Нижние жидкости

Конструкции с нижним жидкости [c.94]

Капиллярность жидкости 17. 19 Нижние жидкости 14 Клапаны напорные золотникового типа 278 [c.372]

Главное влияние наличия верхней жидкости заключается в уменьшении потенциальной энергии деформации. Кинетическая энергия верхней жидкости будет малой по сравнению с кинетической энергией нижней жидкости. [c.464]

Из различных возможных частных случаев наиболее интересный тот, при котором кН велико, т. е. при котором глубина нижней жидкости по сравнению с длиной волны велика. Если положить сШ/с/)=1, то увидим, что один корень уравнения (17) будет равен [c.465]

Для устойчивости необходимо, чтобы плотность р1 нижней жидкости была больше плотности р2 верхней жидкости. [c.509]

Если при этом скорость С/г верхней жидкости больше скорости С/1 нижней жидкости и направлена на восток (западный ветер), то отношение будет, согласно [c.509]

Пусть плотность нижней жидкости равна р, плотность верхней р. Если бы обе жидкости находились в равновесии, границей раздела являлась бы горизонтальная плоскость. Примем эту плоскость за [c.439]

ПЛОСКОСТЬ Оху и направим ось Oz вертикально вверх (рис. 164). Предположим, что глубины обеих жидкостей конечны и равны соответственно h и h при этом будем считать, что нижняя жидкость ограничена снизу горизонтальной плоскостью, уравнением которой, очевидно, будет г = — h, и что верхняя жидкость ограничена сверху горизонтальной плоскостью z = h. Сверх того предположим еще, [c.440]

Возьмем какую-либо частицу нижней жидкости, лежащую около самой поверхности раздела, уравнение которой 2 = С(х, t). Так как рассматриваемая частица все время будет примыкать к поверхности раздела, то ее координаты х и 2 все время будут удовлетворять [c.440]

II Л, ПЛОТНОСТИ р н р, причем нижняя жидкость ограничена снизу, а верхняя сверху горизонтальными плоскостями (р > р ). [c.489]

Найти скорость распространения длинных волн на поверхности раздела двух жидкостей, глубины коих Л и /г, плотности р и р, причем нижняя жидкость ограничена снизу, а верхняя сверху — горизонтальными плоскостями (р и й относятся к нижней жидкости, причем р > р ). [c.570]

Найти скорость распространения длинных волн на поверхности раздела двух жидкостей, глубины коих Л и Л, плотности р и р, причем нижняя жидкость ограничена снизу горизонтальной плоскостью, верхняя же жидкость имеет свободную поверхность, на которой давление постоянно (р и Л относятся к нижней жидкости, причем р > р )- [c.570]

Рассмотрим систему, аналогичную исследованной в [1, 2]. Пусть две жидкости с плоской границей раздела находятся в сосуде, совершающем вертикальные вибрации высокой частоты и малой амплитуды, так что выполнены условия (2.1.6). В отличие от потенциально устойчивой стратификации, рассмотренной в 1.1, пусть сейчас > р (индекс + здесь и далее относится к верхней, индекс — относится к нижней жидкости). [c.97]

Условием устойчивости поверхности раздела является положительность левой части (3.1.16). Из трех входящих в нее слагаемых два — капиллярное и вибрационное — положительны вне зависимости от соотношения плотностей сред. Таким образом, высокочастотные вибрации как бы сообщают поверхности раздела сред дополнительную упругость. Знак гравитационного слагаемого определяется разностью плотностей сред. Если нижняя жидкость тяжелее верхней, то Р > О, все слагаемые в левой части (3.1.16) положительны и поверхность раздела устойчива относительно возмущений любой длины волны. При обратном соотношении плотностей гравитационное слагаемое отрицательно, и знак левой части (3.1.16) определяется значением волнового числа возмущений. [c.98]

Для более детального анализа условий подавления неустойчивости Рэлея-Тейлора проанализируем (3.1.17) для случая, когда плотность нижней жидкости пренебрежимо мала по сравнению с плотностью верхней. Полагая в формуле (3.1.17) р — О (при этом в выбранных здесь единицах р = 1 и Ар = 1), получим условие подавления длинноволновых возмущений [c.102]

Индекс + относится к верхней, легкой жидкости, индекс — относится к нижней жидкости. При выводе (4.2.1) использовано условие замкнутости пульсационного течения. [c.168]

Пусть невозмущенное давление на границе раздела р , возмущенное давление для верхней и нижней жидкости соответственно рх и р. Тогда, на основании уравнения Лагранжа-Коши, можно записать [c.198]

Так же, как в 353, будем отсчитывать г вниз, и положим, что имеются жесткие стенки, ограничивающие нижнюю жидкость при z — l,2i верхнюю жидкость — при г — — I. Предполагается, что возмущение содержит величины х и t только в виде множителей Потенциал скорости Ух- - для нижней жидкости удовлетворяет уравнению Лапласа, и, следовательно, ср, по условию при г = 1, принимает вид [c.365]

Общее уравнение (2) 244 дает для нижней жидкости [c.365]

Где индекс (1) относится к жидкости, находящейся вверху, а индекс (2)—к нижней жидкости. Функция завихренности на Г, вообще говоря, терпит разрыв, имея пределом сверху значение а пределом снизу—значение которые связаны соотношением (4.15). [c.85]

Определить связь между частотой и длиной волны для гравитационных волн на поверхности раздела двух жидкостей, причем верхняя жид1сость ограничена сверху, а нижняя—снизу горизонтальными [[еподвим(иымн плоскостями. Плотность и глубина слоя нижней жидкости р и /г, а верхней р и h (причем р > р ). [c.60]

Две неперемешивающиеся жидкости занимают область между двумя неподвижными горизонтальными плоскостями. Верхняя жидкость плотности g и средней глубины А течет с общей скоростью U по нижней жидкости, плотность которой равна р и средняя глубина равна к, причем эта жидкость имеет только волновое движение. Пренебрегая вязкостью, доказать, что скорость V волк длиной 2njk, распространяющихся по общей поверхности в направлении скорости U, выражается формулой [c.419]

Ограничимся здесь ситуацией, когда плотность верхней, тяжелой жидкости намного превышает плотность нижней, и вязкость жидкостей мала. Тогда можно пренебречь влиянием нижней жидкости на движение и устойчивость верхней и считать поверхность верхней жидкости свободной. Условие невозбуждения параметрического резонанса (1.1.48) в выбранных здесь единицах имеет вид [c.100]

Однако наблюдения за турбулентностью в море при сильно устойчивой стратификации и измерения в лаборатории показывают, что при очень сильной устойчивости а(С) принимает очень малые значения (см. ниже п. 9.2 и, в частности рис. 9.21). Иначе говоря, при очень большой устойчивости коэффициент обмена для теплоты Кт оказывается значительно меньшим, чем коэффициент обмена для импульса К. Стюарт (1959) привел физические соображения, объясняющие причину этого. Среду с предельно устойчивой стратификацией можно представить себе в виде слоя тяжелой жидкости (скажем, воды), над которым помещается гораздо более легкая среда (например, воздух). При этом турбулентное движение в нижней жидкости будет приводить к возмущениям свободной границы и появлению отдельных брызг , проникающих в верхнюю среду, а затем снова падающих под действием архимедовых сил. Проникновение воды в воздух будет создавать в воздухе пульсации давления, осуществляющие обмен импульсом между двумя средами в то же время турбулентный обмен теплом здесь будет отсутствовать. Поэтому можно думать, что при очень сильной устойчивости коэффициент обмена К будет иметь конечное значение, а Кт будет близко к нулю. Отсюда следует, что при очень больших положительных =z/L профиль температуры T z) будет значительно более крутым, чем профиль скорости u(z) (из того, что Д г- 0 при св, вытекает, что крутизна профиля температуры неограниченно возрастает с ростом z/L). Следовательно, вид функций fi( )—fi(V2) и ф1(С)=С/ (С) [c.395]

Это условие определяет краевой угол б или смачиваемость В = os O черен три поверхностных натяжения (фиг. 2) а— на границе стенка 3 -г- нижняя жидкость 1 oTjj — на границе стенка 3 — верхняя жидкость (или воздух) 2 (Ti2 — на границе раздела двух жидкостей 1—2 (или на границе жидкость 1 — воздух 2). Т. о. ур-ие (5) применимо и к общему случаю двух наслоенных друг на друга жидкостей, поверхность раздела к-рых пересекается твердой стенкой (см. Смачиванйе). [c.475]

Растволы, не имеющие постоянной точки кипения. В координатах состав (N) — давление (Р) диаграмма состояния смеси двух жидкостей, дающих такой раствор при постоянной температуре, изображается двумя кривыми—верхняя даёт зависимость упругости пара от состава жидкости, нижняя— от состава пара. В координатах состав N) — температура (() при постоянном давлении диаграмма состояния изображена на фиг. 13. Она также имеет две ветви, обращённые по сравнению с кривыми давления верхняя—пара, нижняя — жидкости. Так как состав пара отличается от состава жидкости, находящейся с ним в равновесии, то при перегонке жидкость будет обедняться тем компонентом, который преобладает в паре. Изменение составов жидкости и пара и рост температуры будут продолжаться до полного испарения жидкости. Последние порции жидкости будут состоять практически из одного компонента —жидкости с более высокой температурой кипения. [c.331]

Кроме того, любое движение поверхности раздела вызывает в нижней жидкости движение с кинетической энергией (1/2) (дудгу на единицу площади, как и в разд. 3.2. Одно- [c.348]

Нальем в нижний цилиндр полкраи1енную ноду, а верхний за полним прозрачной. При каждом щелчке увидим образование и движение подкрашенного колечка в прозрачной жидкости. Если нижняя жидкость будет слабо подкрашена, то при каждом возвратном движении пластины можно наблюдать в нижнем сосуде опускание светлого кольца. Можно насыпать в верхний цилиндр порошкообразный янтарь так, чтобы он находился во взвешенном состоянии. Тогда при каждом щелчке находящиеся вблизи промежуточной пластины частички янтаря будут вовлекаться вместе с вихрем в движение. [c.261]

Смотреть страницы где упоминается термин Нижние жидкости : [c.345] [c.345] [c.128] [c.194] [c.142] [c.142] [c.69] [c.465] [c.466] [c.326] [c.323] [c.440] [c.97] [c.100] [c.163] [c.164] [c.421] [c.539] [c.434] [c.475] [c.194] [c.348] [c.381]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...