Уравнение одномерного течения

Простейшие решения уравнений одномерного течения газа [c.242]

Разделив все члены уравнения (553) на р и пренебрегая незначительным изменением силы тяжести в тонких слоях между деталями гидропривода, получим уравнение одномерного течения вязкой жидкости [c.368]

Наиболее строго уравнения одномерного течения записываются для элементарной струи, параметры газа в которой изменяются только от перехода от одного сечення к другому. Если параметры меняются в пределах поперечного сечения струи, то в уравнения вводят их средние значения. [c.83]

Система дифференциальных уравнений одномерного течения является следствием общих уравнений механики двухфазных сред и для неустановившегося одномерного течения имеет следующий вид [61] [c.6]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ОДНОМЕРНОГО ТЕЧЕНИЯ. ЭНТАЛЬПИЯ ТОРМОЖЕНИЯ [c.108]

Основные уравнения одномерного течения — уравнения неразрывности, импульса и энтальпии торможения двухфазной среды в канале переменного сечения — могут быть получены непосредственно из общих уравнений, выведенных ранее, путем применения их к некоторому участку канала. [c.108]

Движение рабочего тела в опускных трубах подчиняется уравнению одномерного течения несжимаемой жидкости [c.38]

Одномерным можно считать течение жидкости в канале с плавно изменяющимся поперечным сечением и малой кривизной его оси. Одновременно вводится допущение о постоянстве всех параметров потока в поперечном сечении каналов либо вместо действительных величин используются их усредненные значения . Полученные в рамках такой простейшей модели решения, естественно, носят приближенный характер, но во многих случаях достаточно хорошо совпадают с опытными данными. Уравнения одномерного течения жидкости являются частным случаем общих уравнений сохранения, представленных в предыдущей главе. [c.51]

При движении сжимаемой жидкости в трубах проявляются некоторые специфические особенности, свойственные сжимаемым средам. Воспользуемся для анализа основными уравнениями одномерного течения. Поскольку вдоль трубы площадь поперечного сечения не меняется, уравнение расхода принимает вид [c.248]

Уравнения одномерного течения с фазовыми [c.316]

Общие уравнения одномерного течения используются для качественного и количественного исследования различных моделей двухфазных сред и позволяют установить комплекс критериев, определяющих приближенное подобие двухфазных потоков. К ним относятся (гл. 6) [c.318]

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ОДНОМЕРНОГО ТЕЧЕНИЯ СМЕСИ В КАНАЛАХ ПОСТОЯННОГО СЕЧЕНИЯ [c.29]

УРАВНЕНИЯ ОДНОМЕРНОГО ТЕЧЕНИЯ СЖИМАЕМОЙ СРЕДЫ [c.309]

Уравнение одномерного течения [c.87]

Скачок уплотнения. Внутреннюю структуру скачка уплотнения, который в рамках гидродинамики идеальной жидкости заменяется разрывом, следует рассматривать на основе теории, учитывающей диссипативные процессы — вязкость и теплопроводность. В качестве простейшей модели можно использовать уравнение движения вязкой жидкости Навье — Стокса. Уравнения одномерного течения вязкого и теплопроводного газа — течения, стационарного в системе координат, связанной с фронтом ударной волны,— имеют вид [c.212]

Основные уравнения одномерного течения газа в трубопроводе [c.91]

Система дифференциальных уравнений одномерного течения газа в трубе. Рассмотрим движение газа в трубе. В качестве [c.92]

Запишем уравнения одномерного течения вязкого и теплопроводного газа, стационарного в системе координат, связанной с фронтом волны [c.362]

Нетрудно убедиться, что соотношение (10.56) отличается от нелокального уравнения одномерного течения (10.16) лишь порядком дифференциальной формы, стоящей в правой части. Попутно отметим, что уравнение (10.16) следует из (10.56) в предельном случае бз С <вь е Если принять е, = Ё2 = е, то из (10.56) вытекает локализованное уравнение второго порядка [c.236]

Система уравнений (2.2.11), (2.2.12) достаточно сложна, так как описывает двухмерное течение сжимаемой жидкости. Можно попытаться упростить эту систему уравнений и в то же время исключить отмеченную неопределенность, перейдя к уравнениям одномерного течения со средними мгновенными значениями скорости й, плотности р и давления р в каждом сечении [c.64]

Приведенные уравнения математической модели трактов являются дифференциальными уравнениями в частных производных и для их решения необходимо определить начальные и граничные условия. Начальные условия определяют состояние системы (рабочей среды) в момент, соответствующий началу интегрирования дифференциальных уравнений. Граничные условия характеризуют условия взаимодействия жидкости с внешней средой (со стенками тракта, с устройствами на его входе и выходе и т. д.). В упрощенных уравнениях одномерного течения (разд. 2.2.3 и 2.2.4) граничные условия на стенке тракта выпадают, так как их заменяют членом уравнения, учитывающим силу вязкого трения жидкости о стенки. [c.70]

Для уравнений гиперболического типа, к которым относятся уравнения одномерного течения жидкости, характерно наличие двух семейств вещественных характеристик в пространстве координата — время, на которых уравнения (2.2.16) и (2.2.23) в частных производных заменяются обыкновенными дифференциальными уравнениями для давления и скорости (расхода) [6, 33]. Уравнения двух семейств характеристик при М 1 имеют вид [c.87]

ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ОДНОМЕРНОГО ТЕЧЕНИЯ. СКОРОСТЬ ЗВУКА [c.38]

Подвергнем более подробному исследованию характер изменения скорости вдоль трубки тока. Для этой цели воспользуемся уравнениями одномерного течения [c.54]

Гидравлический расчет сверхзвукового диффузора основан на уравнениях одномерного течения. С помощью уравнения энергии определяется энергетический к. п. д. диффузора по формулам (7-16) и (7-16а). [c.412]

Написать уравнения одномерного течения идеальной жидкости в переменных а, t, где а есть j -координата частиц жидкости в некоторый момент времени t = (так называемая переменная Лагранжа) ). [c.18]

Это и есть искомое уравнение неразрывности для установившегося одномерного течения идеального газа в трубе переменного сечеиия. [c.591]

Приближенное решение указанной задачи определения скорости можно получить двумя различными методами. Первый из них заключается в том, что в разложении (5. 5. 18) можно ограничиться только первым членом в бесконечной сумме [72]. Этот метод условно назовем моделью А. Второй метод заключается в том, что решение уравнения (5. 5. 3) в области течения вблизи носовой части газового пузыря сращивается с решением того же уравнения для одномерного течения жидкости позади пузыря путем соответствующего подбора произвольных параметров [73]. Этот метод будем называть моделью В. [c.214]

Скорость звука и условия в горле сопла (161. Используя уравнение (6.57) применительно к случаю одномерного течения в сопле [c.301]

Скорость звука в упругой среде (в том числе и в аэрозолях) принципиально невозможно определить из уравнения одномерного стационарного течения.— Прим. реЭ. [c.301]

При стоячей ударной волне для анализа прямого скачка уплотнения используется такая же система уравнений, как и при одномерном течении в сопле с распреде.дением частиц по размерам, за исключением уравнения неразрывности, которое заменяется соотношением [c.336]

Рассмотрим случай одномерного течения газа по сверхзвуковому соплу. Уравнение неразрывности дает [c.143]

Уравнение движения (82) для одномерного течения невязкого и нетеплопроводного газа при поперечных электромагнитных полях может быть приведено к виду [c.238]

Уравнение энергии такого одномерного течения получим из (90) и (87) [c.238]

Другой вид одномерного течения газа в скрещенных электромагнитных полях получается при постоянной температуре, но переменном сечении канала. В этом случае вывод расчетных формул основывается на следующих исходных уравнениях [c.246]

Простейшее решение уравнения одномерного течения идеального газа в скрещенных электрическом и магнитном полях получается для канала постоянного сечения при В = onst и Е = = onst последние два условия можно реализовать лишь при малых значениях магнитного числа Рейнольдса (Rh<1), когда индуцируемые в потоке газа поля значительно слабее наложенных полей ). [c.242]

Как в первом, так и во втором случае можно считать, что смесь является исевдогазом, и применять обычные уравнения одномерного течения. В частности, для псевдогаза можно рассматривать и изоэнтропийное течение (при отсутствии трения о стенки и подвода теплоты извне). [c.201]

Как уже отмечалось, у, а значит и X, при нестационарном течении изменяются при изменении эпюры скорости. Поэтому предположение, что Я,= onst, недостаточно точно. К сожалению, в настоящее время отсутствуют простые, пригодные для инженерных расчетов, методы расчета неодномерного неустано-вившегося турбулентного течения. В то же время эксперименты показывают (см. подразд. 2.7, а также работу [6]), что в ряде случаев уравнения одномерного течения вполне удовлетворительно описывают неустановившееся течение в тракте. Поэтому далее, в этой главе, будем пользоваться упрощенными уравнениями одномерного нестационарного течения (2.2.16) и (2.2.23) в предположении, что можно использовать квазистационарное значение коэффициента X. [c.68]

В диффузорах происходит преобразование кинетической энергии пото ка в энергию давления. Уравнения одномерного течен ия (гл. 2) показывают, что такой процесс при дозвуковых скоростях можно О суцдествить в трубе с увеличивающимся вдоль потока сечением. [c.382]

Из основного уравнения одномерного течения следует, что торможение сверхзвукового потока можно осу-ш ествить в трубе переменного сечения, входная часть которой выполнена суживающейся, а выходная — расширяющейся. В первой части скорость уменьшается и достигает критического значения в минимальном сечении. Тогда в расширяющейся части продолжается процесс сжатия дозвукового потока. [c.409]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...