Жидкость вязкая ньютонова

Жидкость вязкая ньютонова 397 Журавского формула 181 [c.453]

Жидкости, у которых касательная составляющая p2i пропорциональна G, т. е. у которых вязкость не зависит от скорости сдвига, обычно называются ньютоновскими, хотя лучше ограничить использование этого термина только несжимаемыми жидкостями с реологическими уравнениями состояния частного типа (5.4). Эта жидкость называется также стоксовой. Стокс первый развил ньютонову гипотезу сдвигового течения в вязкой [c.130]

Вязкая жидкость. Простейшим примером тел, для которых влияние времени на напряженно-деформированное состояние существенно, является вязкая жидкость, расчетная модель которой установлена Ньютоном, почему ее часто называют ньютоновой вязкой жидкостью. Для такой жидкости сопротивление течению зависит от относительных скоростей движения ее частиц. Вследствие этого касательные напряжения в точках вязкой жидкости следует сопоставлять не с величиной относительных сдвигов, а со скоростью изменения этих сдвигов у, где точкой обозначается производная по времени 1. Ньютон предложил принимать зависимость между т и у линейной, так что [c.397]

Линейно-деформируемое упруго-вязкое тело, обладающее последействием. Сама по себе ньютонова вязкая жидкость не представляет большого интереса с точки зрения прочности, но с учетом ее свойств строятся многие расчетные модели тел, обладающих одновременно упругостью и вязкостью. Так, одна из наиболее простых и основных таких моделей получается при условии, что напряжение можно представить в виде суммы двух частей, одна из которых связана по закону Гука с деформацией, а другая определяется соотношением вида (13.2). В результате [c.398]

В случае ньютоновой вязкой жидкости для скоростей деформации роль модуля сдвига играет коэффициент вязкости т], а объемная деформация зависит только от гидростатического давления, и уравнения (13.29) принимают вид [c.411]

При сдвиговых деформациях вязкой жидкости в ней возникают вязкие напряжения 0, подчиняющиеся закону Ньютона (ньютонова жидкость ) [c.55]

Комплексный вязкий или сдвиговый импеданс 2в такой ньютоновой жидкости определяется выражением [c.56]

Реальные жидкости, однако, далеко не в полной мере являются ньютоновыми жидкостями, т. е. не полностью текучи. Даже такая относительно мало вязкая жидкость, как вода, при приложении к ней резких напряжений (удар быстро двигающимся стержнем по струе воды [311 или попадание в струю пули) становится хрупкой и раскалывается , т. е. имеет большую упругость формы. С другой стороны, стальной шарик, падающий на кусок вара, упруго отскакивает от него, а если его положить на тот же кусок вара, он медленно в него погружается. Эти простые факты наглядно показывают наличие сдвиговых напряжений даже в маловязких жидкостях и их зависимость от скорости, с какой происходят деформации с другой стороны, длительные деформации, приложенные к некоторым телам, кажущимся твердыми, приводят к образованию медленного течения. [c.56]

Измерения на ультразвуковых частотах сдвигового импеданса в ряде вязких жидкостей, растворах полимеров, жидких кристаллах и т. д. и его зависимости от частоты также не дают согласия с представлением об этих жидкостях как о ньютоновых жидкостях, для которых Из экспериментов следует, что при повышении [c.56]

Основными уравнениями, описывающими плоское течение несжимаемой ньютоновой вязкой жидкости с постоянными свойствами при отсутствии внешних сил, являются два уравнения количества движения (уравнения Навье — Стокса) и уравнение неразрывности (см., например, Ламб [1945] или Шлихтинг 1(1968]), имеющие следующий вид [c.29]

Как известно, у идеально вязкой (ньютоновой или линейновязкой) жидкости это сопротивление прямо пропорционально скорости и определяется только ее величиной и постоянным коэффициентом вязкости. У нелинейно-вязких тел этот коэффициент переменен. Обозначив скорость сдвигов через можно выразить поведение вязких тел через девиаторы напряжений Оа и скоростей сдвигов О 5 [c.138]

Рейнольдса Тг = —рщи], являющихся лишними неизвестными в уравнениях Рейнольдса (1.3). Вид этих неизвестных (т. е. их зависимость от пространственных координат и времени), по-видимому, должен в значительной мере определяться крупномасштабными особенностями течения, т. е. в первую очередь полем средней скорости и. При определении общего характера зависимости от и можно опереться на внешнюю аналогию между беспорядочными турбулентными пульсациями и молекулярным хаосом и попытаться использовать методы кинетической теории газов. Поскольку в кинетической теории газов очень большую роль играет понятие средней длины свободного пробега молекул 1т, в теории турбулентности при таком подходе прежде всего вводится понятие пути перемешивания I (независимо друг от друга предложенное двумя создателями полу-эмпирического подхода к исследованию турбулентности Дж. Тейлором и Л. Прандтлем), определяемого как среднее расстояние, проходимое отдельным турбулентным образованием ( молем жидкости), прежде чем оно окончательно перемешается с окружающей средой и потеряет свою индивидуальность. Другим важным понятием кинетической теории газов является понятие средней скорости движения молекул в полуэмпирической теории турбулентности ему соответствует понятие интенсивности турбулентности — средней кинетической энергии турбулентного движения единицы массы жидкости. Наконец, ньютоновой гипотезе о линейности зависимости между вязким тензором напряжений (Тц и тензором скоростей деформации ди дх] + дщ1дх1 (причем коэффициентом пропорциональности в этой зависимости является коэффициент вязкости р1тЬт) в полуэмпирической теории турбулентности Прандтля отвечает гипотеза о линейности зависимости между напряжениями Рейнольдса и скоростями деформации осредненного течения. [c.469]

Реальные, или вязкие, жидкости также обладают достаточной подвижностью, но отличаются наличием сопротивляемости растягивающим и срезывающим усилиям. В отношении восприятия касательных и растягивающих напряжений жидкости делятся на две группы реальные жидкости, подчиняющиеся закону Ньютона (ньютоновы жидкости), и реальные жидкости, закон сопротивления в которых не подчиняется зако-ну Ньютона (неньютоновы жидкости). Примером неньютоновой жидкости является смесь грунта и воды, называемая гидросмесью. [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...