Ах составит 1,4 мк. Амплитуда колебаний определялась экспериментально на расстоянии г = / от центра диска по размытию освещенных точек в поле зрения микроскопа. Величины размытий порядка единиц микрон находятся на пределе разрешающей способности микроскопа. Однако размытие обнаруживалось, и это позволяет считать, что амплитуда колебаний преобразователя по порядку величины соответствует расчетной. [c.306]

С помощью микроскопа определялась величина размытия освещенных точек на поверхности исследуемого волновода, находящихся в поле зрения микроскопа (размытая полоса), т. е. двойная амплитуда колебаний этих точек. С помощью поворотной головки определялся угол наклона такой размытой полоски по отношению к вертикали, что позволяло рассчитать затем продольную и тангенциальную составляющие амплитуды колебаний поверхности волновода. Измерялись либо амплитуды колебаний на свободном конце волновода при изменении частоты возбуждения, [c.321]

Кроме концентратора с канавками, исследовались концентраторы с различного рода неоднородностями стержня на его конце. На рис. 24 показана форма конца одного из таких волноводов, а на рис, 25, а и б — соответственно частотная характеристика концентратора и зависимость углов размытия освещенных точек а (отсчет углов ведется от вертикали, совпадающей с осью концентратора против часовой стрелки) в зависимо- [c.322]

Фотография жидкости, снятая за короткий промежуток р с. 26. времени, показывает, что следы освещенных точек изображаются в виде небольших черточек, длина каждой из которых пропорциональна расстоянию, проходимому точкой за время экспозиции, и поэтому пропорциональна ее скорости. Действительно, такие фотографии являются одним из способов наглядного изображения действительного движения жидкости ). [c.16]

I. Если не горит одна иа ламп в системе освещения, то, вероятнее всего, это происходит вследствие. .. [c.190]

Для получения этого графика светочувствительный слой экспонировался при различных освещенностях и таких временах освещения, чтобы проявленная плотность всегда была одинакова (в различных сериях опытов эти исходные плотности были различны) полученные при этом кривые должны были, следовательно, совпадать с прямыми, параллельными оси абсцисс. Такой же светочувствительный слой, получивший такие же экспозиции, до проявления дополнительно экспонировался при малой освещенности. Точки на графике относятся к этому слою. [c.173]

Желатина может оказывать такое же действие, которое в действительности равносильно ее защитному действию на золи серебра и других металлов. На самом деле если бы желатина присутствовала при освещении, то природа скрытого изображения, принимаемого за агрегат из серебра и его комплексов, уже с самого начала отличалась бы от его природы в отсутствие желатины, поскольку молекула желатины может входить в состав коллоидного комплекса. [c.199]

Если обработка золотом предшествовала инфракрасному освещению, ТО наблюдалась еще более сильная сенсибилизация к инфракрасному свету, чем в описанном выше случае химического проявления. Эта инфракрасная светочувствительность значительно выше на участках, получивших предварительную экспозицию в белом свете, чем на неэкспонированных участках. Это явление иллюстрируется фиг. 7, на которой даны характеристические кривые обработанной золотом пленки, не получившей (/) и получившей инфракрасные экспозиции продолжительностью [c.243]

Однако число первичных дефектов (электронных ловушек) все еще ограничено так как наличный запас ловушек постепенно расходуется с освещением, то приращения проявленной плотности должны уменьшаться кривая остается вогнутой, и простое устранение регрессии приводит только к ликвидации обращения. [c.389]

При работах, требующих различения цветов, наилучшим является естественное освещение. Если же невозможно обойтись без искусственного освещения, то предпочтение должно отдаваться люминесцентному при использовании ламп должного спектра. [c.110]

Освещенность точки горизонтальной плоскости [c.81]

Освещенность точки вертикальной плоскости [c.81]

Горизонтальная ( , Ец) и вертикальная Ед ц, освещенность то- [c.83]

Если ни один из светильников при заданных параметрах размещения не обеспечивает нормированную освещенность, то значение Пд следует увеличить до 4 или 6 (удвоив или утроив количество светильников на опоре). [c.87]

Слабая детонация тоже не может распространяться самопроизвольно. Для нее тоже не существует внутреннего, определяемого физикой явления, условия отбора единственного значения скорости. Термодинамически возможны все состояния, лежащие на нижнем отрезке детонационной ветви кривой Гюгоньо (на участке ВО). Но слабую детонацию можно осуществить путем искусственного зажигания посторонним источником (но не ударной волной) смеси с заданной скоростью. Например, если горение возникает под действием освещения, то, перемещая луч света по трубе с заданной скоростью, можно получить слабую детонацию. Предельно слабая детонация распространяется с бесконечной скоростью (точка В на рис. 5), продукты сгорания в ней покоятся относительно стенок трубы. Предельно слабая детонация соответствует воспламенению газа при постоянном объеме. Ее можно получить, например, освещая одновременно всю трубу, содержащую газ, воспламеняющийся под действием света. Слабую детонацию, конечно, в некотором приближении, можно осуществить с помощью искр, последовательно включаемых и поджигающих смесь с заданной скоростью. [c.380]

Изготовим пластинку, состоящую из последовательно чередующихся прозрачных и непрозрачных колец с радиусами р , определяемыми из выражения (6.12) (/ = О, 2, 4, 6,. .. для прозрачных и / = 1, 3, 5, 7. .. для непрозрачных колец). Поместим эту пластинку перпендикулярно линии SB на расстоянии R от источника S и на расстоянии от точки В с центром в точке ТИц-На осрюванин сделанных выше замечаний мы должны получить интенсивность в точке В (при освещении той же длиной волны) значительно больше, чем в отсутствие пластинки. Опыт блестяще подтвердил этот ожидаемый результат. Пластинку изготовили с помощью картины колец Ньютона. Так как последователыгость радиусов колец Ньютона подчиняется тому же закону (6.12), то приготовление такой пластинки стало возможным путем фотографирования колец Ньютона в соответствующем масштабе. Приготовленная таким образом пластинка носит название зонной пластинки Френеля (рис. 6.3 а— открыты четные зоны б— открыты нечетные зоны). [c.126]

У разлнчйых авторов для определения освещенности точки М плоскости изображения можно найти различные формулы, противоречащие друг другу [c.432]

Г. Соммаргреном в работе [70] описан новый оригинальный прибор — оптический гетеродинный профилометр. По принципу действия он является разновидностью интерферометра. Поверхность образца в оптическом гетеродинном профилометре освещается двумя сфокусированными пучками света, слегка различающимися по частоте и поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Отразившись, эти пучки интерферируют так, что результирующая фаза модулируется в соответствии с разницей высот между освещенными точками поверхности. Если один из пучков сфокусирован на фиксированной точке, а другой движется по поверхности, то можно измерить высоты точек по линии сканирования второго пучка, т. е получить профиль поверхности. Деление светового потока на два пучка осуществляется призмой Волластона. В плоскости образца разделение пучков составляет 100 мкм. Исследуемый образец помещается на вращающийся столик и один из пучков совмещается с осью вращения столика, а второй сканируется по образцу при вращении. Небольшой сдвиг в частоте пучков происходит за счет расщепления основной моды Не—Не-лазера (расщепления Зеемана), трубка которого помещена в аксимальном магнитном поле. Описанный прибор позволяет получить чувствительность к высоте шероховатости до 0,1 нм, совмещая в себе преимущества интерферометра с пре- [c.233]

Есл1 в системе, изображенной на рнс. 5.2, используется когерентное освещение, то в выходном изображении будет присутствовать спекл-шум (зернистая структура). По этой причине некогерентные системы или системы, использующие белый свет, предпочтительны в тех случаях, когда результатом обработки является изображение. Во всех описываемых ниже системах обработки изображений выходным сигналом является функция корреляции ИЛ некоторый набор признаков. В этом случае наличие спекл-шум . не имеет с>ществе[ ного значения и, следовательно, использование ко -ерентного света остается предпочтительным. [c.264]

Мы видим, что в случае, когда приг восстановлении изображения используется более длинноволновое освещение, то поперечное увеличение имеет место для мнимого изображения. Обсуждая вопрос о разрешении изображения, мы указывали, что предел разрешения завигснт от длины волны освещающего света. Иными словами, чем меньше длина волны света, тем выше предел разрешения. Однако мы не можем беспредельно увеличивать частоту освещающего света, поскольку это уведет нас за ультрафиолетовый диапазон и изображение станет невидимым. Но можно получать голограмму, используя высокочастотные невидимые световые волны, а восстанавливать изображение видимым светом низкой частоты. Из выражения (38) также следует, что кроме визуализации изображения, зарегистрированного высокочастотным невидимым светом, при этом также происходит увеличение изображения. [c.70]

Пусть широкий параллельный пучок света падает на роговую оболочку глаза. Вследствие аберраций минимальный размер точки на сетчатке глаза равен 10 мкм. Если глаз адаптирован к условиям малой освещенности, то диаметр зрачка составляет приблизительно 7 мм. В случае такой наихудшей ситуации фокусирующая способность глаза увеличивает плотность энергии параллельного пучка на роговой оболочке в (7 mm)V(10 мкм) л 5-Ю раз. Разделив максимальный безопасный уровень энергии для сетчатки на этот коэффициент, получаем максимально допустимую плотность энергии на роговой оболочке глаза, а именно /смакс 1 Ю Дж/см [1]. [c.675]

Все приведенные выше рассуждения справедливы только для объектов, элементы которых излучают колебания, некогерентные между собой. Если же использовать, как, например, в микроскопе, соответствующий вспомогатеяь-ный источник освещения, то можно получить колебания, абсолютно когерентные между собой. Известно, что эта возможность используется главным образом для визуального измерения незначительных изменений оптической плотности препаратов в методе фазового контраста. Этому вопросу будет посвящена особая глава. [c.13]

Исходный предмет в этом случае был диапозитивом размером 24 X 36 жл на пленке Koda hrome, который помещался на расстоянии 25 мм перед голограммой и освещался лазером на длине волны 0,63 мкм. Даже при освещении той же голограммы простым карманным электрическим фонариком получались очень яркие, четкие изображения. [c.214]

Этот факт не может быть доказан при помощи кривых (1 5, lg ), но это легко может быть сделано при помощи графика другого типа. Проэкспонируем серию образцов в широком интервале освещенностей, регулируя время освещения таким образом, чтобы на всех образцах была получена одинаковая плотность почернения, т. е. одинаковое число эмульсионных микрокристаллов — носителей эффективных центров скрытого изображения. Если перед проявлением сообщить всем образцам одинаковую дополнительную экспозицию малой освещенности, то субцентры, присутствующие на каждом образце, будут доведены до состояния эффективных центров в тем большем количестве, чем больше была концентрация микрокристаллов — носителей субцентров. Результаты таких опытов лучше всего могут быть представлены кривыми зависимости плотности (В) от логарифма освещенности (1 ). В отсутствие субцентров кривая превращается в горизонтальную прямую с ординатой, равной выбранной плотности. Присутствие субцентров приводит к подъему кривой в сторону высоких освещенностей (фиг. 4), что определенно указывает на рост отношения числа субцентров к числу эффективных центров при увеличении освещенности. [c.173]

В то время как другие достигают этого размера уже в начале освещения и продолжают расти вплоть до окончания освещения. Мы видели, что субцентр достаточных размеров, чтобы быть устойчивым, продолжает расти с максимальной эффективностью, и это остается в силе для активных центров скрытого изображения. Следовательно, если бы нам удалось определить число микрокристаллов, ставших проявляемыми к различным моментам времени до окончания освещения, то мы смогли бы составить определенное представление о распределении центров скрытого изображения по размерам. [c.174]

Найдено, что если слою сначала сообщалась экспозиция при оптимальной освещенности, то следующая экспозиция при низкой освещенности всегда была более эффективна, чем при обратном порядке экспозиций. Действительно, если в данных условиях опыта экспозиция при оптимальной освещенности сообщалась слою первой и достигала Д суммарной экспозиции, то последующая часть экспозиции при низкой освещенности становилась столь же эффективной, как если бы вся экспозиция сообщалась слою при оптимальной освещенности, т. е. при низкой освещенности не наблюдалось отклонения от закона взаимозависимости. С другой стороны, если экспозиции сообщались слою в обратном порядке, т. е. первой была экспозиция при низкой освещенности, то падение эффективности экспозиции при низкой освещенности было весьма значительным. Авторы объяснили эти результаты тем, что отклонение от закона взаимозаместимости при низких освещенностях происходит главным образом в начальной стадии экспонирования, когда центры скрытого изображения еще малы. Если скорость добавления атомов серебра или /-центров к агрегату весьма мала, то вероятность испарения маленького центра еще до добавления к нему следующего атома или /-центра будет велика, и эффективность образования центра скрытого изображения при низкой освещенности будет весьма мала. Если же сначала сообщить слою достаточную экспозицию при оптимальной освещенности, то образуется устойчивый центр, пока еще не способный служить центром проявления. Этот центр может быть эффективно достроен до полноценного центра скрытого изображения действием света малой интенсивности. Такой метод двукратной экспозиции щироко применялся Бертоном и Бергом [2] для изучения свойств субцентров. [c.226]

Если же оба освещения производились при низкой температуре, но с промежуточным подогреванием эмульсии между освещениями, то эффект Гершеля был равен нулю. Уэбб экспериментировал на чисто бромосеребряной эмульсии. Красный (неактинич-ный) свет получался при помощи составного светофильтра из двух светофильтров Раттэн № 87 № 25. Источником света служила проекционная лампа мощностью 500 вт, которая помещалась в 60 см от эмульсионного слоя. Кривые, полученные Уэббом (фиг. 2), показывают, что для разрушения скрытого изображения, дающего проявленную плотность 1,0, время освещения красным светом должно быть больше 1 часа для уменьшения оптической плотности на 0,1 освещение красным светом должно продолжаться 8 мин. 32 сек. [c.267]

В оптической схеме проектора, следовательно, роль осветителя О нельзя недооценивать, хотя, принципиально говоря, без него можно и обойтись. На схеме рис. 5, б приведен, казалось бы, такой простейший случай проекционной системы без осветителя. В действительности эта схема с оптотехнической точки зрения значительно более сложная и практически в общем случае неудовлетворительная. Как видно из приведенного здесь хода лучей, эффективно освещается только часть диапозитива, да и то неравномерно. Отдельные точки источника участвуют не одинаково в освещении точек диапозитива и, следовательно, его изображения. Крайние точки источника частично затеняются оправой проекционного объектива. Как говорят, имеет место виньетирование на источнике. Таким образом, на экране Е только часть аЬ диапозитива будет освещена достаточно равномерно, а прилегающая к ней, также освещенная часть диапозитива в кольце сЬай будет затенена. Осталь- [c.20]

Для получения дальнего и ближнего света в двухфарных системах освещения используют двухнитевые лампы накаливания. Современные автомобили оборудуют фарами головного освещения с американской и европейской системами асимметричного светораспределения ближнего света. Асимметричный световой пучок обеспечивает лучшую освещенность той стороны дороги, по которой движется автомобиль, и уменьшает ослепление водителя встречного транспорта. [c.191]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...