Нормаль внешняя

Натуральный триэдр (естественный трехгранник) кривой 185, 294, 296 Начальные условия 174 Нормаль внешняя 332 [c.348]

Если поперечное сечение вала ограничено двумя замкнутыми кривыми, как, например, на рис. 103, то мы, не нарушая общности, можем принять, что исчезает в точках внешнего контура, но мы не имеем права считать, что равно нулю также и в точках внутреннего контура. Мы только знаем, что F на внутреннем контуре имеет некоторое постоянное значение, скажем, При выводе формулы (75) мы брали нормаль, внешнюю к контуру поперечного сечения эта нормаль, Рис. 103, будучи внешней для внешнего контура, будет внутренней для внутреннего. Учитывая это замечание (см. рис. 103), криволинейный интеграл по внутреннему контуру поперечного сечения, входящий в формулу (78), мы можем заменить выражением (76) с противоположным знаком, т. е. вместо формулы (75) будем иметь [c.471]

Пусть входным колесом, к которому приложен уравновешивающий момент Afy, является колесо /, а выходным, к которому приложен момент — колесо 2. Момент представляет собой результирующий момент от внешних сил и пары сил инерции. По направлению вектора V скорости точки С (рис. 13.20) определяем направления угловых скоростей (Oj и Wa колес J и 2. Направление действия момента Му должно совпадать с направлением угловой скорости о)т, так как колесо I является входным. Направление действия момента Мз должно быть противоположным направлению угловой скорости 0)2, потому что колесо 2 является выходным. Где бы ни происходило касание профилей и зубьев колес / и 2, нормаль п — п к этим профилям будет проходить через точку С касания начальных окружностей, являющуюся мгновенным центром в относительном движении колес 1 vi 2. В дальнейшем удобно будет всегда считать силы или F12 приложенными в точке С и направленными по нормали п — п. Для определения того, в какую сторону надо откладывать угол а (рис. 13.20,а) между нормалью п — пи касательной t — t к начальным окружностям в точке С, будем руководствоваться простым правилом. [c.269]

Касательная t и нормаль п гиперболы в точке Е являются биссектрисами соответственно внутреннего и внешнего углов между радиусами-векторами FE и FiE. [c.49]

Построение касательной и нормали к конике. Касательная является биссектрисой внешнего (у эллипса и параболы) или внутреннего (у гиперболы) угла, образованного радиусами-векторами, проведенными через заданную точку кривой, а нормаль — биссектрисой внутреннего или внешнего угла соответственно. На этом свойстве и основано их построение (рис. 3.50). [c.69]

Далее на рис. 2.1.1 в некоторой точке d Ss. отмечены п — единичная внешняя нормаль к граничной поверхности d S , п 2 — единичная нормаль к межфазной поверхности xi — еди- [c.55]

Далее, пусть Oi [щ) обозначают напряжения на площадках, лежащих в г-й фазе, параллельных и почти совпадающих с т. е. имеющих нормаль п (внешнюю по отношению к i-й фазе). Импульс от межфазной поверхности Sji на г-ю фазу, отнесенный к единице площади и времени, определяется воздействием поверхностных сил 0 (п ) и потоком импульса вместе с массой [c.57]

Пренебрегая вкладом потенциального поля w в малом объеме погранслоя 0 й, используя формулу Гаусса — Остроградского для объема в , ограниченного сферической границей ячейки с внешней нормалью = x lr и сферической поверхностью частицы Сд с внешней нормалью = —x lr, получим [c.196]

Для напряжений о и т, действующих по наклонным площадкам, принимаем следующее правило знаков нормальное напряжение положительно, если оно растягивающее касательное напряжение положительно, если для совпадения с его направлением внешнюю нормаль к площадке необходимо повернуть по часовой стрелке. [c.147]

Для практического вычисления усилий и моментов в сечении следует иметь в виду следующее N численно равно алгебраической сумме проекций на ось стержня (на нормаль к сечению) всех внешних сил, действующих на одну из частей (левую или правую) рассеченного стержня Qy — то же, но на ось у — то же, но на ось 2 Мкр численно равен алгебраической сумме моментов относительно оси стержня всех внешних сил, действующих на одну из частей (левую или правую) рассеченного стержня Му — то же относительно оси у, — то же, но относительно оси г. К этому выводу легко прийти, если рассмотреть равновесие каждой из частей рассеченного стержня. При этом сумма проекций (или моментов) сил, расположенных слева от сечения, должна быть приложена к правой стороне сечения и наоборот. [c.38]

Здесь и далее будем считать, что стрелка нормали указывает на ту часть, которую отбрасываем, иначе говоря, — это внешняя нормаль к оставшейся части элемента. [c.162]

Данное направление, касательного напряжения характеризуется тем, что внешнюю нормаль п к площадке для совпадения с касательным напряжением необходимо поворачивать по часовой стрелке. [c.54]

Совершенно аналогично можно показать, что в случае, если поперечное сечение имеет внешние углы, то в них касательные напряжения обращаются в нуль. Раскладывая напряжение -с вблизи угла (рис. 95) на две составляющие по нормалям к сторонам угла, получаем напряжения Т1 и Так как парные им напряжения т и равны нулю, то в нуль обращаются и напряжения Т] и Значит, вблизи внешнего угла касательные напряжения в поперечном сечении отсутствуют. [c.93]

Следует указать на соответствие понятия яркости светящейся поверхности понятию интенсивности светового потока. Интенсивность светового потока измеряется величиной светового потока, проходящего через единицу видимого сечения по направлению, определяемому углом (углом между направлением потока и внешней нормалью к этому сечению), внутрь единичного телесного угла [c.13]

Из этого равенства очевидно, что напряжение Рп в точке, расположенной на площадке с нормалью п, может быть определено, если известны напряжения в этой же точке, но для площадок, внешние нормали к которым параллельны координатным осям. Проекции Pjr> Pz на оси X, Y, Z обозначим соответственно Р у, [c.235]

Поверхности различных частиц, проходящих через рассматриваемую точку, характеризуют направлениями внешних нормалей к поверхностям этих частиц. У каждой частицы в какой-либо точке ее поверхности имеется своя внешняя нормаль, направленная во внешнюю сторону объема частицы. [c.544]

Выделим из сплошной среды малую частицу в форме тетраэдра ОАВС с вершиной в точке О — начале координат декартовой системы (рис. 168). Внешняя нормаль п к наклонной площадке АВС площадью Д5 образует с осями координат углы а, 3, у соответственно. Внешней нормалью к площадке ОВС является отрицательное направление оси координат Ох, а ее площадь — Ана- [c.544]

Например, р х i гь напряжение от действия отброшенной части сплошной среды на выделенный тетраэдр через поверхность грани ОВС. Напряжение рх следует считать действием тетраэдра через ту же грань на остальную сплошную среду, так как для нее внешней нормалью является положительное направление оси Ох. Аналогично обосновываются два других соотношения из (6). [c.545]

Si(i) проходит через первую фазу, а другая часть, S t), — через вторую (S = 5i(f) + S it)). Внутри объема V имеется (в общем случае многосвязная) поверхность раздела фаз = 52i(0 = Sjiit). Д лее поп Sji(i,j= 1, 2 г будет пониматься межфазная поверхность 5i2 или 1S21, внешняя нормаль к которой рассматривается по отношению к i-й фазе, отмеченной вторым индексом, т. е. внешняя нормаль на Sji направлена из г-й фазы в /-Ю. Таким образом, масса i-й фазы (t=l, 2) внутри V занимает объем Vi, ограниченный поверхностью -г [c.53]

Выделим (рис. 2.1.2) малый элемент межфазной верхностя 6 iSi2- Пусть n i— внешняя по отношению к г-й фазе нормаль к [c.56]

На элемент d.S поверхности в 11леленной часги сплошной среды действует поверхностная сила p dS, где /> - напряжение поверхностной силы в точке поверхрюсги с внешней нормалью, имек)П[ей углы а, р, у с осями координат Ох, Оу Рис. 171 [c.565]

Соотпои]енпе (18.2) выражает основной закон зацепления Ч общая нормаль к профилям, проведенная в точке их касания, делит меж-цешпровое расстояние на части, обратно пропорциональные угловым скоростям. Деление может быть внутренним (как в рассмотренном случае) или внешни.м, когда точка Ро располагается за пределами от1)езка О1О.,, прп этом угловые скорости чц н (о., имеют одинаковое направление. Поэтому в общем случае передаточное отношение [c.257]

Рассмотрим первый вариант как наиболее распространенный. В этой передаче два начальных цилиндра с диаметрами а,, и перекатываются друг по другу без скольжения (см. рис. 216) Проведем из точки Ро линию под углом (90° — ад) к линии центров колес О1О2 и на расстоянии I от точки Р возьмем точку К (здесь Од — угол давления, образованный нормалью к поверхности зуба в точке К и касательной к начальным окруж-нос ям, проведенной через точку Ро). Проведем линию зацепления Кк, параллельную линии полюсов РоР. Точка контакта зубьев К перемещается вдоль линии зацепления с постоянной скоростью при постоянных угловых скоростях вращения начальных цилиндров, а на поверхностях, связанных с вращающимися ци-лигдрами, точка К" опишет винтовые профильные линии КП и КПг- Если взять теперь в качестве образующей фигуры окружность радиуса I и перемещать ее поочередно по винтовым профильным линиям так, чтобы точка К все время совпадала с этими линиями, то следы образующей окружности создадут винтовые цилиндры. Часть выпуклого цилиндра образует зуб шестерни, а вогнутого — впадины колеса. Зуб шестерни, имеющий круговую форму в торцовом сечении, находится на внешней стороне начального цилиндра, а впадина на втором колесе — внутри начального цилиндра. [c.341]

В отличие от внешнего зацепления сопряжение эвольвентных профилей внутреннего зацепления возможно лишь вне участка /V,yV2 линии зацепления (рис. 13.5, й). На участке /V,/V2 происходит пересеченна эвольЕ5ент, так как здесь /трямая N N2, являясь нормалью к 3., не будет таковой к Э,. [c.367]

J верхности площадью da. Выделим излучение этой поверхности в телесном угле 1-3 dQ (рис. 1.3). Угол между осью выделенного светового пучка и внешней нормалью к поверхности da обозначим через ф. Определим световой поток йФ, излучаемый дайной поверхггостью da под телесным углом dQ. Искомый световой поток будет пропорционален величине телесного угла, под которым излучается свет, и видимой площади светящейся поверхности (d r- os ф), т. е. [c.12]

Если поверхность а замкнута, то в качестве do выбирают внешнюю нормаль поверхности. При этом условно прииято, что объем вытекающей среды положителен, а втекающей — отрицателен. [c.231]

Внешние нормали к этим граням направим противоположно осям ОХ, 0Y, 0Z. Внешнюю нормаль к четвертой наклонной грани AB обозначим п. Пусть п составляет с осями координат углы, косинусы которых обозначим а ь а 2, Опз- Тогда, если площадь грани AB будет da, то площади граней МВС, MA , МАБ, являясь проекциями do, будут соответственно равны an da, amdo, ansda. [c.234]

Для компонент напряжения принимают следующее правило знаков, называемое правилом внешней нормали. Компоненты напряжения, действующие на площадке с внешней нормалью, сонаправленной с координатной осью, считаются положительными, если они также совпадают с положительными направлениями соответствующих координатных осей. Аналогично для площадок, у которых внешняя нормаль совпадает с отрицательным направлением координатной оси, компоненты [c.176]

Смотреть страницы где упоминается термин Нормаль внешняя : [c.154] [c.24] [c.279] [c.160] [c.524] [c.525] [c.528] [c.14] [c.39] [c.15] [c.74] [c.93] [c.132] [c.561] [c.563] [c.563] [c.194] [c.38] [c.14] [c.253] [c.175] [c.219] [c.544]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...