Импеданс нормальный

Отметим, что в оптическом дна- пазоне г-- 10 Гц. Для этих частот импеданс сверхпроводников не отличается от импеданса нормальных металлов. [c.409]

Если, как в примере с жидким слоем, соседние участки препятствия не взаимодействуют, то входной импеданс (или проводимость) не зависит от угла скольжения падающей плоской волны, и то обстоятельство, что фаза движения меняется вдоль границы, роли не играет. В этих случаях для каждой данной частоты будет только одно-единственное значение входного импеданса, от угла скольжения не зависящее. Входной импеданс, не зависящий от угла, называют нормальным импедансом нормальная проводимость). Можно показать, что для препятствия с нормальным импедансом отношение давления к нормальной скорости на его поверхности вообще не зависит от формы поля и остается тем же, например, при падении сферической волны. [c.189]

Из граничного] условия (рЬ)г=а = —2 (для входного импеданса нормальная скорость считается положительной в направлении внутрь сферы) получим 2 = 1 сЬа (I + )/ [1 +1ка + (1—1ка), откуда, вводя обозначение = 21 рс для относительного входного импеданса, имеем [c.280]

Величину импеданса удобно относить к значению активного сопротивления Я в нормальном состоянии, равному для диффузного случая [c.912]

При повышении температуры мы переходим область со АГ и попадаем в область А < Г со. Здесь можно воспользоваться тем, что предельное значение импеданса при со > А не зависит от температуры и соответствует нормальному металлу. Поэтому, не делая существенной ошибки, мы можем пользоваться формулой (5.16) в качестве интерполяции. [c.913]

Если две протяженные среды разделены слоем толщиной h, то коэффициенты отражения и преломления зависят от соотношения толщины слоя и длины волны. При нормальном падении продольной волны полуволновой слой (или кратный ему) не влияет на ее прохождение и отражение. Четвертьволновый слой (или равный нечетному числу четвертей волн) приводит к ухудшению прохождения, когда характеристический импеданс [c.200]

Импеданс 2 , соединен цепочкой с механическим импедансом контролируемого изделия, что соответствует параллельному соединению и Z,i на эквивалентной схеме. Под 2н понимают импеданс для нормальной [c.294]

Графически эта зависимость показана на рис. 20. Зная импеданс звукопоглощающей поверхности при нормальном падении волн, можно определить примерное значение диффузного коэффициента звукопоглощения, полагая, что импеданс не зависит от угла падения воли. Теоретический расчет коэффициентов звукопоглощения материалов дает лишь приближенные значения. Наиболее надежными являются коэффициенты звукопоглощения, определенные в реверберационных измерительных камерах. Но и эти изме- [c.60]

Кремером было установлено, что при наличии фронтов волн, расположенных нормально к поверхности (тангенциальная волна), звуковая энергия легко проникает за преграду, а это может быть выполнено лишь при условии, что импеданс равен или близок [c.83]

Для упрощения задачи вначале рассмотрим случай нормального падения плоской волны на границу двух протяженных сред, разделенных тонким слоем жидкости толщиной ha- В таком слое существуют две волны, распространяющиеся в прямом и обратном направлениях. Формулы для коэффициентов отражения и прохождения наиболее целесообразно получить с использованием понятия обобщенного импеданса для волны, падающей на слой сверху [391 [c.90]

Известные серийно выпускаемые приборы измеряют механический импеданс только по отношению к нормальной силе (рис. 69). [c.452]

Более точный количеств, смысл как при нормальном, так и аномальном С.-э. (в отличие от 6) имеет поверхностный импеданс Z. В НЧ-области нормального С.-э. [c.542]

В действительности при Ф. р. в металле на его поверхности возбуждаются спиновые волны, к-рые распространяются в глубь металла и затухают, в осн., на длине 6 вследствие магн. потерь и электрич. потерь, обусловленных проводимостью металла. Теория этого процесса должна учитывать влияние обменного взаимодействия на параметры всех 4 типов волн, к-рые могут распространяться в ферромагн. металле, а также дополнит, (обменные) граничные условия на поверхности металла. В результате может быть вычислен поверхностный импеданс металла Zg и найдена ширина резонансной линии ДЯ, к-рая в данном случае определяется, как ширина кривой Zj (Яо) на половине её высоты. Сравнение результатов таких расчётов с экспериментом позволяет найти вклад ДЯ ,г магн. потерь, пропорциональный параметру диссипации в ур-нии Ландау—Лифшица, и вклад ДЯ , обусловленный проводимостью и обменным взаимодействием. В случае преобладания этого вклада и нормального скин-эффекта [c.309]

Предварительные усилители. При измерении параметров механических колебаний для обеспечения нормальной работы датчиков используют предварительные усилители (предусилители). Предусилители предназначены для увеличения мощности входного сигнала, согласования импедансов датчика и следующего измерительного преобразователя, обеспечения необходимой постоянной времени цепи датчика с целью задания нижней граничной частоты диапазона рабочих частот, а также для приведения уровня выходного сигнала к требуемому (нормализация выходного сигнала). Предусилители называют также согласую цими устройствами. [c.234]

Рассмотрим задачу о береговой рефракции при тех упрощающих предположениях, которые привели к формулам (57.38) и (57.47). Мы считали, что при 2<0 импеданс Zo=0 и что источник расположен над морем достаточно далеко от берега 2=0. Поэтому можно считать, что к границе раздела 2 = 0 приходит вертикально поляризованная плоская волна. Ограничиваясь для простоты случаем нормального падения (случай косого падения сводится к нему с помощью элементарных соображений, см. конец 57), можно записать приходящую волну в виде [c.334]

Вообще говоря, в этих случаях удельное сопротивление второй среды может быть комплексным и характеризоваться некоторым нормальным импедансом (таким свойством обла- [c.46]

Входное сопротивление изгибного волновода представляет собой реакцию приложенной к волноводу в рассматриваемом его сечении перерезывающей (нормальной) силе или изгибающему моменту. Соответственно можно определить две составляющие входных импедансов. [c.254]

Обобщенная нагрузка (или обобщенный импеданс) определяет реакцию на волновод нагрузки любого вида для перерезывающей колебательной силы и для изгибающего колебательного момента. Таким образом, нагрузка может характеризоваться не только сопротивлением, нормально приложенным к волноводу, но и моментом сопротивления. [c.259]

Для нормальных условий эксплуатации средств измерений должны нормироваться характеристики суммарной погрешности и ее систематической и случайной составляющих, входной импеданс измерительных приборов и преобразователей, выходной импеданс преобразователей, динамические характеристики и неинформативные параметры выходного сигнала. [c.185]

Для расчета коэффициентов прозрачности и отражения имеются два граничных условия (принцип непрерывности) — равенство давлений и нормальных составляющих колебательной скорости сверху и снизу от границы, т. е. ни давление, ни колебательная скорость не должны испытывать скачков при переходе границы. Из них следует, что при х=0 суммарные импедансы волн сверху и снизу от границы равны [c.45]

Граница сред, разделенных слоем. Рассмотрен только случай нормального падения. Для расчета Л = в формулу для нормального падения волны на границу раздела сред с характеристическими импедансами 2 и г вместо г подставляют 2вх - входной импеданс фаницы со слоем, равный [c.208]

Одна из них - изотропный бесконечный лист, возбуждаемый нормальной сосредоточенной силой. Его импеданс чисто активный [c.263]

При полном внутреннем отражении происходит изменение фазы, не зависящее от частоты падающей волны. Поэтому при отражении импульса фаза изменится одинаково для всех частотаых компонент, а это в свою очередь равносильно различным длинам пробега для волн различных частот в свободном пространстве. Эквивалентный пробег при отражении импульса тем больше, чем длиннее волна. В результате импульс при отражении исказится так, как если бы он распространялся в дисперсионной среде с нормальной дисперсией. В этой связи полное внутреннее отражение можно рассматривать как дисперсию, сосредоточенную на отражающей поверхности. Аналогичный эффект сосредоточенной дисперсии возникает при отражении звука от препятствия с комплексным импедансом. Значение этого эффекта для целей нашего исследования заключается в том, что при рассеянии компонент с докритической фазовой скоростью (/ф < с . После рассеяния, в силу эффекта нормальной дисперсии, их фазовая скорость может стать больше скорости звука и изменить общую картину излучения. [c.196]

Если точечный источник с интенсивностью q(t) движется со скоростью и параллельно поверхности, характеризуемой нормальным импедансом Z, на расстоянии к от нее, то соответствующие волновое уравнение и граничное условие, в пренебрежении эффектами донной реверберации, будут [c.206]

Отметим следующую особенность полученного решения. В согласии с уравнением (7.14) коэффициент отражения r является функцией скорости движения источника, т. е. интенсивность отраженных от границы волн зависит от скорости конвекции источника. Роль конвекции, определяемая вторыми слагаемыми в числителе и знаменателе (7.14), тем больше, чем меньше значение нормированного нормального импеданса Z. В целом влияние конвекции на величину r возрастает с ростом скорости движения источника, т.е. с увеличением числа Маха. Если М- 0, то в соответствии с [91], [92], [93] [c.209]

Если грунт абсолютно жесткий, то 4 = О и нормированный нормальный импеданс Z- 0, а Ск 1 для любого Xj и Xj. [c.209]

Нормальные формы колебаний некоторых механических систем не являются ортогональными. Таковыми, например, являются резонансные формы струн и стержней, к концам которых присоединены зависящие от частоты импедансы, нормальные волны в твердых волноводах и другие. Неортого-нальность создает дополнительные трудности при расчете этих систем на вынужденные колебания и не дает возможности точно решить ряд практически важных задач. [c.6]

Здесь Z v)—импеданс цепи, зависящий от частоты V. Уравнение (3.73) напоминает выражение для плотности энергии черного тела, находящегося в равновесии со стенками. Оба уравнения получены при суммировании нормальных мод в рассматриваемой системе. В гл. 7, где говорится о черном теле, показано, как получается плотность мод или число Джинса для электромагнитного излучения в параллелепипеде. Для данного случая распространение тепловых флуктуаций может происходить только по линии, соединяющей два резистора. Уравнение (3.73) получено в предположении, что распределение энергии, как и для электромагнитного излучения, подчиняется статистике Бозе — Эйнщтейна. [c.113]

Хотя двухжидкостная модель и объясняет качественно активную часть импеданса Л и ее изменение с температурой, однако нри попытке получить количественное согласие с экспериментальными данными возникают трудности. Пиппард [111], используя, в частности, анализ размерностей, нашел эмпирические формулы, согласующиеся с опытными данными в различных температурных областя.х. При относительно низких температурах, когда Н в сверхпроводящей фазе составляет менее 5% своего значения в нормальной фазе, данные могут быть описаны формулой [c.751]

Отражение и прохождение ультразвука. Способность ультразвука отражаться от границ раздела сред с разными акустическими сопротивлениями характеризуется коэффициентом отражения R, представляюихим собой отиошение амплитуд давления в отраженной и падающей волнах R = Ротр1Ро- Именно на этом свойстве основано выявление дефектов при ультразвуковом контроле. При решении задачи отражения ультразвука эффективно воспользоваться понятием нормального импеданса, представляющего собой отношение акустического давления к нормальной составляющей колебательной скорости, за счет которой осуществляется перенос энергии из одной среды в другую [c.25]

Кроме того, 3. . должно удовлетворять граничным условиям, т. е. требованиям, к-рые налагают па величины, характеризующие 3. п., физ. Boii TBa границ — поверхностей, ограничивающих среду, новерх-иостей, ограничивающих помещённые в среду препятствия, и поверхностен раздела разл. сред. Напр., па абсолютно жёсткой границе нормальная компонеита колебат. скорости должна обращаться в нуль на свободной поверхности должно обращаться в нуль звуковое давление на границе, характеризующейся импедансом акустическим, p/vn Должио равняться удельному акустич. импедансу границы на поверхности раздела двух сред величины р и v ut> обе стороны от поверхности должны быть попарно равны. В реальных жидкостях и газах имеется дополнит, граничное условие обращение в нуль касательной компоненты колебат, скорости на жёсткой границе или равенство касательных компонент на новерхности раздела двух сред. [c.74]

Лазерный пучок направляется на катод ФЭУ. Здесь не требуется нормального падения, и пучок может быть как сфокусированным, так и несфокусированным. Нагрузочное сопротивление приемника должно быть равным импедансу остальной части измерительной системы. Для излучения с длиной волны 6943 А и более коротких длин волн рекомендуется ФЭУ типа R A 7326 или ему эквивалентный (характеристика фотокатода S-20) для лазеров в ближней инфракрасной области подходит ФЭУ типа R A7102 или ему эквивалентный (характеристика фотокатода S-1). [c.84]

Механический импеданс пульсируюи ей сферы. В формулу импеданса любого излучателя входят скорость точки приведения, приведенная нормальная составляющая скорости и комплексная амплитуда давления на поверхности сферы. В данном случае точкой приведения является произвольная точка поверхности сферы. Отсюда следует, что безразмерная скорость D есть единичный вектор нормали элемента поверхности df-. D = n. [c.207]

Итак, введение селективного поглощения позволяет в принщ1пе повысить эффективность параметрического усиления звука заметим, что в недиспергирующей среде коэффищ1ент параметрического усиления субгармоники даже при идеальном синхронизме не может существенно превьпиать единицу [Гольдберг, 1972 Руденко, Солуян, 1975]. Технически такую селекцию можно осуществить в плоском резонаторе, одна из стенок которого представляет собой пластинку конечной толщины, причем акустический импеданс пластинки сильно отличается от импеданса окружающей среды. При нормальном падении волны на резонансных частотах пластинка не отражает ее, а пропускает полностью. Это обстоятельство и можно использовать для устранения перекачки энергии в ненужные гармоники [Зарембо и др., 1980]. Использовав такую пластинку в качестве границы плоского резонатора (акустического интерферометра) и возбудив его на частоте = ясо/ г/,, мы получаем, что на т-й и высших гармониках частоты со добротность резонатора Q мала (он открыт), тогда как на основной частоте и ее гармониках с номерами меньше т значение Q может быть велико, причем отражение по скорости происходит в противофазе, т.е. пластинка эквивалентна твердой стенке, и спектр частот такого резонатора остается эквидистантным. [c.150]

При нормальном надении волны полуволновой слой (или кратный ему) не влияет на прохождение и отражение. Четвертьволновый слой (или равный нечетному числу четвертей волн) приводит к ухудшению прохождения, когда акустический импеданс слоя одновременно больше или меньше импедансов протяженных сред (симметричный случай). Тот же слой обеспечивает увеличение коэффициента прохождения, если импеданс слоя меньше импеданса одной из сред, но больше импеданса другой среды (несимметричный случай Коэффициент прохождения достигает единицы (граница нолностью просветляется), когда [c.175]

Упругое сопротивление 2 соединено цепочкой с механическим импедансом Zh контролируемого изделия, что соответствует параллельному соединению Zk и на эквивалентной схеме. Под Zh нонп.чают импеданс для нормальной [c.257]

Для такой концепции можно провести рассуждения, аналогичные тем, которые проводятся в кинетической теории газов. Разлнлте будет в основном заключаться в том, что роль длины свободного пробега молекул будет играть длина свободного пробега фононов в жидкости. Роль коэффициента аккомодации при этом должна играть величина 1 Б, где К — коэффициент отражения фононов. При этом оказывается весьма существенным, что Я близок к единице и величина коэффициента аккомодации фононов, в отличие от а для газов, очень мала. Обмен энергией между жидкостью и стенкой в значительной мере затрудняется сильным отражением фононов, что является следствием большого различия величин акустических импедансов жидкости и металла. Для типичного случая платина — органическая жидкость при нормальном падении 1 —7 = 1/160 множитель (2 — а)/а оказывается на 2—3 порядка большим, чем для газов. В результате величина температурного скачка может оказаться ощутимой даже для весьма малых значений длины пробега фононов. Элементарные расчеты дают возможность установить, что для типичного эксперимента с методом нагретой проволоки (диаметр проволоки 2г 0,1 мм и диаметр канала [c.92]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...