Некоторые экспериментальные результаты

Рассмотрим некоторые экспериментальные результаты при М = 2,25 [58], полученные для затупленных тел и установленных на них цилиндрических игл различной длины с отверстиями в головной части для вдува газа (водорода). На рис. 6.2.5 и 6.2.6 показано изменение коэффициента лобового сопротивления тела сх , вызванное перераспределением давления по поверхности его носка. Вдув водорода осуществлялся как без воспламенения, так и с воспламенением. [c.402]

Прежде чем перейти к выводу уравнений для определения напряжений и деформаций при кручении, оста- новимся на некоторых экспериментальных результатах. [c.134]

Некоторые экспериментальные результаты по прочности на растяжение композитов S-стекло — эпоксидная смола и композитов графит — эпоксидная смола в пределах четырех порядков изменения скорости деформации описаны в [И, 12] результаты даны в табл. III. Показано, что максимальное разрушающее напряжение композита S-стекло — эпоксидные пряди зависит от скорости деформации таким же образом, как и в работе [25] для композита Е-стекло — эпоксидная смола. Повышение значения прочности, вероятнее всего, происходит за счет скоростной зависимости прочности стекла, как уже упоминалось в разд. II. [c.318]

И(1. На рис. 14, 15 дано сравнение теоретического предсказания с некоторыми экспериментальными результатами. Полезное применение этой теории состоит в определении условий, если они существуют, одновременного максимума прочности и вязкости указанных композитов. Из рис. 14, 15 видно, что интересных комбинаций в области д, <С.2у нет. Однако для больших величин д, из уравнений (37), (38) можно получить [c.472]

Рис. 56. Некоторые экспериментальные результаты (условные обозначения соответствуют рис. 49)

Результаты недавних опытов с двухфазным потоком кипящего калия указывают на существование обратного профиля температур в потоке. В настоящей статье приведены некоторые экспериментальные результаты и теоретическое объяснение этого явления. [c.272]

В предыдущих разделах мы рассмотрели теорию теплообмена при турбулентном течении в гладких трубах. При анализе гидравлического сопротивления отмечалось, что шероховатость поверхности при турбулентном течении обусловливает повышение числа Нуссельта, тогда как при ламинарном течении влиянием ее на теплоотдачу можно пренебречь. В настоящее время разработана достаточно полная полуэмпирическая теория гидравлического сопротивления при турбулентном течении в шероховатых трубах. Соответствующая задача теплообмена намного сложнее, и, несмотря на то, что ей уделяется большое внимание, полная теория теплообмена при турбулентном течении в шероховатых трубах пока отсутствует. Однако для того, чтобы определить пределы применимости решений для гладких труб, мы обсудим влияние шероховатости на теплообмен качественно и приведем некоторые экспериментальные результаты. [c.238]

Механизм образования трещины при ползучести еще не ясен. Проблема образования трещин от основания надреза экспериментально почти не исследована, поэтому остается много неясных вопросов. В настоящем разделе авторы описывают некоторые экспериментальные результаты и обсуждают их в связи с теорией, рассмотренной в разделе 5.2.3. [c.158]

Модель высвобождения водорода, которая уже частично рассматривалась выше, основана на том, что инжектированные посредством туннелирования в оксид электроны достигают анода с энергией, достаточной для высвобождения водорода у анодной границы. Диффундируя сквозь оксид, освободившийся водород создает электронные ловушки. Преимущество этой модели в том, что электронные ловушки, аналогичные образующимся при стрессовом туннельном токе, появляются и при обработке структур водородной плазмой. Вместе с тем и эта модель не может объяснить некоторые экспериментальные результаты. [c.134]

Если мы теперь зададимся белее широким вопросом, а именно каков же должен быть вид законов, когда и деформация и напряжение одновременно входят в формулы, то в этом случае весьма немного можно получить из теории некоторые экспериментальные результаты будут рассмотрены позднее. [c.175]

Более трудным для исследования оказался механизм образования кольцевых вихрей. Здесь получены некоторые экспериментальные результаты, дающие основу для качественного понимания явления, однако задача его полного математического описания еще не решена. [c.334]

Некоторые экспериментальные результаты, полученные методом быстрого снятия поляризационных кривых [c.49]

Некоторые экспериментальные результаты, относящиеся к переходу ламинарного течения в турбулентное [c.415]

НЕКОТОРЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ [c.417]

Относительное уменьшение сопротивления, получаемое делением разнос-сти A f между коэффициентами сопротивления при турбулентном течении и при ламинарном течении с отсасыванием на коэффициент сопротивления при полностью турбулентном течении, возрастает при увеличении числа Рейнольдса от 10 до 10 примерно от 65 до 85% (рис. 17.21). О некоторых экспериментальных результатах, относяш,ихся к управлению пограничным слоем посредством отсасывания, уже было сказано в главе XIV. Предсказанное теорией значительное уменьшение [c.469]

Чисто теоретический расчет турбулентного пограничного слоя с понижением и повышением давления в настоящее время еще невозможен. Однако разработаны многочисленные полуэмпирические методы, позволяющие более или менее удовлетворительно производить расчет турбулентного пограничного слоя. Для применения этих методов требуются, кроме эмпирических соотношений, использованных для расчета течений в трубе или около пластины, дополнительные соотношения, основанные на экспериментальных данных. Поэтому прежде всего коротко остановимся на (некоторых экспериментальных результатах. [c.601]

Рассмотрим некоторые экспериментальные результаты, полученные в аэродинамических трубах для интерцепторов, расположенных на конце плоской пластинки ([61], 1962, № 4—5). На рис. 3.7.1 приведены данные для безразмерного коэсффициента ДСу, равного отношению нор.мальной силы, создавае.мой интерцепторо.м, к величине дМн д = — скоростной [c.294]

Вернемся к обзору некоторых экспериментальных результатов и их теоретическому толкованию. Шульц и Цай изучали колебания консольных балок из однонаправленных волокнистых [100] и слоистых [101] композитов стекло —эпоксид. Исследовались свободные и вынужденные стационарные колебания с частотами от 5 до 10 000 Гц [100] и вынужденные колебания с частотами от 30 до 9400 Гц [101], что позволило найти вещественную часть комплексного модуля (модуль накопления), а также коэффициент затухания для балок в соответствии с рис. 12 коэффициент затухания, скажем у, в случае вынужденных колебаний для каждой резонансной частоты определяется как Л(о/(2и ) (что приближенно равно [c.172]

Возвращаясь к роли объемной доли фазы в переходе структуры от стержневой к пластинчатой, мы можем теперь объяснить некоторые экспериментальные результаты, которые выпадают из общей зависимости (рис. 5). Например, в системе А1—СогАЬ при направленной кристаллизации образуется пластинчатая структура, хотя объемное содержание фазы 02AI9 менее 3%. Можно предположить, что в связи с существованием особого кристаллографического соответствия фаз энергия поверхности их раздела существенно понижена и поэтому пластинчатая морфология стабилизируется даже при столь малой объемной доле. [c.361]

Экспериментальные результаты, полученные в настоящей работе, изложены на основе статистической теории петли гистерезиса. Макроскопическое напряжение в петле является суммой компонент эффективного и внутреннего напряжений. Компонента внутреннего напряжения однозначно определена плотностью вероятности объемов с внутренним критическим напряжением, а компонента эффективного напряжения — величиной микроскопического эффективного напряжения и долей объемов в пластическом состоянии. Ни один из полученных результатов не противоречит данной гипоте.ю. Наоборот, некоторые экспериментальные результаты невозможно объяснить на основе гипотезы однородной упругой и пластической деформаций макрообъема тела. [c.73]

Приведем некоторые экспериментальные результаты. На рис. 2 представлена зависимость тока разряда Jo и тока выноса J от потенциала коронного разряда Lpo при наличии сетки 4 (значки 1) и без нее (значки 2). Величина L и скорость газа г o на срезе сопла равнялись 18 см и 95 м/ с. Ток эмиссии иглы резко возрастает при увеличении Lpo И практически не зависит от условий вниз по потоку от сетки 3. Полученная вольт-амперная характеристика довольно хорошо описывается зависимостью Jq = k(fo((fo — где — начальный потенциал разряда и к = onst, которая представляет собой так называемую редуцированную характеристику [6]. Эта теоретическая зависимость показана на рис. 2 штриховой кривой. Заметим, что величина Jo пропорциональна скорости образования заряженных частиц в объеме источника [7]. Если зависимость Jq от ipo характеризуется непрерывным возрастанием во всем диапазоне ipo, то величина J резко возрастает при ip а затем практически перестает зависеть от (ро. Это означает, что ток выноса достиг своего предельного значения, которое не зависит от скорости образования заряженных частиц. Таким образом, эксперименты подтвердили существование режима насыщения, который характеризуется условиями = со, а = О и законами подобия (4.6). Величина J существенно зависит от граничных условий, которые в формулах (4.6) учитываются зависимостью /°(0- [c.366]

Цель этой книги — объяснить главные механизмы переноса тепла в твердых телах и проиллюстрировать их на простых примерах. Многие экспериментальные результаты, обсуждаемые в данной книге, получены при температурах ниже комнатной. Это сделано намеренно, так как интерпретация таких экспериментов в большей степени зависит от деталей теории. В книге не делается попытки дать глубокое изложение теории, так как любое полное рассмотрение вопросов увеличило бы объем книги по крайней мере вдвое. Развитие теории продолжается и в настоящее время, но о теоретических представлениях, установившихся, например, 20 лет назад, можно судить по обзорной статье Клеменса [124] или по книге Займана [263]. Обзор более современной теории фононов дают Бек, Мейер и Теллунг [17]. Здесь также не проводится подробная интерпретация некоторых экспериментальных результатов это делается для того, чтобы избежать большого числа несущественных деталей, лишь затрудняющих понимание используемых общих принципов. Такие детали можно найти во многих оригинальных статьях, на которые даются ссылки. [c.12]

Рассмотрим некоторые экспериментальные результаты моделирования потери устойчийости элементов конструкций на геометрически подобных образцах [97]. [c.138]

Сопротивление тел в околозвуковом, сверхзвуковом и гиперзвуковом диапазонах скоростей представляет особую область газовой динамики, которую во вводном курсе осветить невозможно. Поэтому здесь будут приведены лишь некоторые экспериментальные результаты для основных форм обтекаемых тел и некоторые ссылки на более обширные источники информации. Изменение коэффициента сопротивления сфер и цилиндров в зависимости от числа Маха свободного потока в диапазоне от 0,1 до 10 иллюстрируется на рис. 15-29. На этом рисунке показано влияние сжимаемости при числах Рейнольдса как выше, так и ниже того, которое необходимо для перехода в пограничном слое от ламинарного течения к турбулентному. Для чисел Маха больше 0,7 влияние вязкости стаиовится малым, и кривые сливаются. Для сопоставления на рис. 15-30 Л. 14] показаны характеристики сопротивления удлиненной ракеты, корпус которой представляет собой заостренное тело вращения. Это тело имеет очень высокое критическое число Маха (Макр 0,95), и при Ма=3 сила сопротивления, действующая на него, составляет примерно 1/5 от сопротивления сферы с тем же диаметром, что и максимальный диаметр ракеты. Удобообтекаемое с точки зрения дозвукового потока тело, т. е. тело со скругленной передней кромкой, испытывает в сверхзвуковом потоке очень высокие силы сопротивления по сравнению с заостренными телами. [c.428]

Значительный прогресс в этом направлении был сделан в работе С.Н. Мичурина К вихревой теории лобового сопротивления аэроплана (Известия Са-эат. института с.-х. и мелиорации, 1929). Опираясь на соображение, вытекаюгцее из работ С.А. Чаплыгина по газовым струям и отмеченное впоследствии как возможный метод решения ряда задач аэродинамики В.В. Голубевым, о невозможности установившегося течения в случае, если есть области со сверхзвуковыми скоростями, С.Н. Мичурин дал теорию лобового сопротивления Жуковского и для случая округленных и неокругленных крыльев Антуанетт и для крыла типа инверсии параболы ). В работе С.Н. Мичурина указаны и некоторые экспериментальные результаты, подтверждаюгцие его теоретические результаты. Надо, однако, заметить, что все эти вопросы требуют дальнейшего изучения, так как невозможность установившегося течения с областями со сверхзвуковою скоростью не может считаться вполне установленною. Но-видимому, некоторые новые заботы противоречат этому положению ). [c.174]

НЕКОТОРЫЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЯ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ТРЕПЦ1Н [c.122]

В качестве второй задачи Максвелл исследует кручение стержней кругового профиля и использует результаты своего анализа для опытного определения модуля сдвига. В следующих, третьем и четвертом, примерах автор возвращается к поставленным Ламе проблемам о напряжениях в полом цилиндре и полой сфере, вызванных равномерным давлением. Максвелл использует полученные решения для оценки некоторых экспериментальных результатов, относящихся к определению сжимаемости жидкостей. Он замечает Некоторые из тех, кто отвергает математиче-, кие теории, как не отвечающие реальности, предполагали, что если стенки резервуара достаточно тонки, то при равных давлениях извне и изнутри сжимаемость резервуара не должна влиять на результат. Нижеследующие расчеты показывают, что кажущаяся сжимаемость жидкости зависит от сжимаемости резервуара л не зависит от толщины стенок при равенстве давлений . [c.324]

Есть основание полагать, что ряд процессов, сопровождающих термомагнитную обработку, имеют диффузионный характер, т. е. тесно связаны с дефектностью кристаллической структуры, в частности с концентрацией катионных вакансий. В гл. IV будут рассмотрены основные теории и модели ТМО, а также. некоторые экспериментальные результаты, показывающие изменение магнитных свойств при термомагнитной обработке и возможную связь этих изменений с дефектами нестехиометрии. [c.175]

Некоторые экспериментальные результаты свидетельствуют о том,, что это соотношение действительно является линейным, однака наклон экспериментальной линии не согласуется с теорией, так как соответствует слишком высоким значениям Oag. [c.268]

Некоторые экспериментальные результаты, по-видимому, подтверждают существование механизма, связанного с образованием органических оболочек. Бернд [3] заметил, что с помощью углеводородных и белковых добавок можно увеличивать или уменьшать скорость растворения газов. Он объяснял это изменением свойств поверхностных пленок. Кроме того, на основании результатов измерений критического давления, нри котором начинается кавитация на поверхностях акустических датчиков, Бернд пришел к выводу, что максимальную прочность воды на разрыв можно ограничивать, создавая такие поверхностные пленки, которые задерживают растворение ядер или полностью его прекращают. [c.91]

Многие металлы при электролизе осаждаются в isnfle бле- стящих электролитических осадков, не требующих последующей механической полировки. Как показали исследования, блеск таких осадков значительно изменяется в зависимости от толщины покрытия, подготовки поверхности перед электро- лизом, состава раствора, режима электролиза и т. д. Ниже приводятся некоторые экспериментальные результаты по изучению влияния яекоторых факторо.в на блеск электролитических осадков. [c.221]

Рассмотрим некоторые экспериментальные результаты изучения влияния сложного нагружения на инвариантность обобщенных кривых Ог =Ф(8 ), а также опытной проверки постулата изотропии и закона запаздывания в условиях нормальной и низких температур, полученные в Институте проблем прочности АН УССР. [c.336]

На рис. 2.23 показан характер поведения функций g h) и gQ (h), а такях-е приведены некоторые экспериментальные результаты 1—3) п результаты, полученные численным интегрированием на ЭВМ (4, 5). Общий качественный характер поведения кривых 1—5 согласуется с поведением функций g [h) и gQ h). Вместе с тем нужно отметить, что кривые 1—5 построены по данным [19, 68, 75], полученным при исследовании гауссовских процессов I ( ) с разлпчными корреляционными функциями р (т) при различных параметрах —р" (0), Д/э и разном объеме выборки 0 = = Т Д/э. Так, в частности, кривые 1—3 построены с учетом формулы (8) по результатам экспериментального исследования [75, с. 212] низкочастотного гауссовского процесса (i) с экспоненциально спадающей функцией 6 g (/) в диапазоне / [0,30 кГц], а кривые 4 и 5,— соответственно по результатам расчетов [19, 68] на основе формул (8), (2.6.17) и (2.7.16) для процессов (i) с прямоугольным спектром. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...