Скорость совпадений

Для получения кромок конечной толщины каждый контур годографа 1 и 2 должен дважды пройти через точку V = 0, причем в целях обеспечения конформности отображения в этой точке необходимо достигнуть (путем надлежащего задания области годографа скорости) совпадения с ней всех четырех критических точек течения в области годографа. [c.140]

Эти два соотношения также явно следуют из физического смысла диагонального вида Такой вид С " следует интерпретировать соответственно как интенсивности фотонов и скорости совпадений, которые являются существенно положительными. [c.40]

В четвертом порядке теории возмущения (5.2.7) будет определять вторые и четвертые моменты поля с учетом двухфотонных эффектов— нелинейного поглощения падающего поля и спонтанного излучения пар фотонов. С другой стороны, формула (5.3.23) позволяет выразить вероятность двухфотонных переходов через собственные частоты и моменты переходов молекул. Мы здесь выберем третий метод описания — феноменологический, который позволит нам обобщить закон Кирхгофа на слабо нелинейные среды в двухуровневом приближении. Метод основан на подстановке в двухуровневое кинетическое уравнение ( 4.5) эффективного гамильтониана взаимодействия, учитывающего только интересующий нас элементарный двухфотонный процесс. Из полученного кинетического уравнения для произвольной наблюдаемой поля / мы найдем в первом порядке приращение Д , получаемое в результате взаимодействия с веществом. Выбирая затем в качестве / первые, вторые и четвертые моменты, мы выразим приращения этих моментов через коэффициенты кинетического уравнения. В результате мы получим приближенный ОЗК, выражающий вероятность двухфотонного излучения через кубическую МР. Из полученных соотношений следует заранее очевидный вывод об одновременности излучения фотонов в парах (в отличие от ТИ линейного приближения). Далее, двухфотонный ОЗК будет использован для оценки скорости совпадений по коэффициенту двухфотонного поглощения. Наконец, мы найдем связь между третьим моментом ТИ и квадратичной МР. [c.164]

Скорость совпадений фотоотсчетов. Найдем с помощью (25) и (4.7.2) вероятность совпадений, которые будут регистрироваться двумя детекторами в дальней зоне [c.171]

Скорость совпадений при гауссовой накачке. Рассмотрим более подробно зависимость вероятности совпадения при ПР от параметров экспериментального устройства в случае монохроматического когерентного луча накачки с гауссовским профилем и ди- [c.199]

Скорость совпадений. Рассмотренная одномерная модель применима лишь в сл5 чае идеализированных точечных детекторов с плош адью, много меньшей площади когерентности, и достаточно большого сечения луча накачки. Однако, поскольку вероятность совпадения (17) квадратична по интенсивности накачки, следует использовать фокусировку, которая нарушит условие применимости одномерной модели. [c.241]

У интегральных кривых, представленных уравнением (3.22), имеются две особые точки с координатами щ = О, И2 = y/G. В этих особых точках совпадают значения собственных значений матрицы Нар и, следовательно, совпадают характеристические скорости. Совпадение собственных значений и является причиной неопределенности направления собственных векторов в особых точках. [c.170]

Из сопоставления многократных определений в нестесненных условиях взвешивающей и минимальной скорости уноса различных фракций графита следует, что оба метода дают достаточно близкие результаты (рис. 2-5). Сопоставление с данными И. А. Вахрушева, полученными другим методом для частиц примерно того же материала, указывает на совпадение результатов, исключая переходную область (рис. 2-6). Как показывает опыт, величина Ив, Uy при прочих равных условиях колеблется в некоторых пределах. Согласно [Л. 269] подобные колебания подчиняются нормальному закону распределения Гаусса. [c.53]

Профиль скорости жидкости, полученный в рамках турбулентной модели А, как показано на рис. 62, находится в удовлетворительном согласии с экспериментальными данными для малых значений а. Однако для больших значений а такого совпадения теоретических результатов с экспериментальными данными не происходит. [c.218]

На рис. 63 непрерывной линией показана зависимость скорости u v ) (5. 5. 57) для Л7 =12000. Штриховой линией на этом рисунке изображена та же зависимость, полученная [в [[76] экспериментальным путем. Как видно из рис. 63, совпадение результатов модели с экспериментальными данными очень хорошее. Форма зависимости (5. 5. 57) является почти линейной. В [76] для значений v J 2gR) -, лежащих в интервале 0.6 г р/(2 7 ) 2 4. 9, т. е. для Ве > 8000, было показано, что [c.220]

Сравнивая теоретическую зависимость скорости пузыря от скорости жидкости (5. 5. 39) с экспериментальными данными, видим, что их совпадение является удовлетворительным вплоть до ->(2 ) = = 0.1 (см. рис. 65). [c.223]

Сравним результаты численного решения (5. 6. 1)—(5. 6. 3), (5. 6. 13), (5. 6. 14) с экспериментальными данными [77]. На рис. 67, а показан профиль средней скорости V, рассчитанный для скорости истечения газа из отверстия гу = 1.6 м/с, на рис. 67, б — по экспериментальным данным. Видно, что совпадение экспериментальных II теоретических результатов довольно хорошее. Отметим, что использование /с-в-модели с соответствующими условиями на стенках трубы приводит к лучшему совпадению теоретических результатов с экспериментальными, особенно вблизи стенок, чем простая процедура расчета, в которой значение эффективной вязкости считается постоянным. [c.226]

Сравнение теоретических и экспериментальных зависимостей средней скорости от радиальной переменной для различных сечений трубы. можно провести по рпс. 69 а—г). Видно, что наиболее удовлетворительным является совпадение результатов вдали от отверстия (г=0) и от верхней границы жидкости (2 = //). Расхождение результатов вблизи этих точек (г=0, з = Я), вероятно, объясняется сложностями расчета и упрощающими допущениями о величине средней скорости в этих точках (см. (5. 6. 9)—(5. 6. 11)). В области пространства, занятой двухфазным потоком и форму которой будем считать конической (см. рпс. 66), пространственное распределенпе средней скорости движения газожидкостной смеси оказывается гауссовским (рис. 70). Этот теоретический результат подтверждается экспериментальными данными [78]. [c.228]

Этот же результат в данном случае можно получить и непосредственно, умножив обе части уравнения, полученного в примере 5.3.3, на скорость V системы. Такое совпадение подтверждает принятую при подсчете дополнительной энергии гипотезу об идеальности связей.О [c.416]

На вопрос о природе света и механизме его распространения давала ответ гипотеза Максвелла. Па основании совпадения экспериментально измеренного значения скорости света в вакууме со значением скорости распространения электромагнитных волн Максвелл высказал предположение, что свет — электромагнитные волны. Эта гипотеза подтверждается многими экспериментальными фактами. Представлениям электромагнитной теории света полностью соответствуют экспериментально открытые законы отражения и [c.263]

В середине XIX в. были также накоплены сведения об электро динамической постоянной, фигурирующей при переходе от электрических к магнитным единицам. Она имеет размерность скорости и по значению очень близка к скорости света в вакууме. Наилучшие измерения, проведенные электромагнитными методами, приводили к значению (299 770 30) 10 см/с. Имеются данные, что столь хорошее совпадение этих констант, казавшееся в те времена случайным, стимулировало исследования Максвелла по созданию единой теории распространения электромагнитных волн. После появления этой фундаментальной теории уже не могло быть сомнений в том, что скорость света в вакууме и электродинамическая постоянная — это одна и та же константа, а совпадение результатов измерений ее значения, выполненных различными методами, является доказательством универсальности теории Максвелла, справедливой для любых электромагнитных волн. Ниже будет охарактеризован современный способ прецизионного определения скорости света в вакууме. [c.46]

Траектория точки О плоской фигуры имеет в мгновенном центре скоростей точку возврата по крайней мере тогда, когда в момент перехода точки О через мгновенный торы Ус но не изменяют свое направление, этом условии, как видно из формулы (11.213), ускорение Уо не изменяет направление при переходе точки плоской фигуры через мгновенный центр скоростей. Характер движения точки О при этом изменяется. До совпадения этой точки с мгновенным центром скоростей движение этой точки замедленное, после этого — ускоренное. Следо-в ательно, до перехода через мгновенный центр скоростей в его непосредственной окрестности направления Уо и Уо были противоположны, а после перехода — одинаковы. Это подтверждает наличие точки возврата на траектории точки О. [c.207]

И это условие означает совпадение нормального компонента скорости частицы, попавшей на преграду, со скоростью движения преграды в направлении своей нормали. Если стенка неподвижна, то Dv = 0- [c.35]

При стационарном движении жидкости линии тока остаются неизменными во времени и совпадают с траекториями частиц жидкости. При нестационарном течении такое совпадение, разумеется, не имеет места касательные к линии тока дают направления скорости разных частиц н<идкости в последовательных точках пространства в определенный момент времени, в то время как касательные к траектории дают направления скорости определенных частиц в последовательные моменты времени. [c.24]

Последний симметричен по первой паре индексов (второе равенство в определении (34,10) связано с тем, что перестановка точек 1 VI 2 эквивалентна изменению знака г, т. е. инверсии координат и потому меняет знак тензора третьего ранга). При г — О, т. е. при совпадении точек 1 и 2, тензор /(0)==0 — среднее значение от произведения нечетного числа компонент пульсирующей скорости обращается в нуль. Раскрыв скобки в определении (34,9), выразим тензор В / через bik.i- [c.197]

Fj, — площадь горловых сечений рабочих каналов в м , находим удельный объем далее по найденному удельному объему определяем точку К на политропе и соответствующее ей давление по давлению и удельному объему определяем по уравнению энергии критическую скорость. Совпадение критических скоростей, найденных по уравнению энергии и неразрывности, определяет состояние пара в горловом сечении рабочих каналов. В дальнейшем путем подбора перепада тепла в косом срезе сопел (точка Е) при наличии в них критической скорости (точка Д) и перепада тепла в рабочих каналах до их горлового сечения (точка К) находим относительную скорость входа в рабочие каналы и отно- [c.221]

Вскоре после появления работы Хэнбери Брауна и Твисса аналогичные эксперименты проделали Ребка и Паунд [3], которые с помощью к0ppeляJ0pa С регистрировали задержанные по времени совпадения от счетчиков отдельных фотонов 01 и Да. При этом измерялась средняя скорость совпадений как функция времени задержки, а счетчики закреплялись симметрично относительно [c.58]

Результаты экспериментов показаны на фиг. 10. Если бы сигналы счетчиков были статистически независимы, то скорость совпадений не зависила бы от времени задержки. Небольшой всплеск на экспериментальной кривой показывает, что фотоны имеют определенную тенденцию регистрироваться парами. Хотя этот эффект вначале было трудно наблюдать, он (как мы покажем) не всегда является малым. Малая величина всплеска и его конкретная форма в этих экспериментах определялись в основном относительно большой инерционностью счетчиков. [c.58]

Форма функции W Ш, х) позволяет понять причины эффекта корреляции фотонов, открытого Хэнбери Брауном и Твиссом в экспериментах, описанных в лекции 8. Рассмотрим скорость счета двукратных совпадений фотонов, когда детекторы и О (см. фиг. 9) расположены точно симметрично относительно полупрозрачного зеркала и регистрируют совпадения без временной задержки. Поскольку в таком устройстве счетчики занимают по существу одно и то же положение и способны регистрировать в одно и то же время, скорость совпадений дается функцией корреляции в форме [c.146]

В настоящем разделе мы определим статистику поля ПР в приближении эффективного гамильтониана в первых порядках по амплитуде накачки на входе (пока не прибегая к приближению классичности поля накачки). Решения уравнений Гейзенберга при I — 0 = оо определяют операторы выходного поля через операторы входного и, следовательно, выходные моменты через входные. Мы получим ниже простые выражения для вторых и четвертых моментов, из которых в случае спонтанного ПР (когда на входе возбуждены лишь моды накачки) следует характерное для двухфотонных полей отсутствие случайных совпадений. Отметим, что при когерентной накачке с определенной фазой в поле рассеяния коррелируют не только числа фотонов, но и амплитуды сигнальных и холостых мод ( а а У = 0. Более подробно будет рассчитана скорость совпадений и соответствующая область когерентности для случая гауссовой накачки (см. также [95]). Кроме того, в настоящем параграфе будут рассмотрены возможный фото- [c.195]

Итак, явление КР позволяет, в принципе, изготовлять состояния поля с коррелированными разночастотными модами, причем в отличие от ПР или ГПР характер корреляции можно непрерывно изменять от чисто квантовой до чисто классической. Абсолютная скорость совпадений увеличивается при уменьшении сдвига частоты со (см. (2)), когда в пределе КР переходит в молекулярное рассеяние на флуктуациях ориентации и концентрации молекул. Очень сильное рассеяние происходит в мутных средах, содержащих взвесь макрочастиц, а также в однородных средах при фазовых переходах критическая опалесценция). При этом, однако, рассеяние квазиупруго (а),- 0) и спектральное разделение а- й -компонент невозможно. Для пространственного разделения коррелирующих полей при квазиупругом рассеянии можно использовать двухлучевую накачку и, в частности, стоячую волну. В последнем случае свет, упруго рассеиваемый в противоположные стороны (под произвольным углом к накачке), должен флуктуировать синхронно. Такой экспериментальный метод может дать дополнительную информацию о кратности рассеяния, функции распределения частиц и др. [c.246]

Табл. 35 заимствована из работы Тауэрз. в ней добавлен один столбец с относительными вязкостями. Как видно, результаты опытов находятся в ножом согласии с теорией. При самых малых скоростях коэфициент трепия почти пропорционален вязкости, на нри более высоких скоростях совпадение не так. хорошо. Если бы было возмояшо определить точную температуру пленки, то результаты опыта были бы в полном согласии с теорией. [c.148]

Из формулы (21.15) следует, что чем меньше угол г ), тем больше работа силы F. Работа А будет максимальной при г" = 0. Угол д, образованный направлением действия силы F, прилох енной к ведомому звену в точке С, и скоростью <Пс точки С, называется углом давления. Таким образом, чтобы вся работа силы F расходовалась на движение ведомого звена, нужно обеспечить совпадение направления этой силы с направлением абсолютной скорости Toi i точки ведомого звена, к которой приложена сила F. Обычно в механизмах угол давления не равен нулю, вследствие чего только одна слагаюш,ая силы F сообщает движение ведомому з[ сну, другая же вызывает дополнительные вредные сопротивления трения в кинематических парах. [c.420]

Полученные зависимости пригодны лишь для условий стесненного расположения шара, характеризуемых величинами 5 3,3 2,3. Локальная и общая картины обтекания шара потоком га-зовзвеси в (Л. 187] не рассматривались, однако указывалось на отсутствие отложений ныли на поверхности шара, что не согласуется с данными Л. 10, 287]. Опыты с чистым воздухом при Re = 6 ОООн-62 ООО дали совпадение с формулой Юге (см. гл. 5). Основные эксперименты были проведены при охлаждении шаров для ц = 5- 130 кг/кг скорости газа Зч-ЗО м/сек, Re = 2 ООО—40 ООО Ош/( т = 63,4->530. Влияние концентрации показана на рис. 7-10. С погрешностью 11,5—13% в [Л. 187] получена аппроксимирующая зависимость [c.242]

При неодинаковой температуре в сечении возникает естественная конвекция и создается подъемная сила. Это влияет па п[)офиль скорости, причем характер изменения профиля скорости зависит от того как расположена труба, вертикально или горизонтально, и совпадают ли направления свободного и вынужденного движений или они противоположны. Для вертикальной трубы в случае совпадения направлений свободного и вынужденного течений (при охлаждении капельной жидкости и подаче ее сверху или нагреве жидкости и подаче ее снизу) у стенки трубы скорость возрастает, а в центре уменьшается (рис. 1.7, а). В случае противоположно направленных свободного и вынужденного течений (при охлаждении капельной жидкости и подаче ее снизу или нагревании жидкости и подаче ее сверху) скорость у стенки трубы становится меньше, а в центре больше (рис. 1.7, 6). [c.21]

По приведенным данным построены графики зависимости опт от FJFQ (рис. 7.17). Для получения при боковом входе совершенно равномерного поля скоростей подбор оптимальной решетки можно проводить с помощью формулы (4.102), которая дает лучшее совпадение результатов расчета с опытными данными, чем формула (4.104). [c.180]

Вариант I—расширенное входное отверстие аппарата при широком подводящем участке. При совпадении ширины подводящего участка с шириной корпуса аппарата поток при входе в аппарат целиком направляется к задней стенке (противоположной входному отверстию), но скорости по ширине корпуса остаются почти постоянными. Для достижения равномерного распределения скоростей потока по поперечному сечению рабочей камеры аппарата в данном случае достаточно установить систему направляющих лопаток или направляющих пластинок, которые могут быть расположены вдоль линии поворота потока как равномерно, так и неравномерно. Степень равномерности распределения скоростей в случае применения направляющих лопаток и пластинок оказывается при данном варианте модели практически одинаковой. Однако после направляющих лопаток поток получается более устойчивым. Равномерное распределение скоростей при помощи направляющих лопаток или пластинок достигается только в том случае, если угол атаки равен или близок к оптимальному углу, зависящему от отношения DJDa. При = 4 оптимальный [c.197]

Большинство феноменологических моделей, описывающих процесс разрушения, в том числе усталостного, основываются на рассмотрении элементарного акта разрушения в бесконечно малом объеме материала [12, 38, 141, 282, 336, 349, 351]. Такой подход обязательно приводит к постулированию совпадения зон максимального повреждения и разрушения материала. При моделировании развития трещин в сплошной среде, где любой параметр НДС и повреждения относится к материальной точке, разрушение должно пройти через совокупность точек с максимальной повреждаемостью. В целом ряде случаев построенные на этой основе модели не позволяют объяснить существующие экспериментальные данные. Например, известно, что при смешанном нагружении тела с трещиной, описываемом совместным изменением КИН Ki и Ки, фактическое увеличение скорости развития трещины при росте отношения AKnl Ki оказывается существенно выше, чем это следует из НДС (и соответственно повреждения) в точках, через которые пройдет трещина [58]. В предельном случае при нагружении тела с трещиной только по типу II скорость роста определяется величиной максимальных деформаций, локализованных на продолжении трещины, а направление развития разрушения оказывается перпендику- [c.136]

В технологических процессах интерес представляет случай дисперсной смеси с частицами из ферромагнитного материала в магнитном поле, которое оказывает непосредственное моментное воздействие лишь на частицы (2-я фаза). Это приводит к их ориентированному мелкомасштабному враш,ению (Mj =5 0) с угловой скоростью 2, кинематически независимой от поля их осреднен-ных скоростей v . Вращение частиц за счет сил трения передается и несущ,ей фазе и приводит к мелкомасштабному с характерным линейным размером, равным размеру частиц, ориентированному вращению несущей жидкости М =7 0), Если магнитное поле не оказывает непосредственного воздействия на несущую фазу, т. е. она остается неполярной, то тензор напряжения в ней будет симметричным, а во второй фазе— несимметричным, причем его несимметрическая часть определяется воздействием внешнего магнитного поля на частицы. Симметричность тензора напряжений несущей фазы вытекает из симметричности тензора микронапряжений o l и совпадения среднеповерхностпых и среднеобъемных величин, что в свою очередь вытекает из регулярности этих величин. Несмотря на эти допущения, уравнения импульса и внутреннего момента несущей фазы могут быть приведены к некоторому виду, где, как и для дисперсной фазы, фигурирует несимметричный тензор поверхностных сил aji (см. 1,6 гл. 3). [c.83]

Вращение вокруг мгновенной оси должно иметь такое направление, чтобы скорость точки О имела такое же направление, что и скорость V. Отсюда получаем совпадение направлений вращения относительного и абсолютного вращений. Следова-гельно, Q = o. Таким образом, при сложении поступательного перепоатго и вращательного относительного движений твердого тела, у которого скорость поступательного движения перпендикулярна оси относительного вращения, эквивалентное абсолютное движение является вращением вокруг мгновенной оси, параллельной оси относительного вращения с угловой скоростью, совпадающей с угловой скоростью относительного вращения. [c.215]

Из выражения (28.10) следует, что при совпадении соср с собственной частотой колебаний системы сос наступает резонанс. Следовательно, увеличение приведенного момента инерции за счет добавления маховой массы приводит к увеличению колебаний угловой скорости звена приведения. ЭJor фактор не учитывается при выводе зависимостей (28.3) и (28.6). [c.348]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...