Теоретическое рассмотрение

Теоретическое рассмотрение задач конвективного теплообмена основывается на использовании понятия пограничного слоя, введенного Л. Прандтлем в начале нынешнего столетия. [c.404]

Все движения механических объектов, изученные в настоящей книге, рассматривались в пространстве, свойства которого е зависят от масс, распределенных в нем. Однако из наблюдений следует, что огромные массы таких космических тел, как звезды, искривляют и изменяют свойства окружающего пространства. Теоретическое рассмотрение механических движений с учетом этого обстоятельства относится к области знания, которую открыл Эйнштейн. Она называется Общая теория относительности или Теория тяготения . В ней оказалось возможным ио новому трактовать вопросы тяготения п инерции. Это область развивающихся современных знаний. [c.300]

Теоретические рассмотрения, основанные на статистической теории ядра )5], позволили получить (для четно-четных изотопов) приближенное соотношение между средней энергией нейтронов деления и средним числом нейтронов V, образующихся при одном акте деления [c.14]

Строгое решение дифракционных задач как задач о распространении электромагнитных волн вблизи препятствий удалось получить лишь для сравнительно немногочисленных (4 — 5) случаев. Так, Зоммерфельд (1894 г.) решил задачу о дифракции на краю идеально проводящего прямого экрана. Расхождения между результатами теории Зоммерфельда и точными измерениями можно, по-видимому, отнести за счет невозможности точно осуществить на опыте условия теории (реальный экран нельзя сделать идеально проводящим и бесконечно тонким, а его края нельзя сделать идеально острыми, как предполагается при теоретическом рассмотрении). Сопоставление этого и некоторых других случаев, разобранных по методу, аналогичному методу Зоммерфельда, показывает, что приближенная трактовка на основе принципа Гюйгенса — Френеля и метода Юнга дает достаточно хорошее приближение для не очень больших углов дифракции. В соответствии с этим мы и в дальнейшем будем широко пользоваться методом Френеля, помня, конечно, об указанном ограничении. [c.171]

В основе теоретического рассмотрения нелинейных явлений, возникающих при распространении света в среде, лежит зависимость поляризованности среды Р от напряженности электрического поля Е световой волны. [c.298]

Решетка дает заметный вклад в термоэлектрический эффект также и в случае полупроводников. Теоретическое рассмотрение в этом случае усложняется, так как электроны взаимодействуют только с фононами очень низкой частоты кш 4 КТ), и поэтому необходимо рассматривать в явном виде не только взаимодействие между электронами и фононами, но также взаимодействие низкочастотных фононов с фононами тепловых частот. Этот вопрос подробно обсуждался Херрингом [189] (см. также [23]). [c.286]

Теоретический метод. Этот метод, который можно рассматривать как приложение формулы Кельвина, состоит в замене калориметрических измерений теоретическим рассмотрением. [c.442]

Таким образом, теоретическое рассмотрение, несмотря на его приближенность, приводит к формуле, хорошо согласующейся с опытом. [c.462]

Энергия спин-орбитального взаимодействия очень мала. Это обстоятельство наводит на предположение, что при оптических переходах ориентировка спина не меняется. Более строгое теоретическое рассмотрение этого вопроса показывает, что это действительно так, т. е. правило отбора для квантового числа при [c.204]

Хотя молекула и состоит из электрически нейтральных атомов, силы, удерживающие атомы в молекуле, являются электромагнитными по своему происхождению. Теоретическое рассмотрение строения молекул, их энергетического спектра, электрических и магнитных свойств, взаимодействия с электромагнитным полем и т. д. в принципе не отличается от рассмотрения соответствующих вопросов для атома. Однако в теории молекул используются многие модели, понятия, методы расчета и т.д., которые специфичны для молекул и не встречаются в теории атома. [c.297]

Изложенное здесь теоретическое рассмотрение относится к компрессорам различной конструкции. [c.157]

При загрязненной поверхности происходит капельная конденсация, так как из-за плохой смачиваемости отдельные капли сохраняют свою индивидуальность. Учитывая, что в эксплуатации находятся достаточно чистые поверхности, капельная конденсация интереса не представляет. Теоретическое рассмотрение процесса пленочной конденсации было начато Нуссельтом в 1916 г. [c.172]

Одно из основных достоинств модели Ли [54, 1031 заключается в новой интерпретации коэффициента/(у, который оказывается пропорциональным квадратному корню из плотности выступов на границе. Эта величина представляется, конечно, более предпочтительной для теоретического рассмотрения по сравнению с мало конкретным понятием прочности границы, определяющей Ку в теориях скоплений. Поскольку, как считает Ли 154, 103], выступ является абсорбированной дислокацией, то он сохраняет ее свойство взаимодействовать е растворенными атомами, понижая при этом свою энергию. Таким образом, открывается возможность анализа зависимости Ку от концентрации твердого раствора, режимов термической обработки и условий испытания. [c.52]

Исследование процесса испарения и конденсации вещества, в вакууме представляет большой практический интерес для техники металлизационных покрытий. К сожалению, теоретическое рассмотрение явления для случая реальных конструкций аппаратов,- [c.119]

Теоретическое рассмотрение вопросов, связанных с существованием нераспространяющихся трещин усталости при асимметричных циклах напряжений, проводили преимущественно [c.48]

Очевидно, что решение системы уравнений (1.1) определяется видом функций f , которые можно получить из теоретического рассмотрения механизма звукообразования внутри рассматриваемого механизма (машины) или экспериментальным путем. В последнем случае их удобно представлять в виде полиномов конечной степени от а , аппроксимирующих реальные зависимости (1.1). Например, ограничиваясь линейной зависимостью и рассматривая только два параметра ai, as, можно написать [c.20]

ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ РАССМОТРЕНИЕ ИЗГИБА РОТОРА ОТ ДЕЙСТВИЯ НЕУРАВНОВЕШЕННЫХ СИЛ [c.194]

Зависимости долговечности t материала от напряжения о и температуры Т, аналогичные экспериментально установленному уравнению (4), получены путем теоретического рассмотрения дислокационных механизмов зарождения и роста трещин, кинетических свойств дислокаций. [c.23]

Теоретическое рассмотрение температурного поля сварочной ванны показало, что в первом приближении оно описывается дифференциальным уравнением теплопроводности и существенно зависит от соотношения между температурой плавления и температурой кипения [c.23]

Иными словами, эволюция дислокационной структуры предопределяет эволюцию радиационной пористости и пространственное распределение прямолинейных дислокаций и дислокационных петель задает пространственное распределение пор. Из теоретического рассмотрения и экспериментальных данных по влиянию дислокаций на развитие радиационной пористости следуют такие выводы [c.144]

Цель настой цёй статьи — привести результаты теоретического рассмотрений вопроса о радиусе влияния скважины и сопоставить теоретическое формулы с формулами (1)—(5). [c.226]

Рассмотрим общий случай движения газового потока. Возникает первый, наиболее важный вопрос как влияет фактор движения на термодинамические свойства газа Теоретические рассмотрения и многочисленные опыты утверждают, что любое перемещение в пространстве не влияет на термодинамические свойства потока. Это значит, что для наблюдателя, движущегося вместа с рассматриваемым элементом потока (на рис. 28 заштрихован), основное уравнение du = d°Q — pdv для этого элемента остается справедливым. Тогда для движущейся частицы в абсолютном движении закон сохранения и превращения энергии запишется в виде двух уравнений [c.116]

Следует отметить, что возможность обобщения опытных данных по теплоотдаче к пучкам труб, омываемых жидким металлом, в поперечном направлении на основе введения в критерий Ре скорости набегающего потока (вместо скорости в наиболее узком зазоре пучка) может быть обоснована особенностями процесса теплообмена при малых числах Прандтля. Действительно, именно вследствие того, что при поперечном обтекании труб жидкими металлами влияние характера гидродинамики на теплообмен мало, теоретическое рассмотрение задачи о теплоотдаче в этом случае производится с позиции потенциального обтекания, что было более подробно рассмотрено выще. Поэтому обобщение опытных данных по теплоотдаче к жидким металлам при поперечном обтекании пучков труб по скорости набегающего потока не противоречит физической сущности процесса, а по мотивам удобства расчета это имеет некоторые преимущества по сравнению с обработкой по скорости в узком сечении. [c.193]

Большую роль играет выходная часть лопаточного профиля, толщина и форма выходной кромки лопатки и, конечно, вся предыстория потока, поскольку выходящий из канала поток, включая и его часть, называемую пограничным слоем, на выходе получили структуру, образованную процессом течения в межлопаточных каналах. В основном за решеткой происходит выравнивание поля скоростей потока, размыв вихревых кромочных следов невозмущенной частью потока. По мере удаления контрольного сечения потока от выходного сечения решетки параметры потока в сечении меняются, выравниваясь. Главным фактором такого выравнивания является основное движение потока вдоль оси машины. Поскольку в осевом зазоре поток предоставлен самому себе и воздействий на него со стороны лопаточного аппарата нет, теоретическое рассмотрение движения за решеткой, в зазоре, весьма сложно. Столь же сложны и условны и попытки экспериментального изучения потока в пространстве осевого зазора. Поэтому наибольшее значение в технике расчета кромочных потерь имеют эмпирические формулы самого простого вида. [c.243]

Вместе с тем для анализа опытных данных и их обобщения весьма важно теоретическое рассмотрение отдельных вопросов горения факела жидкого топлива даже при наиболее упрощенной их постановке. Почти во всех расчетах предполагается, что объемная концентрация капель в потоке обычно настолько мала, что можно пренебречь непосредственным взаимным влиянием капель при горении. Имеется несколько [c.219]

Теоретическое рассмотрение электронных спектров многоатомных молекул представляет собой значительные трудности вследствие наличия у таких молекул большого числа (в общем случае ЗЛ/—6) колебательных степеней свободы. Поскольку электронная энергия многоатомной молекулы зависит, вообще говоря, от всех нормальных колебаний, то ее полная энергия уже не выражается плоской иотенциальной кривой, а представляет собой сложную потенциальную поверхность в многомерном пространстве ЗМ—6 измерений. По такой причине сколько-нибудь последовательной и строгой теории электронных спектров многоатомных молекул, пригодной для соединений различных классов, пока не существует. [c.245]

ПИЯ опор И практически не зависят от прогиба (если оп мал), mf.i можем реальную балку условно заменить недеформируемой, абсолютно жесткой. Аналогичные соображения при исследовании других явлений приводят нас к понятиям моделей тел материальной точки, точечного заряда и др. Без такого рода упрощений решение большинства даже самых простых задач привело бы нас к непреодолимым трудностям. Но следует помнить, что и природе пет абсолютно твердых тел, материальных точек, точечных зарядов и т. п., что все это абстракции, которыми мы пользуемся для того, чтобы сделать возможным теоретическое рассмотрение вопроса, упростить решепие задачи. [c.14]

Фултона [18], Шспера [19] и Ван-Демтсра [20] ). Строгое теоретическое рассмотрение сложного турбулентного течения газа, которое имеет место в вихревой трубе, является чрезвычайно трудной задачей, особенно в связи с тем, что профиль скоростей потока внутри трубы экспериментально пока еще не определен. Однако качественно эффект охлаждения можно объяснить следую-п им образом. Вращающийся поток воздуха внутри трубы создает в радиальном направлении градиент давления, возрастающий от оси к стенке трубы. Влияние турбулентности на такое ноле давлений выражается в адиабатическом перемешивании. Это приводит к созданию адиабатического распределения температур, при котором более холодный газ оказывается в области, расположенной вблизи оси трубы. Однако вследствие теплопроводности, приводящей к уменьшению градиента температур в радиальном направлении а также непостоянства значений угловой скорости в разных местах трубы адиабатическое распределение полностью осуществлено быть не может. Ван-Демтор описывает последний эффект следующим образом Если угловая скорость непостоянна, то вступает п действие другой механизм, приводящий к возникновению потока механической энергии в радиальном направлении наружу. Вследствие турбулентного трения (вихревой вязкости) внутренние слои жидкости или газа стремятся заставить внешние слои двигаться с той [c.13]

Менинг из теоретического рассмотрения зонной структуры нашел величину Y равной 1,9 мд.жоуль/моль-град , тогда как значение, полученное из Измерений теплоемкости, составляет 5,0 мджоулъ/молъ-град . [c.356]

Явление насыщения усиления было рассмотрено выше для простого случая, когда генерация осуществляется на одной частоте. В Не—iNe-лазере, за исключением пороговой области, в генерации обычно участвует несколько продольных мод и часто также несколько поперечных мод. При длине резонатора 1 м частотные интервалы между соседними модами невелики, вследствие чего происходит значительное перекрытие провалов на кривой коэффициента усиления. Это соответствует случаю так называемого квазиоднородного насыщения усиления. Теоретическое рассмотрение насыщения усиления при этом оказывается достаточно сложным. Однако общий характер зависимости коэффициента усиления от плотности излучения остается неизменным. Если принять, что мощность насыщения Рц остается постоянной независимо от условий возбуждения активной среды, Рн = onst, то можно по-казать, что средняя мощность излучения в резонаторе ОКГ Р зависит от отношения К°1Кп [c.305]

Задача равномерного нагрева поверхности тела сложной формы может быть разделена на две части — тепловую и электрическую. Теоретическое рассмотрение этого вопроса было впервые произведено Г. А. Разореновым [36]. Мы остановимся главным образом на качественном разборе явлений. [c.144]

В ограниченном температурном интервале, в котором всегда производятся экспериментальные исследования диффузии, обсуждаемые отклонения должны быть не столь велики, как при теоретическом рассмотрении изменения 7 от О до оо. В достаточно узких температурных интервалах они могут быть весьма малы и не обнаруживаться на экспериментальных кривых зависимости 1н7) от 1/Г. Однако в широких интервалах изменения Т эти отклонения более значительны. Так, например, при Ан12 = 0,8 эВ и Ам21 = 0,5 эВ с изменением температуры от 700 до 2500К эффективная энергия активации Q, согласно (24,13), изменяется на величину -- 15%. [c.259]

Рассмотрим теперь дальнейшее развитие ударной теории, учитывающее нестационарность процессов столкновений. Как уже отмечалось. и в статистической теории, и в изложенных вариантах ударной теории процесс столкновения рассматривался квазистационарно. Однако, очевидно, при близких столкновениях это условие не будет выполняться. Кроме того, на коротких расстояниях между сталкивающимися атомами поле, создаваемое одним из атомов в месте, где находится второй атом, не может считаться однородным. Оба эти обстоятельства при строгом теоретическом рассмотрении должны учитываться. Попытка такого учета неоднородности поля сделана В. С. Милиянчуком [ 2]. Нестационарность процесса столкновения рассмотрена в работах Л. А. Вайнштейна и И. И. Собельмана [ ], которые решают уравнение Шредингера во втором приближении нестационарной теории возмущения. Воздействие возмущающих частиц на рассматриваемый атом описывается зависящим от времени потенциалом V t). Как и в теории Линдхольма, сдвиг и ширина линии выражаются через два эффективных [c.503]

В работе рассмотрен вопрос о движущих силах растекания смачивающих жидкостей по поверхности твердых тел. Выведено уравнение, описывающее изменение движущей силы растекания. Показано, что в условиях высоких температур заметное влияние оказывает химическое взаимодействие между жидкостью и подложкой. Приведено уравнение, связывающее межфазную поверхностную энергию на границе твердое тело—жидкость с изобарно-изотермическим потенциалом реакции, протекающей на этой границе. Теоретическое рассмотрение сопоставлено с экспериментальными данными. Исследована связь между массой жидкого металла и конечной площадью растекания в случаях слабого и сильного взаимодействия жидкости с подложкой при температуре последней выше температуры плавления металла, а также сильного взаимодействия жидкости с подложкой при температуре последней ниже температуры плавления металла. Приведены расчетные формулы. Расчеты сопоставлены с результатами эксперимента. Библ. — 10 назв., рис. — 4. [c.336]

В работе сделана попытка теоретического рассмотрения напряжений в покрытиях при термоударах. При подходе к определению термостойкости предполагается, что более результативный путь заключается в проведении последовательных расчетов а) температурных полей в покрытиях б) термоупругих напряжений, вызываемых этими полями в) релаксации напряжений во времени вследствие ползучести материалов. В соответствии с приведенной последовательностью получены формулы для расчетов и приведены некоторые расчеты. Библ. — 10 назв., рис. — 4, [c.336]

В данной главе раосматривается механизм передачи нагрузк>1 от матрицы к волокну через поверхность раздела и тем самым влияние поверхности раздела на структурную целостность композита. В Частности, анализируется влияние адгезии на прочность композитов и морфологию поверхности разрушения рассматриваются адгезионная прочность, методы измерения и расчета напряжений на поверхности раздела, остаточные напряжения и зависимость адгезии на поверхности раздела от режима нагружения композита, а также от наличия в нем пор и размеров волокон. Обсуждается возможность получения композитов с заданными адгезионными свойствами. Чтобы отразить общие тенденции и подчеркнуть наиболее важные моменты, многие из этих зависимостей иллюстрируются графически. Теоретическое рассмотрение указанных вопросов сопровождается соответствующими экспериментальными данными. [c.44]

Зависимость распухания материала от плотности дислокаций имеет колоколообразный вид. На рис. 77 приведена теоретически рассчитанная зависимость распухания алюминия от плотности дислокаций. Экспериметальные и теоретически рассчитанные точки укладываются вдоль одной кривой, что свидетельствует о достоверности проведенного теоретического рассмотрения. Кроме того, при одновременном исследовании эволюции пористости и дислока- [c.145]

Приведенные зависимости для углов падающей, отраженной и преломленной волн, а также соотношения между их амплитудами и фазами можно получить путем теоретического рассмотрения процесса на границе раздела, исходя из уравнений Максвелла (1-37). Наиболее простой задача получается для двух диатермических (непоглощающих) сред. В этом случае соотношения между амплитудами падающей, отраженной и преломленной волн выражаются известными формулами Френеля. На основании этих формул для естественного (не-поляризованного) излучения отражательная способность (коэффициент отражения) оптически гладкой поверхности J (<р) зависит от угла падения следующим обра- [c.43]

В ЦКТИ Ш. Н. Кац [Л. 160] провел экспериментальное исследование прочности труб и моделей барабанов с одиночными неукрепленными отверстиями. Неукрепленным считается отверстие, не имеющее усилений в виде утолщенных штуцеров, способных, кроме восприятия внутреннего давления, укреплять сосуд, или отверстие, не имеющее усилений в виде накладок. В [Л. 160] приводится описание испытаний трубчатых образцов из углеродистых сталей в отожлсенном состоянии с наружным диаметром от 70 до 210 мм. Коэффициент прочности трубы с отверстием определяли как отношение предельного давления для трубы с отверстием к предельному давлению для целой трубы. Оба предельных давления определяли экспериментально путем нагружения внутренним давлением. На основании анализа полученных результатов эксперимента и теоретического рассмотрения влияния удаленного из стенки трубы метал- [c.398]

Таким образом, и при оценке термического сопротивления между погруженной в псевдоожиженный слой поверхностью и какой-либо другой точкой слоя напрашивается разделение этого сопротивления на две составляющие 1/аст и бДэф, где ст — некоторый пленочный коэффициент теплообмена поверхности (стенки) со слоем б — расстояние от поверхности нагрева до взятой точки, а Хэф — коэффициент эффективной теплопроводности слоя. Экспериментально определявшиеся многими исследователями профили температур в лабораторных установках по изучению теплообмена псевдоожиженного слоя со стенкой демонстрируют резко выраженное падение температуры в непосредственной близости к стенке и, начиная с расстояния в несколько миллиметров, практически полное отсутствие градиента температуры (рис. 9-1) (Викке и Феттинг). В результате создалось мнение, что коэффициент эффективной теплопроводности псевдоожиженного слоя всегда весьма велик и бДэф всегда пренебрежимо мало по сравнению с 1/аст. Поэтому в подавляющем большинстве исследований теплообмена стеики с псевдоожиженным слоем коэффициент теплообмена (йст) отождествляется с коэффициентом теплопередачи К от стенки к ядру слоя. Это допустимо и при приближенном теоретическом рассмотрении теплообмена стенки с псевдоожиженным слоем (см. гл. 10). [c.310]

Вопросы, связанные с устойчивым пленочным кипением на внешних поверхностях различной геометрической формы при наличии естественной и вынужденной конвекции, обсуждались рядом исследователей [4—6]. В работах [7, 8] сообщалось о результатах дальнейшего исследования процесса развития парового пограничного слоя, образующегося при пленочном кипении жидкости на плоской пластине в большом объеме, в котором учитывалась возможность развития турбулентности в паровой пленке. В работах [9, 10] был рассмотрен процесс пленочного кипения на внешней поверхности нагрева в условиях вынужденной конвекции жидкости при наличии ламинарных пограничных слоев. В проведенных недавно работах [И, 12] исследовались течения криогенных жидкостей в вертикальных трубах при высоком паросодержании потоков. Об исследовании процесса пленочного кипения жидкости в горизонтальных трубах не сообщается. При изучении максимальных и минимальных тепловых потоков отмечалось, что такие условия могут существовать в нерасслоен-ном потоке [131, но ничего неизвестно о каких-либо экспериментальных данных или теоретическом рассмотрении, относяпцгхся к этой области. [c.280]

При таких промежуточных динамических состояниях рабочего колеса возникают затруднения в выделении четких и привычных параметров, с необходимой полнотой характеризующих динамический процесс подобно тому, как это имеет место при колебаниях линейных систем или близких к ним. Замкнутое теоретическое рассмотрение промежуточных состояний рабочего колеса с полочным бандажированием, проявляющего себя как сложная нелинейная система, связано с существенными трудностями. Вместе с тем как при относительно малых (система с упругим сплошным поясом связей), так и при достаточно больших амплитудах колебаний, когда смещения по конта1 тнрующим поверхностям становятся существенными, колеблющееся рабочее колесо способно проявлять себя как дина.мическая система, достаточно близкая к линейной поворотно-симметричной системе. Однако в условиях развитых смешений наведение системы как близкой к линей .ой, способно проявиться при колебаниях ее в виде бегущих волн, когда все стыки по полкам оказываются п идентичных условиях. Именно такого вида колебания обычно реализуются в рабочих условиях. [c.110]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...