Жидкости и газы. Простейшие модели

Можно представить и другую простую модель магнитогидродинамического устройства (рис. XV.22, б), в которой к жидкости, движущейся н магнитном поле, подводится энергия внешнего электрического поля. Это осуществляется присоединением к пластинам источника электрического тока. Подводя к жидкости или газу энергию электрического поля извне, можно ускорить поток. Таков насосный режим работы рассматриваемой нами модели. [c.453]

Все жидкости и газы в той или иной степени обладают перечисленными физическим свойствами, причем необходимость их учета или возможность пренебрежения некоторыми из них определяется в каждом отдельном случае целью исследования. Например, самая простая модель несжимаемой, лишенной внутреннего трения (вязкости) и ряда других физических свойств, так называемой идеальной, жидкости оказывается очень полезной при определении общего характера обтекания тел, реакций потока на них и др. [c.11]

Одной из важнейших особенностей механики жидкости является то, что в основу ее положена так называемая модель сплошной среды. Как известно, для описания среды, состоящей из большого числа молекул в сравнительно малом объеме (жидкости и газы) в физике широко используются два пути феноменологический и статистический (иногда их называют корпускулярной и континуальной моделями). Феноменологический путь изучения основывается на простейших допущениях. Оставляя в стороне вопрос о строении вещества, он наделяет его такими свойствами, которые наилучшим образом устанавливают соответствие между наблюдаемыми явлениями и их описанием. [c.2]

Рассмотрим наиболее простую методику исследования структуры потоков, заключающуюся в следующем. В поток жидкости или газа, поступающего в аппарат, вводят индикатор — вещество, не вступающее ни в какие реакции и не участвующее ни в каких массообменных процессах,— и регистрируют концентрацию индикатора на выходе из аппарата. При определении коэффициентов математических моделей структуры потоков (например, коэффициентов перемешивания) чаще всего используют метод моментов. [c.279]

Многолетний опыт исследований показал, что наиболее чувствителен а к коэффициенту теплопроводности газа, рост которого благотворно влияет и на теплообмен. Это явление одинаково хорошо объясняется любым из предложенных механизмов теплообмена. Даже согласно самой простой модели ламинарного пограничного слоя , выдвинутой и развиваемой М. Лева, увлекшимся чрезмерно далекими аналогиями с жидкостью (из-за внешнего сходства с ней, кипящей, псевдоожиженного газом [c.146]

В последующих главах рассматривались простейшие модели сплошной среды идеальная (лишенная внутреннего трения) несжимаемая (капельная, обладающая капиллярными свойствами) жидкость или газ в условиях движения с малыми значениями числа Маха, характеризующего сжимаемость газа, и более общая модель идеального газа при больших до- и сверхзвуковых скоростях, когда свойство сжимаемости среды приобретает первостепенное значение. В последнем случае для определенности принятой модели приходилось еще дополнительно накладывать условие совершенства газа, выражаемого уравнением состояния газа,или задаваться наперед термодинамическим характером процесса движения газа (адиабатичность, изотермичность).. [c.351]

Конечно, во многих практически интересных случаях (самолет, корабль и т. п.) такое определение сил воздействия на больших телах ( в натуре ) представляет очень трудную задачу, решение которой не только сложно и дорого, но иногда просто невозможно. Поэтому ставятся такие вопросы нельзя ли при соблюдении геометрического подобия измерить силы сопротивления на маленькой модели и затем уже определить силы действия потока на большое тело Можно ли и при каких условиях на основании испытания маленькой модели узнать силы, действующие на геометрически подобное тело больших размеров Можно ли на основании испытаний в воде или в какой-либо другой жидкости или газе сделать заключение о том, какие силы будут действовать на геометрически подобное тело в воздухе Общий ответ на эти вопросы таков для этого необходимо, чтобы кроме геометрического подобия модели и натуры имело место и механическое подобие ). [c.387]

Рассмотренная модель, однако, не учитывает ряда факторов, имеющих место в реальной ситуации. К ним нужно отнести поверхностное натяжение, создающее добавочное сжимающее давление, переменный характер давления в акустической волне, сжимаемость реальной жидкости и, наконец, наличие в зародыше некоторого количества газа, который будет демпфировать процесс захлопывания. Что касается сил поверхностного натяжения, то простой расчет показывает, что они сказываются в действующем давлении Р только на последней стадии захлопывания, когда радиус полости становится очень маленьким. Под действующим давлением при ультразвуковой кавитации следует понимать гидростатическое давление Ро плюс давление в акустической волне. В качестве последнего естественно принять амплитудное значение р ах- Правда, более детальный анализ динамики кавитационной полости в акустическом поле показывает, что процесс захлопывания иногда начинается на промежуточной стадии фазы сжатия, а сравнение результатов теоретического анализа с обычными данными дает наилучшее согласие при учете среднего за полупериод давления (2/я) р лх-Таким образом, в формулах (VI.8)—(VI. 10) можно положить Р -- Ро (2/я) Ртах- [c.131]

Приближенная модель учета джоулевой диссипации в пристеночной области. Сформулированная выше система уравнений обладает рядом особенностей, обусловленных наличием членов f и q. Прежде всего, в магнитогидродинамических пограничных слоях нарушается подобие между полями скорости и энтальпии торможения, свойственное газодинамическим течениям. Одной из причин его нарушения является выделение джоулева тепла / /сг вблизи холодной электродной стенки. Повышенное тепловыделение в пристеночной области связано с сильным уменьшением проводимости вблизи холодной поверхности в результате уменьшения температуры газа. При достаточно больших числах Рейнольдса Reo температура газа почти по всему поперечному сечению пограничного слоя вследствие интенсивного турбулентного перемешивания остается на уровне достаточно высокой температуры внешнего потока и резко уменьшается только вблизи стенки - в предельном случае в зоне ламинарного подслоя. Для приближенного учета этого эффекта построим простейшую модель разогрева жидкости в пристеночной области. Сделаем следующие предположения [c.555]

Скачок уплотнения. Внутреннюю структуру скачка уплотнения, который в рамках гидродинамики идеальной жидкости заменяется разрывом, следует рассматривать на основе теории, учитывающей диссипативные процессы — вязкость и теплопроводность. В качестве простейшей модели можно использовать уравнение движения вязкой жидкости Навье — Стокса. Уравнения одномерного течения вязкого и теплопроводного газа — течения, стационарного в системе координат, связанной с фронтом ударной волны,— имеют вид [c.212]

Количественная связь между касательными напряжениями и скоростями сдвига может быть различной. Установление наиболее общих законов этой связи составляет цель специальной науки — реологии. Реологические закономерности особенно важны для изучения движений некоторых специфических по своей микроструктуре жидкостей (рас-плавы пластических материалов, масляные краски, целлюлоза и др.). В настоящем курсе мы будем иметь дело преимущественно с двумя простейшими моделями жидкой или газообразной среды идеальной (без внутреннего трения) и вязкой (ньютоновской, с напряжением трения, пропорциональным скорости сдвига). Все газы и многие широко применяемые на практике жидкости (вода, глицерин, жидкие металлы) являются обычными ньютоновскими вязкими средами. [c.12]

Полупроводниковые жидкости представляют собой недостаточно изученный класс веществ по сравнению с другими веществами, такими, как жидкие металлы или расплавленные соли, для которых имеются модели в первом приближении (например модель газа свободных электронов для металлов или борнов-ская модель для ионных веществ). Простые модели, которые можно было бы рассматривать как первые приближения для объяснения свойств жидких полупроводников, отсутствуют, и развитие подходящих концепций для построения таких моделей представляет собой нерешенную проблему. [c.13]

Построим простейшую модель двухкомпонентного потока, состоящего из движущегося газа с находящимися в нем инородными частицами переменной массы, используя кинетическое уравнение, построенное в предыдущем параграфе. Предположим, Что закон изменения массы и скорость отлета (присоединения) массы частиц заданы как функции времени. Тепловыми эффектами пренебрегаем. Вязкость газа важна лишь в процессах взаимодействия газа с частицами. Газовый поток с частицами заменяем двумя взаимодействующими между собой средами. Частицам ставится в соответствие некоторая сплошная среда, которую будем называть фиктивной жидкостью . Уравнения движения этой среды получим в результате осреднения по ансамблю кинетического уравнения для системы частиц. Газу [c.176]

Здесь мы не будем рассматривать различные виды релаксаций в газах на микроскопическом уровне, поскольку эти вопросы скорее относятся к молекулярной физике и кинетической теории, чем к физической акустике, а сконцентрируем свое внимание на макроскопическом (феноменологическом) подходе. Такой подход возможен не только для газов (где можно, используя более или менее простые модели, рассматривать вопрос об акустической релаксации и микроскопически), но и для жидкостей, для которых микроскопическое рассмотрение (из-за сложного строения жидкости и отсутствия разработанной теории жидкого состояния) чрезвычайно затруднено и может осуществляться только на основе сложных модельных представлений. [c.48]

СТО строится для инерциальных систем отсчета (ИСО) - систем, по отношению к которым выполняется закон инерции. ИСО относится к числу научных абстракций, идеальных моделей. Как известно, вся физика вообще строится на научных абстракциях, моделях (простейшие из них материальная точка, абсолютно твердое тело, идеальный газ, идеальная жидкость, точечный заряд, упругое тело и т.д.). Метод идеализаций (моделей) открывает широкие возможности для использования математического анализа и в то же время не ставит преград для приложения теории к реальным объектам и явлениям, поскольку модели постоянно совершенствуются. [c.323]

Кроме только что отмеченных двух основных и достаточно общих свойств сплошной текучей среды 1) непрерывности распределения физических свойств и характеристик движения и 2) текучести, или легкой подвижности, при рассмотрении частных классов задач приходится приписывать модели среды дополнительные макроскопические характеристики, определяющие ее индивидуальные материальные свойства, обусловленные действительными микроскопическими свойствами молекулярной структурой и скрытыми движениями материи. В механике сплошных сред эти характеристики вводятся феноменологически, в форме заданных наперед констант или количественных закономерностей. Среди таких характеристик выделим, прежде всего, отражающие вещественные свойства среды при ее равновесном состоянии молекулярный вес и плотность распределения массы (или, короче, просто плотность среды), концентрацию примесей в многокомпонентных и многофазных смесях жидкостей, газов и твердых частиц, затем температуру и теплоемкость среды, электропроводность, магнитную проницаемость и другие физические свойства. [c.10]

Простейшие в МСС тела — идеальные и классические (ньютоновские) жидкости, идеально упругие твердые тела. Эти тела (идеализированные модели реальных тел) обладают фундаментальными свойствами реальных жидких и твердых тел, причем свойства, во многих случаях второстепенные, не учитываются. Опыт показывает, что поведение многих реальных жидкостей, газов и твердых тел в определенных условиях достаточно точно описывается уравнениями механики сплошной среды, построенными для указанных идеальных тел. Методическое значение моделей состоит еще и в том, что из сопоставления с опытом получается возможность изучения отклонений свойств реальных тел от свойств моделей и, значит, возможность уточнения теории. [c.181]

В 1957 г. X. А. Рахматулин предложил модель пластического газа , являющуюся некоторым обобщением модели идеальной сжимаемой жидкости. Согласно этой модели между давлением и плотностью газа (касательными напряжениями пренебрегается) при нагружении существует однозначная зависимость, которая при разгрузке заменяется некоторой другой закономерностью (в простейшем случае принимается, что в условиях разгрузки плотность остается постоянной). Эта модель дает идеализированное описание свойств грунта, когда среднее гидростатическое давление намного превосходит касательные напряжения. [c.451]

При теоретическом рассмотрении процессов, происходящих при отражении подводных волн от границ, естественным образом возникает мысль об использовании модели пузырьковой жидкости. Однако теория пузырьковых жидкостей разработана сравнительно недавно [113, 150, 173] и на ее основе изучено относительно мало волновых задач [126, 149]. Причем исследователи ограничиваются случаем одномерных плоских волн, так как решение уравнений пузырьковой жидкости связано со значительными трудностями. Кроме того, подход пузырьковой жидкости предполагает малую концентрацию газа в жидкости, исключает слияние пузырьков, приводящее к разрушению жидкости. Наконец, модель пузырьковой жидкости не разработана настолько, чтобы рассматривать вопросы вскипания жидкости (перехода ее в двухфазное состояние) при высоких давлениях и температурах [4, 82, 87], что очень важно для нагретых и криогенных жидкостей. Поэтому гарантировать точность этого подхода во всех случаях нельзя. Необходимо рассматривать также другие подходы к расчету движения жидкой среды в зонах разрежения. Один из таких подходов, простой и достаточно общий, может быть основан на использовании широкодиапазонных определяющих уравнений (уравнений состояния) для жидкости (1.46), (1.47), (1.49). [c.31]

Наиболее простые теоретические соотношения, связывающие скорости волн с величиной напряжений, существуют для моделей зернистых сред. Эти модели достаточно хорошо описывают изменения скоростей Гр, под давлением в сухих, влажных и водонасыщенных песках, в их малоглинистых разностях, галечниках, насыпных щебенчатых грунтах и т.д. Чаще всего зернистые модели представляют в виде упаковок упругих шаров, где поровое пространство занято в различных соотношениях газом (воздух) и жидкостью (вода). Исходя из геометрии упаковки, упругих свойств твердой (материала шаров), жидкой и газообразной фаз, рассчитывают скорости Гр и в таком агрегате, а также связь скоростей с давлением. В общем виде формулы имеют следующее выражение [c.36]

Современное состояние механики многофазных сред характеризуется интенсивным развитием теоретических и экспериментальных исследований. Разработаны и математически описаны некоторые идеализированные модели движения таких сред. Возможные модели и соответственно совокупности описывающих зти модели уравнений довольно многочисленны. Очевидно, решения разных задач должны основываться на существенно различных допущениях и упрощающих предпосылках. Следовательно, оправданы стремления создать и математически описать модель, которая для определенного круга задач дает наилучшие результаты в ограниченных пределах при.менения. В рамках каждой модели наиболее простыми оказываются решения квази-одно.мерных задач. Следует отметить, что наиболее законченный ВР1Д и.меет и соответствующий раздел механики гомогенных сред (одномерное движение жидкости и газа). Естественно, что и в книге oy в одномерной трактовке представлены наиболее законченные решения. Вместе с тем широко развернуты теоретические исследования, имеющие целью получить наиболее общие уравнения, описывающие движение многофазной (многокомпонентной) среды полидисперсной структуры при наличии теплообмена, фазовых переходов, с учетом метастабильности и неравновесности процесса. Такие уравнения получены и для некоторых частных случаев решены. [c.5]

Кроме простейшей модели абсолютно твердого тела, в механике применяются другие модели твердых, жидких и газообразных тел. Так, иапрнкер, имеются модели упругих и пластических тел, модели идеальной и вязкой жидкости и т. п. Эти модели изучаются в других разделах механики — в теории упругости, в механике жидкостей и газов и т. п. Конечно, все дюдели тел представляют лишь приближение к реальным телам и ими можно пользоваться только в рамках сделанных предположений. [c.18]

Эта модель, наиболее простая из всех, а потому и наиболее полно исследованная, была введена практически одновременно в работах Молоткова (1979) и S hoenberg (1980). В рамках этой эффективной модели была установлена эквивалентность слоистых и трещиноватых сред, разработан метод матричного осреднения, упрощающий алгебру и позволяющий более строго учесть тонкие различия, обусловленные применением осреднения на разных стадиях математического обоснования эффективных параметров трещиноватых сред. Построены и исследованы блоковые модели, отражающие эффект наличия более чем одной системы трещин, подробно рассмотрены особенности фронтов волн. Поро-трещинные среды с жидким насыщающим флюидом рассматриваются как особый случай анизотропных сред Био. Эти модели здесь подробно не рассматриваются, так как недавно вышла посвященная им монография (Молотков, 2001). Предположительно, приписывая порозаполнителю свойства виртуального мягкого вещества, варьирующие в диапазоне от свойств реальных мягких пород до свойств жидкостей и газов, можно имитировать свойства среды с шероховатыми трещинами. Такой подход весьма заманчив, так как модель трешин с гладкими стенками проще модели шероховатых трещин. Однако для реализации этой возможности необходим промежуточный этап установления соответствия между эффективными параметрами виртуального мягкого заполнителя и параметрами шероховатости. [c.255]

Видно, что вязкость облака частиц при такой простой модели взаимодействия позволяет отнести рассматриваемую двухфазную систему к классу модели Оствальда — де Уаеля [53] неньютоновскей жидкости (т = (т I 1/2 (А А) А т и п — эмпирические постоянные). Этот факт был отмечен Томасом и описан в разд. 4.1. Приведенное выше соотношение также применимо для расчета напряжения сдвига в облаке частиц при свободномолекулярном движении газа. [c.220]

В механике ньютоновских жидкостей рассматривают различные их модели, Наиболее простой моделью жидкости является несжимаемая идеальная жидкость, для которой плотность р = onst (несжимаемая) и коэффициент динамической вязкости р = О (идеальная). Другой моделью является вязкая несжимаемая жидкость. Для нее р = onst и р = = onst. Самой простой моделью сжимаемой жидкости является идеальная сага-маемая жидкость, или идеальный газ. Для него р = О, а плотность уже не является постоянной. Она для совершенного газа связана с давлением р и температурой Т уравнением состояния (уравнением Клапейрона) [c.557]

Таким образом было изучено несколько жидких,металлов, свинец [31, с. 275 32—34], олово [31, с. 237 33 34] и натрий [31, с. 227 37], а также вода [27], Литературные данные все еще значительно различаются в отношении точного толкования (интерпретации) и значения результатов, но можно сделать несколько качественных заключений. Оказывается, что в жидкости, как и в твердом теле, существуют колебания атомов, обладающие большой энергией, а распределение частоты колебаний в обоих состояниях одинаково. Жидкость имеет размытый дебаевский спектр, который постепенно становится все менее четким при нагревании. Из этого следует, что температура Дебая при плавлении изменяется лишь незначительно, что подтверждается наблюдениями, показывающими пренебрежимо малое изменение теплоемкости при плавлении большинства металлов. Предполагается также, что диффузия в жидкостях не может быть представлена ни простой моделью свободной диффузии, подобной диффузии в газе (за исключением, возможно, при очень высоких температурах жидкости), ни механизмом скачкообразной диффузии, как в твердых телах такой вывод впервые сделал Нахтриб [209]. Был предложен вариант, основанный на групповой модели диффузии в жидких металлах [27, 36] подобная модель независимо была предложена мной [332]. Глобулы или группы, как полагают, содержат около 100 атомов (см. разделы 3 и 8) и позволяют качественно интерпретировать другие физические свойства (сМ. раздел 9). Вычисленные из модели Эгельштаффа константы диффузии прекрасно совпадают с экспериментальными [27]. [c.20]

Взаимодействие на атомном уровне. Процесс взаимодействия лазерного излучения с веществом па микроскопическом (атомном) уровне представляет интерес с нескольких точек зрения. Во-первых, изолированный атом (и тем более его наиболее простая модель — двухуровневый атом, т. е. двухуровневая квантовая система) представляет собой относительно очень простой объект. Взаимодействие излучения с таким объектом можно достаточно строго описать аналитически и тем самым получить основные закономерности взаимодействия в форме, доступной для анализа. Во-вторых, изолированный атом представляет собой адекватную модель большого класса реальных сред — разреженных газов. Наконец, в-третьих, закономерности, установленные для случая взаимодействия на микроскопическом уровне, существенно определяют взаимодействие излучения с плотными га-аами, плазмой, жидкостями и твердыми телами. Поэтому в лекциях, посвященных взаимодействию лазерного излучения с кон-депсироваиными макроскопическими средами, неоднократно будут использоваться данные, полученные в первых лекциях. [c.14]

Имея в виду указанные неизбежные усложнения картины нелинейного взаимодействия лазерного излучения с конденсированными средами, мы тем не менее начинаем анализ явлений с простой модели поглощения и отражения высококонценгрированного лазерного излучения при взаимодействии с ковденсированными средами, имеюидими неизменные во времени и не зависящие от интенсивности лазерного излучения оптические характеристики, т.е. с анализа стадии линейного взаимодействия лазерного излучения с разреженными газами, а затем с жидкостями и твердыми телами. Этот анализ поможет нам понять и специфику дальнейших нелинейных и нестационарных стадий такого взаимодействия. [c.130]

Данная книга посвяпхена вопросам численного решения некоторых пространственных задач внешней аэрогидродинамики. До недавних пор изучение течений около движуш,ихся тел было ограничено относительно простыми формами (сфера, цилиндр, острые и затупленные конуса и др.). Проблема численного моделирования течений жидкости или газа около тел реальной формы (самолеты, корабли, автомобили и др.) значительно сложнее. При этом возникает ряд вопросов, связанных с моделированием геометрии, построением систем координат. Геометрическое описание реальной модели, построение дискретного множества (сетки) является трудоемкой задачей и требует использования аппарата дифференциальной геометрии, тензорного анализа. Математические вопросы задания геометрии произвольной формы и построения криволинейных систем координат рассматриваются в главе I. [c.3]

К примеру, для диапазона относительно низких частот (приблизительно до 50 Гц), характерных для многих задач динамики и управления ЖРД, его агрегаты и узлы можно в основном рассматривать как элементы с сосредоточенными параметрами, т. е. описывать обыкнрвенными дифференциальными уравнениями. Если же расширить диапазон рассматриваемых частот, то большинство узлов ЖРД (в том числе все его агрегаты и части с протоком жидкости или газа) необходимо рассматривать как элементы с распределенными параметрами и соответственно решать уравнения в частных производных. Решение же уравнений в частных производных—задача существенно более сложная, чем решение обыкновенных дифференциальных уравнений, сами решения оказываются существенно более громоздкими, требующими большего времени работы на ЭВМ. В то же время в области низких частот решения уравнений в частных производных совпадает с решением более простых обыкновенных диф ренциальных уравнений, т. е. никакого уточнения усложнение математической модели в этом случае не дает, но создает ощутимые трудности с решением. [c.8]

Материал 2, посвященный дискретным системам, также представляет определенный интерес в общей теории неидеальных систем (так как это системы с фазовым переходом). И не только потому, что он является необходимым дополнение.м к теории твердого тела или вследствие того, что в недавнее время эта тематика стала вновь популярной. Понятия дальнего и ближнего порядков являются общими для статистических систем, включая и те, которые не являются магнетиками или бинарными сплавами, для описания состояний которых эти понятия были первоначально введены. И если для упомянутых систем упорядочение имеет достаточно простую физическую интерпретацию, то для других, например жидкого гелия, сверхпроводника или двухфазной системы, оно воспринимается в основном через призму концепции подобия явлений пространственного упорядочения в дискретных системах и двухфазным состоянием в непрерывных (намагничение как фактор дальнего порядка подобно количеству сверхтекучей компоненты в Нс-И или количеству жидкой фазы в системе типа газ—жидкость и т. д.). Мы уловили эту концепцию, когда исследовали некоторые системы с помощью вариационного принципа (например, сразу было установлено, что точка Кюри для магнетика эквивалентна критической температуре в решетчатом газе, что совпадают значения всех критических показателей для этих моделей и т. д.). Конечно, точного доказательства на микроскопическом уровне эквивалентности этих внешне совсем непохожих явлений нет, она устанавливается только для моделей. Поэтому ее надо восприни.мать не как кем-то навязанную дополнительную организацию природы, а скорее как тенденцию к подобию явлений определенного класса. Обзору развития этих идей на полуфеноменологическом уровне посвящен 3 настоящей главы. [c.715]

Тогда, около десяти лет назад, в Институте высоких температур АН СССР под руководством академика В. А. Кириллина и члена-корреспондента АН СССР А. Е. Шейндлина был разработан первый советский магнитогидродинамический генератор электроэнергии. Это была маленькая, почти настольная, лабораторная установка. Ее мощности едва хватало, чтобы качнулись стрелки чувствительных приборов. От своего будущего зрелого прототипа модель отличалась больше, чем игрушечный автомобильчик от сорокатонного самосвала, но она работала, давала ток и подтверждала правильность теоретических принципов, положенных в ее основу. А принципы эти просты и понятны каждому школьнику. Ведь МГД-генератор отличается от обычной динамомашины лишь тем, что роль медной обмотки якоря в нем выполняет поток диссоциированной электропроводной жидкости или ионизированного газа. При пересечении таким проводниковым потоком магнитных силовых линий в нем возбуждается электродвижущая сила. Если вокруг потока разместить электроды-коллекторы и замкнуть их через внешнюю сеть, то в нее будет поступать [c.117]

Метастабильные состояния газа и жидкости вместе с границей устойчивости однородных состояний описываются в модели твердых шаров, которая является вариантом модели Изинга. Получается уравнение состояния ван-дер-ваальсовского тина [214]. Специально вопрос о границе устойчивости рассмотрен Фишером [239]. Он использовал метод коррелятивных функций в супернозицион-ном приближении. Однако результаты указанных разработок имеют скорее качественный характер и пока мало пригодны для количественных оценок. Удивительно правдоподобная и в то же время простая оценка снинодали получается в элементарной дырочной жидкости, которая была предложена Фюртом [240]. Теория охватывает и метастабильную область. Дырки отождествляются с пузырьками пара, которые спонтанно возникают в жидкости. Каждому равновесному состоянию вещества соответствует определенное распределение дырок по их размерам. Пузырьку приписываются обычное поверхностное натяжение, три степени свободы поступательного движения и одна внутренняя степень свободы, отвечающая изменению радиуса г. Давление нара в пузырьке принимается равным давлению насыщения при данной температуре и плоской границе раздела, р" = р . Средний размер дырок увеличивается по мере перегрева жидкости, оставаясь весьма малой величиной до некоторого предельного перегрева, после чего начинается катастрофический рост пузырьков. По смыслу используемого в [240] условия теория дает уравнение спинодали в переменных р, Т, однако в таком плане результаты не обсуждались. [c.260]

Для простого кристалла с кубической структурой это выражение использовалось в уравненин (7.63). Оно применимо также к модели кристаллического тела Эйнштейна и к свободному одноатомному газу, который, как было показано, можно рассматривать как частный случай кристалла с кубической структурой (см. разд. 7.4.3, 7.4.4). Кроме того, классическая модель атома, диффундирующего в жидкости, т. е. уравнение (7.69), имеет такой же вид промежуточной функции рассеяния, в которой [c.277]

С левой стороны находится рычаг сцепления (рис.1, позиция 1). Сцепление можно выжимать как двумя, тремя, так и четырьмя пальцами. Далее поз.2 - спидометр (на современный байках спидометры обычно цифровые в виде небольшого жидкокресталического дисплея) поз.З - тахометр (кол-во оборотов в минуту) поз.4 - замок зажигания (Рис1.1) может иметь несколько положений ON (пол.1) OFF (пол.2) запертый руль с габаритными огнями или запертый руль без габаритов (пол.З - обычно ключь надо утопить в замке зажигания и потом только можно повернуть для этих 2х позиций ) поз. 5 - датчик температуры (на некоторых мотоциклах датчик топлива) поз. 6 резервуар с тормозной жидкостью для переднего тормоза поз. 7- кнопка экстренного выключения зажигания поз.8 -рычаг переднего тормоза поз. 9 - ручка газа поз. 10 кнопка стартера поз. 11 - кнопка звукового сигнала, включения/выключения фар и габаритных огней поз.12 - болты настройки передней подвески (ниппеля подкачки передней вилки ) (категорически не рекомендуется трогать их самому) поз.13 - кнопка моргания фарой (на рисунке ее не видно, так как она расположена с другой стороны пульта) поз.14 - рычаг обогатителя ( подсос ) (на инжекторных мотоциклах его нет) необходим для холодного пуска двигателя (т.е. когда у мотоцикла холодный двигатель) - смело тянем его на себя, заводим и ждем пока температура достигнет половины шкалы, потом его убираем от себя и едем поз.15 -переключатель ближний/дальний свет поз.16 - переключатель поворотов - для того чтобы выключить поворот просто достаточно утопить его вглубь поз.17 - окошко уровня тормозной жидкости (на большинстве моделей стоит пластиковый бачок) иногда сцепление тоже бывает гидравлическим - тогда бачок будет и с левой стороны тоже поз.18 - индикатор давления масла в двигателе - на холодном мотоцикле всегда горит, но должен погаснуть через несколько секунд после того, как заведен двигатель поз.19 -индикатор нейтрали поз.20 - индикатор поворота поз.21 - индикатор фары поз.22 - рычаг включения/выключения фар и габаритных огней. [c.4]

Существенное место в теории вибрационного перемещения занимают задачи о движении материальной частицы и простейших твердых тел по вибрирующей шероховатой плоскости, а также задачи о движении тела или частицы под действием вибрации в сопротивляющейся среде. Представляя и самостоятельный интерес для приложений, они играют роль баг зовых модельных задач для теории ряда технологичеошх процессов, в частности, процессов вибропохружения свай и шпунта, вибрационного разделения сыпучих смесей, а также движения некоторых вибрационных экипажей. Другую группу образуют задачи о процессах виброперемещения в сплошных и более сложных средах - задачи о медленных потоках, возникающих в жидкостях, газах и сыпучих средах под действием вибрации. В настоящей главе и в гл. 9 будут рассмотрены модели и прикладные задачи первой грушш модели и задачи второй труппы отнесены (в известной степени - условно) к четвертой части книги, посвященной виброреологии. [c.199]

Ф. Клинкенберг (1941 г.) построил простую капиллярную модель пористых сред и применил теорию проскальзывания Е. Варбурга (1875 г.) к каждому капилляру. Сущность этой теории состоит в том, что у стенок поровых каналов скорость движения слоя газа в отличие от скорости движения жидкости не равна нулю. Поэтому расход газа оказывается большим, чем должен быть по закону Дарси. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...