Движение жидкости ускоренное

При пространственном движении жидкости ускорения в проекциях на оси координат х, у, z можно записать [c.22]

Задача 4.3. Используя (4.12) укажите необходимые и достаточные условия движений жидкости ускоренного, замедленного и без ускорения. [c.64]

Указание Воспользоваться уравнением Бернулли для относительного движения жидкости в трубопроводе при поступательном перемещении последнего с ускорением а [c.252]

Метод Эйлера позволяет определить векторные и скалярные поля, характеризующие движение жидкости (поле скоростей v, ускорений V, плотности р, давления р). [c.232]

При описании движения жидкости и газа можно было бы, как это делается, например, в механике системы материальных точек, следить за движением каждой отдельной частицы жидкости, изучать ее траекторию, скорость и ускорение. Представление о траектории отдельных частиц жидкости мы могли бы получить, отмечая каким- [c.520]

При установившемся течении, частицы жидкости или газа находятся под действием сил давления, обусловленных внешним механическим воздействием и создающих вынужденное движение потока, вязкостных сил, возникающих в результате внутреннего трения и массовых сил, возникающих в результате воздействия силового поля на движущуюся жидкость. Воздействие массовых сил на поток также сопровождается возникновением сил давления. Инерционные массовые силы возникают при криволинейном движении теплоносителя, а также при ускоренном или вращательном движении системы, в которой имеются потоки жидкости. Гравитационные массовые силы возникают в результате воздействия на жидкость ускорения силы тяжести. [c.342]

Для выявления дополнительного условия подобия потоков, обусловленного влиянием инерционных массовых сил на движение жидкости и ее теплообмен со стенкой, массовую силу в уравнении движения надо записать в явном виде, т. е. она должна быть внешней по отношению к рассматриваемому движению. Для этого система координат, в которой рассматривается движение жидкости, должна перемеш,аться так, чтобы направление движения и скорость ее совпадали с направлением и скоростью движения, благодаря которому возникают инерционные массовые силы. Если, например, инерционные массовые силы возникают благодаря ускоренному или замедленному поступательному движению аппарата, то система координат должна быть жестко связана с движущимся аппаратом. [c.344]

Конвективное ускорение возможно только при движении жидкости и газов. [c.37]

В технике часто встречаются системы, в которых движение жидкости обусловлено не только внешним градиентом давления, но и массовыми силами, которые могут иметь гравитационную или инерционную природу. Инерционные массовые силы могут возникнуть благодаря ускоренному, замедленному или вращательному движению системы, а также благодаря криволинейному движению жидкости. [c.15]

Относительное движение идеальной жидкости. Рассмотрим движение жидкости в канале, который перемещается с ускорением относительно Земли. В этом случае движение жидкости относительно стенок канала будем называть относительным. Такое течение имеет место, например, в турбомашинах оно создается в проточных каналах между лопастями, образующими гидродинамическую решетку (рис. 5.6). [c.105]

Относительное движение идеальной жидкости. Ниже рассмотрим движение жидкости в канале, который движется с ускорением относительно Земли. В этом случае течение относительно стенок канала будем называть относительным. С такими случаями приходится иметь дело, например, при расчетах турбомашин, где [c.114]

Известно (см. 5.1), что при стационарном движении в невязкой жидкости сфера не испытывает сопротивления (парадокс Даламбера). Однако в случае ускоренного движения сила сопротивления возникает. Качественно это объясняется тем, что ускоренно движущееся тело вовлекает в движение (тоже ускоренное) определенную массу жидкости. В результате ускоренно движущееся тело [c.279]

В общем случае скорость движения жидкости зависит как от координат, так и от времени. Напомним, что зависимость для полного ускорения жидкости имеет вид [c.87]

Понижение или повыщение давления в трубопроводе в результате гидравлического удара объясняется инерцией массы жидкости, перемещающейся в нем. Резкое изменение скорости потока в трубопроводе приводит к возникновению ускоренного или замедленного движения, в результате в движущейся жидкости появляются силы инерции, которые и вызывают соответствующее понижение или повыщение давления (кинетическая энергия потока переходит в работу сил давления). Изменение давления при этом тесно связано с упругими деформациями жидкости и стенок трубопровода. Подобное неустановившееся движение жидкости в трубопроводах часто встречается в практике их эксплуатации. [c.66]

Предположим, имеется поток жидкости с равномерным движением, ось которого наклонена к горизонту под углом а (рис. 77). Выделим в этом потоке двумя сечениями 1—1 и 2—2 объем малой длины L и применим к его движению теорему теоретической механики о движении центра масс. Так как движение жидкости равномерное, то ускорение центра масс выделенного объема равняется нулю. Отсюда следует, что сумма проекций всех внешних сил, приложенных к указанному объему, на любую ось также должна быть равна нулю. [c.115]

В различных точках движущейся жидкости в результате действия внешних сил возникает давление, называемое гидродинамическим в отличие от гидростатического, свойственного жидкости, находящейся в равновесии, Поэтому одной из задач гидродинамики является определение величин гидродинамического давления, возникающего внутри жидкости, а также скоростей движения жидкости в различных точках пространства, занятого движущейся жидкостью. Для решения этих задач необходимо составить уравнения движения жидкости, связывающие между собой скорости и ускорения с силами, действующими на жидкость. Рассмотрим движение элементарного жидкого тела в виде параллелепипеда, выделенного в потоке идеальной жидкости (рис. 3.8). Введем следующие обозначения р — гидродинамическое давление и — скорость движения жидкости в точке пространства с координатами х, у, z и , и — составляющие скорости и по осям координат (рис. 3.8). [c.72]

Движение жидкости определяется скоростями движения частиц в отдельных точках потока жидкости, давлениями, возникающими на различных глубинах, глубинами, а также общей формой потока. При этом глубины потока жидкости, скорости, ускорения и давления в точках потока зависят от положения точек, определяемого координатами х, г/, 2. Следовательно, указанные величины являются функциями координат. Кроме того, величины, характеризующие движение жидкости, могут изменяться и во времени, являясь также функцией времени t. В связи с этим различают два вида движения установившееся и неустановившееся. [c.81]

Положение будет иным, если сосуд вместе с жидкостью находится в ускоренном движении. В качестве первого примера рассмотрим равноускоренное прямолинейное движение. Вектор ускорения в этом случае совпадает с направлением движения (при ускоренном движении) или ему прямо противоположен (при замедленном движении). [c.31]

При струйном движении жидкости основное значение имеют свойства инерции и весомости, которые характеризуются значениями плотности р и ускорения силы тяжести g. [c.40]

При ламинарном движении в цилиндрической трубе все частицы жидкости движутся по прямым линиям, параллельным оси трубы, с постоянной скоростью, т. е. с ускорением, равным нулю. Это движение жидкости в трубе называется течением Гагена—Пуазейля. Свойство инерции жидкости, представляемое параметром р, может сказаться только тогда, когда ускорения отличны от нуля ), поэтому при ламинарном движении сопротивление не должно зависеть от р. Следовательно, при ламинарном движении правая часть в равенстве (3.1) не должна зависеть от р, отсюда получаем, что при ламинарном движении плотность р в равенстве (3.1) должна сократиться, поэтому функция Ф (R) должна иметь вид [c.46]

Ускорение движения жидкости и газа [c.74]

Основному уравнению равномерного движения жидкости в трубопроводах можно придать также другой вид. Для этого выделим в трубопроводе сечениями /—I и 2—2 соосный цилиндр радиусом а и длиной / (рис. 4.10). Так как распределение скоростей в обоих сечениях по предположению одинаково, то частицы жидкости, переходя от первого сечения ко второму, не испытывают ускорения. Поэтому можно считать, что силы, приложенные к цилиндру, находятся в равновесии. Уравнение [c.157]

По отношению к первому сечению канала остальные сечения определяются криволинейной координатой з, совпадающей с осью канала. В любой момент времени распределение давления в канале является функцией координаты 5. Ускорение движения жидкости в каждом сечении [c.359]

Составим уравнение равномерного движения жидкости. Для такого движения характерным является отсутствие ускорений и сил инерции. Поэтому механическая трактовка равномерного движения весьма проста. [c.135]

Член pVtdVojfd-z связан с наличием в жидкости, окружающей частицу, градиента давления, возникающего при ускоренном движении жидкости. Последний член правой части отражает влияние внешних сил. Силу сопротивления движению частицы в жидкости можно представить следующим образом [c.102]

Движение жидкости относительно электрода стабилизирует толщину диффузионного слоя б и делает ее меньше, что соответствует конвективной диффузии, т. е. диффузии в движущейся жидкости. Увеличение скорости перемещения жидкости приводит к ускорению диффузии. Теория диффузии в движущейся жидкости разрабатывалась в работах ряда исследователей (Д. А. Франк-Каменецкого, Зйкена, В. Г. Левича) и была сформулирована [c.207]

Для неустановившегося движения жидкости в трубе постоянного сечения локальное ускорение дvlдi == = dvldt = / в каждый рассматриваемый момент времени одинаково для всех сечений по длине потока, и поэтому инерционный напор [c.337]

С произвольным распределением скорости жидкости в тангенциальном направлении, но без учета тангенциального ускорения частиц. Крайбел [4381 рассматривал эту задачу, полагая, что схема газового потока соответствует модели вращения твердого тела. Свободновихревое движение жидкости при одинаковой осевой скорости обеих фаз, но без учета изменений тангенциальной и радиальной скоростей частиц в осевом направлении исследовалось в работе [343]. Так как во всех этих работах рассчитывались только траектории частиц, то использовалась система координат Лагранжа, что само по себе исключительный случай в гидромеханике. Во всех этих исследованиях не учитывалось распределение плотности и скорости отложения частиц. [c.339]

Уравнение Бернулли для относительного движения жидкости, проходящей внутри поступательно движущегося канала. Для напорного потока в канале, движущегося поступательно с потоянным ускорением (или замедлением) а при неизменных относительных скоростях buj и DUg в сечспиях /—/ и //—II (рис. 17) в случае идеальной жидкости, [c.77]

Движение жидкостей и газов можно изучать двумя методами. В первол из них прослеживают двияге ние отдельных частиц жидкости в пространстве со временем и определяют кинематические характеристики их движения (перемещение, скорость, ускорение). Зная кинематические характеристики различных частиц жидкости, можно составить представление о движении конечных объемов жидкости способ Лагранжа). Но можно поступить иначе — сле-дитг> ие за частицами жидкости, а за отде.чьнымм неподвижными точками пространства, определяя скорости проходящих через них частиц жидкости (способ Эйлера). [c.134]

Относительным равновесием жидкости называется такой случай ее движения, при котором отдельные ее частицы не смещаются одна относительно другой и вся масса жидкости дви-жется как твердое тело. Например, вообразим, что некоторый замкнутый резервуар (наполненный жидкостью) движется с постоянной скоростью (или постоянным ускорением) в любом направлении и с этой же скоростью (или ускорением) движется также и каждая частица жидкости, находящейся в резервуаре. Очевидно, что рассматриваемая масса жидкости будет неподвижна в координатной системе, связанной с движущимся резервуаром. Такое движение жидкости предс- авляет собой относительное ее равновесие. [c.41]

Движение жидкости, если его р ассматривать как движение системы неограниченного множества материальных частиц, представляет собой чрезвычайно сложный процесс частицы жидкости движутся различно, каждая по своей траектории, с различными скоростями и ускорениями изучение этого процесса связано с большими трудностями. [c.81]

Таким путем можно найти скорости движения жидкости во всем пространстве, а зная поле скоростей, определить и ускорения. Например, для участка линии тока от точки М до тoчк N (см. рис. VI.5) среднее ускорение [c.118]

Рассмотрим в качестве примера потенциальное бесциркуляционное обтекание круглого цилиндра (см. п. 7.4). Начиная от передней критической точки (см. рис. 7.6) давление убывает dpIdx < 0), а скорость возрастает вплоть до точки С, за которой начинается обратное изменение давления и скорости. Жидкие частицы на участках пути вблизи границы К С испытывают ускорение, обусловленное падением давления в накравлении движения, и их кинетическая энергия возрастает. В идеальной жидкости ускоренному движению ничто не препятствует, но в реальной — движение тормозится трением, развивающимся благодаря прилипанию частиц жидкости к твердой поверхности и образованию пограничного слоя. Все же благодаря падению давления в направлении движения ускорение частиц жидкости наблюдается, по крайней мере, до точки С. [c.348]

В отсутствие поверхностно-активных веществ на границе раздела фаз обтекание газового пузырька жидкостью можно рассматривать как движение жидкости со свободной поверхностью, ибо условие ц ц означает отсутствие касательных напряжений на границе раздела фаз. Применительно к такому движению легко доказать справедливость высказанного в 5.4 положения о том, что нормальные напряжения на границе раздела пузырька одинаковы во всех точках поверхности раздела. Если пузырек всплывает в поле тяжести, то нормальная компонента тензора напряжений, обусловленная силами тяжести на границе пузыря, выражается как (р + pga os0). (Применительно к рис. 5.9 ускорение свободного падения g для всплывающего пузырька совпадает с положительным направлением оси J , Pq — давление при х = 0.) [c.215]

Решение. Подвижную систему координат Oiyz жестко свяжем с ко.ть-цом. Тогда переносным движенпел будет вращение вокруг оси Оу с постоянной угловой скоростью Ше = (О, а относительным — движение жидкости по окружности радиусом г с центром в точке О с постоянной относительной скоростью Vr (изобразим векторы этой скорости в точках А, В, С и D). Очевидно, что переносные скорости п ускорения точек жидкости, находящихся на оси вращения кольца, т. е. в точках [c.85]

Составляющие ускорений движения жидкости при ее течении, так же как и скорости, являются функциями координат и времени. Назовем составляющие ускорений ускорениями в потоке жидкости а, о-у и Ог вдоль осей кооординат и запишем их функциональные зависимости от координат и времени [c.74]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...