Струи параллельные

В настоящей главе исследуются акустические характеристики модельных и натурных реактивных струй при воздействии на них шума, излучаемого несколькими расположенными вокруг основной струи параллельными струйками, диаметр сопел которых примерно на порядок меньше диаметра сопла основной струи, а скорость истечения равна скорости истечения газа из основного сопла. Такая система струй может быть реализована при истечении как основной струи, так и вспомогательных периферийных из одного ресивера (рис.8.1,<з). [c.193]

ЖИДКОСТЬ будет накапливаться и ее уровень поднимается. Так как течение происходит в поле тяжести, то со стороны поднявшейся жидкости на поверхность падающего потока будет действовать гидростатическое давление. Горизонтальная составляющая силы гидростатического давления, отнесенная к единице ширины, равна 7г рёЫ- Очевидно, эта сила стремится повернуть струю параллельно дну русла потока. Таким образом, по мере увеличения высоты / з, расход будет соответственно убывать, пока не установится равновесие, при котором расход <7з равен нулю. Заметим, что при использовании любого другого устройства, с помощью которого можно оказывать давление на поток в направлении Уг, расход <7з также сводится к нулю. Пример такого устройства, представляющего собой направляющую стенку, показан на фиг. 5.7. Если кривизна направляющей стенки выбрана так, что струя подходит к ней по касательной, то обратное течение с расходом 7з не возникает . [c.195]

При взаимодействии двух плоских струй поле скоростей результирующей струн вначале может иметь значительную неравномерность, а по мере формирования результирующей струи профиль скорости постепенно сглаживается. Это сглаживание завершается в сечении, отстоящем на 20—30 ширин сопла, если оси взаимодействующих струй параллельны между собой. Если же оси струй составляют угол не менее 30°, то полное сглаживание достигается на расстоянии, равном приблизительно трем ширинам сопла от точки пересечения осей струй. [c.134]

Плоские струи образуются при истечении из вытянутых прямоугольных отверстий с отношением сторон больше 5. ПМП представляет собой плоскость, совпадающую с геометрической плоскостью симметрии струи, параллельной большей стороне прямоугольного отверстия. Образующаяся при истечении из вытянутого прямоугольного отверстия струя рассчитывается как плоская на расстоянии х<6/о, где /о-размер большей стороны прямоугольного отверстия при х > 6/о струя рассчитывается как компактная. [c.117]

Разделительная резка — режущая струя направлена нормально к поверхности металла и прорезает его на всю толщину. Разделительной резкой раскраивают листовую сталь, разрезают профильный материал, вырезают косынки, круги, фланцы и т. п. Поверхностная резка — режущая струя направлена под очень малым углом к поверхности металла (почти параллельно ей) и обеспечивает грубую его строжку или обдирку. Ею удаляют поверхностные дефекты отливок. [c.209]

Свободная затопленная струя разделяется по длине переходным сечением на два участка начальный, в котором происходит постепенный размыв (сужение) ядра постоянных скоростей, и основной, в котором скорость на оси струи постепенно уменьшается. Иногда свободная затопленная струя разделяется на три участка начальный, переходный и основной. В большинстве случаев переходный участок не рассматривают. На начальном участке в пределах ядра профиль скорости представляет собой прямую, параллельную оси ординат, в пограничном слое — кривую, имеющую точку перегиба. На основном участке ядро постоянных скоростей вырождается. [c.49]

Полученные уравнения применимы как для круглой, так и для плоско-параллельной струй. При этом значения Ki определяются по уравнениям (11.50) и (11.51). Соотношения, аналогичные (11.92)—(11.97), можно получить и в случае размещения в аппарате устройств, отличных но форме от пластин. Приведенные зависимости выведены в предположении, что теплотой, отдаваемой телам, которые встречаются на пути струи, можно пренебречь, или в предположении, что эти тела отсутствуют. Если на пути струи имеются тела и воспринимаемой ими теплотой пренебречь нельзя, то это обстоятельство следует учесть во всех выводах. Получаемые при этом уравнения будут отличаться от представленных только постоянным коэффициентом при множителе ехр (—Кът ) (коэффициент Кз имеет более сложное выражение). [c.336]

О. Рейнольдс в 1884 г. в своих опытах установил, что при движении жидкости встречаются два вида потока, подчиняющихся различным законам. В потоке первого вида все частицы движутся только по параллельным между собой траекториям и движение их длительно совпадает с направлением всего потока. Жидкость движется спокойно, без пульсаций, образуя струи, следующие очертаниям канала. Движение такого рода называется ламинарным, или струйчатым. [c.402]

Кислородно-дуговая резка заключается в том, что разрезаемый металл разогревается с помощью электрической дуги, а затем сжигается струей кислорода, подаваемой к месту реза параллельно электроду. Окислы, получаемые при сгорании металла, выдуваются из места реза этой же струей кислорода. Применяют угольные и графитовые электроды, а также специальные плавящиеся трубчатые электроды с подачей кислорода через внутреннее отверстие. Способ используется ограниченно. [c.93]

Явлением полного внутреннего отражения объясняется эффектный демонстрационный опыт, изображенный на рис. 24.2. Свет падает горизонтальным параллельным пучком вдоль струи воды, свободно вытекающей из отверстия в боковой стенке сосуда. Благодаря явлению полного внутреннего отражения свет не может выйти через боковую поверхность и следует вдоль струи, которая [c.484]

Возникновение завихрений играет существенную роль не только при обтекании тел, но и при течении жидкости по трубам. При малых скоростях жидкость течет по трубе спокойно. Подкрашенная струя жидкости представляет собой линию, параллельную ОСИ трубы (рис. 333, а). Жидкость течет как бы отдельными слоями, скользящими друг относительно друга. В трубе круглого сечения скользящие слои нужно представлять себе как вложенные друг в друга трубки. Скорости течения жидкости в этих [c.553]

Пример 2. Произведем расчет простейшего эжектора, состоящего из сопла А и цилиндрической смесительной трубы В, расположенных в пространстве, заполненном неподвижной жидкостью (рис. 1.9). Из сопла подается струя, которая подсасывает жидкость из окружающего пространства. Пусть на выходе из смесительной трубы скорость и плотность смеси примерно постоянны. Построим контрольную поверхность из сечений J и 2, проходящих нормально к потоку по срезу сопла и срезу смесительной трубы, и боковых поверхностей, направленных параллельно потоку. На всей контрольной поверхности господствует одно и то же давление покоящейся жидкости, т. е. главный вектор сил давления равен нулю. [c.41]

Таким образом, мы получаем профиль направляющего козырька АС. Давление па луче ВС равно заданному внешнему давлению, вследствие чего за лучом ВС струя опять становится параллельной и равномерной. Скорость в этой струе больше, чем скорость внутри сопла в сечении BD. Струя отклоняется от оси сопла на угол S, определяемый отношением внешнего давления к давлению внутри сопла в сечении BD. [c.173]

Через штриховую линию а — 1 притока массы в контур нет, так как скорость щ параллельна этой линии через внешнюю границу 0—2 струйки втекают со скоростью внешнего потока, поэтому их избыточное количество движения в проекции на направление струи равно нулю. [c.390]

Несмотря на значительную неравномерность полей скорости и давления в поперечных сечениях нерасчетной сверхзвуковой струи, одномерная теория дает правильное приближенное представление об истинных размерах и форме начальной части такой струи. Одномерная теория нерасчетной сверхзвуковой струи приводится ниже. Газ полагаем совершенным, параметры газа на срезе сопла считаем постоянными по сечению, векторы скорости газа на срезе сопла — параллельными оси сопла. Смешением газа в начальном участке с газом окружающей неподвижной среды пренебрегаем. [c.412]

Сжатие струи определяется кривизной траекторий крайних ее струек. Проследим траектории движения частиц жидкости у стенок сосуда. Сначала частицы жидкости движутся, параллельно стенкам, а затем, описывая некоторую кривую, направляются к отверстию. Если отверстие отстоит достаточно далеко от стенок и дна, то кривизна траекторий и сжатие струи будут наибольшими. Такое сжатие струи называется совершенным. [c.98]

Допустим, что воздушная струя имеет осевую линию, образованную в итоге сложения двух движений наружного воздуха со скоростью Уо, параллельной координатной оси Оу (горизонтальной) и движения осевых частиц струи, выходящей под углом а к вертикальной оси координат (оси Ох). Осевая линия струи, отклоняясь от начального направления, пересекает ось Ол в точке N (рис. IX. 12). [c.139]

Если под скоростью v понимать среднюю скорость струи, то ее надо отнести к сжатому сечению С — С, где струйки почти параллельны. Тогда расход [c.132]

Если под скоростью V понимать среднюю скорость струи, то ее надо отнести к сжатому сечению с—с, где струйки почти параллельны (см. рис. 55). Тогда расход выразится формулой [c.143]

Кавитационная схема Рябушинского, иначе называемая схемой с зеркалом . Каверна замыкается фиктивной пластинкой (рис. 147, а), параллельной и равной по длине обтекаемой потоком пластинке. Вдоль фиктивной пластинки скорость убывает от ц = По до у = О в критической точке Е на оси симметрии. Эта пластинка, как бы препятствуя образованию и распаду возвратной струи, делает течение установившимся. [c.291]

При истечении из малого отверстия в тонкой стенке (рис. 6.1). жидкость к отверстию подходит не по параллельным линиям тока, вследствие чего вытекающая струя на некотором расстоянии l 0,5d от входной кромки претерпевает сжатие. [c.61]

Эксперименты показывают, что при изменении угла наклона отверстия для впрыска, отсчитываемого от нормали к обтекаемой поверхности навстречу потоку, в пределах от О до 40° глубина проникновения существенно не изменяется. При этом она измерялась на расстоянии примерно 150 dj от отверстия ниже по потоку граница струи практически параллельна обтекаемой поверхности. [c.346]

Анализ графиков на рис. 5.1.5 и 5.1.6 показывает, что для увеличения коэффициента усиления при заданном числе Мос и давлении р о воздушного потока необходимо уменьшать давление торможения в струе Роу. Это же достигается уменьшением ширины щели А и установкой пластинок по обе стороны щели параллельно воздушному потоку. При этом уменьшение Роу и А приводит к снижению Рр и не способствует достижению повышенных значений Кр. Действительно, из (5.1.4) и (5.1.5) видно, что увеличить Fp можно только с помощью 5щ при значительной длине [c.357]

При вытекании из отверстия движение частиц жидкости до сжатого сечения С—С (см. рис. 6.1) происходит по криволинейным траекториям, поэтому к этому участку струи неприменимо уравнение Бернулли. Напротив, в сжатом сечении струи линии тока практически параллельны друг другу, эпюра скоростей здесь близка к треугольнику, поэтому к сжатому сечению применимо уравнение Бернулли. [c.74]

По конструктивным признакам различают водосливы с тонкой стенкой (рис. 9.1, а). При толщине стенки б<0,67 Н (в этом случае толщина стенки не влияет на характер переливающейся струи), когда вода переливается через тонкую (острую) поперечную преграду с острым ребром (порогом) практического профиля (рис. 9.1, б), когда вода переливается через толстую стенку (0,5 Н<.Ь<2 Н), имеющую криволинейное очертание, совпадающее с профилем свободно падающей струи с широким порогом (рис. 9.1, в), когда стенка, перегораживающая поток, имеет толщину (2...3) Я<б< (10...12) Я, при которой на пороге наблюдается приблизительно параллельно-струйное течение. [c.104]

До сих пор мы считали, что при истечении жидкость вытекает полным сечением, т. е. поперечное сечение струи по выходе из отверстия равно сечению самого отверстия, а скорости отдельных элементарных струек в плоскости отверстия параллельны между собой. В действительности, однако, это наблюдается лишь в тех случаях, когда стенки сосуда имеют при подходе к отверстию плавные очертания, как это изображено на рис. 129. [c.187]

При истечении жидкости из насадков гидромониторных долот наблюдаются следующие явления. Струя жидкости вытекает из насадка параллельными струйками и с большой скоростью входит в массу промывочной жидкости, находящейся на забое и заполняющей все межтрубное пространство. При этом струя увлекает с собой окружающие частицы жидкости и, претерпевая существен- [c.214]

На некотором, достаточно близком расстоянии от стенки образуется так называемое сжатое сечение, имеющее наименьшую площадь и практически параллельно-струйное течение. Далее, струя падает под действием силы тяжести. На рис. 121 показано в большом масштабе сжатое сечение С—С. Струя, вытекающая из отверстия, не сохраняет его форму, а вследствие действия сил поверхностного натяжения постепенно деформируется. Это явление носит название инверсии струи. Так, например, струя, вытекающая из треугольного отверстия, принимает форму треугольной звезды, а струя, вытекающая из круглого отверстия, постепенно приобретает сечение эллипса. [c.194]

На расстоянии, равном примерно одному диаметру отверстия, струя принимает цилиндрическую форму, направление отдельных струек становится параллельным. Обозначив сечение цилиндрической части струи через 5] и линейную скорость в этом сечении через Wu из уравнения постоянства расхода (2.18) получим [c.73]

Расчет сопла Лаваля сводится главным образом к определению сечения горла К—К и выходного сечения 2—2 при заданном перепаде давлений. Конструктивное выполнение входной части может быть до некоторой степени произвольным важно сохранить лишь плавное очертание стенок. Выходной участок должен быть таким, чтобы в концевом сечении 2—2 обеспечить параллельность вытекающих струек такое требование обусловливается наилучшим использованием струи. Важно отметить, что никаких вихрей в противоположность обычному диффузору на участке [c.257]

Рассматриваем только тот случай, когда сечения аа и ЬЬ являются плоскими параллельными сечениями, при этом неполного сжатия струи здесь не касаемся, [c.389]

Конвективный перенос тепла происходит вместе с переносом вещества текущей жидкости или газа. Поэто му на теплоо б-мен существенно влияют условия течения. Так, теплоотдача от стенки к жидкости зависит от того, будет ли движение жидкости ламинарным (струи параллельны стенке, рис. 2-6,а) или турбулентным (поток сопровождается поперечными пульсациями, рис. 2-6,6, активизирующими теплоотдачу). [c.31]

Рассмотрим плоский звуковой газовый эжектор с цилиндрической камерой смешения (фиг. 1) с входными сечениями тО и Оп соответственно для иысокоиапор-ного и низкоиапорного газа и сечением 5, в котором скорость низконапорного газа равна скорости звука, а касательная к линии тока, являющейся границей эжектирующей и эжектируемой струй, параллельна стенкам камеры смешения. [c.42]

При малых числах Re преобладают силы вязкости и режим течения жидкости ламинарной (отдельные струи потока не перемешиваются, двигаясь параллельно друг другу, и всякие случайные завихрения быстро затухают под действием сил вязкости). При турбулентном течении в потоке преобладают силы инерции, поэтому завихрения интенсивно развиваются. При продольном обтекании пластины (см. рис. 9,2) ламинарное течение в пограничном слое нарушается на расстоянии Хкр от лобовой точки, на котором Re p = ЮжХкр/v 5 10 . [c.82]

Скорость. эжектируемого потока обычно меньше звуковой, поэтому он в выходном участке эжектора ускоряется. В некотором сечении 2—2 (рис. 8.18) граница двух потоков становится параллельной оси сопла это сечение расположено тем дальше от среза внутреннего сопла, чем больше избыток давления в нем. Поперечный размер внутренней струи увеличивается, а эжекти-руемой — уменьшается с ростом избытка давления во внутреннем сопле. Конфигурации двух потоков при разных значениях избытка давления показаны на рис. 8.18. Режим работы эжектора, при котором вторичный поток разгоняется (в сечении 2—2) до звуковой скорости, называется критическим (рис. 8.18, в) если центральная струя расширяется настолько, что заполняет все выходное сечение эжектора (рис. 8.18, г), то наступает режим запирания, когда расход эжектируемого газа равен нулю. [c.448]

Наиболее близко расиоложениое к отверстию сечение струи В—В, в котором движение приобретает почти параллельно-струйный характер, называется сжатым сечением . [c.97]

В случае конического сходящегося наса.хка (рис. XVI.9, а) сжатие струи на в оде меньше, чем в наружном цилиндрическом, но. зато появляется внешнее сжатие на выходе из насадка, после чего в дальнейшем жидкост-ь течет параллельными струйками. Вследствие меньшего внутреннего сжатия поте])и напора в этом насадке меньше, чем 1 1 наружном цилиндрическом, ско-po Ti. больше, коэффициент сжатия струп на входе меньше. [c.296]

И, наконец, найдем коэффициент сопротивления пластинки при ее обтекании с отрывом струй безграничным симметричным потоком (рис. 145). Другими словами, получим предельное значение коэффициента для пластинки в канале (рис. 145), когда последний бесконечно расширяется. В этом предельном случае должны совпадать по величине и направлению скорости течения бесконечно далеко слева и справа от пластинки обе они параллельны оси абсцисс и равны ц . Тогда можно считать, что в плоскости течения г (рис. 143, б) бесконечно удаленная точка Н сливается с бесконечно удаленной точкой А. Это осуществляется при Н—> 1 (рис. 137, б). Для получения значения при й —< 1 (т. е. при Д/ — оо, vJvoo 1), которое мы в дальнейшем будем обозначать через С х, подставим сначала выражения для // и соответственно из (7-97) и (7-76) в формулу (7-98) для [c.287]

Течение реальной жидкости характеризуется различными режимами ее движения, которые при определенных условиях могут переходить один в другой. В 1880 г. Д. И. Менделеев впервые высказал суждение о существовании двух режимов движения жидкости, которые в 1883 г. блестяще экспериментально подтвердил и изучил О. Рей-Л нольдс. При рассмотрении течения всевозможных капельных жидкостей с различными физическими свойствами на установке, представленной на рис. 4.1, Рейнольдс установил, что движение бывает ламинарным и турбулентным. При небольшом расходе жидкости в стеклянной трубе поток движется с малой скоростью и тонкая струйка красителя движется по оси трубы, не смешиваясь с неподкрашенной жидкостью. Отдельные струи жидкости при малых скоростях потока перемещаются параллельно независимо друг от друга. Подобное струйное движение Рейнольдс назвал ламинарным. [c.40]

В дальнейшем схема Кирхгоффа была видоизменена различными авторами для общего случая к 4- 0. Так, в частности, Н. Е. Жуковский и Рошко предложили схему замыкания струй на две параллельные полубесконечные горизонтальные пластинки, на которых скорость изменяется от (рис. II.2, б) до У . Ря-бушинский построил схему обтекания пластинки с замыканием [c.56]

Пусть имеется отверстие площадью шо в дне сосуда (рис. 145) обозначим давление над свободной поверхностью жидкости через / д, причем будем считать это давление постоянным во все время истечения, через 2 обозначим поперечное сечение сосуда, через/г — глубину воды в сосуде, через — скорость жидкости в сечении на ее поверхности в сосуде ) и через 2 1 — скорость истечения жидкости в сечении вытекающей струи, расположенном несколько ниже отверстия. Отметим при этом, что если отверстие имеет остпые кпая. то направления скорости отдельных - струек вблизи отверстия и в самом отверстии будут различны, и происходит сжатие вытекающей струи поэтому лишь на некотором малом расстоянии от отверстия вытекающая струя жидкости принимает цилиндрическую форму и скорости отдельных элементарных струек становятся параллельными между собой. Величина и представляет. собой среднюю [c.259]

Напишем уравнение энергии (270) в форме напоров для сечения О—О по уровню свободной поверхности жидкости в открытом резервуаре (рис. 130) и для сжатого сечения С—С вытекаюш,ей струи, где отдельные струйки приблизительно параллельны и движение можно считать плавноизменяю-щимся. Для плоскости сравнения, проведенной относительно оси отверстия, [c.229]

Сжатое сечение С —С является тем первым (по течению) сечением, к которому можно прилагать уравнение Бернулли к сечениям струи левее линии С-С уравнение Бернулли неприменимо, так как движение здесь резко изменяющееся. Как показывает опыт, в сжатом сечении линии тока параллельны друг другу, причем скорости и здесь распределяются равномерно. Эпюра скоростей и для лЬнии АВ данного сечения близка к прямоугольнику. [c.380]

В установках для скважинных работ применяются гидросистемы дроссельного регулирования с установкой дросселя параллельно напорной линии (с.м. главу 1). При этом выполняются следующие операции а) плавный спуск, подъем и останов ин-стру.мента на заданной глубине внутри колонны подъемных труб б) быстрый разгон барабана лебедки для сообщения ин-стру.меиту соответствующего ускорения при выполнении ударов вверх и вниз механическим яссом в) плавное повышение натяжения проволоки при работе с гидравлическим яссом г) постоянное натяжение проволоки независимо от изменения направления нагрузки (исключается выброс инструмента под действием пластового давления пли разматывание проволоки при посадке инструмента и снятии нагрузки д) спуск и подъем с постоянны.ми скоростями е) предохранение привода от перегрузок. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...