Течение разрывное

Из (2.7) видно, что функция распределения в каждой точке течения разрывна по скоростям при =0. [c.255]

Эту скорость связывают [10, 11] со скоростью распространения разрывных возмущений в жидкости. Таким образом, можно определить безразмерный критерий (который будем называть вторым упругим числом Elj) как отношение характерной скорости течения к естественной скорости жидкости Fu,. [c.270]

Наиболее общей является интегральная форма уравнений газовой динамики. Уравнения в этой форме допускают разрывные решения, представляющие течения самого общего вида. Законы сохранения массы, изменения количества движения и сохранения энергии в случае плоских и осесимметричных стационарных течений совершенного газа соответственно могут быть записаны в виде [c.48]

Теперь рассмотрим структуру течения в точке разрыва Л. Контур аЬ искомого тела должен быть таков, чтобы в точке И происходил разрывный переход от величин ам, дм, [c.106]

Известные теперь характеристики ah и hb позволяют найти течение в ahb и искомый контур ab. Тяга сопла вычисляется по формуле (5.1) Разрывные безударные решения. Если решение такого типа имеет место, то точка h должна принадлежать области [c.135]

При учете таких разрывных течений решение уравнений идеальной жидкости не однозначно наряду с непрерывным решением они допускают также и бесчисленное множество решений [c.33]

Под жидкостью здесь и далее понимаются как собственно капельные жидкости, так и газы или пары жидкости. Жидкость, не обладающая вязкостью, называется часто идеальной. В больщинстве рассматриваемых случаев параметры движения, т. е. скорость, давление, плотность, температура жидкости, изменяются непрерывно. В некоторых случаях течение носит разрывный характер при этом в отдельных точках или областях потока возникают разрывы непрерывности или скачки значений скорости и термодинамических параметров. [c.287]

Кавитационные течения, которые могут возникнуть при обтекании тел с большими скоростями (их еще называют течениями с отрывом струй или разрывными). О таких течениях уже было упомянуто в гл. 1. [c.250]

Это так называемые условия Ренкина—Гюгонио, лежащие в основе газодинамики разрывных течений (ударные волны, скачки уплотнения и т.д.). [c.52]

В некоторых случаях течение газа носит разрывный характер при этом в отдельных точках или областях потока возникают разрывы непрерывности или скачки в значениях скорости и термодинамических параметров. [c.257]

У образцов нейлона, например, после пребывания в течение 4 месяцев на воздухе при 65° С и при отсутствии воздействия света потеря разрывной прочности составила всего 5% и за один год достигла 20%. [c.128]

Боеприпасы патронного типа для крупнокалиберной артиллерии, вплоть до 5-дюймовых пушек со стволом 54 калибра, по конструкции аналогичны боеприпасам для орудий меньших калибров. Все боеголовки изготовлены из стали и содержат разрывные заряды, а кроме того, могут иметь неконтактные взрыватели, взрыватели замедленного действия н прочие устройства. При выстреле сначала срабатывает электровоспламенитель, поджигающий вторичный, более крупный заряд черного пороха, который в свою очередь подрывает основной пороховой заряд. Боеприпас (или артиллерийский выстрел) этого типа может иметь очень большие размеры, что увеличивает вероятность разрушения гидростатическим давлением и возникновения течей в уплотнении между снарядом и гильзой. Некоторые боеприпасы патронного типа могут сохранять герметичность при погружении на малых и средних глубинах в течение длительного времени. Их можно поднимать и исследовать. По-СК0.ТП.КУ заряды могут быть сильно разрушены, то не рекомендуется делать попытки использовать такие боеприпасы по назначению, за исключением случаев крайней необходимости Подобные боеприпасы содержат много металла и допускающих извлечение метательные и разрывные заряды. Переработка всех этих материалов, особенно в случае боеприпасов для 5-дюймовых орудий, может быть целесообразной. [c.504]

Уравнение (4) показывает, что разрушение может происходить при напряжениях, меньших предела прочности, и что разрывное напряжение зависит от времени действия приложенной нагрузки и от температуры материала. Таким образом, вопрос, какую нагрузку способен выдержать материал детали, т. е. каково его сопротивление разрыву, не пмеет однозначного ответа без указания времени, в течение которого данный материал должен оставаться под нагрузкой. [c.24]

Разрывные течения могут быть обследованы методом годографа скоростей [3,2Г . [c.392]

Влияние жидких сред на прочностные и деформационные свойства полимерных материалов часто пытаются исследовать после выдержки образцов той или иной формы в течение определенного времени в жидкости. Затем образец осушают фильтровальной бумагой и проводят испытания на разрывной машине (ГОСТ 2020-72). Метод может быть полезен при сравнительной оценке химической стойкости полимерных материалов в различных средах. [c.46]

Пергамин — кровельный рулонный беспокровный картон, пропитанный расплавленным нефтяным битумом с температурой размягчения не ниже 40°С. Пергамин — гибкий и водонепроницаемый материал. Под давлением 0,01 МПа в течение 10 мин не должно быть признаков проникновения воды, водопоглощение — не более 20%, а разрывная нагрузка — не менее 270 Н. Пергамин используется в качестве подкладочного материала под рубероид и для пароизоляции. [c.256]

Рис. 19. Распределение твердости вдоль разрывного образца стали 20 до нагрева (Л и после закалки от 710 С с выдержкой в течение 20 мин (2) и 4 ч (3)

Рис. 22. Частотные кривые распределения углерода в участках аустенита в головке (а) и шейке (б) разрывного образца стали 20 после нагрева до 760°С с выдержкой в течение 10 мин

Выбор интерполяционных функций срр. МКО не ограничивает выбор интерполяционных функций фр, что приводит к неединственности выражения для дискретного аналога, получаемого из (5.79). На практике обычно ограничиваются простейшими кусочно-ненулевыми функциями. При этом важно, чтобы интерполяционные функции имели физически правдоподобный характер и обеспечивали хорошую аппроксимацию для компонент вектора плотности полного потока на гранях КО. Например, в одномерной стационарной задаче теплопроводности при отсутствии источников и стоков теплоты любая интерполяционная функция, имеющая локальные экстремумы, очевидно, является неправдоподобной для представления профиля температуры. В этом случае требованию правдоподобия отвечают кусочно-линейные интерполяционные функции. Напротив, в задачах с преобладающим влиянием конвекции использование кусочно-линейных и кусочно-квадратичных функций приводит при недостаточно густой сетке к физически абсурдным результатам. Для этих задач, как будет показано в п. 5.2.5, целесообразно применение кусочно-экспоненциальных интерполяционных функций. Следует отметить, что использование в качестве интерполяционных функций полиномов высокого порядка дает сравнительно небольшое преимущество в точности при использовании грубой сетки, однако оказывается менее экономичным из-за охвата большого количества узлов сетки. Для разрывных решений (для течений с ударными волнами), а также решений, характеризующихся большими градиентами (для течений вязкой жидкости при больших числах Рейнольдса), интерполяционные полиномы высокого порядка также не дают существенно большую точность [73]. В силу указанных причин применение полиномов более высокого порядка, чем первый, может быть оправдано лишь в некоторых особых случаях. [c.154]

В итоге найденные с помощью уравнения теории упругости значения напряжений в точке оказались одинаковыми, что подтверждает правильность результата. Ценность этого пути рещения уже рещенной задачи состоит в том, что он показывает возможность использования методов теории упругости для расчета процессов течения жидкости. Анализ данного рещения показал, что этот путь является более сложным и более общим, чем непосредственное интегрхфование уравнения Эйлера, однако с его помощью можно получить новые, ранее неизвестные результаты. К числу таких результатов относится возможность расчета напряженного состояния при течении разрывных потоков (с негладким распределением функций). Такой путь рещения задачи движения жидкости, однако, связан с допущением, что уравнения течения жидкости так же, как и уравнения движения твердого тела, - линейные. Это существенное ограничение не позволяет распространить такой метод на любые задачи расчета течения жидкости и ограничиться рассмотрением течений с квазитвердым ядром. Обычно к таким случаям относят относительно тонкие течения, например, течения в водяных или газовых воронках, а также волны возмущения. [c.6]

Изэнтропические разрьты. Энтропия газа 3 при прохождении через ударную волну увеличивается, вместе с ней увеличивается и величина <р. В дальнейшем появится необходимость построения разрывных течений с постоянной энтропией. Такого вида разрывы могут быть получены только в отдельных точках потока фокусировкой характеристик, начинающихся выше по потоку (рис. 3.3). Области течений с непрерывным сжатием, содержащие фокусирующиеся характеристики, иногда называют волнами сжатия. [c.54]

Пусть точка Л расположена так, как это показано на рис. 3.22, и принадлежит области (4.12). Это означает, что в плоскости а,б, точка Л расположена ниже кривой УЗи, определяемой равенством (4.8) при п = 0. На рис. 3.23 точку Л отметим символом Ло в соответствии с индексацией 3.1.2. Очевидно, что из точки Ло для получения решения вариационной задачи необходимо перейти некоторым путем ЛоЛд в область (4.11) так, что точка Лд будет принадлежать этой области. При всяком допустимом непрерывном переходе по крайней мере часть кривой ЛдЛд принадлежит (рис. 3.24) области (4.12). Это означает, что участок ЛдЛд может быть проварьирован так, что величина х уменьшится. Остается использовать разрывный переход из одной области в другую. При безударных течениях допустим только изэнтропический разрыв (3.1.2), обусловленный фокусировкой характеристик первого семейства аНк в точке к (рис. 3.22). Такой переход в плоскости а,1 (рис. 3.23) производится по характеристике второго семейства ЛдЛ] и характеристике первого семейства [c.119]

Последнее равенство выполняется в точке излома а, где реализуется течение Прандтля—Майера. На рис. 3.34 приведены кривые для к = 1,4. Расчеты [36] показывают, что все течение свободно расширяющегося газа лежит в области, ограниченной линиями а = 0,1 = 0и1 = /(а) -/( г/2). Из рис. 3.34 видно, что при а = 1,4 область исходного течения и область PWQS имеют сравнительно небольшую общую область РРЕ. Последняя примыкает к линии иТ, определяемой равенством (5.8). Это обстоятельство указывает на то, что разрывные ударные течения при а = о и принадлежащих области (5.7), могут иметь место в случае [c.137]

С кинетической точки зрения удар характеризуется тем, что скорости точек системы приобретают конечные прираи ения в течение очень малого промежутка времени т, называемого продолжительностью удара. Продолжительность соударения твердых тел измеряется десятитысячными долями секунды. В ряде задач теоретической механики этот промежуток времени приближенно рассматривают как бесконечно малую величину первого порядка малости. Тогда скорости точек системы следует предполагать разрывными функциями времени t. Скорости точек системы претерпевают при ударе разрывы первого рода (конечные скачки). Иногда рассматривают удар второго рода, при котором претерпевают разрывы не скорости точек системы, а их ускорения. [c.458]

Разрыв плотности газа сопровождается также резким скачкообразным изменением давления и температуры газа и скорости его течения. Когда разрывная волна доходит до какой-либо частицы газа, то эта частица испытывает удар со стороны двинсущихся частиц, в результате которого ее скорость скачком возрастает до некоторого конечного значения. Поэтому такие разрывные волны и называют ударными, [c.240]

ПолиймНды не растворяются ни в одном известном растворителе. Плеснестойки. После кипения в воде в течение 70 суток сохраняют 65% разрывной прочности. Разрушаются только щ,елочами. [c.91]

Нягрев полиамидных волокон в бескислородной среде до 200° С в течение 3 ч не изменяет существенно разрывной прочности волокна, разрушение их начинается при нагреве выше 200° С. [c.129]

Испытания под нагрузкой проводились на универсальной разрывной машине фирмы "Лозенгаузен" (с ценой деления 10 кг). Образцы устанавливались на испытательную машину с помощью специальных зажимов и подвергались ступенчато возрастающел у нагружению статическими нагрузками с измерением степени герметичности на каждой ступени нагружения. Динамические нагрузки в пределах от 0,1 до 0,5 Рр д давались при 2000 циклонов (Рраз разрушающая нагрузка для данного материала). При этом в течение 240 мин снижения давления не наблвдалось. [c.99]

Звенья цепей после экспозиции были покрыты пленками рыхлой чешуйчатой ржавчины, толщина которой росла по мере увеличения длительности экспозиции. Экспозиция в течение 751 сут не уменьшала разрывную нагрузку цепей. В большинстве случаев в нижней части соединений цепи типа[ Дилок наблюдалась ржавчина, указывающая на [c.248]

Разрывные образцы с резьбовой головкой, помещенные в специальный сосуд, на дно которого наливался 25%-ный раствор аммиака, с помощью разрывной машины доводились до напряжений 0,7о о,2> 0.2 и 1/7сГв и выдерживались при этих напряжениях в течение 6 ч. Осмотр образцов после испытаний показал наличие трещин на всех образцах из латуни ЛМцЖ55-3-1. На образцах из бронзы Бр. АЖМцН8-3-12-2 трещин не обнаружено. [c.92]

Учёт неидеальности плазмы приводит к существенному снижению порога возникновения неустойчивости МГД конфигураций и течений плазмы. Диссипативные Н. п. характеризуются существенно меньшими инкрементами и имеют характер более медленного просачивания (тем медленнее, чем меньше электрич. сопротивление) по сравнению с бурной перестройкой исходной конфигурации при неустойчивости идеальной плазмы. Аналогом диссипативных Н. п. в обычной гидродинамике является неустойчивость течения Пуазёйлп. При наличии магн. поля новым важным типом указанных Н. п. являются разрывные неустойчивости ти-ринг-неустойчивости), сопровождающиеся изменением топологии магн. поля (разрыв и пересоединение силовых линий). Простейшим примером разрывной Н. п, служит неустойчивость плоского слоя плазмы с током, создающим конфигурацию с обращённым магн. полем (т. е. противоположно направленным по обе стороны слоя, см. Нейтральный токовый слой). Если представить токовый слой в виде набора токовых нитей, то очевидно, что из-за притяжения нитей с одинаковым направлением тока они имеют тенденцию к попарному пин-чевапию (слипанию). При этом происходит перестройка конфигурации магн. поля незамкнутые силовые линии плоского токового слоя в результате пинчевания частично разрываются на куски и замыкаются вокруг образовавшихся токовых нитей. Хотя такая перестрой- [c.346]

Выражения А п А+ в пограничных слоях на пластине нельзя использовать для течений с градиентом давления или с массообменом. В потоке, например, с положительным градиентом давления при наступлении отрыва величина т , обращается в нуль. В этом случае выражение для длины пути перемешивания претерпевает разрыв, поэтому разрывными получаются и профили скорости. Для учета влияния градиента давления на величину А необходимо заменить в (8-16) касательное напряжение Тш его локальным значением т. С. Патанкар и Д. Сполдинг [Л. 71] предложили записать (8-16) в виде [c.206]

Теоретическое решение задачи о движении двухфазных сред связано с тем или иным упрощением реальной картины течения, той или иной степенью идеализации свойств среды. Тем не менее система дифференциальных или интегральных уравнений для описания общего случая движения двухфазной жидкости должна учитывать принциальную разрывность среды и происходящие в ней обменные процессы массообмен, обмен энергией и количеством движения. [c.43]

В главе 3 изучены эволюционные свойства разрывных течений вязкой жидкости. Построен класс двумерных нестационарных течений вязкой жидкости с двумя сильными разрывами. Исследование выполнено для вязкой ньютоновской жидкости и для потока со знакопеременной ту11булент-ной вязкостью. Представлена модель источника массы, импульса и энергии конечных размеров. Приближенным методом Бубнова-Галеркина ре-шеште задач сводится к анализу качественных свойств нелинейной динамической системы с двумя существенными степенями свободы. Даны критерии появления бифуркационных изменений гидродинамических систем. Выполнен анализ реагирования потока жидкости на управляющие воздействия, обусловленные различными факторами (граничный тепловой поток, объемный источник энергии, гидродинамический напор и др.). [c.4]

Представленный нелинейш,ш гидродинамический процесс является многопараметрическим, и его численному моделированию должен предшествовать подробный качественный анализ, который и составляет предмет данного исследования. Это тем более оправдано, что практика численных расчетов разрывных течений доставляет, как известно, осциллирующие решения, которые нуждаются в однозначной физической интерпретации. А именно требуется обнаружить существенные черты исходной задачи, являющиеся причинами нелинейных колебаний в гидродинамической системе. Для исследования краевой задачи (3.6)-(3.14) применяем подход, связанный с приближенным описанием течения с помощью конечномерных динамических систем. Воспользуемся методом Бубнова-Галеркина [112], который приводит исходную задачу к системе обыкновенных дифференциальных уравнений для существенных степеней свободы. Это дает возможность изучрггь бифуркационные ситуации и установить пороги возникновения автоколебаний. [c.88]

Представлена новая модель гидродинамической системы с двумя сштьными разрывами. Подробно изучены эволюционные свойства разрывных течений жидкости со знакопеременной турбулентной вязкостью рассмотрены нелинейные колебательные процессы, происходящие на фоне эффекта скольжения жидкости вдоль линии разрыва. Для разных реологических моделей жидкости эффект проскальзывания проявляет себя многофакторным образом. [c.131]

Дифференциальные уравнения смеси при переходе одного компонента в фазу другого и без такого перехода выводились на основе временного осреднения мгновенных физических велич1ш. Для уста-новившихся течений промежуток осреднения может быть выбран достаточно большим по сравнению со средней или наиболее вероятной продолжительностью пульсаций, а для нестационарных течений — соизмеримый с ней. Поскольку концентрации компонентов (pi а (р2 смеси представляют собою разрывные функции времени и координат, внезапно изменяющиеся от нуля до единицы, С. Г. Телетов рассматривает их как вероятности пребывания в данной точке. Поэтому моменты [c.13]

Из прутка стали ШХ15 промышленного производства, прошедшего стандартный отжиг, были изготовлены разрывные образцы с длиной рабочей части 200 мм и диаметром 21 мм. Часть образцов подвергали растяжению на разрывной машине так, что у одних остаточная деформация была равна 0,2%, а у других 3%. Из разрывных образцов затем изготовили торцовые образцы диаметром 20 мм для испытаний на прокаливаемость. Часть торцовых образцов, имевших остаточную деформацию, подвергли высокотемпературному отпуску при 650° С в течение 10 ч. Испытания на прокаливаемость выполняли по обычной методике. [c.84]

Причина неэквивалентности уравнений (6.8) и (6.18) кроется в допущении справедливости тэйлоровского разложения (6.17), что налагает ограничение на возможные истории течения. Должны быть исключены, например, случаи разрывных изменений временных производных у -, которые встречаются в опытах релаксации напряжения, где форма образца удерживается постоянной. Теперь мы видим, что зависимость (6.18) характеризует ньютоновскую жидкость в случае, когда все члены в правой части, кроме первого, пренебрежимо малы. Тогда приходим к уравнению вида (5.4) с т] = ць Мы рассмотрим два различных подхода к этому предельному состоянию. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...