Совершенные газы

Из-за зависимости R от р смесь (1.5.9) не является совершенным газом. [c.49]

Сборник объединяет работы, опубликованные автором в научных журналах в 1957-1998 гг. Предложены вариационные принципы газовой динамики без дополнительных ограничений и магнитной гидродинамики при бесконечной проводимости. Выведены полные системы законов сохранения газовой динамики и электромагнитной динамики совершенного газа. Дано аналитическое решение задач оптимизации формы тел, обтекаемых плоскопараллельным и осесимметричным потоками газа, а также формы сверхзвуковых сопел. Построены точные решения уравнений Навье—Стокса для стационарных течений несжимаемой жидкости, воспроизводящие вихревые кольца, пары колец, образования типа разрушения вихря , цепочки таких образований и др. [c.2]

Динамика совершенного газа [c.18]

Уравнения динамики совершенного газа имеют вид [c.18]

Уравнения стационарных движений совершенного газа получаются из (1.1) заменой нулями всех производных по времени. Вывод полной системы законов сохранения [c.26]

Электромагнитная динамика совершенного газа [c.28]

Уравнения электромагнитной динамики совершенного газа с уравнением состояния р = 5т имеют вид [c.28]

Отыскание форм (2.3) здесь проводится тем же путем, который в разделе 2.1 привел к полной системе законов сохранения динамики совершенного газа (1.49). Дифференцирование приводит к подробной записи уравнения (2.3) [c.29]

Для магнитной динамики совершенного газа с конечной проводимостью исходная система дифференциальных уравнений в прежних обозначениях имеет вид [c.41]

Проведя вычисления для системы (2.101), аналогичные вычислениям для системы (2.1), получим все законы сохранения магнитной газовой динамики совершенного газа [c.41]

Наиболее общей является интегральная форма уравнений газовой динамики. Уравнения в этой форме допускают разрывные решения, представляющие течения самого общего вида. Законы сохранения массы, изменения количества движения и сохранения энергии в случае плоских и осесимметричных стационарных течений совершенного газа соответственно могут быть записаны в виде [c.48]

Для простоты рассматриваются изоэнергетические изэнтропические течения совершенного газа с потенциальной закруткой вокруг оси симметрии. Такие течения подчиняются уравнениям [c.143]

Изложенные здесь результаты оптимизации формы тел, обтекаемых плоскопараллельным или осесимметричным сверхзвуковым потоком совершенного газа, а также оптимизации формы сверхзвуковых сопел были обобщены на случай несовершенного газа Крайко [17]. В дальнейшем Крайко [39] развил обладающий своими достоинствами метод неопределенного контура, позволяющий, как вариант метода контрольного контура, сводить определенные вариационные задачи с двумя независимыми переменными к одномерным задачам. [c.174]

Если при изобарном расширении газа от объема V, до объема V-2 происходит перемещение поршня в цилиндре на расстояние I (рис. 106), то работа А, совершенная газом, равна [c.98]

При сжатии газа направление вектора внешней силы совпадает с направлением перемещения, поэтому работа А внешних сил положительна А Г> 0), а работа А, совершенная газом, отрицательна (А <0). [c.99]

Цель достигнута, груз поднят. Однако подобная машина одноразового действия не представляет интереса для практики. Чтобы поднять другой груз, необходимо опустить поршень, т. е. сжать газ. Ко если сжимать газ при температуре Тз до объема Vi, то работа, совершаемая при сжатии газа, окажется больше работы, совершенной газом при изобарном [c.102]

Для уменьшения работы, совершаемой при сжатии газа в цилиндре, его нужно перед сжатием охладить. Тогда сжатие будет происходить при давлении Ри меньшем ро, и работа, совершаемая при сжатии, окажется меньше работы, совершенной газом при расширении. Следовательно, для периодической работы тепловой машины необходима еще одна часть машины, называемая холодильником. [c.103]

Таким образом, адиабатическая скорость звука в совершенном газе пропорциональна корню квадратному из абсолютной температуры газа. [c.153]

Еще большее охлаждение реального газа будет при положительной внешней работе, т. е. когда P2V2>piVi и Ui< ui- В этом случае понижение температуры будет обусловлено не только возрастанием потенциальной составляющей внутренней энергии, но и совершением газом внешней работы (также за счет внутренней энергии). [c.221]

Для примера запишем уравнения (1.5.7) для равновесной смеси калорически совершенного газа (первая фаза) и несжимаемого веш ества (вторая фаза) [c.49]

Представления (5.1.1) и (5.1.2) в некоторых случаях обобщаются введением не постоянных, а переменных, но не очень сильно меняющихся параметров Rg(pg, Tg), g(pg, Tg), pi(pi, Ti), i(pi, Ti). Применительно к газовой фазе это иногда приходится делать для описания пара вблизи состояния насыщения, ибо теилофизические свойства пара здесь, вообще говоря, не могут рассматриваться в рамках калорпчески совершенного газа и в общем случае следует использовать теилофизические таблицы, (г— )-или (Г — s)-диаграммы, а также достаточно громоздкие аппроксимации. При [c.246]

Во многих задачах, когда параметры (давление п температура) меняются не в очень широком диапазоне, а сами давления не очень высоки, для описания пара и жидкости, как правило, можно обойтись моделью калорически совершенного газа (5.1.1) и несжимаемой жидкости (5.1.2) с фиксированными (для заданного диапазона) Rg, g, 7g, pi, l. При этом нужно учитывать, что если имеются фазовые переходы, то энтальпии пара и жидкости должны быть согласованы в соответствии с (5.1.3) за счет igo и i o, чтобы [c.247]

Если при этом использовать аппроксимацию (5.1.4) для Т р), ураЕнеипе совершенного газа р = PgRgT и учитывать уравнение Клапейрона — Клаузиуса, то в рассматриваемом диапазоне давлений теплота парообразования должна мало отличаться от по-стояниоп величины [c.248]

Следует отметить, что законы сохранения электромашитной динамики совершенного газа (2.99) или (2.100) не содержат проводимости среды Ь, которая в уравнениях (2.1) фигурирует только в членах без производных. [c.41]

В механике ньютоновских жидкостей рассматривают различные их модели, Наиболее простой моделью жидкости является несжимаемая идеальная жидкость, для которой плотность р = onst (несжимаемая) и коэффициент динамической вязкости р = О (идеальная). Другой моделью является вязкая несжимаемая жидкость. Для нее р = onst и р = = onst. Самой простой моделью сжимаемой жидкости является идеальная сага-маемая жидкость, или идеальный газ. Для него р = О, а плотность уже не является постоянной. Она для совершенного газа связана с давлением р и температурой Т уравнением состояния (уравнением Клапейрона) [c.557]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...