Более общие модели

Физическая и математическая модели процесса. Решение поставленной задачи целесообразно выполнить, используя модель пограничного слоя, которую-можно рассматривать как частный случай более общей модели течения и теплообмена вязкой сплошной среды. Система уравнений, описывающая стационарное-двумерное течение и теплообмен несжимаемой жидкости в плоском турбулентном пограничном слое, может быть представлена в следующем виде уравнение энергии [c.66]

В настоящее время вводятся более общие модели упругих сред, в которых в аргументы и и Р могут входить различных порядков производные по времени II по координатам от компонент тензора деформации. [c.312]

Опыт [2, 181 показывает, что при постановке задачи комплексной оптимизации любой разрабатываемой теплоэнергетической установки необходимо создание системы взаимосвязанных моделей. Эта система включает группу математических моделей отдельных узлов и элементов установки более общие модели для групп узлов и агрегатов обобщенную математическую модель всей теплоэнергетической установки с укрупненным учетом частных зависимостей. Конкретная структура системы моделей и их взаимосвязей для различных типов теплоэнергетических установок определяется стадией разработки или проектирования установки, точностью и полнотой располагаемой информации, возможностями ЭЦВМ и методов оптимизации и т. д. В связи с этим вопросы обоснования степени подробности построения каждой модели системы, поиска наиболее целесообразной организации обмена исходной и искомой информацией [c.8]

Модель нагрузка - сопротивление, описанная формулами (1.4.9) - (1.4.11) являются частным случаем более общих моделей теории надежности, которые не содержат явного времени. Следуя терминологии, предложенной В.В.Болотиным, будем называть эти модели квазистатическими. Пусть нагружение дискретное и однократное, а связь между векторами U, V и S выражена конечными функциональными соотношениями. Тогда v - случайный вектор, распределение которого зависит от распределений векторов г и s. Формула [c.47]

Проблема идентификации рассматривалась в 13 применительно к модели растяжения-сжатия. В этом простейшем случае нагружения не было необходимости в разделении тензоров деформаций и напряжений на шаровые тензоры и девиаторы и в установлении связей между ними. Как было уже отмечено, вследствие этого модель растяжения-сжатия, представленная в первых трех главах, не может быть определена как частный случай более общей модели, предполагающий произвольное напряженное состояние. Отсюда следует, что применительно к последней задача идентификации с конкретным материалом должна получить надлежащее обобщение. [c.105]

В последующих главах рассматривались простейшие модели сплошной среды идеальная (лишенная внутреннего трения) несжимаемая (капельная, обладающая капиллярными свойствами) жидкость или газ в условиях движения с малыми значениями числа Маха, характеризующего сжимаемость газа, и более общая модель идеального газа при больших до- и сверхзвуковых скоростях, когда свойство сжимаемости среды приобретает первостепенное значение. В последнем случае для определенности принятой модели приходилось еще дополнительно накладывать условие совершенства газа, выражаемого уравнением состояния газа,или задаваться наперед термодинамическим характером процесса движения газа (адиабатичность, изотермичность).. [c.351]

В работе [23 ] рассмотрена также более общая модель, когда элементы взаимодействуют между собой отказ части из них вызывает увеличение нагрузки на оставшиеся элементы. В основу положено уравнение [c.191]

Чтобы выполнить эту широко задуманную программу, Вильсон снова рассмотрел систему спинов. Однако оказалось, что простая модель Изинга недостаточно гибка (т. е. не содержит достаточного числа параметров) для того, чтобы удовлетворить всем условиям для таких исследований требуется более общая модель. Прежде всего было введено предположение, что индивидуальные спины могут принимать любые действительные значения, заключенные между —оо и +оо (вместо всего двух значений —1 и +1). Кроме того, дискретная решетка была заменена идеализированным непрерывным распределением спинов по всему пространству. Такое приближение должно быть допустимым для явлений дальнего порядка, захватывающих большое число решеточных узлов, что, очевидно, и имеет место в случае критических явлений. Следовательно, вместо счетного набора динамических переменных Sr, нумеруемых дискретными радиус-векторами узлов решетки г, мы имеем теперь непрерывный набор спиновых переменных, которые задаются в каждой точке пространства, т. е. система описывается спиновым полем s (х). Поле s (х), как и любую [c.387]

Затем возникли и рассматривались [1, 319, 354, 356] более общие модели, описываемые системой уравнений [c.39]

Вместе с тем было бы преждевременно считать, что уравнение (5.5) дает наиболее полное и правильное описание динамики точки переменной массы. Представленные здесь рассуждения — это своего рода одна из логических ступеней лестницы, которую надо преодолеть перед рассмотрением более общей модели. [c.145]

Более общие модели 201 [c.201]

Более общие модели [c.201]

Более общие модели 203 [c.203]

D (и, s) — определитель системы (8.7) (для максвелловских молекул D (и, s) = 1, а для более общих моделей это полином по и и s). [c.203]

БОЛЕЕ ОБЩИЕ МОДЕЛИ 551 [c.351]

Поскольку те же самые методы можно применять к более общим моделям, рассматривая (пХ ) матрицы вместо (3X3)- или (2 X 2)-матриц, то при решении задач теплопередачи или нестационарных задач с нормальными напряжениями нет смысла исследовать столкновительную модель (2.2) отдельно от модельных уравнений более высокого порядка. Поэтому рассмотрим здесь более общие модельные уравнения, они- [c.351]

БОЛЕЕ ОБЩИЕ МОДЕЛИ ЗРЗ [c.353]

Представление молекулы идеально упругим шаром является только грубым приближением, но оно все-таки достаточно для того, чтобы получить основные свойства изоэнтропического течения. Экспериментальное исследование связи давления плотности и температуры [уравнение (7) 1.10] в плотных газах показывает, что существуют добавочные члены, которые появляются вследствие действия межмолекулярных сил. Все известные факты указывают на то, что молекулы обладают небольшой силой взаимного притяжения, когда они находятся на большом расстоянии друг от друга, и большой отталкивающей силой, когда они находятся близко друг к другу. В качестве последующего шага улучшения модели молекулы имеет смысл использовать центральное силовое поле см. [1.1], стр. 56 . Будет показано, что сферическая модель молекулы является частным случаем более общей модели. [c.92]

Эта более общая модель приводит к расширенной теории образования скрытого изображения, которая, повидимому, лучше согласуется с некоторыми фотографическими данными по светочувствительности несенсибилизированных и химически сенсибилизированных микрокристаллов, чем любая теория, исходящая из участия только одного типа положительно заряженных дефектов решетки. Образование скрытого изображения, по своей природе, — процесс весьма сложный, и хотя с точки зрения минимального количества исходных гипотез естественно будет пытаться интерпретировать все процессы, пользуясь единым механизмом, можно не сомневаться в том, что одновременно функционирует несколько различных механизмов. [c.114]

Несмотря на широкое применение волокнистых материалов с упорядоченной структурой, нам известно небольшое число работ [47, 52, 97], посвященных аналитическому исследованию их эффективной теплопроводности для некоторых частных случаев. Не останавливаясь на результатах этих работ, рассмотрим сразу более общую модель. [c.156]

Отрицание новых результатов или неправильное понимание как старых, так и новых результатов, а также неоправданное ограничение развития понятий и т.д. часто имеют объяснение в сфере методологии. Возникает подобная критика из-за неприятия её авторами одной простой, но важной, по нашему мнению, методологической схемы развития естественнонаучного знания. По этой схеме некая первичная модель используется при обосновании более общей модели, в которой первичная является частным случаем (получаемым при некоторых условиях согласно принципу соответствия). Указанная схема может характеризовать взаимоотношение теорий (например, квантовой и классической механики). Квантовая механика занимает очень своеобразное положение в ряду физических теорий она содержит классическую механику как свой предельный случай и в то же время нуждается в этом предельном случае для самого своего обоснования [54]. Связующим элементом этих механических теорий является действие . Добавим также, что описанная ситуация является типичной. [c.12]

О Как показано в работе [69], рассмотрение на основе более общей модели, учитывающей квадратичный член в силе сопротивления, а также обычную вязкую силу, приводит к выводу о неустойчивости [c.159]

Как оказывается, это соотношение справедливо и для более общей модели среды, каждая из частиц которой связана с силовым центром, а сами центры заданным образом распределены по скоростям (например, осцилляторный или атомарный газ). И для такой модели величины о и можно найти в рамках стандартной электродинамики (они выражаются через запаздывающие коммутаторы плотностей заряда и тока, а в конечном счете — через функции Грина частицы в поле силового центра), определяя величину аф а1 с помощью (42). [c.241]

Все рассмотренные в предыдущих главах характеристики выбросов относятся к классу одномерных случайных процессов (см. рис. 1), отдельные траектории которых ( ), е [О, Т] представляют собой непрерывные функции времени , со значениями ( ), которые изменяются на вещественной оси ( ) (—оо, оо). Ясно, однако, что разнообразие практических задач приводит к разнообразию вероятностных моделей реальных процессов, а следовательно, изучая более общие модели, могут быть получены различные обобщения задач типа выбросов случайных процессов . В этой главе показаны особенности некоторых таких обобщений. [c.280]

Во многих учебных руководствах используется только простая конкретная термодинамическая модель газа—совершенный газ с постоянными теплоемкостями. Мы сочли возможным основную часть материала изложить для более общей модели — нормального газа, однако все результаты доведены до конечных формул и для совершенного газа с постоянными теплоемкостями, поэтому при желании можно ограничиться рассмотрением лишь этой модели. [c.8]

Формулы (i.22) и (4.27) определяют характеристики инструментальной погрешности измерений только принятого в качестве измеряемой величины функционала определенного вида (4.11). Кроме того, для простоты, модель погрешности прямых измерений принята не в самом общем виде — в ней отсутствуют две возможных составляющих — слу чайная величина и вырожденная случайная величина. Но применяя методику, подобную изложенной, можно рассчитать характеристики погрешностей измерений функционалов любых видов и при более общей модели погрешности прямых измерений. [c.199]

Более общей моделью [c.223]

Общей, или классической, акустикой называют раздел физики, имеющий дело с упругими колебаниями и волнами в классической сплои ной среде в случае, когда длины волн значительно больше расстояний между атомами и молекулами. Другими словами, общая акустика — это часть механики сплошных сред (гидродинамики и теории упругости), изучающая колебательные и волновые процессы. Если же среда характеризуется не только механическими, но и другими физическими свойствами (например, наличием пьезоэлектричества, фотоупругости, магнитных свойств и т. д.), то процесс распространения звука в такой среде может существенно зависеть от этих свойств. Для описания акустических явлений в этом случае уже недостаточно традиционных представлений механики сплошных сред. Необходимо использовать более общие модели, основанные на рассмотрении соответствующих явлений на макро- и микроуровнях. Это относится к взаимодействиям звука с тепловыми упругими волнами в кристаллах — фононами, взаимодействиям со светом — фотонами (акустооптика), со свободными носителями заряда — электронами (акустоэлектроника), с возбуждениями в магнитоупорядоченных кристаллах — магнонами. Когда длина волны становится сравнимой с параметром решетки кристалла, возникают специфические явления, которые также не могут быть описаны в рамках классической механики сплошных сред. [c.6]

Затем я перешел к более общей модели, в которой не могут быть заняты одновременно узлы, являющиеся ближайшими соседями, а частицы, лежащие на диагоналях квадратных граней, взаимодействуют друг с другом. Такая модель представляет собой частный случай ВСГ-модели, рассмотренной в гл. 13. Статистическая сумма определяется выражением (13.1.2), где каждый спин а, принимает значения О или 1 и [c.408]

Мы начали данную главу с обсуждения модели жесткого гексагона, т. е. газа на треугольной решетке, частицы которого не могут находиться на соседних узлах. Чтобы найти решение для такой модели, мы перешли к более общей модели жестких квадратов с диагональными взаимодействиями, которая обсуждалась в разд. 14.2 — 14.6. Вернемся теперь к исходной модели жесткого гексагона. Для этого устремим величины т, М в (14.2.1) к [c.446]

Первоначальные попытки молекулярного толкования оптической активности имели, по существу, формальный характер и сводились к предположению, что связи, существующие в асимметричной молекуле, обусловливают винтообразные траектории электронов, смещаемых под действием световой волны. Борн (1915 г.) показал, то, исходя из более общей модели молекулы, пригодной для истолкования явлений молекулярной анизотропии вообще, можно объяснить и вращение плоскости поляризации асимметричными молекулами, т. е. молекулами, не имеющими ни центра симметрии, ни плоскости симметрии. При этом оказалось, как мы уже упоминали в начале главы, что при решении задачи о взаимодействии световой волны и молекулы в данном случае нельзя пренебрегать эффектами, зависящими от отношения с(/А,, где с1 — размер молекулы, а X — длина волны. В. Р. Бурсиан и А. В. Тиморева существенно дополнили теорию, показав, что необходимо принять во внимание не только электрический, но и магнитный момент, возбуждаемый в асимметричной молекуле полем световой волны. [c.618]

Более общие модели статического разрушения. При иостроеиип моделей разрушения пласти гпых и хрупких материалов учитывались возможности разрушения путем среза или путем отрыва. Первый вид разрушения характерен для пластичных материалов, второй — для хрупких. Разделение материалов па пластичные и хрупкие по опытам на иростое растяжение не является исчерпывающим. При всестороннем растяжении пластичный материал ведет себя как [c.449]

Процессы упорядочения внедренных атомов и вакансий па междоузлиях были рассмотрены в рамках более общей модели [12], учитывающей возможность аамещенпя узлов атомами двух сортов. В этой теории была получена и формула для температуры упорядочения в сплавах внедрения (см. 18). [c.13]

Авторы, работы которых отражают третье направление в области моделирования мышц, развивающееся в последнее время, рассматривают мышцу как неидентифицированный объект системы автоматического регулирования с разными входами и выходами [6, И, 12]. Более подробный анализ описанных моделей показывает, что в настоящее время нет возможности их обобщить. В работе [И] на основе анализа разных тенденций в моделировании мышц указывается на возможность создания более общих моделей изолированных мышц. В работе [14] предложена новая обобщенная реологическая модель изолированной мышцы, которая дает возможность описания разных ее состояний. В этой работе приводятся математические уравнения этой модели в случае полного сокращения и при постоянной величине возбуждения мышцы. [c.198]

Более общая модель процесса построена в работе [3], в которой в качестве механизма накопления поврежденности рассматривается термоки- [c.651]

Но рассмотрим теперь более общую модель типа Коссера, учитывающую растяжение и сдвиг. Уравнения в вариациях таковы [c.260]

Модель Новикова и Стюарта, разумеется, очень груба и может претендовать лишь на качественное согласие с реальным распределением диссипации в турбулентном потоке. Многие предположения здесь введены лишь для упрощения и вовсе не являются необходимыми. Можно предложить также ряд более общих моделей, приводящих практически к тем же результатам. Некоторые из таких моделей подробно исследовались Новиковым (1965, 1966). В этих работах случайное поле е (л ) на прямой —оо < л < оо определялось как предел последовательности случайных функций у = 1. 2..... состоящих из отдельных импульсов. При некоторых специальных предположениях о соответствующих импульсах для такой модели также оказались справедливыми формулы вида (25.18). Другая схема математического описания перемежающихся случайных функций типа тех, которые рассматривались Новиковым и Стюартом (1964) и Новиковым (1965. 1966), была развита (в связи с другими задачами) Мандельбротом (1965. 1967). Близкие формулы могут быть, однако, получены и без предположения, что распределение e(j ) имеет импульсный характер . Это обстоятельство следует из общей модели дробления турбулентных образований , описанной Ягломом (1966), но неявно содержащейся уже в гипотезах, принимавшихся в работах Обухова (1962а, б) и Колмогорова (1962а, б). [c.536]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...