Движение границы с возрастающей скоростью

Домен, содержащий тяжелые электроны, под действием поля перемещается вдоль образца с относительно низкой скоростью (так как подвижность тяжелых электронов мала). Легкие электроны также перемещаются в поле, причем с большей скоростью. Те электроны, которые движутся сзади домена, догоняют его и образуют область отрицательного объемного заряда, а те, которые движутся впереди, уходят от домена, и, таким образом, формируется область, обедненная электронами, т. е. область положительного объемного заряда (рис. 7.27). Через некоторое время устанавливается стационарное состояние, при котором скорость движения домена равна скорости перемещения электронов вне домена. Это происходит потому, что поле внутри домена сильно возросло и вследствие этого возрастает скорость движения электронов в нем. Поле вне домена, наоборот, резко уменьшилось. Поэтому дрейфовая скорость электронов за пределами домена снижается. Когда домен достигает границы образца, он разрушается. [c.258]

О до 20—40 м/сек толщина пленки шлака уменьшается соответственно на 26—41%, а скорость ее движения на внешней границе возрастает в 1,7—2,7 раза. [c.91]

Если уровень приложенной нагрузки таков, что величина К(а,0) возрастает неограниченно с ростом а, то скорость движения вершины трещины будет расти, приближаясь к скорости волны Рэлея Сг. В этом смысле скорость волн Рэлея представляет собой верхнюю границу для скоростей движения вершины [c.118]

Т. Примеры разрывного течения. Вблизи точек с очень малыми по сравнению с размерами обтекаемого тела радиусами кривизны, или вблизи острых кромок, линии тока сближаются, трубки тока утончаются, скорости резко возрастают, а давления падают. При этом в капельных жидкостях при переходе через критическое давление образуются полости (так называемые каверны ), заполненные парами жидкости и растворенным в жидкости воздухом. Эти каверны представляют разрывы сплошности жидкости. Поле скоростей перестает быть непрерывным при прохождении через границу каверн скорость претерпевает конечный скачок. Так же скачкообразно меняется плотность, а давление сохраняет непрерывность. Явление образования каверн в капельных жидкостях называют кавитацией . Не останавливаясь на физическом описании этого, далеко не простого явления, укажем, что с кинематической стороны оно может быть описано при помощи теории безвихревых разрывных течений несжимаемой идеальной жидкости, простейший 1 лучай которых — плоское разрывное движение — рассматривается в настоящей главе. [c.215]

Закон движения с постоянной скоростью (фиг. 13. 4, а). Он характеризуется тем, что в течение времени всей фазы удаления (и фазы приближения) скорость толкателя остается постоянной, а на границах фазы при / = О и t = Тф скорость мгновенно изменяет свое значение. При этом ускорения теоретически неограниченно возрастают. Однако из-за наличия упругих деформаций звеньев и зазоров в кинематических парах ускорения и силы инерции имеют конечную, но большую величину. В этом случае движение толкателя сопровождается жестким ударом, который приводит к быстрому износу механизма. Поэтому этот закон движения применяется только в тихоходных механизмах. [c.288]

Силы вязкости существенно влияют на величину и распределение скоростей движения жидкости. В соответствии с гипотезой Ньютона вязкие жидкости при движении образуют слои, между которыми действуют касательные напряжения жидкостного трения. Слой, непосредственно прилегающий к твердой границе потока, имеет нулевую скорость. По мере удаленности слоев от твердой границы их скорость возрастает. [c.84]

Данные, приведенные в таблице 6, не отражая истинных значений скоростей смешения рассматриваемых фаз в условиях их движения в пористой среде со скоростями фильтрации, наблюдаемыми в экспериментах, тем не менее дают качественно приближенную оценку процесса во времени. Условия смешения рассматриваемых фаз в процессе их взаимного вытеснения из пористой среды, естественно, будут несколько отличаться от условий вышеуказанных экспериментов. В этих условиях смешение жидких фаз обусловливается образованием языков выклинивания на границах раздела смешивающихся фаз и водного контакта. Так как интенсивность выклинивания этих языков возрастает с увеличением приложенного градиента давления в силу роста общей скорости фильтрации потока, интенсивность перемешивания увеличивается, а следовательно, скорость смешения фаз возрастает. [c.48]

В этом случае изменения давления в потоке обусловлены только изменением скорости. Там, где линии тока сгущаются и скорости возрастают, давление уменьшается. Необходимость этих изменений давления вытекает из второго закона Ньютона, примененного к движению отдельных элементов жидкости. Всякий элемент жидкости, двигаясь по токовой трубке уменьшающегося сечения, должен увеличивать свою скорость. А для этого на элемент должна действовать сила в направлении его движения следовательно, сила давления на передней границе элемента, действующая навстречу потоку, должна быть меньше, чем на задней границе элемента, где сила давления действует в направлении потока. [c.526]

В случае одновременной фиксации нескольких переменных xj (/ S ЕЕ 1, s) (пхф 1) на их предельных значениях в точке направление движения, приводящего в такую точку, уже не совпадает с градиентным. Тем не менее это будет направление скорейшего спуска в данной зоне линейных ограничений (2.9). Скорость сходимости процесса, благодаря одновременному (а не поочередному) достижению соответствующих границ области, возрастает, особенно если число близких границ велико. [c.21]

Движение пара вызывает трение на границе раздела фаз в соответствии с третьим уравнением (15.2) Это трение в случае, если направление течения пара совпадает с направлением силы тяжести, создает дополнительную к последней движущую силу. При этом скорость течения пленки увеличивается, толщина ее уменьшается и коэффициент теплоотдачи возрастает. При течении пара снизу вверх, т. е. обратно направлению силы тяжести, пленка тормозится потоком пара, и коэффициент теплоотдачи уменьшается. Когда сила трения пара превысит силу тяжести, вся пленка потечет вверх и коэффициент теплоотдачи начнет возрастать по мере увеличения скорости пара. [c.306]

Движение пара вызовет трение на границе раздела фаз. Это трение в случае, если направление течения пара совпадает с направле нием силы тяжести, будет создавать дополнительную к последней движущую силу. Вследствие этого скорость течения пленки увеличивается, толщина ее уменьшается и коэффициент теплоотдачи от пара к стенке возрастает. При движении пара снизу вверх, т. е. обратно направлению силы тяжести, пленка будет тормозиться струей пара, а коэффициент теплоотдачи уменьшится. Это явление будет продолжаться лишь до того момента, пока сила трения пара о пленку не превысит силы тяжести. После этого вся пленка потечет вверх, и коэффициент теплоотдачи начнет расти по мере увеличения скорости пара. [c.49]

Движение пара вызывает трение на границе раздела фаз в соответствии с третьим уравнением (15.2) Это трение в случае, если направление течения пара совпадает с направлением силы тяжести, создает дополнительную к последней движущую силу. При этом скорость течения пленки увеличивается, толщина ее уменьшается и коэффициент теплоотдачи возрастает. [c.361]

Если оба кольца имеют противоположные направления вращения, то они приближаются друг к другу, и их взаимное влия 1ие состоит в том, что радиусы обоих возрастают. Если оба кольца имеют кроме того одинаковые напряжения и форму, то скорость приближения будет непрерывно уменьшаться. В этом случае движение во всех точках плоскости, которая параллельна обоим кольцам и делит пополам расстояние между ними, тангенциально к этой плоскости. Мы можем, если пожелаем, эту плоскость рассматривать как твердую границу для жидкости с одной из обеих ее сторон и получить тогда случай од- [c.304]

То обстоятельство, что для nтечений около выступающего тла (ребра), скорость возрастает свыше всяких границ, имеет чрезвычайно важное значение для практического применения этих потенциальных функций. Правда, в действительности трение, действие которого сильно сказывается вблизи ребра, не позволяет скорости сделаться здесь произвольно большой. Благодаря трению здесь, около выступающего ребра, образуется из частиц пограничного слоя вихрь, сглаживающий острое ребро. Все же при возникновении движения из покоя около ребра в первый момент могут возникнуть весьма значительные скорости. Подробнее на этом мы остановимся ниже, в № 03. [c.147]

Если течение ламинарное, переход начинается в некоторой точке-между А VI В после пересечения области замыкающего скачка течение в следе становится полностью турбулентным. Профили скорости между точками А жВ такие же, как на границах сверхзвуковой струи, истекающей в окружающее затопленное пространство. Внутри зоны отрыва происходит медленное циркуляционно движение, вызванное вязкостью воздуха [14]. Установившееся равновесие между донным давлением и положением линии BBt обеспечивается благодаря эжектирующему влиянию внешнего потока на течение в зоне отрыва. Часть воздуха вытекает из зоны отрыва, вызывая увеличение угла поворота потока в точке А и уменьшение давления в зоне отрыва. Линия BBi перемещается к донному срезу, при этом отношение давлений в замыкающем скачке возрастает, затрудняя течение эжектированного воздуха и воздуха, движущегося с малой скоростью в пограничном слое, против возрастающего давления в скачке. Противодействие этого эффекта эжектированию внешним потоком воздуха из отрывной зоны, снижающему давление в ней, способствует установлению равновесных условий в донном течении. Качественный характер течения вблизи донного среза за двумерным телом аналогичен. [c.28]

При движении толкателя с постоянной скоростью (рис. 4.9,а) жесткие удары происходят на границах интервала, где скорость мгновенно изменяет свое значение, а ускорение теоретически неограниченно возрастает. Поскольку звенья деформируются, ускорение толкателя и инерционные нагрузки имеют конечные, но очень большие величины, поэтому жесткие удары сопровождаются пластической деформацией и быстрым износом звеньев. [c.134]

На рис. 37, в показан составной клавишный образец для испытаний тавровых соединений. Большую пластину / закрепляют в машине неподвижно, короткие пластины (клавиши) устанавливают в подвижные зажимы. С помощью зажимов пластинам сообщают вращательное движение вокруг точки О. Скорость поворота пластин ступенчато возрастает по мере перемещения сварочной ванны вдоль линии шва (//). При переходе сварочной ванны с одной пластины на другую деформирование на короткое время (на отрезке /]) прекращают, чтобы исключить влияние границ образца. Как видно из рисунка III), сварной шов в различных участках по высоте деформируется неравномерно. Величина этой неравномерности может быть вы- [c.120]

Профили (48.2) и (48.3) представлены на рис. 130 и 131. В случае подогрева сверху (К < 0) с увеличением К течение замедляется, особенно в центральной части слоя. При больших значениях К у границ образуются пограничные слои, а в центральной части появляются слабые возвратные течения. Значительно сложнее деформация профиля при подогреве снизу (К > 0). С ростом К в интервале О < К < интенсивность движения возрастает, и при К -> скорость становится бесконечной. При переходе через значение я происходит инверсия стационарного профиля. При дальнейшем увеличении К появляются новые узлы скорости, а в точках Й = (2я) , (Зя) [c.338]

При высокотемпературной ползучести поликристаллов легкость зернограничных релаксационных процессов затрудняет распространение по образцу волны пластической деформации, и трансляционные сдвиги, сопровождаемые поворотом, локализуются в пределах отдельных зерен. Это обусловливает движение зерен как целого и формирование вдоль границ зерен зон сильно локализованной деформации аккомодационной природы (стадия установившейся ползучести). Когда материал в указанных приграничных зонах достигает критического состояния возбуждения, в нем легко возникают нарушения сплошности и становится возможным движение как целого конгломератов зерен. Скорость ползучести при этом резко возрастает (третья стадия ползучести). Встречные развороты крупных конгломератов зерен обусловливают распространение магистральной трещины и разрушение материала. [c.18]

Если после того, как давление и плотность газа у поршня обратятся в нуль (точка В на рис. 2.8.2), скорость поршня продолжает возрастать, условие на траектории граничной частицы газа, требующее совпадения скорости этой частицы со скоростью поршня, следует заменить условием равенства нулю давления р = 0 на граничной траектории. (Здесь мы встречаемся со случаем, когда заданное первоначально условие на границе области движения газа оказывается, начиная с некоторого момента времени, невыполнимым и требует замены его другим.) Форма траектории, которая становится при этом свободной границей, должна определиться из решения. В рассматриваемом случае граничная траектория частицы совпадает с пря- [c.179]

Если конечная скорость поршня превосходит по величине максимальное значение скорости расширения газа ы ,ах и, следовательно, начиная с некоторого момента, поршень отрывается от газа и перестает влиять на его движение, то можно считать, что, начиная с этого момента, поршня просто нет и фронт расширяющегося газа граничит с областью вакуума. Если при этом вновь совершить предельный переход, устремляя к нулю длину отрезка траектории поршня, на котором скорость возрастает до то получим течение с центрированной волной Римана, на границе которой давление и плотность равны нулю, а скорость газа равна скорости истечения газа в вакуум поршень при этом можно считать исчезнувшим в начальный момент времени. Эту задачу можно трактовать следую- [c.181]

При примерно одинаковых начальных сечениях двух струй направление слившейся струи можно найти путем построения параллелограмма векторов движения этих струй. При параллельном течении сливающихся струй отсутствуют силы, деформирующие струи, и границы струй сохраняют свое направление. При спутном движении струй дальнобойность их и скорость в сечении возрастают, при встречном — уменьшаются, причем в последнем случае образуется осесимметричная циркуляционная зона> потоков, а при одинаковом начальном количестве движения встречные струи растекаются в направлении, перпендикулярном начальному. Если оси двух встречных параллельных струй не совпадают, то между ними образуется циркуляционная зона (рис. 7, и). [c.28]

Отметим следующую особенность полученного решения. В согласии с уравнением (7.14) коэффициент отражения r является функцией скорости движения источника, т. е. интенсивность отраженных от границы волн зависит от скорости конвекции источника. Роль конвекции, определяемая вторыми слагаемыми в числителе и знаменателе (7.14), тем больше, чем меньше значение нормированного нормального импеданса Z. В целом влияние конвекции на величину r возрастает с ростом скорости движения источника, т.е. с увеличением числа Маха. Если М- 0, то в соответствии с [91], [92], [93] [c.209]

Пусть B(t) —связная область, граница которой T i) есть некоторая гладкая кривая. Будем говорить, что область B(i) монотонно возрастает, если в каждой точке Г(г) скорость ее движения проектируется на внешнюю нормаль к T t). Иными словами, предполагается, что при монотонном возрастании B(t) имеет место соотношение [c.376]

Рассмотрим прежде всего случай, когда образец находится сначала в сверхпроводящем состоянии и приложенное поле Hj внезапно возрастает до величины, превышающей критическую Яь-р., вызывая переход в нормальную фазу. В этом случае радиальные размеры сверхпроводящей области начинают уменьшаться, иока она не исчезнет совсем. Движение границы связано также с изменением магнитного поля в нормальной фазе, которое становится равным приложенному нолю. Последнему процессу препятствуют вихревые токи. Многие исследователи [60,145] и раньше указывали на влияние вихревых токов на скорость распространения фазовой границы, но окончательно этот вопрос был решен только недавно Пнппардом [163]. [c.659]

Если же граница есть подвижная поверхность, то скорость частицы газа равна по величине и направлению скорости точки поверхности, к которой она примыкает. Существуют и другие граничные условия вязкого газа, с которыми мы встретимся при рассмотрении конкретных задач. Необходимо отметить, что отличие в граничных условиях вязкого газа от граничных условий идеального газа имеет существенное значение. Принципиальное отличие движения вязкого газа от движения идеального газа заключается не в математической сложности задачи, а в совершенно иных граничных условиях. Газы, в том числе и воздух, являются маловязкими средами. Одноко даже для маловязких газов свойство прилипания к границе приводит к существенному изменению характера течения вблизи границы по сравнению с соответствующим течением идеального газа. Прилипание значительно изменяет картину линий тока вблизи границы, так как оно вызывает торможение прилегающего к границе тонкого слоя газа. В этом тонком слое скорость обтекания неподвижной границы возрастает от нуля на границе (вследствие прилипания) до своего полного значения во внешнем потоке, в котором газ можно рассматривать лишенным вязкости (идеальным). [c.134]

Для большинства машин и приборов колебания скоростей звеньев допустимы только в пределах, определяемых коэффициентом неравномерности движения б (см. гл. 22). Для ограничения этих колебаний в границах рекомендуемых значений б регулируют отклонения скорости звена приведения от ее среднего значения. Для машинных агрегатов, обладающих свойством саморегулирования, регулирование заключается в подборе масс и моментов инерции звеньев, соответствующих систе.мам движущих сил и сил сонрвтивления в агрегате для обеспечения энергетического баланса.Так как менять массы и моменты инерции всех звеньев нецелесообразно, задача решается установкой дополнительной маховой массы. Конструктивно ее оформляют в виде маховика — массивного диска или кольца со спицами. Часто функции маховика выполняют зубчатые колеса или шкивы ременных передач, тормозные барабаны и другие детали, для чего им придают соответствующую массу. Маховые массы накапливают кинетическую энергию в периоды никла, когда приведенный момент движущих сил больше приведенного момента сил сопротивления и скорость звена возрастает. В периоды цикла, когда имеет место обратное соотношение между моментами сил, накопленная кинетическая энергия маховых масс расходуется, препятствуя снижению скорости. Следовательно, маховик выполняет роль аккумулятора кинетической энергии и способствует уменьшению пределов колебаний скорости относительно среднего значения ее при постоянной мощности двигателя. [c.343]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра (см. п. 7.4). Начиная от передней критической точки (см. рис. 7.6) давление убывает dpIdx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы К С испытывают ускорение, обусловленное падением давления в накравлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости ускоренному движению ничто не препятствует, но в реальной — движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию частиц жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря падению давления в направлении движения ускорение частиц жидкости наблюдается, по крайней мере, до точки С. [c.348]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра ( 4 гл. 7). Начиная от передней критической точки /<1, давление убывает dpldx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы Ki испытывают ускорение, обусловленное падением давления в направлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости этому ускорению ничто не препятствует, но в реальной движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря прямому перепаду давления ускорение в нем наблюдается, по крайней мере, до точки С. Иначе обстоит дело на участках С/<2. Здесь dpldx > 0 и частицам приходится двигаться против нарастающего давления, В идеальной жидкости это приводит лишь к убыванию кинетической энергии и восстановлению полного давления, достигаемого в точке К2- В реальной жидкости часть кинетической энергии должна быть затрачена еще на компенсацию работы сил трения, оказывающих тормозящее действие. В связи с этим частицы, двигавшиеся в пограничном слое и имевшие малый запас кинетической энергии, начиная с некоторой точки О (рис. 186), не могут уже преодолевать совокупное действие обратного перепада давления и трения они в этом сечении останавливаются, а частицы, двигающиеся по более удаленным от тела траекториям, отклоняются в сторону внешнего потока. Часть жидкости, расположенная ниже точки О, под действием обратного градиента давления получает возвратное движение. Это явление и называют отрывом пограничного слоя. Структура течения и конфигурация линий тока вблизи точки отрыва показаны ка рис. 186. [c.382]

Гидродинамические условия развития процесса. При продольном течении жидкости вдоль плоской поверхности происходит образование гидродинамического пограничного слоя, в пределах которого вследствие сил вязкого трения скорость изменяется от значения скорости невозмущенного потока Шо на внешней границе слоя до нуля на самой поверхности пластины. По мере движения потока вдоль поверхности толщина пограничного слоя посте-ленно возрастает тормозящее воздействие стенки распространяется на все более далекие слои жидкости. На небольших расстояниях от передней кромки пластины пограничный слой весьма тонкий и течение жидкости в нем носит струйный ламинарный характер. Далее, на некотором расстоянии дгкр в пограничном слое начинают возникать вихри и течение принимает турбулентный характер. Вихри обеспечивают интенсивное перемешивание жидкости в пограничном слое, однако в непосредственной близости от поверхности они затухают, и здесь сохраняется очень тонкий вязкий подслой. Описанная картина развития процесса показана на рис. 3-1. [c.64]

Природа перехода из вязкого состояния в хрупкое без каких-либо видимых структурных изменений в настоящий момент полностью не раскрыта. Пластическая деформация возникает в результате движения дислокаций. Атомы примесей, имеющихся в металле, блокируют дислокации, образуя облака Коттрелла . При приложении нагрузки движение дислокаций задерживается у границ зерен, точечных дефектов и других препятствий, пока напряжения от внешней нагрузки не становятся достаточными для возникновения пластической деформации или для зарождения трещины. В первом случае происходит пластическое течение, во втором, когда скорость распространения микротрещины превышает скорость пластической деформации, наступает хрупкое разрушение. При повышении температуры испытания возможность вырыва дислокации из ее облака и ее перемещения возрастают. По достижении определенной температуры скорость пластической деформации начинает превышать скорость распространения микротрещин, т. е. металл переходит из хрупкого состояния в вязкое. [c.141]

Анализ этих работ показывает, что в одних случаях предварительное деформирование образца значительно меняет скорость переноса низкомолекулярных веществ, в других случаях ориентация не влияет на проницаемость и диффузию. Влияние направления ориентации макромолекул пленок ацетилцеллюлозы на скорость проникания растворителя было исследовано методом оптической границы [2]. Пленки в набухшем состоянии растягивали на 150%, высушивали, затем подвергали испытапию. В направлении, перпендикулярном ориентации, скорость диффузии значительно выше, чем в направлении ориентации. Отношение скоростей увеличивается с возрастанием степени ориентации. Для дихлорметана при 20 °С отношение коэффициентов диффузии в этих двух направлениях составляло 500. Наблюдаемый эффект объясняется тем, что колебания сегментов макромолекул в направлении, нормальном их преимущественной ориентации, имеют большую свободу и амплитуду, чем по оси ориентации. С увеличением степени набухания скорость диффузии в обоих направлениях возрастает. При набухании полимера может происходить дезориентация образца в результате вращательного движения макромолекул и их эластической деформации (скручивания), приводящих к уменьшению размеров образца в направлении ориентации и увеличению — в перпендикулярном направлении. [c.69]

Каким образом при воздействии вибраций возникает кавитация, понять довольно легко. Недавно Хорвей [8] показал теоретически, что когда в переохлажденной жидкости зарождаются зерна твердой фазы, их радиус R увеличивается пропорционально корню квадратному из времени, а коэффициент пропорциональности 3 возрастает с ростом переохлаждения АТ. Хорвей установил также, что вследствие различной плотности твердой и жидкой фаз во время роста зародыша в расплаве должно происходить движение жидкости. Было обнаружено, что поде давлений вокруг растущего зародыша сильно зависит от скорости потока жидкости и давление на границе зародыш расплав для большей части систем становится отрицательным (AVf отрицательно) при R ниже некоторого минимального значения и становится меньше порогового давления кавитации при R, равном некоторому критическому значению R, которое возрастает с увеличением 5. Это [c.161]

Совсем другая картина будет на задней половине цилиндра (шара или другого тела), где линии тока расширяются по потоку и скорость падает, а давление возрастает вдоль потока. Здесь давление будет еще более тормозить движение частиц в пограничном слое, н при у-велпченпи скорости потока, при увеличении падения давления может оказаться, что частицы жидкости вблизи 1ела совсем остановятся и даже начнут возвратное движение против потока (рис. 316). Частицы, идущие против потока вдоль поверхности тела, и частицы набегающего потока на какой-то границе (границе отрыва ) встречаются и заворачиваются набегающим потоком обратно, таким образом возникает вращательное дпижеиде частиц, которое все более раскручивается потоком, захватывает все большее количество жидкости и, наконец, упле- [c.392]

В момент, когда наступает ползучесть, дислокации начинают перемещаться к границам субзерен. Однако, так как разориентация соседних субзерен не оказывает влияния на скорость ползучести, эти границы служат просто стоком для дислокаций. Как показал Ли [53], поля напряжений, обусловливаемые субграницами, являются полями ближнего порядка и не оказывают какого-либо заметного влияния на обратные напряжения дальнего порядка, контролирующие движение дислокаций. В металлах с высокой энергией дефектов упаковки субзерна образуются в результате действия негомогенного напряженного состояния у границы зерна, что в свою очередь обусловливается различной ориентацией смежных зерен. Локальные изгибающие моменты и скручивание, которым подвергается каждое зерно, возрастают при более высоком приложенном напряжении, вследствие чего образуется субструктура с меньшим рамером зерен. Взяв за основу изложенное, предположили, что основной механизм, контролирующий скорость ползучести, определяется движением дислокаций внутри каждого субзерна. Поэтому здесь представляется возможным не учитывать размер субзерен, хотя в некоторых более ранних теориях высокотемпературной ползучести этому фактору и отводилась определенная роль. [c.270]

Однако наблюдения за турбулентностью в море при сильно устойчивой стратификации и измерения в лаборатории показывают, что при очень сильной устойчивости а(С) принимает очень малые значения (см. ниже п. 9.2 и, в частности рис. 9.21). Иначе говоря, при очень большой устойчивости коэффициент обмена для теплоты Кт оказывается значительно меньшим, чем коэффициент обмена для импульса К. Стюарт (1959) привел физические соображения, объясняющие причину этого. Среду с предельно устойчивой стратификацией можно представить себе в виде слоя тяжелой жидкости (скажем, воды), над которым помещается гораздо более легкая среда (например, воздух). При этом турбулентное движение в нижней жидкости будет приводить к возмущениям свободной границы и появлению отдельных брызг , проникающих в верхнюю среду, а затем снова падающих под действием архимедовых сил. Проникновение воды в воздух будет создавать в воздухе пульсации давления, осуществляющие обмен импульсом между двумя средами в то же время турбулентный обмен теплом здесь будет отсутствовать. Поэтому можно думать, что при очень сильной устойчивости коэффициент обмена К будет иметь конечное значение, а Кт будет близко к нулю. Отсюда следует, что при очень больших положительных =z/L профиль температуры T z) будет значительно более крутым, чем профиль скорости u(z) (из того, что Д г- 0 при св, вытекает, что крутизна профиля температуры неограниченно возрастает с ростом z/L). Следовательно, вид функций fi( )—fi(V2) и ф1(С)=С/ (С) [c.395]

Ig е или (что то же самое) в виде степенного уравнения (7), температурная зависимость показателя п = Пд характеризуется выраженной немонотонностью с увеличением температуры до некоторого ее значения Т = показатель Пз сначала возрастает, а затем, при Т > Тс, т. е. при очень низких напряжениях, сильно уменьшается. Предполагается, что в области Т пластическая деформация и релаксация напряжений контролируется неконсервативным движением ступенек, а при Т Тс — вязким течением преимущественно по границам зерен, напоминающим механизм Херинга—Набарро. При этом, в соответствии с уравнением (76), значение Vp становится настолько большим, что напряжение слабо зависит от скорости. [c.228]

Кристаллы мартенсита в аустените средне- и высокоуглеродистых сталей растут со скоростью, достигающей Ю мкм/с [48], Кристаллическая решетка мартенсита является объе.ино-центрз -рованной, тетрагональной. Тетрагональность возрастает с увеличением содержания углерода в твердо.м растворе.. Мартенсит образуется внутри аустегштного зерна. Все препятствия движению дислокаций (границы зерен, включения, карбиды уменьшают размер мартенситных кристаллов, [c.80]

В последней трети 1935 г. в бумажной промышленности, так же как и во всем советском народном хозяйстве, началось мощное развитие стахановского движения, к-рое дало возможность запроектировать увеличение скорости машин на 11%, ускорение оборота сульфит-целлюлозных котлов — на 13,6%, увеличение съема древесной массы с дефибрера — на 14,9% и наметить на 1936 г. рост производства бумаги по действующим ф-кам на 14,9% в связи с мероприятиями по технич. усовершенствованию предприятий и с вводом в эксплоатацию новых ф-к и агрегатов предварительные итоги производства 1936 г. дали 763,4 тыс. то бумаги, 124 тыс. т картона, 371,8 тыс. т целлюлозы и 368,7 тыс то древесной массы. Согласно плану второй пятилетки производство бумаги в 1937 г. намечено в 1 млн. то. Выработка бумаги и картона в 1936 г. возросла по сравнению с довоенным уровнем в четыре раза, к концу второй пятилетки эта выработка возрастает в пять рав, тогда как выработка всего капиталистич. мира к моменту наибольшего подъема возросла по сравнению с довоенным уровнем всего вдвое. Такой рост производства дал возможность увеличить выработку культурных сортов с 153 тыс. то в 1928/29 г. до 277 тыс. то в 1932 г. и до 348 тыс. то в 1935 г. Выработка газетной бумаги возросла с 42 тыс. то в 1928/29 г. до 153 тыс. т в 1932 г. и до 175,2 тыс. то в 1935 г, а выработка печатной бумаги возросла с 52 тыс. т в 1928/29 г. до 75 тыс. т в 1932 г. и до 96 тыс. то в 1935 г. Вместе с тем за годы великих сталинских пятилеток мы совершенно освободились от всякой завиримости от импорта. Начиная с 1932 г., бумажная промышленность полностью удовлетворяет свою потребность в одежде машин (в сетке и сукнах), прежде ввозившейся из-за границы.. Кроме того за это время [c.611]

Смотреть страницы где упоминается термин Движение границы с возрастающей скоростью : [c.837] [c.35] [c.382] [c.55] [c.266] [c.13] [c.151] [c.8] [c.514] [c.146] [c.81] [c.449]

Смотреть главы в:

Волны в системах с движущимися границами и нагрузками -> Движение границы с возрастающей скоростью

ПОИСК

Возраст

Скорость движения

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...