Системы дискретная

Очевидно, что это определение справедливо для сплошной среды, заполняющей объем V, и не справедливо для системы дискретных материальных точек. [c.43]

В разных механических системах (дискретные материальные точки, упругие тела, жидкости и т. д.) внутренние силы будут иметь различный характер, специфический для конкретных механических систем. В частности для абсолютно твердого тела это силы реакции л<естких связей между его точками. [c.51]

Предметом динамики являются те же модели материальных тел материальная точка, система дискретных материальных точек, сплошная материальная среда (в том числе и абсолютно твердое тело), что и в предыдущих отделах — статике и кинематике. Однако задачи у них разные. [c.9]

Найдите зависимость для суммарного значения скорости в контрольной точке крыла, индуцированной всей системой дискретных подковообразных вихрей, и напишите граничное условие, которому должна удовлетворять эта скорость при нестационарном обтекании и гармоническом изменении кинематических параметров. [c.251]

Скорость в контрольной точке, индуцированная всей системой дискретных подковообразных вихрей, определяется суммированием составляющих от присоединенного и свободных вихрей, а также вихревой пелены присоединенного вихря. Таким образом, суммарная индуцированная скорость находится путем сложения значений (9.150), (9.168) и (9.182) [c.305]

Рассмотрим задачу об обтекании несжимаемым установившимся потоком крыла произвольной формы в плане. При решении этой задачи можно не находить потенциал скоростей ф (9.421), а использовать метод, в соответствии с которым несущая поверхность заменяется системой дискретных стационарных вихрей, каждый из которых представляет собой косой подковообразный вихревой шнур. По вычисленным значениям циркуляции этих вихрей можно определить распределение давления и аэродинамические коэффициенты. [c.350]

Один из методов расчета производных устойчивости при нестационарном обтекании основан на представлении тонкой конфигурации летательного аппарата в виде базовой плоской поверхности, являющейся проекцией аппарата на плоскость связанных осей Охг, и последующей ее замене несущей вихревой пеленой, которая в свою очередь представляется приближенной системой дискретных нестационарных вихрей [4 5]. [c.219]

Все рассмотренные методы механики справедливы лишь для систем с конечным или счетным числом степеней свободы. Однако известны механические задачи, связанные с исследованием непрерывных систем, например задача о колебании упругого тела. Здесь мы имеем дело с непрерывной системой, каждая точка которой принимает участие в колебаниях. Поэтому движение этого тела может быть описано только посредством задания координат всех его точек как функций времени. Развитые нами ранее методы нетрудно модифицировать так, чтобы распространить их и на эти задачи. Наиболее прямой метод такого распространения состоит в аппроксимации непрерывной системы дискретной и последующем переходе к пределу в уравнениях движения. [c.377]

Мы выведем эти законы для системы дискретных материальных точек, которую можно перемещать и вращать в пространстве, как целое. Законы эти могут быть, однако, путем предельного перехода распространены на свободно движущееся твердое тело или на произвольную механическую систему, подвижность которой не ограничена внешними связями. [c.95]

После того как во второй лекции мы получили лагранжевы уравнения движения для системы дискретных материальных точек, мы вывели из них в третьей лекции принцип Даламбера и из него принцип Гамильтона. С уравнениями, полученными нами теперь для движения тела, мы произведем действия, которые соответствуют тем, которые раньше привели нас к принципу Гамильтона. Обозначим, как это мы делали до сих пор, через к, у, г — координаты некоторой материальной точки тела в момент 1. а через Ьх, Ьу, Ьг — составляющие бесконечно малого возможного перемещения этой точки. Возможные перемещения здесь совершенно произвольны [c.102]

Умножим уравнения (17) на (11 и проинтегрируем их для произвольного промежутка времени тогда, тем же способом и при тех же обозначениях, какими мы пользовались при рассмотрении системы дискретных материальных точек, мы получим [c.104]

Центр тяжести системы дискретных материальных [c.28]

Известно, что анализ условий замещения твердого тела постоянной массы пространственной системой дискретных масс проводился в работах [1—4]. Этими работами было показано, что для полного замещения масс в общем случае должна быть система замещающих масс, состоящая из десяти точек. Однако если сделать специальный выбор величин масс отдельных точек и найти их особое расположение, то число точек может быть уменьшено. Так, выбрав все массы равными и располагая их соответствующим образом, можно динамическую модель твердого тела постоянной массы свести к четырем замещающим массам. [c.95]

При определении сил инерции целесообразно применять метод замещения масс. Распределенную массу звена можно заменить системой дискретных масс, если при нахождении их величины и мест расположения соблюдены условия [c.36]

Таким образом, одна и та же функция ошибки кинематической цепи, измеренная в различных системах мгновенных положений цепи, в непосредственном результате измерений может выглядеть различно. Поэтому важно уметь установить связь между истинным видом функции ошибки цепи и результатом той или иной системы дискретных измерений этой ошибки. [c.645]

Особенно высокая интенсивность пульсаций за решеткой (в кромочных следах) объясняется вихревой структурой следов. В начальном участке следа система дискретных вихрей создает условия, необходимые для конденсации (см. 3.1 [61]). При этом описанный механизм конденсационной турбулентности должен вызывать значительное увеличение амплитуд пульсаций. Подробные исследования, проведенные В. М. Леоновым, показали, что с приближением к состоянию насыщения из области перегрева амплитуды пульсаций давления торможения возрастают в 2,5—3 раза в зависимости от формы кромки (скругленная, плоскосрезанная, заостренная). [c.87]

Пневматические системы по характеру действия разделяются на две основные группы пневматические системы дискретного действия, для которых характерны остановки рабочего органа в двух или нескольких позициях, и пневматические системы непрерывного действия. По виду движения рабочего органа исполнительных устройств пневматические системы делятся на системы вращательного и возвратно-поступательного движения. [c.166]

Системы цифрового программного управления, применяющиеся в станках-автоматах, также можно разделить на два типа системы непрерывного управления криволинейной траекторией рабочего органа и системы дискретного позиционирования, т. е. перемещения рабочего органа в заданную точку. Цифровой способ непрерывного управления траекторией рабочего органа заключается в том, что по координатам нескольких опорных точек вычисляется интерполирующий многочлен того или иного вида и на исполнительные приводы каждой координаты подаются воздействия, меняющиеся во времени в соответствии с параметрическими уравнениями полученного многочлена. При этом необходимо строить цифровые вычислительные устройства, работающие в натуральном масштабе времени. Каждый отдельный случай требует самостоятельного рассмотрения (связанного с вопросами быстродействия и т. д.). [c.199]

Гипотеза 2. Микроструктура среды эквивалентна системе дискретных или непрерывных линейных вязких и упругих элементов. [c.5]

Замена системы дискретных усилий эквивалентной распределенной нагрузкой. В целях упрощения расчетной модели дискретное динамическое воздействие кольцевых участков стержневой структуры на осесимметричные кольцевые участки (диски, оболочки) можно заменить приближенно эквивалентной распределенной нагрузкой. Такой прием широко используют при рассмотрении колебаний дисков с лопатками [10, 11, 15, 18, 34 и др.], это не влечет практически ощутимых погрешностей, если порядок поворотной симметрии стержневого участка достаточно велик. Тогда матрицы ВДЖ и ВДП осесимметричных участков можно определить как линейные операторы, устанавливающие связь -Между комплексными амплитудами волн компонентов распределенных нагрузок и комплексными амплитудами волн компонентов перемещений. Если такие матрицы обозначить П и Н. то переход от распределенного представления к дискретному должен осуществляться в соответствие с выражениями [c.47]

Поэтому коэффициент неидеальной сплошности (число Предводителева) можно трактовать как поправку на вязкость системы дискретной структуры. [c.44]

При выборе т к с можно руководствоваться и соображениями динамического подобия, когда массы и жесткости выбирают так, чтобы первые п собственных частот модели и стержня были одинаковы. При п оо оба подхода дают в пределе точные результаты. Однако при малых п более точные результаты достигаются при динамически подобных моделях. Эти модели позволяют определить распределение сил в деформируемом теле, определить длительность удара, но не позволяют определить скорость распространения возмущения. В качестве недостатка следует отметить и то, что после удара система дискретных масс находится в деформированном состоянии, а модель системы с распределенными параметрами в момент отрыва недеформирована. [c.173]

Составная система дискретного типа двигатель — рабочая машина [c.362]

Составная система дискретного типа двигатель — передаточный механизм — рабочая машина [c.364]

МЕТОД РЕШЕНИЯ СИСТЕМЫ ДИСКРЕТНЫХ УРАВНЕНИЙ [c.156]

В отличие от динамики системы дискретных точек, в динамике сплошных сред имеют дело с плотностью распределения объемных сил (коротко,— объемными силами), определяемой как отношение главного вектора А/ сил, приложенных к точкам малого объема Ат, заключающего в себе точку М, к массе Ат = рАт, где р — некоторое среднее значение плотности в объеме Ат, а объем Ат стремится к нулю, [c.57]

В основе изучения движения неоднородных сред лежит переход от системы дискретных материальных частиц, по своим размерам далеко превосходящих молекулы, к сплошной текучей среде. Такой переход связан с осреднением механических и термодинамических характеристик по множеству частиц и требует наличия достаточно большого числа таких частиц в объеме осреднения, без чего метод осреднения будет лишен конкретного смысла. [c.67]

Большое распространение в системах дискретной пневмоавтоматики получил шариковый элемент, реализующий логическую операцию ИЛИ. от элемент представляет собой два шариковых клапана (рис. 26, а). [c.158]

В отличие от механики системы дискретных материальных точек и механики абсолютно твердого тела, требующих лишь знакомства е операциями векторного исчисления, механика сплошных сред не может обойтись без основных сведений из области тензорного исчисления. В дальнейшем предполагается, что основы векторной алгебры известны, что же касается начальных представленип тензорной алгебры, то они излагаются в ближайших параграфах. [c.112]

Для решения задачи о неустановившемся обтекании видоизмененного крыла некоторым фиктивным несжимаемым потоком применим метод эквивалентной вихревой поверхности, по которому базовая плоскость заменяется системой дискретных косых подковообразных вихрей, расположенных в ячейках, как это показано на рис. 9.8. По этому методу определяется скорость в соответствуюш,их контрольных точках, индуцированная всеми дискретными вихрями, как функция циркуляции элементарных присоединенных вихрей, а точнее — производных этой циркуляции по кинематическим параметрам ql и <7 . Для определения неизвестных, какими являются эти производные, входящие в соответствующие системы уравнения, используется условие безотрывности обтекания на стенке. Для малых чисел Струхаля индуцированная скорость несжимаемого потока в контрольной точке р ь заданного крыла определяется уравнением [c.335]

Скорость в контрольной точке, индуцированная системой дискретных стационарных вихрей, = — Иоор = — 1 оо -0,1 [1 — 1,1 (1 — 2Н)). В соотгютствии [c.352]

Рассмотрим распространение упругих волн в телах, состояпщх из чередующихся слоев с различной жесткостью и плотностью. Такая модель использовалась многими авторами для анализа дисперсии в композиционных материалах 1134, 166]. Исследуемая проблема представляет большой интерес для сейсмологии и рассматривалась применительно к ней [148]. С точки зрения основного подхода такая система аналогична системе дискретных связанных звеньев, описанной в работе Бриллоуина [37]. [c.287]

Имея разложения (38) — (39), вычисляем энергию деформации и кинетическую энергию для каждой отдельной ячейки. Последующее осреднение по ячейке дает среднюю энергию, полностью определяемую своим значением в центре волокна. После этого осуществляется завершающий этап перехода от системы дискретных ячеек к однородной континуальной модели, который состоит во введении полей кинематических и динамических переменных, непрерывных по всем координатам. Значения этих переменных на средних линиях волокон совпадают со значениями соответствующих параметров, вычисленными для системы дискретных ячеек. Следовательно, кинетическую энергию и энергию деформации, подсчитываемые так, как это описано выше, можно интерпретировать как плотности энергий для вновь введенной непрерывной и однородной среды. Плотность энергии деформации содержит не только члены, зависящие от эффективных модулей, но и члены, зависящие от некоторых констант, включающих характеристики как физических, так и геометрических свойств компонентов композита (т. е. от эффективных жесткостей ). Этим и объясняется название теории — теория эффективных жесткостей . Определяющие уравнения этой теории были получены при помощи принципа Гамильтона в совокупности с условиями непрерывности и с использованием множителей Лагранжа. Аналогичная теория для композитов, армированных упорядоченной системой прямоугольных волокон, была разработана Бартоломью и Торвиком [11]. [c.377]

Поглотитель — это материал, обладающий высокой вероятностью (поперечным сечением) поглощения нейтронов. Наиболее широкое применение он находит в регулирующих стержнях (которые будут рассматриваться ниже). Помимо регулирующих стержней используют и другие методы регулирования характеристики реактора, предусматривающие либо добавку выгорающего поглотителя непосредственно в топливо (распределенная система), либо введение его в виде отдельного элемента (дискретная система). Дискретная система будет обсуждаться в этой главе в разделе Нетопливные элементы . Она отличается от регулирующего стержня тем, что фиксируется в заданном положении, тогда как регулирующий стержень может при необходимости перемещаться. [c.452]

С квадратичным моментом тесно связаны моменты и произведения инерции. Момент инерции частицы Р с массой т относительно прямой L есть произведение тр , где р — расстояние точки Р от L. Произведение инерции частицы относительно двух взаимно перпендикулярных плоскостей есть mpq, где р, q — расстояния частицы Р от плоскостей, взятые с соответствующими знаками. Моменты и произведения инерции системы находятся суммированием или интегрированием ). Таким образом, для системы дискретных частиц моменты инерции относительно осей координат Oxyz имеют вид [c.70]

Все выводы, 1 оторые будут здесь получены, приложимы и к системам дискретных частиц, и к континуальным системам, так что имеют место два типа формул в одном выполняется суммирование, в другом — интегрирование. Так как переход от одного типа к другому совершенно очевиден, то обычно в дальнейшем мы будем писать только формулы с суммированием. [c.74]

Системы дискретного позиционирования также легко могут быть реализованы средствами струйной техники. Примером такого рода систем, реализованных на электрических реле, является система автоматического управления горизонтально-расточного станка модели 262ПР1. Система предназначена для выполнения операций растачивания, фрезерования плоскостей и нарезания резьбы метчиками [4]. [c.199]

Наиб, широко используются ФЭУ, в к-рых усиление электронного потока осуществляется при помощи системы дискретных динодов—электродов корытообразной, коробчатой, тороидальной или жалюзнйной формы с линейным либо (реже) круговым расположением, обладающих коэф. вторичной эмиссии а>1. Усиленный во много раз (от 10 до 10 ) фототок, снимаемый с анода, получается в таких ФЭУ в результате умножения электронов последовательно на каждом из отд, динодов. Питание ФЭУ подаётся через делитель напряжений, распределяющий напряжение между электродами. Существуют также умножит. системы, представляющие собой непрерывный дин од—канал (относительно длинная трубка, прямая или изогнутая, либо близко расположенные пластины), к концам к-рого приложено напряжение (обычно 1—3 кВ), На внутр. поверхности канала создан активный слой (а>1), обладающий распределённым электрич, сопротивлением. Перемещение вторичных электронов происходит под действием аксиального электрич, поля (рис, 2), Коэф. [c.367]

Вопросы неупругого деформирования волокнистых композитов постоянно привлекают внимание исследователей. В частности, получили распространение численные методы моделирования, которые позволяют представить среду в виде системы дискретных элементов и рассматривать диссипативные процессы как многошаговые повреждения стрзгктуры модели с учетом существенно неоднородного распределения структурных напряжений и деформаций [2, 9, 240, 244]. [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...