Джоулево тепло

В начальный момент сварки скорость плавления электродного металла небольшая, но по мере разогрева электрода джоулевым теплом проходящего по нему тока скорость его плавления увеличится в два раза, т. е. на 100% и более при значительных плотностях тока. При этом увеличиваются и ix , потери же на угар и разбрызгивание практически не изменяются. Нормальное качество наплавки или шва будет обеспечено, если скорость плавления электрода в начале будет отличаться от скорости в конце не более чем на 30%. Джоулево тепло определяется уравнением [c.25]

ЧТО иное как джоулево тепло. Если ток силой I протекает по сопротивлению Я, то производимое за время т джоулево тепло равно i R т. [c.46]

Какая доля света не пропускается металлом вследствие отражения и какая задерживается в нем благодаря поглощению, зависит от его проводимости. В идеальном проводнике, где потери на джоулево тепло вообще отсутствуют, поглощение равно нулю, так что падающий свет полностью отражается. Очень чистые серебряные пленки, применяемые в интерферометрах Фабри—Перо, приближаются к этому идеалу. Удавалось изготовить пленки, у которых отражение достигало 98—99%, а поглощение составляло около 0,5%. Особенно высока отражательная способность (до 99,8%) такого хорошо проводящего металла, как натрий, и поглощение в нем соответственно незначительно. В металлах, хуже проводящих, например в железе, отражение может составлять всего лишь 30— 40%, так что непрозрачная пленка железа толщиной не более доли микрона поглощает около 60% падающего на нее света. [c.489]

При движении электропроводной жидкости в электрическом и магнитном нолях возникает электромагнитная объемная сила (э. о. с.), иногда называемая пондеромоторной силой, которая действует на все частицы жидкости. Кроме того, при прохождении через жидкость электрического тока выделяется джоулево тепло. [c.177]

Если этот дополнительный член, выражающий работу электромагнитной силы, сложить с джоулевым теплом [c.203]

Такой режим получается при отсутствии джоулева тепла, но это возможно лишь при отсутствии электрического тока, а следовательно, и электромагнитной силы. [c.242]

В лабораторных условиях энергия обычно поступает в плазму в виде джоулева тепла при прохождении, электрического тока. Ее основную часть получают электроны, которые при столкновениях передают часть энергии тяжелым частицам. Поэтому на практике равенство Те и Гг выполняется не вполне строго. [c.231]

Эффект Пельтье. Из (8.81) и (8.82) легко находим, что при прохождении в изотермических условиях через спай двух различных проводников электрического тока в спае выделяется или поглощается (в зависимости от направления тока) теплота, пропорциональная силе тока (эффект Пельтье). Наряду с этим еще всегда выделяется положительное джоулево тепло. Но оно пропорционально квадрату силы тока поэтому при достаточно малом токе можно пренебречь джоулевым теплом по сравнению с теп- [c.161]

Первый член в правой части (8.101) представляет джоулево тепло, третий — тепловой поток, связанный с теплопроводностью, а второй — термоэлектрическое тепло, связанное с эффектом Томсона. [c.163]

Этот критерий можно назвать тепловым числом На,. Он ха рактеризует отношение джоулева тепла, выделяющегося в еди нице объема движущейся электропроводной среды, к теплу, по ступающему в единичный объем вследствие теплопроводности [c.403]

Во многих технических задачах джоулево тепло значительно превосходит тепло, образованное действием вязкости, или имеет одинаковый порядок с последним. [c.404]

Первое из уравнений выражает постоянство массового расхода газа вдоль канала, второе — изменение количества движения, третье — изменение энергии движущегося газа, четвертое — уравнение состояния газа, величина Q означает отнесенное к единице массы тепло, полученное потоком (исключая джоулево тепло). Из этих уравнений найдем изменение скорости и числа М вдоль оси канала. Для этого продифференцируем уравнения (XV.42) и (XV.45) по д [c.410]

Потеря энергии на джоулево тепло в цепи определится функцией рассеивания (6.4) [c.203]

Проведение реакции в гальваническом элементе. В гальваническом элементе имеет место химическая реакция между электролитом и веществом, из которого сделан положительный электрод в результате этой реакции в замкнутой цепи элемента поддерживается постоянный ток. Если сопротивление внешней цепи настолько велико и, следовательно, сила тока столь мала, что выделяющимся в цепи джоулевым теплом можно пренебречь, то прохождение тока и вызванную им реакцию можно считать обратимым процессом, происходящим в условиях постоянного давления и температуры. [c.311]

Примером обратимой реакции при постоянных Тир является реакция, происходящая в гальваническом элементе между электролитом и веществом положительного электрода при малой силе тока В замкнутой цепи, когда джоулевым теплом можно пренебречь. По ве- личине максимальной э. д. с. элемента можно определить максимальную работу, а следовательно, и убыль изобарного потенциала в данной реакции. [c.319]

Первый множитель в формуле (37-1) выражает термический к. п. д. обратимого теплового двигателя, второй показывает уменьшение этого к. п. д. в результате необратимых потерь в термоэлементе, вызываемых джоулевым теплом и теплопроводностью проводников. [c.471]

В реальных конструкциях конфигурация детали предопределяет более сложную (двухмерную или трехмерную) картину температурного поля. Для некоторых случаев оно исследовано численным методом с помощью ЭВМ в [32]. Для медной стенки с размерами, показанными на рис. 14, д (5 = 20 мм), тл q = 1,5-10 Вт/м получено At = 143 °С. При уменьшении густоты расположения или относительной щирины каналов охлаждения перепады температуры резко увеличиваются (см. рис. 14, б, где при том же q At . = 379 °С). Для стенки холодного тигля при высокой температуре расплава, например при плавке ниобия, когда q может доходить до 3,4-10 Вт/м ,в конструкции по рис. 14, а At = 325 °С. С учетом выделения джоулевого тепла в стенке тигля от [c.39]

Используя данные о полях источников джоулевого тепла и скоростей V, решают задачу о поле температур t, °С, с учетом как молекулярной и турбулентной теплопроводности, так и конвекции (методика 10). [c.93]

Тогда, если из второго уравнения вычесть первое, получим потери на джоулево тепло [c.77]

Рис. 4.13. Влияние г д на эффективность превращения механической энергии газа в электрическую энергию (с учетом только потерь джоулева тепла)

Рассмотрим прежде всего метод вакуумного испарения (рис. 2.1). Напыляемый материал / нагревается до температуры, при которой происходит интенсивное его испарение. Нагрев осуществляется или джоулевым теплом, выделяющимся в спирали (лодочке) испарителя (рис.2.1, а), или с помощью электронного луча 6, падающего на образец (рис. 2.1, б). Поток испарившихся атомов 2 падает на [c.59]

Эффект Пельтье состоит в том, что при пропускании тока через контакт двух разнородных материалов в дополнение к джоулеву теплу в контакте выделяется или поглощается тепло, количество которого Qn пропорционально заряду It, прошедшему через контакт [c.263]

Так как мгновенная мощность двигателя характеризуется его э. д. с. и током, а меняющиеся потери в двигателе, вызывающие его нагревание (потери на джоулево тепло), пропорциональны квадрату силы тока, то выбор мощности двигателя для переменного режима [c.34]

Формула (1-19) описывает изменение отражательной способности металлов в зависимости от оптических констант п и %. При этом следует иметь в виду, что показатель поглощения % характеризует здесь не истинное поглощение, связанное с переходом электромагнитной энергии в теплоту, а затухание, связанное в основном со скин-эффектом. Из падающего на поверхность металла излучения поглощается и переходит в джоулево тепло весьма незначительная часть энергии поля. Основная доля падающей энергии отражается обратно в окружающую среду. Это отражение связано с интенсивным излучением электронами металла вторичных волн под действием поля падающей волны. [c.23]

Эти соотношения позволяют найти величину всех трех термоэлектрических эффектов, если известен хотя бы один и если 5 или р, известны в небольшом интервале температур вблизи Т. Применяемые на практике методы определения 5, р и П изложены в работах Бернара [3] и Блатта [12]. При выводе приведенных выше соотношений Томсон полагал, что такие обратимые процессы, как эффекты Пельтье и Томсона, можно рассматривать вне зависимости от происходящих одновременно необратимых явлений теплопроводности и выделения джоулева тепла. Наличие необратимых процессов делает сомнительным применение второго начала термодинамики в обратимой форме, однако Томсон получил правильный результат. Общая теория, рассматривавшая одновременно обратимые и необратимые процессы, была развита в 1931 г. Онсагером [47, 48]. Ее основы изложены Бернаром [3]. [c.271]

Взаимодействие света с металлом приводит к возникновению вынужденных колебаний свободных электронов, находящихся внутри металлов. Такие колебания вызывают вторичные волны, приводящие к сильному отражению света от металлической поверхности и сравнительно слабой волне, идущей внут])ь металла. Чем больше электропроводность металлов, тем сильнее происходит отражение света от нх поверхности. В идеальном проводнике, для которого а -> оо, поглощение полностью отсутствует н весь падающий на его поверхность свет отражается. Поэтому заметный слой металла является непрозрачным для видимого света. Сильное поглощение проникающей внутрь металла световой волны обусловлено превращением энергии волны в джоулево тепло благодаря взаимодействию почти свободных электро1Юв, испытываюидих вынужденные колебания под действием световой волны. [c.61]

Вопрос о температуре электронов действительно вызывает некоторые сомнения в монографии Мотта и Джонса [37] на стр. 263 имеется следующее замечание по этому поводу Отметим, что при выводе приведенной выше формулы передача энергии от электронов к ко.ттебаыияи решетки не рассматривалась. Однако выделение джоулева тепла происходит именно благодаря этой передаче энергии. Когда электрон сталкивается с ко-.леб.лющимся атомом, он может обменять энергию то же происходит при столкнове- [c.218]

При исследовании движения электропроводной жидкости в электрическом и магнитном полях приходится учитывать эти два новых воздействия, внося в уравнения движения и энергии соответствующие дополнительные члены. Это обстоятельство приводит к увеличению числа переменных и к необходимости соответствующего увеличения числа уравнений такими дополнительными уравнениями являются уравнения электродинамики Максвелла. Совокупность уравнени Максвелла, уравнений Навье — Стокса, в которые внесены электромагнитные объемные силы, уравнения энергии, включающего джоулево тепло, и уравнения состояния представляет собой систему дифференциальных уравнений магнитной гидрогазодинамики. [c.177]

В уравнении энергии (74) член, учитывающий джоулево тепло, можно выразить через магнитнувз индукцию. Для этого следует использовать уравнение Максвелла (65). В результате получим [c.201]

В замкнутой электрической цепи, обладающей столь малым электрическим сопротивлением, что выделением джоулева тепла можно пренебречь, электрический ток производит полезную внешнюю работу e IZ (где е — э. д. с. элемента, а dZ — количество электричества, протекающего через элемент). Соответственно произведенной полезной внешней работе изменяется энергия гальванического элемента последняя запасена в элементе в виде химической энергии и ее уменьшение количественно выражается в изменении массы исходного вещества электродов и состава электролита. [c.154]

Сумма полезной энергии — jEvjw и джоулева тепла j vj w, отнесенных к 1 кг текущего газа и приходящихся на 1 м длины канала, должна [c.303]

В тех случаях, когда металлическая деталь, контактирующая с расплавом, находится в переменном магнитном поле (и не прозрачна для него), в ней выделяется джоулево тепло, добавляющееся к теплу, приходящему от расплава, что увеличивает тепловой поток, отдаваемый деталью охладающей его среде. Такая ситуация имеет место в секциях холодного тигля, а в ряде случаев и в поддонах ИПХТ-М. Отметим, что при максимальных рабочих параметрах ИПХТ-М (А < 2,5 -10 А/м, частота до 10 кГц, температура расплава до 3500 °С) электрические потери в холодном тигле могут достигать 30—40% от тепловых потерь. Соответственно плотность теплового потока, отдаваемого охлаждающей среде в зоне контакта тигля с расплавом, может доходить до 5,010 Вт/м [c.37]

Этот КПД указывает ту часть электрической энергии, которая воспринимается нагрузкой. Остальная ее часть выделяется в виде джоулева тепла внутри самого МГДГ, в то время как в турбине эта часть тепла, будучи низкотемпературной, теряется. Однако выделение джоулева тепла в МГДГ приводит к увеличению энтропии, т. е. к уменьшению полезно используемой разности энтальпий при том же перепаде давлений. Поэтому электрический КПД имеет значение для определения внутреннего КПД МГДГ. При постоянстве скорости и теплоемкости РТ можно считать, что [c.76]

Наиболее эффективными материалами для создания как термоэлектрических холодильников, так и термогенераторов являются материалы с максимальной величиной а о/%. Для термоэлектрического охлаждения необходим материал с высокими значениями коэффициента Пельтье и удельной электропроводности. Последнее требование обусловлено тем, что в добавление к теплу Пельтье всегда выделяется и джоулево тепло и, чтобы эффект джоулева нагрева не перекрыл эффект охлаждения, необходимы материалы с хорошей электропроюдностью. С другой стороны, при одном- и том же количестве тепла, выделяющемся вследствие эффекта Пельтье на одном контакте и поглощающемся на другом, разность температур между контактами будет тем больше, чем меньше теплопередача от горячего конца проводника к холодному, т. е. чем меньше коэффициент теплопроводности. [c.265]

Метод термического испарения имеет разновидности, которые различаются по способу нагрева испаряе.мого материала. Наиболее простым является испарение с резистивного испарителя, который нагревает испаряемый материал за счет джоулевого тепла. Метод прн.меняется для испарения материалов с температурой испарения до 2000—2200 °С. Материал резистивного испарителя должен иметь температуру размягчения более высокую, чем температура испарения материала, не вступать с ним в химическую реакцию при высоких температурах. Испаряемый материал не должен диссоциировать при высоких температурах, сплавы и композиции должны иметь близкие друг к другу парциальные давления паров составных материалов при температуре испарения. [c.426]

Определение метода. В центрах станка, на супорте котодрго укреплены катящие ролики, устанавливается и получает вращательное движение закаливаемая деталь (для деталей в форме тел вращения). Элементарный объём поверхностного слоя материала нагревается за счёт джоулева тепла, выделяющегося в месте контакта калящих роликов (электродов) с деталью. [c.181]

Из оценок следует, что влияние джоулева нагрева при течении жидких металлов может стать заметным при На 10 . Результаты воздействия магнитного поля на теплоперенос при ламинарном движении жидкости между плоскими пластинами можно проследить на примере гартмановского течения. Из аналитического решения задачи о теплообмене [46] для двух типов граничных условий на непроводящих стенках (заданы постоянная температура или тепловой поток) в области теплового и гидродинамического установления видно, что увеличение На от нуля до бесконечности приводит к росту числа Nu примерно на 31% (от 7,55 до 9,87) для граничных условий первого рода и на 46% (от 8,24 ло 12) для условий второго рода (рис. 3.17). Очевидно, что с ростом На течение переходит от пуазейлевского к стержневому и процесс теплообмена идет так же, как в случае нагрева или охлаждения плоской пластины конечной толщины. При этом, однако, становится необходимым учет джоулева тепла. [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...