Электронный газ I 17—22, 315 (с). См. также

Существование собственного механического и магнитного моментов у элементарной частицы, например у электрона, позволяет представить его условно в виде заряженного волчка, вращающегося вокруг собственной оси. При этом в отличие от классического волчка, который может иметь любое значение механического момента, спин электрона имеет только одно вполне определенное значение, равное /г/2. Соответственно магнит-ний момент электрона также имеет только одно вполне [c.18]

В слабых полях t d< Wr и результирующая скорость определяется тепловой скоростью vt- Она не зависит от напряженности поля, вследствие чего не зависит от S и подвижность. Поскольку концентрация электронов также не зависит от поля, электропроводность является величиной постоянной. [c.256]

Домен, содержащий тяжелые электроны, под действием поля перемещается вдоль образца с относительно низкой скоростью (так как подвижность тяжелых электронов мала). Легкие электроны также перемещаются в поле, причем с большей скоростью. Те электроны, которые движутся сзади домена, догоняют его и образуют область отрицательного объемного заряда, а те, которые движутся впереди, уходят от домена, и, таким образом, формируется область, обедненная электронами, т. е. область положительного объемного заряда (рис. 7.27). Через некоторое время устанавливается стационарное состояние, при котором скорость движения домена равна скорости перемещения электронов вне домена. Это происходит потому, что поле внутри домена сильно возросло и вследствие этого возрастает скорость движения электронов в нем. Поле вне домена, наоборот, резко уменьшилось. Поэтому дрейфовая скорость электронов за пределами домена снижается. Когда домен достигает границы образца, он разрушается. [c.258]

При повышении температуры часть электронов также будет возбуждаться, в связи с чем некоторые электроны из области г<ер перейдут в область е>ер. Характер распределения электронов по состояниям в этом случае описывается функцией Ферми — Дирака, которая строго выводится в статистической физике и меет вид [c.47]

Спин электрона. Таким образом, в физике впервые пришли к необходимости приписать электрону внутреннюю степень свободы. В дальнейшем был открыт ряд других явлений, для объяснения которых оказалось необходимым предположить наличие у электрона внутренней степени свободы. Пришлось допустить, что электрон обладает собственным механическим моментом импульса, называемым спином электрона. Кроме спина электрон также обладает магнитным моментом. [c.202]

Энергии сродства галогенов к электрону также уменьшаются с ростом порядкового номера элемента (у [c.303]

Работой выхода называют работу, которая необходима для перевода электрона с уровня Ферми на уровень Ц а (рис.3.16). Уровень Ферми в качестве исходного выбран не случайно. Если, например, из металла удалить электроны с энергией, лежащей ниже уровня Ферми, то электроны, обладающие большей энергией, будут переходить на освободившиеся лежащие ниже уровни и металл будет нагреваться за счет освободившейся энергии, т. е. часть работы пойдет на нагрев металла. Если удалить электроны с энергией, лежащей выше уровня Ферми, то при этом равновесие электронов также будет нарушено и часть освободившихся уровней займут электроны, обладающие меньшей энергией. В процессе этого металл охладится и часть работы по удалению электрона из металла будет совершена за счет его внутренней энергии. [c.66]

Аномалия гиромагнитного отношения для электрона также была обнаружена радиочастотным методом. В 64 было указано, что в соответствии с теорией Дирака гиромагнитное отношение для электрона = 2 в действительности оно [c.576]

Дуга, как и любой проводник тока, обладает электрическим сопротивлением, чем и обусловлено падение напряжения на промежутке между электродами, когда по этому промежутку проходит ток (когда горит дуга). Это падение напряжения называют напряжением дуги (t/д). Падение напряжения на единицу длины дуги неодинаково на различных участках дугового промежутка. В катодной области, протяженность которой всего около 10 см, сосредоточена значительная часть напряжения дуги, называемая катодным падением напряжения (f/J. В анодной области около анодного пятна на участке, равном длине свободного пробега электрона, также наблюдается резкое падение напряжения, называемое анодным (U ). [c.84]

Образование пар из положительно и отрицательно заряженных электронов также приводит к возникновению скрытого изображения в крупнозернистых эмульсиях. Эта форма поглощения у-излучения играет заметную роль при высоких значениях энергии [больше 1,6-10 дж (1 Мэе)]. [c.458]

В качестве детектора отраженных электронов также используют твердотельный или полупроводниковый детектор, эффективность которого повышается при больших токах пучка. [c.66]

Источник а-частиц, покрытый алюминиевой пластинкой и помещенный перед отверстием в стенке камеры Вильсона, испускал позитроны, которые под действием магнитного поля в 400 гаусс описывали кривую в объеме камеры. Излучение положительных электронов продолжалось и после удаления а-излучателя в течение более или менее длительного времени в зависимости от свойств облучаемого элемента. При применении бора это время превышало 0,5 часа. При уменьшении энергии а-частиц, облучающих алюминиевую пластинку, число положительных электронов также уменьшалось, тогда как период полураспада, повидимому, не изменялся. При уменьшении энергии а-частиц до 10 позитронное излучение почти полностью исчезало. [c.55]

Самым простым по строению является атом водорода (рис. 3). Он состоит из ядра, обладающего единичным положительным зарядом, и одного электрона, также обладающего единичным зарядом, но отрицательным. [c.18]

Ионизация соударением заключается в том, что вышедшие электроны с поверхности отрицательного полюса электрода (катода) движутся со скоростью света через слой молекулярного газа к положительному полюсу (аноду). При своем движении электроны, сталкиваясь с молекулами и атомами газа, сбивают с их орбит электроны, образуя при этом положительные ионы. Электроны, сбитые с поверхности электрода, называются первичными, а электроны, выбитые с орбит нейтральных частиц (атомов), — вторичными. Вторичные электроны также могут оказать ударное действие на следующие молекулы и атомы и образовать так называемые третичные электроны, которые при потере кинетической энергии образуют с нейтральными частицами отрицательные ионы (последние легко образуются в кислороде, окислах азота, галоидах, водяном паре и т.д.). Образовавшиеся положительные и отрицательные ионы стремятся проделать путь к противоположному по закону полюсу. При столкновении положительных ионов с отрицательными ионами или с электронами будут образовываться нейтральные молекулы или атомы (процесс рекомбинации). [c.30]

Одна из основных особенностей атома состоит в том, что электрон должен находиться на вполне определенных орбитах, расстояние которых от центра ядра может меняться только скачками. Величина каждого такого скачка зависит от свойств атома. Эта скачкообразность, дискретность положений электронов теоретически была обоснована датчанином Нильсом Бором. В зависимости от того, на какой орбите находится электрон, он обладает разным запасом энергии — большим при удалении от ядра атома и меньшим — при приближении. Поскольку положение орбиты электрона может меняться лишь скачком, то и энергия электрона также меняется только дискретно. Орбита электрона и энергетический уровень—синонимы в теоретических рассуждениях. [c.89]

Напомним, что порядковый номер элемента в периодической системе Менделеева равен числу положительных зарядов ядра (и числу электронов). Так, например, у алюминия (порядковый номер 13) число положительных зарядов ядра и число электронов также равно 13. [c.61]

При движении через границу р—п многие дырки будут проникать на значительную глубину в зону п раньше, чем окажутся в непосредственной близости к какому-нибудь из электронов и смогут с ним рекомбинировать. Электроны также будут проникать в зону р . Глубина проникновения зависит от коли- [c.329]

Прежде чем находить решение уравнения (7.75), обратим внимание на следующее обстоятельство. Поскольку pska — функция четная, замена k на не меняет уравнения (7.75). Это означает, что энергия электрона также является четной функцией k, [c.225]

Фермионы способны занимать квантовые состояния только поодиночке. В данном квантовом состоянии не могут оказаться одновременно два (и более) одинаковых фермиона. Это обстоятельство известно как принцип запрета Паули (он был сформулирован Паули для электронов в 1925 г). По современой теории, к фермионам относятся кроме электронов также протоны, нейтроны, мюоны, нейтрино — вообще все микрообъекты с полуцелым спиновым числом s. [c.81]

Спиновые моменты электронов также складываются в результируюшлй спиновый момент [c.65]

Чтобы установить распределение электронов в нейтральном атоме лития, следует предположить, что третий электрон подносится бесконечно медленно из бесконечности к положительному иону лития, находящемуся в нормальном состоянии. Тогда, в силу принципа адиабатической инвариантности Эренфеста, состояния обоих внутренних электронов сохраняют их квантовые числа, хотя и могут испытать значительные возмущения. Таким образом, в нейтральном атоме лития два наиболее внутренних электрона также составляют замкнутую оболочку. Эта замкнутая оболочка из двух одноквантовых электронов сохраняется и во всех прочих элементах, что непосредственно подтверждается структурой рентгеновых спектров. Третий электрон в нейтральном атоме лития не может по принципу Паули иметь главное квантовое число п =. Нормально он находится в состоянии 2s в случае возбуждения атома он может переходить в более высокие состояния 2р, 3s, Зр,. .. и т. д. Сходство спектров ионов BeII, Bill, IV,. .. указывает, что электроны расположены в них совершенно аналогично расположению в нейтральном атоме лития. [c.230]

Приведенная схема возникновения термов, отвечающих электронной конфигурации 3d2 4srts при /г > 4, показывает, что термы стремятся к 7 различным пределам. Термы, соответствующие конфигурациям 3d 4s/гх, где х означает s-, р- или d-электрон, также будут стремиться к тем же 7 пределам. Общий перечень термов Til. отвечающих электронной конфигурации 3d2 4s x, дан в схеме 24. [c.269]

Вероятность образования пар (е+е ) у-квантами пря Е > 137тг22-7я (т — масса электрона) также не зависит от энергии у-кванта н на длине, г равна 1 . При е < 2тс образование пар прекращается п идёт процесс комптоновского рассеяния (с.м. в ст. Комптона эффект. Гамма-излучение). [c.200]

Здесь Н — невозмущёниая глубина жидкости, I = gH — скорость длинных волн малой амплитуды, — положение центра С., к > О — безразмерный параметр, характеризующий амплитуду, размер и скорость С. Ур-ние для одномерного С. было выведено в 1895 Кортевегом и де Фрисом. В холодной замагниченной плазме и в плазме без магн. поля с горячими электронами также могут распространяться уединённые волны, аналогичные С. на поверхности жидкости (Р. 3. Сагдеев, 1957). С. были использованы Р. 3. Сагдеевым при построении теории бесстолкновительных ударных волн в плазме, возникающих, напр., при обтекании Земли солнечным ветром. [c.572]

Выше 100—] 10 км пол действием УФ-излучения Солнца с длинами волн Х<242 нм (/iv>5,ll эВ) диссоциирует молекулярный кислород (О.2). При г>150 — 200 км атомарный кислород (О) преобладает. Для разбиения на атомы молекул азота (N2) нужна энергия >9,76 эВ. Поэтому образование атомарного азота (N) идёт гораздо медленнее, чем О. Заметное кол-во N наблюдается лишь выше 300 км. При этом и в верх. Т. сохраняется высокая концентрация Nj. Диссоциация О2, Nj и др. молекул сопровождается уменьшением ср. молекулярной массы воздуха под действием гравитац. разделения газов. Вследствие увеличения с высотой относит, кол-ва лёгких газов (О, Не, Н) она уменьшается от прибл. 29 на уровне мезо-паузы до 14—15 вблизи верх, границы Т. Под действием УФ-излучения в Т. возникают ионы О , OJ, NO . Nj, а также свободные электроны. Поглощение в Т. энергии космич. лучей и солнечных частиц — протонов и электронов—также приводит к ионизации и диссоциации частиц воздуха. Благодаря сильной ионизации Т. составляет б. ч. ионосферы. На движение воздуха в ней влияют магнито-гидродинамич. силы. Вблизи геомагн, полюсов в верх, части Т. под действием бомбардировки воздуха высокоэнергичными протонами и электронами возникают по- [c.97]

Специфическая адсорбция определяется в значительной степени свойствам адсорбирующихся частиц и в меньшей — природой металла [8]. Так, например специфическая адсорбция ионов галоидов наблюдается для большинства метал лов, многие ингибиторы, содержащие в молекуле я-связи, неподеленную пар электронов, также адсорбируются специфически. [c.20]

B2, /г электрона, также Au ds 52, V2 электрона, также сложная Сложная [c.185]

Из ЭТОГО уравнения сразу же следует, что пучок должен расширяться под влиянием сил пространственного заряда. Расширение пропорционально первеансу пучка и корню квадратному из массы частицы. Эффект расширения в 42,8 раза больше для протонов, чем для электронов. Также очевидно, что при стремлении Гь к нулю вторая производная гь" стремится к бесконечности, т. е. какой бы ни была начальная величина угла фокусировки, пограничные электроны никогда не пересекут ось. Так как нелинейный член пространственного заряда всегда присутствует в уравнении параксиальных лучей, точечное изображение точечного объекта никогда не будет сформировано, если только первеанс не равен нулю. Это и есть аберрации пространственного заряда, обсуждавшиеся в разд. 5.6.2. [c.607]

Значение g в выражении y= g ioe) I 2гПо) равно 2, т. е. отражает случай свободных спинов. При действии внешнего магнитного поля спин совершает прецессионное движение вокруг оси, расположенной в направлении вектора напряженности магнитного поля Н, н намагниченность в направлении вектора Н не должна появляться. Подобно тому, как запущенный волчок постепенно теряет скорость под влиянием силы трения, спиновое вращение электрона также теряет энергию вращения под действием таких факторов, как влияние примыкающих электронов, орбитальное движение электрона, влияние узлов кристаллической решетки и др. Указанные влияния обусловливают так называемые спин-спиновую и спин-решетчатую релаксации. [c.201]

Смотреть страницы где упоминается термин Электронный газ I 17—22, 315 (с). См. также : [c.304] [c.296] [c.98] [c.194] [c.213] [c.229] [c.208] [c.64] [c.66] [c.185] [c.281] [c.31] [c.185] [c.12] [c.382] [c.32] [c.71] [c.193] [c.431] [c.146] [c.12] [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...