Движение циркуляционное

Ум — скорость движения циркуляционного потока частиц [c.364]

Рис. 130. Карта смазки двухступенчатого крейцкопфного воздушного компрессора давлением до 12 ат. а — схема смазки цилиндров, б — схема смаз-КИ механизма движения (циркуляционная). 1 — многоплунжерный насос с приводом от коленчатого вала, 2 — шестеренчатый насос, 3—масляный фильтр, — масляный холодильник, 5 — перепускной вентиль, 6 — манометр,

Цилиндров — от многоплунжерного насоса (лубрикатора) механизма движения — циркуляционная, от шестеренчатого насоса, приводимого в движение от коленчатого вала компрессора [c.744]

Цилиндров — от многоплунжерного насоса (лубрикатора) механизма движения—циркуляционная, от шестеренчатого насоса, приводимого в движение от коленчатого вала компрессора илп электродвигателя (масляный агрегат) [c.285]

Скорости движения циркуляционного и потенциального потоков складываются, в результате чего скорость на верхней поверхности крыла возрастает, так как направление скоростей совпадает, а на нижней падает за счет обратного направления скорости циркуляционного потока. Неравенство скоростей вызывает разность давлений на верхней и нижней поверхностях крыла, в результате чего появляется на крыле подъемная сила, направленная перпендикулярно к потоку. [c.18]

Если рабочая среда входит в аппарат через сравнительно небольшое отверстие, а специальные устройства для раздачи потока по всему сечению аппарата отсутствуют, то образуется свободная струя. При больших отношениях площадей сечения аппарата и входного отверстия Рк/Рц входящий поток даже в условиях ограниченного пространства практически близок к свободной затопленной струе (рис. 1.47, а), которая характеризуется приблизительно теми же соотнощениями, что и соотношения для струи, вытекающей в неограниченное пространство. Когда соотношение площадей такое, что стенки аппарата расположены к оси ближе, чем границы свободной струи, на определенном расстоянии от ее начала, струя деформируется, при этом значительно изменяется характер распределения скоростей. Форма струи в условиях ограниченного пространства аппарата еще больше усложняется в тех случаях, когда вход в аппарат осуществляется сбоку (изгиб струи, рис. 1.47, б) или в сторону, противоположную основному направлению потока внутри аппарата (радиальное растекание, рис, 1.47, в). Особенностью распространения струи в ограниченном пространстве является также неизменность общего расхода количество жидкости, входящей в аппарат, равно количеству жидкости, выходящей из него. Перед выходом жидкости из аппарата вся присоединенная масса отсекается от струи и возвращается обратно. Таким образом, вне струи во всем объеме аппарата осуществляется циркуляционное движение [c.53]

Организовать циркуляционную смазку, обеспечивающую жидкостное трение, не всегда возможно по конструктивным условиям н не всегда экономически оправдано. Для подшипников вспомогательных приводов, воспринимающих небольшие нагрузки при умеренных частотах вращения, достаточна периодическая смазка. Невозможно обеспечить жидкостное трение в подшипниках, на которые действуют большие нагрузки при малых частотах вращения, или при колебательном движении (втулки рычагов, подшипники рессор и др.). [c.371]

В отсутствие ПАВ и циркуляционных течений, возникающих под действием силы тяжести, скорость движения фаз на поверхности раздела достигает своего максимального значения при 0 = 7с/4. [c.80]

Таким образом, для определения профиля циркуляционных течений в рассматриваемой газожидкостной смеси необходимо решить систему, состоящую нз пяти уравнений уравнения неразрывности (5. 6. 1), двух уравнений движения для компонент скорости и (о. 6. 2), (5. 6. 3) и двух уравнений сохранения энергии для /с II в (5. 6. 13), (5. 6. 14). Пять произвольных постоянных б о, Са, и 3., входящие в эти уравнения, являются эмпирическими константами. [c.226]

Физико-химические и геометрические характеристики приведены в 69, 721. На рис. 1.18, 1.19 представлены распределения функции тока, полей температур и концентраций реагента. Расчеты показали, что в случае включения в систему уравнений, описывающих процесс, членов, ответственных за естественную конвекцию, в объеме реактора развивается интенсивное циркуляционное движение Re == К) , что [c.46]

Образование циркуляционного течения вокруг крыла нетрудно объяснить, если воспользоваться законом сохранения момента импульса. До начала движения крыла в неподвижной жидкости момент импульса системы крыло — жидкость равен нулю. В начале движения на задней кромке крыла возникает вихрь (рис. 120), который затем срывается и уносится назад. При отрыве вихря от крыла масса жидкости, уносимая вихрем, имеет определенный момент импульса. По закону сохранения момента импульса, оставшаяся жидкость получает противоположный момент импульса и в систе.ме отсчета, связанной с крылом, вокруг крыла возникает замкнутое циркуляционное течение в направлении, противоположном вращению в вихре. В циркуляционном течении частицы жидкости не вращаются, а как бы поступательно движутся по замкнутым траекториям. [c.151]

В заключение отметим, что течение, подобное циркуляционному, возникает и при поступательно.м движении вращающегося цилиндра в воздухе или жидкости. При этом на цилиндр действует подъемная сила, перпендикулярная скорости поступательного движения. Она вызывает отклонение цилиндра от первоначального направления движения (рис. 121). Это явление получило название аффекта Магнуса. [c.151]

Рассмотренное движение жидкости носит название безвихревого циркуляционного движения, а соответствующее ему поле скоростей называется полем скоростей плоского изолированного вихря. Если считать жидкость несжимаемой, то давление [c.107]

При го->-0 ядро переходит в точку. Эту точку называют точечным изолированным вихрем. Поэтому безвихревое циркуляционное движение можно связать с точечным вихрем последний индуцирует в каждой точке плоскости скорость, перпендикулярную к отрезку, соединяющему эту точку с вихрем, и равную по величине Г/2яг, где г — длина указанного отрезка, т. е. индуцирует безвихревое движение с циркуляцией Г. [c.107]

Отметим теперь одно важное явление, относящееся к обтеканию тел потоком идеальной жидкости. Если контур обтекаемого тела имеет участок, представляющий собой дугу с малым радиусом закругления (рис. 2.16, а), то часть потока вблизи этой дуги походит на циркуляционное движение скорость увеличивается по мере приближения к контуру дуги и при достаточно малых радиусах закругления может стать очень большой. При некотором (достаточно малом) радиусе закругления скорость должна быть столь велика, что давление (вычисляемое по уравнению Бернулли для несжимаемой жидкости) должно стать [c.107]

Движение безвихревое циркуляционное 106, 107 [c.595]

Циркуляционное движение. В качестве еще одного примера рассмотрим циркуляционное движение — так называют движе- [c.120]

Восьмое представление Г. И. Таганов и другие /200/ в качестве одной из возможных максимально упрощенных моделей движения в пристенной об ласти турбулентного пограничного слоя рассматривают стационарную модель пространственного ячеистого течения Куэтта, в которой наложенное циркуляционное движение в равномерно расположенных ячейках обеспечивает как спускание жидкости к стенке, так и подъем ее от стенки. [c.27]

Деформация на дне прямоугольной ячейки определяется интенсивностью наложенного циркуляционного движения с постоянной завихренностью. Исходя из предположения о стационарности поля скоро стей и независимости его от продольной координаты, скорости и и., рассчитывались решением системы уравнений Эйлера при обычных условиях непротекания на границах прямоугольной ячейки продольная скорость определялась из уравнения Навье-Стокса. Решение содер жит два эмпирических, определяемых параметра - отношение размеров ячейки и завихренность. [c.27]

Подъемную силу можно получить и при обтекании симметричного профиля, например вращающегося цилиндрического тела (ротора) или вообще вихря. Вследствие вязкости жидкости вокруг ротора создается циркуляционное движение жидкости со скоростью Си- Это движение накладывается на основное со скоростью в результате чего при указанном на рис. 8.6 направлении вращения под ротором происходит уменьшение результирующей скорости —Си, а над ротором ее увеличение + с . Если полный напор в сечении потока одинаков, то вследствие разности суммарных скоростей над и под ротором согласно уравнению Бернулли давление станет больше р2- В итоге возникает подъемная сила Яу = (р1 —Р2) 5. Это явление называют эффектом Магнуса. [c.127]

Н. Е. Жуковский доказал, что источником подъемной силы крыла является циркуляционное движение жидкости вокруг его профиля (см. рис. 8.5, а), и установил зависимость между подъемной силой Яу и циркуляцией скорости [c.127]

Направление подъемной силы определяется поворотом вектора скорости на прямой угол в сторону, противоположную направлению циркуляционного движения. [c.127]

Принимая во внимание результат, полученный при циркуляционном обтекании круглого цилиндра, и доказанную теорему, нетрудно установить правило для определения направления силы Ру. Действительно, как и для круглого цилиндра, в последнем выводе циркуляция Г соответствует движению по часовой стрелке. Чтобы получить направление силы Жуковского, следует вектор скорости в бесконечности повернуть на угол 90 в направлении, противоположном циркуляции. [c.251]

Цилиндров—от мно-гоплунжерного насоса (лубрикатора) механизма движения — циркуляционная, от шестеренчатого насоса, приводимого в движение от коленчатого вала компрессора или электродвигателя (масляный агрегат) От 0,3 до 2,0 м , в зависимости от размеров машины [c.745]

На блоке мощностью 500 МВт испарительная установка получает пар от отбора давлешем 0,082 МПа. Схемы движения циркуляционной воды и дистиллята, так же как схема подключения ее к отборам, остаются такими же, как на блоке мощностью 800 МВт. Однако производительность установки здесь значительно ниже (35 т/ч). [c.196]

Применительно к движению газов в рабочей камере печи часто следует рассматривать поступление двух или большего количества струй, вза-амодействующих между собой и возбуждающих циркуляционные потоки (рис. 7,3, и). Каждая из поступающих струй до слияния образует циркуляционный поток. При набегании струи на поверхность образуется настильная струя, максимум скоростей в сечении деформированной струи прибл1ижается к стенке, а на другой поверхности -скорость падает, что уменьшает движение циркуляционных потоков. Если струя касается стенок камеры, то движение в дальнейшем происходит так же, как в канале. Перемешивание ограниченных струй более интенсивно, чем свободных. Чем меньше поперечное сечение камеры, тем интенсивнее перемешивание следствие меньшего разбавления основных потоков циркуляционными. [c.29]

Вся трубная система и барабан котла поддерживаются каркасом, состоящим из колонн и поперечных балок. Топка и газоходы защищены от наружных теп-лопотерь обмуровкой - слоем огнеупорных и изоляционных материалов. С наружной стороны обмуровки стенки котла имеют газоплотную обшивку стальным листом с целью предотвращения присо-сов в топку избыточного воздуха и выбивания наружу запыленных горячих продуктов сгорания, содержащих токсичные компоненты. Для повышения надежности работы котла в ряде случаев движение воды и пароводяной смеси в циркуляционном контуре (барабан — опускные трубы — нижний коллектор — подъемные трубы — барабан) осуществляется принудительно (насосом). Это — котлы с многократной принудительной циркуляцией. [c.149]

Наряду с гомогенными и квазигомогенными реакторами с жидкими суспензиями известны также предложения использовать горючее в виде потока газовзвеси [Л. 171] или в виде гравитационного слоя [Л. 296]. На рис. 12-4 представлена схема атомного реактора (Нидерланды), доложенная на Женевской конференции по мирному использованию атомной энергии. Частицы горючего перемещаются нисходящим гравитационным слоем в технологических каналах, а затем транспортируются гелием через элементы парогенератора в исходное положение. Сепарация частиц происходит в циклонах, а гелий отсасывается циркуляционными газодувка-ми. Для обеспечения большей надежности движения внизу каналов предусматриваются вибраторы. В отличие от этой схемы в [Л. 355,] описан реактор также с движущимся слоем горючего, но при этажном , а не параллельном расположении активной зоны и парогенератор-26—2503 393 [c.393]

Массовые расходы жидкости во входном и выходном отверстиях должны быть одинаковыми, вся присоединенная масса перед выходом из аппарата отделяется от основного ядра струи (ядра постоянной массы) и возвращается к входному отверстию, увлекая окружающую среду. Таким образом, вся среда, заполняющая объем, начинает участвовать в циркуляционном движении вне струи происходит непрерывный перенос ксшичества движения и вещества. [c.327]

Диффузионный перенос пара в макрокапиллярах осложняется явлением теплового скольжения. Если по длине капилляра имеется перепад температуры, то возникают циркуляционные токи воздуха у стенок капилляра — против потока теплоты, а по оси — в направлении потока теплоты. Так как у поверхности испарения внутри материала температура капилляров ниже, чем у внешней поверхности, то возникает движение газа к поверхности материала. Таким образом, тепловое скольжение усиливает перенос пара через зону испарения к поверхности материала, т. е. повышает ннтенснв-иость массопе])еноса. [c.515]

В случае газового пузырька или капли учитывалось в соответствии с решением Адамара — Рыбчинского (см. 3) циркуляционное движение внутри пузырька или капли, приводящее к отсутствию торможения обтекающей жидкости на поверхности пузырька и интенсифицирующее тепло- и массообмен в несущей фазе. Отметим, что наличие ПАВ, препятствующих развитию циркуляционного движения внутри пузырька или капли, приближает значения коэффициентов тепло- и массообмена (так же как и коэффициента сопротивления) к соответствующим значениям для твердой частицы. [c.263]

Из соотношения (6. 4. 40) следует, что в случае Ре 1 длина диффузионного следа намного больше радиуса зоны циркуляционного течения Ь р- И. На расстояниях порядка Я концентрация целевого компонента меняется па величину с Я/Ь) с(1/Ре -), т. е. почтине меняется. Поэтому можно считать, что при движении вдоль линии тока во внутреннем следе концентрация целевого компонента также остается практически постоянной. [c.261]

В простых направляющих качения предусматривают планки с дорожками, заполняемыми телами качения роликами, nja-риками или иглами, получаемыми из подшипниковой промышленности. При перемещении деталей по этим направляющим тела качения катятся по дорожкам, совершая вращат( льное и циркуляционное возвратно-поступательное движение (рис, 23.3, а, б). [c.468]

Г. А. Кох и Р. Л. Слобод [23] применяли модель циркуляционного типа, позволявшую при относительно небольших размерах самой модели (длиной б м) проследить движение оторочки на длине м. Поток жидкости, выходящей из испытуемого образца, проходил через специальную камеру измерительного устройства, где концентрация раствора предварительно определялась химическим осциллометром, после чего жидкость направлялась снова в образец. [c.34]

Пример 2. Безвихревое циркуляционное движение. В качестве второго примера рассмотрим такое плоское движение жидкости, когда частицы жидкости движутся по концентрическим окружностям вокруг начала координат со скоростями, обратно пропорциональными расстояниям частиц от начала координат, так что скорость в каждой точке w = с/г, где с — по-стояиная. Здесь радиальная и окружная составляющие скорости равны Wr = О, и>и = и> = jr. Найдел величину вихря [c.106]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...