Диссипативный процесс

Разумеется, истинный механизм возрастания энтропии в ударных волнах заключен в диссипативных процессах, происходящих в тех весьма тонких слоях вещества, которые в действительности представляют собой физические ударные волны (см. 93). Замечательно, однако, что величина этой диссипации целиком определяется одними лишь законами сохранения массы, энергии и импульса, примененными к обеим сторонам этих слоев их ширина устанавливается как раз такой, чтобы дать требуемое этими законами сохранения увеличение энтропии. [c.459]

Установление релятивистских гидродинамических уравнений при наличии диссипативных процессов (вязкости и теплопроводности) сводится к вопросу об определении вида соответствующих дополнительных членов в тензоре энергии-импульса и в векторе плотности потока вещества. Обозначая эти члены [c.702]

Прежде всего, однако, возникает вопрос о более точном определении самого понятия скорости и . В релятивистской механике всякий поток энергии неизбежно связан также и с потоком массы. Поэтому при наличии, например, теплового потока определение скорости по потоку массы (как в нерелятивистской гидродинамике) теряет непосредственный смысл. Мы определим здесь скорость условием, чтобы в собственной системе отсчета каждого данного элемента жидкости его импульс был равен нулю, а его энергия выражалась через другие термодинамические величины теми же формулами, как и при отсутствии диссипативных процессов. Это значит, что в указанной системе отсчета должны обращаться в нуль компоненты тоо и тензора т, поскольку в этой системе и = О, то имеем в ней ( а потому и в любой другой системе) тензорное соотношение [c.703]

Обычное термодинамическое определение давления как средней силы, действующей на единичную площадку, относится к неподвижной среде. В обычной гидродинамике тем не менее не возникает вопроса об определении понятия давления (если не учитываются диссипативные процессы), так как всегда можно перейти к системе координат, в которой данный элемент объема жидкости покоится. В гидродинамике же сверхтекучей жидкости надлежащим выбором системы координат можно исключить лишь одно из двух одновременно происходящих движений, и потому обычное определение давления вообще не может быть применено. [c.716]

Введение в гидродинамические уравнения членов, учитывающих диссипативные процессы в сверхтекучей жидкости, будет произведено в следующем параграфе. Но уже здесь сформулируем граничные условия к этим уравнениям. [c.717]

ДИССИПАТИВНЫЕ ПРОЦЕССЫ В СВЕРХТЕКУЧЕЙ ЖИДКОСТИ 719 [c.719]

Диссипативные процессы в сверхтекучей жидкости [c.719]

Для учета диссипативных процессов в уравнениях гидродинамики сверхтекучей жидкости надо (как и в обычной гидродинамике) ввести в них дополнительные члены, линейные по пространственным производным скоростей и температуры. Вид этих членов может быть установлен однозначным образом исходя из требований, налагаемых законом возрастания энтропии и принципом симметрии кинетических коэффициентов Онсагера (И. М. Халатников, 1952). [c.719]

Эта функция определяет вызванное диссипативными процессами увеличение энтропии. Ясно поэтому, что введенный в (40,19) тензор aik представляет собой диссипативную ( вязкую ) часть тензора напряжений. Тензор же в (40,21) не входит он представляет собой недиссипативную (помимо связанной с давлением) часть тензора напряжений ), специфическую для нематической (в отличие от обычной) жидкости. [c.213]

Наконец, уравнение для энтропии, учитывающее диссипативные процессы в среде, имеет вид (40,8) [c.239]

Задачу исследования корреляционных связей между механическими свойствами и условиями их формирования с позиции синергетики определяем как связь эволюции структуры иа отдельных уровнях с кинетикой и полнотой протекания диссипативных процессов в ходе эволюции. [c.83]

В процессе распространения взрыва можно выделить две стадии, которые условно назовем ранней и поздней. В ранней стадии сохраняется качественное сходство решения с автомодельным. Основная масса газа находится в окрестности фронта ударной волны, в прифронтовой зоне наблюдаются значительные градиенты в распределениях плотности и давления по пространственной координате. В окрестности точки энерговыделения в рамках принятой модели точечного взрыва, не учитывающей диссипативных процессов, суш,ествует зона с очень большой температурой. Поэтому здесь имеет место высокая скорость [c.69]

Возрастание энтропии происходит за счет диссипативных процессов в зоне ударного перехода, которую мы приближенно представляем в виде математической поверхности. [c.22]

Теоретический цикл Отто основывается на следующих предпосылках. Рабочим теплом является воздух, не претерпевающий в цикле химических превращений. Трение поршня о стенки цилиндра отсутствует, равно как и турбулентность, ускорения и иные диссипативные процессы в газе. Имеют место следующие процессы [c.60]

Отличие реально совершаемой работы от расчетного значения равно потерям теплоты в процессе сжатия смеси. Аналогично следует изменить процесс между точками с, d, чтобы учесть диссипативные процессы, при этом реально совершаемая работа оказывается меньше расчетного значения примерно на 25 %. [c.61]

Не вникая в особенности течения внутри камеры энергоразде-ления, а также протекающих в ней обменных и диссипативных процессов, считая оболочку камеры адиабатной, можно записать уравнения сохранения массы [c.84]

В таком случае при использовании ССА-механизма кластеризации система переходит на новый, более эффективный уровень диссипативных процессов, который заключается в активизации взаимодгйапвия между фрактальными кластерами. При ССА-механизме за один акт взаимодействия между кластерами образуется множество связей между частицами, которые находятся в активных граничных зонах фрактальных кластеров, [c.90]

Процессы посткристаллизации при дальнейшем охлаждении твердой фазы являются следующим этапом эволюции системы. Посткристаллизация по сути является неравновесным диссипативным процессом, который возникает в результате необходимости компенсировать температурный градиент от дальнейшего охлаждения системы. В предыдущем разделе рассматривалось одно из свойств фрактальных кластеров - аккумуляция части энергии, выделяющейся при образовании связей между атомами. Благодаря этому свойств фрактальные кластеры новой фазы, образующиеся в процессе кристаллизации сплавов, содержат значительное количество дополнительной энергии, что создает напряжения во фрактальном кластере и, в итоге, приводит к его нестабильности. Можно сказать, что при этом система еще раз включает механизм диссипации энергии, которая была накоплена, но не рассеяна в процессе фазового перехода первого рода. Диссипация этой энергии и проявляется в качестве эффекта посткристаллизацни [c.95]

Итак, сопротивление разрушению твердых тел определяется диссипативными процессами, в течение которых в материале происходит формирование зон поверхностных переходных слоев - зоны скопления дислокаций и аморфной зоны с фрактально пористой структурой. Показателем диссипативных свойств материала при самоподобном разрушении является фрактальная размерность, учитывающ.ая вклад в диссипацию энергии двух основных механизмов пластической деформации (образование зоны скопления дислокаций) и образования иесппошностей (образованиие аморфной зоны и переходного слоя вблизи вершины трещины). [c.131]

В таком случае при использовании ССА-механизма кяастгризаиии система переходит на новый, более эффективный уровень диссипативных процессов, который заключается я активизации взаимодействия между фрактальными кластерами. При ССА-механизме за один акт взаимодействия между кластерами образуется множество связей между частицами, которые находятся в активных граничных зонах фрактальных кластеров, тогда как на предыдущел1 уровне (DLA-механизм сборки фрактальных кластеров) за один акт роста структуры возникала лишь одна связь Это приводит к гораздо более интенсивному выделению и диссипации теплоты, что необходимо для соблюдения принципа взаимности Онзагера при неравновесных процессах. [c.134]

Мы не будем рассматривать пока диссипативных процессов в жидкости тогда движение обратимо и должна сохраняться также и энтропия жидкости. Имея в виду, что поток энтропии равен psvn, напишем уравнение сохранения энтропии в виде [c.713]

Наконец, остается еще уравнение для энтропии. В отсутствие диссипативных процессов движение жидкости было бы адиаба-тичным, причем адиабатичным в каждом элементе жидкости, которые передвигались бы со своими постоянными значениями энтропии. Уравнение, выражающее сохранение энтропии, записывалось бы просто в виде уравнения непрерывности для нее [c.210]

В следующем по k приближении появляется связанное с диссипативными процессами поглощение звука. Специфика нематика (по сравнению с обычными жидкостями) проявляется в анизотропии этого поглощения — его зависимости от направлений распространения звуковой волны (см. задачу 1). [c.219]

Пластическая деформация, как и разрушение, является диссипативным процессом, который протекает вдали от термодниомического равновесия и сопровождается проявлением неустойчивости системы в критических точках [1]. При сварке давлением пластическая деформация совершенно необходима для образования соединения и во многом определяет кинетику процесса. В связи с этим представляет интерес установление взаимосвязи механизмов пластической деформации и формирования соединения при сварке данлением ка структуриом уровне. [c.133]

Электрическое поле может супдестиовать на расстояниях порядка глубины проникновения при высоких частотах (обычно в микроволновой области). Это создает нормальный ток и вызывает диссипативные процессы, которые можно наблюдать экспериментально. [c.694]

Избежав трудных проблем, связанных со строгим рассмотрением взаимодействующей жидкости Бозе—Эйнштейна, Тисса показал, что при определенных дополнительных предположеп1гях его модель не только представляет собой удобный отправной пункт для изучения запутанных явлений в жидком гелии, но что с ее помощью можно предсказывать и новые эффекты [39]. Эти дополнительные предположения касались поведения сконденсированной и обычной частей жидкости. По Тисса, эти части жидкости характеризуются различными гидродинамическими свойствами, а также и разными теплосодержаниями. Если в отношенни неконденсированной нормальной жидкости принимается, что она сохраняет свойства обычной жидкости или пара, то о сконденсированной сверхтекучей жидкости предполагается, что она не может участвовать ни в каких диссипативных процессах. Поэтому, например, колеблющийся в Не II диск будет испытывать трение со стороны нормальной жидкости, тогда как тонкий капилляр позволяет сверхтекучей жид- [c.801]

На основании своих наблюдений авторы заключили, что имеется два различных механизма течения, действующих одновременно обычное вязкое течение и сверхтекучее точение без трения. Наличие критической скорости у сверхтекучего течения объяснялось влиянием стенок капилляра это казалось довольно естественным, поскольку было обнаружено, что расход прямо пропорционален радиусу капилляра. На фиг. 46 приводится зависимость скорости потока от разности давлений можно видеть постепенный переход от потенциального течения (в самых тонких капиллярах) к более сложному течению, характеризующемуся появлением диссипативных процессов. В капиллярах с диаметром порядка 10 см и более основную роль начинает играть вязкое течение, п все характерные признаки сверхтекучего течения исчезают. Поэтому стало общепринятым рассматривать раздельно 1гзмерсния в широких и тонких капиллярах. Здесь мы так и поступим, поскольку это позволит разобраться в довольно сложном характере результатов. Обсуждение этой проблемы усложняется еще и тем, что течение в Не II может вызываться как гидростатическим, так и термомеханическим давлением. Поскольку в каждом из этих случаев размер капилляров, оказывается имеет большое значение, мы рассмотрим отдельно оба типа течения. [c.827]

В настоящее время имеется много данных в пользу существования вязкой силы, пропорциональной третьей стеиени скорости, сверх тех данных, на которых было основано первоначальное предположение, однако не все они являются в одинаковой мере убедительными. Следует напомнить, что в явлениях, иредиолагающих наличие противоположных течений, кроме перечисленных выше диссинативных процессов, может встретиться и целый ряд других. Так, пока не обсуждалась возможная турбулентность в каналах или возникновение диссипативных процессов на концах каналов. В последнем случае для классической жидкости в выражении (32.8) прибавился бы [c.844]

Иолучеипые формулы ) для о, ,, позволяют вычислить характерное время 1/1 в течение которого возмущение растет в е раз, и оценить скорость развития физической неустойчивости (nii lO), которая может развиваться в реальных смесях при оседании частиц или подъеме пузырьков в длпппых каналах, в частности, при иереходо пузырькового режима течения в снарядный. Для nij, < 10 эти выражения дают скорость роста ультракоротких возмущений. Ио следует иметь в виду, что для этих ультракоротких возмущений полученные выражения, следующие из (4.1.22), пе отражают физику процесса и не учитывают в достаточной степени диссипативные процессы. [c.313]

Таким образом, непрерывное течение начиная с некоторого момента становится невозможным. Возникает вопрос как описывать такое течение в рамках механики сплошной среды. Поступают следующим образом вводится поверхность разрыва — ударная волна. При распространении волн сжатия конечной амплитуды профиль волны за счет сил давления стремится сделаться как можно круче. В то же время за счет диссипативных процессов профиль сглаживается. В результате действия этих факторов возникает зона с резким изменением параметров, которая разделяет две области среды возмущенную и невозму-щенную, — зона ударного перехода. В этой зоне градиенты величин, характеризующих состояние газа — плотности, давления, скорости, — очень велики. Протяженность ударного перехода в газах составляет несколько длин свободного пробега молекул. Для расчета зоны ударного перехода уравнения механики сплошной среды неприменимы, необходимо пользоваться молекулярно-кинетическими представлениями. [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...