Трансляционные сдвиги

В местах наибольших концентраторов напряжений для релаксации этих концентраторов возникает трансляционный сдвиг [c.140]

При осуществлении ротационного поворота высока вероятность возникновения новых источников силовых полей и образования новых концентраторов напряжения, что вновь приводит к трансляционному сдвигу и процесс повторяется, поддерживая сам себя. [c.347]

Феноменологически механизм распространения волны пластической деформации качественно аналогичен механизму распространения электромагнитной волны. Его физическая суть сводится к следующему. Пластическая деформация твердых тел может протекать только в условиях неоднородного напряженного состояния. Пластический сдвиг зарождается в зонах максимальных концентраторов напряжений как локальное кинетическое структурное превращение и распространяется в пределах определенного структурного элемента деформации путем движения дефектов как фрагментов другой структуры. Любой трансляционный сдвиг является сугубо релаксационным процессом и сопровождается релаксацией локального концентратора напряжений. [c.12]

При высокотемпературной ползучести поликристаллов легкость зернограничных релаксационных процессов затрудняет распространение по образцу волны пластической деформации, и трансляционные сдвиги, сопровождаемые поворотом, локализуются в пределах отдельных зерен. Это обусловливает движение зерен как целого и формирование вдоль границ зерен зон сильно локализованной деформации аккомодационной природы (стадия установившейся ползучести). Когда материал в указанных приграничных зонах достигает критического состояния возбуждения, в нем легко возникают нарушения сплошности и становится возможным движение как целого конгломератов зерен. Скорость ползучести при этом резко возрастает (третья стадия ползучести). Встречные развороты крупных конгломератов зерен обусловливают распространение магистральной трещины и разрушение материала. [c.18]

П а н о в а А. В. Исследование явления одноосного сжатия и трансляционного сдвига граничных смазочных слоев.— В сб. Теория смазочного действия и смазочные материалы . М., Наука , 1965. [c.195]

В.В. Рыбин привел убедительные доказательства того, что на стадии развитой пластической деформации в дислокационном ансамбле возникают коллективные формы движения, при этом порождаются однотипные для разных металлов и условий нагружения структурные дефекты [45]. На такой стадии в кристаллах возникают не только трансляционные сдвиги, но и пластические развороты. Структурные дефекты составлены не просто из дислокационных конфигураций, а из оборванных дислокационных границ. Линия обрыва границ ограничивает в пространстве фронт пластического поворота одной части кристалла относительно другой и вызывает вокруг себя плавное изменение кристаллографической ориентации, которое при обходе по замкнутому контуру дает отличный от нуля результирующий поворот. [c.328]

Одномерная решетка — рис. 1,1, а. Восстанавливается при сдвиге данного атома на трансляционный отрезок а. [c.12]

А. Полные (единичные) дислокации. При их движении элементарный сдвиг осуществляется на величину Ь — трансляционный вектор. [c.22]

Как показывают расчеты, при циклическом термомеханическом нагружении деталей конструкций весьма типично циклически пропорциональное нагружение , под которым понимают нагружение, состоящее из постоянного или монотонно изменяющегося напряжения одного вида и наложенного на него циклического пропорционального нагружения другого вида (например циклический сдвиг на фоне монотонно изменяющегося или постоянного растяжения). Эксперименты обнаруживают специфический эффект такого нагружения, состоящий в усиленном одностороннем накоплении деформации в направлении, приближающемся к направлению статического воздействия. Это накопление значительно превышает таковое в случае, если статическое и циклическое воздействия одинакового вида (например циклическое растяжение-сжатие на фоне постоянного растяжения). Некоторые расчеты показывают, что теории течения с трансляционным упрочнением описывают этот эффект недостаточно корректно. [c.148]

Сдвиг одной части образца может происходить за счет либо трансляционного скольжения с образованием полосы сдвига, либо поворотов СЭД, расположенных в одной полосе. Поворот беспорядочно расположенных СЭД не приведет к сдвигу, для этого необходимо, чтобы они располагались вдоль некоторой поверхности, а их векторы поворотов коррелировались по направлению и величине. [c.32]

С математической точки зрения сохранение У, связано с инвариантностью НЛШ относительно преобразования J-г — с трансляционной инвариантностью, Уз — с инвариантностью относительно сдвига — 0. Отметим еще, что интеграл является гамильтонианом для уравнения (1). Наличие бесконечного числа интегралов [c.200]

Как отмечено выше, предложена двухуровневая модель фрикционного контакта и теория внешнего трения, как ротационно-трансляционного механизма реализации сдвига в контакте [3, 4]. В определенной мере эта теория обобщает в рамках единой модели предложенные ранее механизмы пластической деформации и фрагментации при трении, трансформации в дислокационной структуре, процессы фрикционной [c.41]

Низкий предел пластичности кристаллов, объясняется линейными структурными дефектами — дислокациями, обладающими большой подвижностью, уже при малых напряжениях сдвига. Пластический сдвиг осуществляется движением отдельных дислокаций, а не одновременным трансляционным перемещением одной половины кристалла относительно другой. [c.133]

Формула (31) неполностью оправдывает гипотезу трансляционно-изотропного упрочнения, если под этим понимается равномерное расширение и перемещение границы текучести [59]. Например, при предварительном чистом сдвиге ( а = 0), если учесть (26), для относительного мгновенного предела текучести при деформациях за порогом насыщения формула (31) дает [c.60]

Если вектор сдвига кратен вектору трансляции, при перемещении в плоскости скольжения границы зоны сдвига (дислокации) осуществляется трансляционное скольжение. При этом пересоединение межатомных связей по плоскости скольжения происходит не одновременно, а последовательно — сдвигается только один ряд атомов, непосредственно примыкающий к дислокации. Поэтому перемещение дислокации в плоскости скольжения может происходить при напряжениях, намного меньших теоретического сопротивления сдвигу. Оценка этих напряжений [23, 24, 28] показывает, что дислокация может перемещаться при напряжениях порядка наблюдаемых значений критического касательного напряжения обычных монокристаллов. [c.426]

НО трансляционно неидентичным молекулам, для которых координата 2тт кк межатомных векторов зависит и от сдвига молекул но 2, т. е. не сводится просто к г -, как в случае (26). [c.256]

Авторы [83] рассматривают явление пластической деформации как волновой процесс. Феноменологически он аналогичен распространению электромагнитных волн, когда электрическая составляющая поля порождает магнитную. Магнитная, в свою очередь, - электрическую и т.д. Так же, как существует две составляющие электромагнитного поля, взаимообусловли-вающие друг друга, существует две взаимообусловливающие составляющие движения дислокаций при пластической деформации. Выше (см. раздел 4.2) мы говорили о двух возможных видах движения дислокационных структур с целью диссипации вносимой в материал энергии - трансляционного и ротационного. Трансляционный сдвиг - это перемещение дислокаций параллельно самим себе в каком-либо направлении. Ротационный поворот - это поворот дислокаций как единого целого вокруг какой-либо точки. [c.140]

Рассмотренные выше результаты показывают, что суперпозиция трансляционных и поворотных мод пластического течения обусловливает вовлечение в деформацию иерархии структурных уровней. Так, в случаях, приведенных на фото 13—17, трансляционные сдвиги внутри зерна обусловливали новоротные моды деформации на более высоком структурном уровне — движение зерна в целом. [c.80]

Тепловой режим тормозов 290,299 Теплообмен по закону Ньютона 268 Термодинамическая совместимость 309 Термопластичные материалы 353 Терморегулирование 335 Топография поверхности 25,28 Трансляционные сдвиги 322 Трение качения 121, 131, 134 Трибополимеризация 353, 542 [c.575]

Образовацие вихреподобных уплотненных структур перед условной плоскостью сдвига, вновь определяется соотношением (Oyz/Oi) ротационной и трансляционной составляющих термо-деформацион-ного процесса. [c.166]

Характерной особенностью структуры аморфных сплавов является отсутствие кристаллографических плоскостей скольжения. В этой связи для описания механизмов скольжения эффективны модели аморфных сплавов, предполагающие их поликластерное строение. Бакай [419] разработал поликластерную модель аморфных твердых тел, основанную на конструктивном определении класса топологически разупорядоченных структур, сохраняющих достаточно большую общность. Предполагается, что границы кластеров обладают тем же атомным строением, что и слои скольжения. Однако в силу случайной упаковки кластеров и их произвольной формы сквозная трансляционно-инвариантная межкластерная граница отсутствует. С другой стороны, сдвиг по поверхности, отвечающей однородным сдвиговым напряжениям, невозможен без разрывов связей по кластерным границам. Поэтому скольжение путем движения дислокаций происходит вдоль тех участков кластерных границ, где касательные напряжения достигают критического уровня (при этом разрывы происходят в местах концентрации нормальных к границе растя- [c.259]

Кристаллические структуры, обладающие трансляционной инвариантностью, удовлетворяют в состоянии равновесия требованиям минимума свободной энергии и максимума энтропии твердой фазы. Поэтому в "идеальных" равновесных условиях образуется монокристалл определенной симметрии, обеспечивающий минимальное значение свободной энергии с термодинамически-равновесной концентрацией дефектов [9]. Отклонение процесса кристаллизации от условий "идеальной равновесности обусловливает нарушение трансляционной инвариантности формируемой структуры на масштабах Lq. Это проявляется в образовании поликристаллических структур материалов, кристаллизующихся в квази-равновесных условиях. Размер зерен определяется степенью неравно-весности системы (подсистемы) [10]. При этом вследствие масштабной инвариантности неоднородных флуктуаций и сдвига в конденсированных средах, обладающих жесткостью, конфигурации межзеренных и межфаз-ных границ в поликристаллах имеют мультифрактальную структуру [10, 300, 400]. [c.284]

Гальперина — Нельсона, для которой характерны отсутствие дальнего трансляционного порядка и сохранение только ориентационного порядка. При наличии внешних возмугцеиий планарный слой дислокационной ншдкостн не может сохранять устойчивое ламинарное движение. Во-вторых, развитие планарного сдвига в элементе объема кристалла вызывает действие на этот элемент со стороны окрун ения поворотного момента [170]. Иначе говоря, любой сдвиг в кристалле происходит при одновременном воздействии возмущающего поля новоротных моментов, обусловленного граничными условиями. Оба эти фактора делают неустойчивым ламинарное течение кристалла и вызывают вихрбвой характер движения дислокационной ншдкости (бифуркации стационарного ламинарного течения). Как следствие, в деформируемом кристалле возникают пространственно-временные диссипативные структуры, описываемые нелинейными кинетическими уравнениями. [c.212]

Поскольку корреляционная фуикиия лнвариантна к сдвигу, рассматриваемый метод пе годится для выделения объектов, обладающих трансляционной симметрией- В то же время чувствительность функции корреляиии к повороту и зеркальному отражению позволяет легко выявить зеркально и вращательно симметричные объекты на общем (асимметричном) фоне. [c.280]

По существу уже в работе 1760 г., посвященной применению принципа наименьшего действия в динамике с использованием исчисления вариаций он с единой точки зрения выводит законы сохранения импульса и момента импульса на основе евклидовой симметрии пространства. Исходным при этом является принцип наименьшего действия, предполагающий выполнение закона сохранения энергии. На этой основе Лагранж получает прообраз своей общей формулы динамики , а затем, рассматривая в качестве допустимых виртуальных перемещений бесконечно малые сдвиги системы вдоль декар товых осей X, у, гж бесконечно малые вращения вокруг этих осей, получает в отсутствие внешних сил законы сохранения импульса и момента импульса. В работе 1777 г. он снова возвращается к открытому им методу вывода законов сохранения из евклидовой симметрии пространства, формулируя, однако, требования симметрии в отношении введенной им (и несколько ранее Д. Бернулли ) потенциальной или силовой функции системы. Б обеих его работах оставалась невыясненной симметрия закона сохранения энергии, а симметрии законов сохранения импульса и движения центра тяжести отождествлялись, совпадая с трансляционной симметрией пространства. [c.226]

Анализ данных (табл. 5.И) показал, что границы изменения отношения контролируются адаптивной перестройкой структуры на наноуровне, связанной с мерой неустойчивого равновесия At, контролирующей сохранение устойчивости трансляционной симметрии системы данного материала. Так что переход структуры от стадии упрочнения к ее деградации для стали Fe-0,3% С, контролируется мерой адаптивности системы к сдвигу А,п = = 0,324 (т = I). [c.181]

В работах [32,35-41] установлено, что при достижении порогового напряжения, отвечающего точке деструкции Sp на кривой одноосного статического растяжения, происходит смена механизма деформации от сдвигообразования, вызванного дислокационным процессом, к преимущественно деструктивному, определяемому накоплением повреждаемости в результате развития деструкции. Дест-рукционные процессы обусловлены локальным нарушением трансляционной симметрии системы с появлением ротационной моды, приводящим к изменению физических, механических, электрических и акустических свойств металлов и сплавов (рис. 5.17.) Это указывает, что напряжение деструкции Sd является точкой бифуркации, характеризующей потерю устойчивости трансляционной симметрии и переходу к новому типу симметрии -вращательной. Использование этой точки позволяет тестировать адаптивность структуры к сдвигообразованию. В табл. 5.12. представлены данные по параметрам и So для железа и алюминия, из которых следует, Что мера адаптивности к сдвигу у алюминия повышается при снижении температуры с 360 до 225°. [c.181]

S,). Область значений Л/С при п>4 характеризуется низкоэнергоемкими фракталями — фасетками сдвига и скола, причем границы реализации микроразрушения в результате трансляционной неустойчивости зависят от структурного параметра S — в отличие от области значений Выделенная область значений п, отвечающая интервалу пс п птах Характеризует переход к межзеренному разрушению. При п птах разрушение связано с типом II, а при [c.377]

Поведение кристаллов при пластическом деформировании резко анизотропно, так как пластические сдвиги (трансляционное скольжение) происходят по наиболее плотноупакованным кристаллографическим плоскостям и направлениям. Для различных типов кристаллических решеток кубической гранецентрированной (г. ц. к. РЬ, А1, Си, N1 и др.) кубической объемноцентриро-ванной (о. ц. к. а-Ре, Сг, ЫЬ, Мо, Та и др.) и гексагональной [c.122]

Исходя из представления об идеальном кристалле, невозможно объяснить экспериментально наблюдаемые закономерности пластической деформации реальных кристаллов и прежде всего огромное различие между теоретическим сопротивлением сдвигу и критическим касательным напряжением, при котором практически идет трансляционное скольжение. Чтобы найти выход из этого противоречия, необходимо было отойти от схемы идеального кристалла и предположить существование неких дефектов, облегчающих прохождение пластической деформации. В 1934 г. С. Тейлор, Е. Орован и М. Поляни почти одновременно предположили, что пластическое скольжение осуществляется путем перемещения особых дефектов кристаллической решетки — дислокаций. [c.419]

Дислокация, как граница зоны сдвига. Указанный ранее факт наличия трансляционного скольжения при напряжениях, на несколько порядков меньших теоретического сопротивления сдвигу, необходимого для осуществления одновременного скольжения (с разрывом межатомных связей по всей плоскости), заставляет сделать предположение, что трансляцонное скольжение проходит по кристаллографической плоскости не одновременно, а последовательно (в отдельных атомных рядах), т. е. что в плоскости скольжения есть граница, отделяющая зону плоскости, где прошло скольжение, от области, где оно еще не прошло. [c.425]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...